JPH0435870B2

JPH0435870B2 -

Info

Publication number: JPH0435870B2
Application number: JP8392482A
Authority: JP
Inventors: Katsue Morohashi
Original assignee: Tokyo Shibaura Electric Co Ltd
Current assignee: Toshiba Corp
Priority date: 1982-05-20
Filing date: 1982-05-20
Publication date: 1992-06-12
Also published as: JPS58201233A

Description

【発明の詳細な説明】発明の技術分野本発明は一直線上に配列された多電子銃を備え
たカラー受像管に係り、この多電子銃は偏向せざ
る状態においてほぼ平行に電子ビームを射出する
様になされているカラー受像管の偏向ヨークに関
するものである。

発明の技術的背景従来のカラー受像管を第１図乃至第３図を用い
て説明する。従来のいわゆるシヤドウマスク、イ
ンライン形配列多電子銃を有するカラー受像管は
第１図に示すように、内面に電子ビームの射突に
より、赤、緑、青各色に発光する螢光体層をドツ
ト状あるいは帯状に規則的に配列し螢光面２が被
着形成されたフエースプレート１と、このフエー
スプレート１の側壁部１−１の内壁に植設された
複数個のパネルピン５にスプリング６及びマスク
フレーム４を介して螢光面２に所定間隔を持つて
対設された多数の電子ビーム通過孔となる開口部
１２の穿設されたシヤドウマスク３と、必要に応
じて配設されるインナーシールド１４と、側壁部
１−１にフアンネル７を介して電子銃１０を内装
するネツク９に連接されたカラー受像管本体と、
前記ネツク９外壁に支持部８−１により固着され
るとともに前記フアンネル７外壁との間に楔８−
２を介して装着された偏向装置８と、前記ネツク
９外壁に装置された調整用磁石１１とから成り、
電子銃１０から射出された電子ビーム１３はシヤ
ドウマスク３の開口部１３を介して螢光面２の所
定の螢光体層を発光させる。

この電子銃１０は通常赤、緑、青（以下Ｒ、
Ｇ、Ｂと称する）に発光する螢光体を各々射突発
光せしめるＲ、Ｇ、B3本の電子ビームを形成す
る。一般に３ビームシヤドウマスク管と呼ばれる
これらのカラー受像管において、現在ではインラ
イン電子銃と呼ばれる、３つの電子銃が水平方向
に一列に並んだ電子銃が主流を占めている。かか
るインライン電子銃を用いたカラー受像管におい
てはＲ、Ｇ、Ｂ各色螢光体を発光させる各々の電
子ビーム（以下、Ｒ、Ｇ、Ｂビームと称する）
は、偏向ヨーク８を動作させない無偏向時に、電
子銃１０の集束電極寸法等により螢光面２で一点
に集中する様に設計されている。実際には電子銃
２およびシヤドウマスク３の組立誤差等により正
確に集中しないため調整用磁石１１により微調整
を行つている。

また、インライン配列電子銃においては偏向ヨ
ーク８の磁界を適切に設計することにより、偏向
時のＲ、Ｇ、B3ビームがシヤドウマスク３の一
点を同時に通過させることが可能である。インラ
イン配列電子銃を有するカラー受像管において
は、かかるいわゆるダイナミツクコンバージエン
スレス磁界設計が可能であり、いわゆるデルタ形
電子銃を有するものと比較してコンバージエンス
ヨークが不要であり、複雑な調整が不要であるな
ど数々の利点があるため、現在のカラー受像管は
殆んどインライン配列電子銃が用いられている。
ダイナミツクコンバージエンスレス磁界の一例を
第２図により説明する。ダイナミツクコンバージ
エンスレス磁界は実線で示す垂直偏向磁界２３が
中心から遠ざかるにともない強度が減少するいわ
ゆるバレル磁界となつており、破線で示される水
片偏向磁界２２が中心から遠ざかるにともない強
度が増加するいわゆるピンクツシヨン磁界となつ
ている。この様に磁界を中心からの距離にかかわ
らず同一のいわゆる斉一磁界から歪ませることに
よつてダイナミツクコンバージエンス磁界が実現
される。また、更に、従来は回路で補正していた
パターン歪を偏向磁界により取り除く方式が一般
化しつつあり、この様な磁界ではより一層偏向磁
界の歪が強まる傾向にある。

背景技術の問題点ところで、この様に偏向磁界の歪が強まるとコ
ンバージエンスあるいはパターン歪は良好な特性
が得られるが、別な面で障害が現われて来る。す
なわち、偏向磁界を歪ませることによつて電子ビ
ームのスポツトが増々歪むことである。したがつ
て、偏向した場合に電子ビームが広がり、いわゆ
る“にじみ”が増大し、画面周辺の解像度が著し
く低下し満足な画面が得られない原因となる。ま
た画面周辺の電子ビームスポツトが広がると、電
子銃設計上でも画面中央と画面周辺の妥協設計を
行わざるを得ず、電子銃設計上も大きな障害とな
る。また、特公昭57−4061号公報には映像信号遅
延装置を用いたカラーテレビジヨン受像装置を用
いたダイナミツクコンバージエンス装置が記載さ
れている。この発明によれば、３電子ビームを偏
向ヨークを動作させない状態すなわち無偏向状態
においてシヤドウマスクの一点に集中させずいわ
ゆる静的コンバージエンス不足の状態にカラー受
像管を設計する。その結果Ｒ、Ｇ、B3ビームは
画面上で集中せず、３色パターンの色ずれを生ず
る。第３図においてはＲ、Ｇ、B3ビームが正確
に集中していれば正しい画面が再現される。Ｒ、
Ｇ、B3ビームがいわゆる静的コンバージエンス
不足の場合にはパターンは第３図に示される様に
３１−Ｂ，３１−Ｇ，３１−Ｒ，３２−Ｂ，３２
−Ｇ，３２−Ｒの様になり、色ずれの起きた画像
となる。そのためにこの色ずれをＲ、Ｇ、B3ビ
ームのいくつかの信号に対して遅延を与えて画像
を正しく再現させている。したがつて画像信号に
対して正しい遅延を与えれば３１−Ｒ，Ｇ，Ｂ、
３２−Ｒ，Ｇ，Ｂは一致し正しい画像が再現す
る。

図面に基づいて、遅延回路を用いたカラーテレ
ビジヨンにつき説明する。ここで第４図以降の図
面における番号は第１図と同一番号はすべて同一
部材を示すものとする。

第４図において４１は信号源であり、一般に
Ｒ，Ｇ，Ｂ各色電子銃を駆動する信号を供給す
る。４２−Ｇ，４２−Ｂは遅延回路であり、第４
図ではＧビーム、Ｂビームを駆動する信号に対に
挿入されているが、Ｒ，Ｇ，B3色すべての信号
に対し遅延してもよいし、任意の１色あるいは２
色に対して遅延を行なう様に構成しても良い。ま
た、遅延回路４２−Ｇ，４２−Ｂを用いずに、あ
らかじめ遅延制御された信号を信号源４１より発
生させるようにしても良い。４３はＲ，Ｇ，B3
色電子ビームを示し、第４図ではほぼ平行である
が多小傾角を与えても良い。即ち、ほぼ平行な電
子ビームとは、従来のカラー受像管の集中角の1/
２以内の傾きをもつものをいう。

さて、第４図では電子ビームを偏向しない状態
における電子ビームの状態を示している。ここで
遅延回路４２は一定の遅延時間を与えるのが一番
好ましく、この様に偏向磁界を形成すれば好適な
結果が得られる。すなわち遅延時間を可変とする
ためには遅延回路自体も複雑になり、その他に遅
延回路を有するための付加回路等が必要となり、
価格及び技術的な両面で好ましくない。したがつ
てインライン配列電子銃を有するカラー受像管で
は、例えば白色格子を画面上に出画した場合に遅
延回路を動作させない状態においては、第５図に
示す様に画面全体でＲ，Ｇ，B3色の位置ずれ△
Ｘがすべて同じことが必要である。尚、第５図に
おいて横線は一致していることとして一本の線で
表現している。

ところで、ヨハン、ハーンテエスおよびゲリツ
ト、ヤン、ルツベンらのフイリツプスリサーチ
レポート12巻46−48頁、1957年の論文によればコ
ンバージエンス誤差は以下の様に現わされる。

以下に図面により説明する。

第６図において互に直角をなす座標軸のうちＺ
軸は受像管の軸線を示し、正Ｚ方向は電子ビーム
の進行方向を示し、Ｘ方向、Ｙ方向は各々電子ビ
ームの偏向方向を示す。第６図において、Ｒ，
Ｇ，Ｂ電子ビームは各々３電子銃から生じＲ，
Ｇ，Ｂ各色螢光体に射突するものとし、Ｚ＝Z₀で
は未だ偏向されていないものとする。ここで、電
子ビームのＺ＝Z₀の入射位置をＸ座標、Ｙ座標位
置において各々xs，ysとし入射角を各々Ｘ方向、
Ｙ方向において各々xs′，ys′とすると、いわゆる
ガウス偏向からのずれ、即ち一般的な意味での偏
向誤差△ｘ（Ｘ方向）、△ｙ（Ｙ方向）は次の様に
表わされる。

△ｘ＝A₁・Xs³＋（A₂＋B₃）・Xs・Ys²＋（A₄・Xs²＋B₅Y
s²）xs′＋（A₆＋B₆）・Xs・Ys・ys′＋A₇・Xs・xs′²＋A₈・Xs
・ys′²＋ ZB₈・Ys・xs′・ys′＋（A₉Xs²＋B₁₀Ys²）xs＋（B₁₁
＋A₁₂）XsYsys＋ A₁₃Xs・Xs²＋A₁₄Xsys²＋B₁₅Ysxsys＋A₁₆Xs・xsxs′＋ B₁₇・Ys・ysxs′＋A₁₈・Xs・ys・ys′＋B₁₈Ysxsys′
………(1-a) △ｙ＝B₁・Ys³＋（B₂＋A₃）Xs²・Ys＋（B₄Ys²＋A₅Xs²）
ys′ （A₆＋B₆）Xs・Ys・xs′＋B₇Ysys′²＋B₈・Ys・xs′²＋ ZA₈・Xs・xs′・ys′＋（B₉・Ys²＋A₁₀Xs²）ys＋（A₁₁＋B₁₂）・Xs・Ys・xs＋B₁₃・Ys・ys²＋B₁₄Ysxs²＋A₁₅Xs・xs・ys＋ B₁₆・Ys・ys・ys′＋A₁₇Xs・xs・ys′＋B₁₈Ys・xs・x
s′………(1-b) ただし、AnおよびBn（ｎ＝１，…，18）はそ
れぞれ磁界の強さの関数および偏向の関数、Xs
はＺ＝Zsなる平面上のＸ方向の偏向の大きさ、
YsはＺ＝Zsなる平面上のＹ方向の偏向の大きさ、
Z₀、Zsは、それぞれ管軸上の偏向開始点のＺ座
標、スクリーン位置のＺ座標を表わし各々第６図
で示した座標値を示す。ここでは本発明において
は主にＲ、Ｇ、B3電子ビームがほぼ平行な場合
を取り扱い、かつＲ、Ｇ、B3電子ビームを水平
方向に一直線に配列されているため、xs′＝０、
ys′＝０、ys＝０とした場合が重要であり、（１−
ａ）、（１−ｂ）式にこれらの値を代入すると、 △ｘ＝A₁・Xs³＋（A₂＋B₃）・Xs・Ys²＋（A₉・Xs²＋B₁₀・Ys²）・xs＋A₁₃・Xs・xs²
………(2-a) △ｙ＝B₁・Ys³＋（B₂＋A₃）・Xs²・Ys＋（A₁₁＋B₁₂）・Xs・Ys・xs＋B₁₄・Ys・xs²
………(2-b) ここで（２−ａ）、（２−ｂ）両式において第１
項、第２項は、線形性の歪と、図形歪を表わす項
であり、コンバージエンスの項とは無関係なため
除外すると、 △ｘ＝（A₉Xs²＋B₁₀・Ys²）・xs＋A₁₃・Xs・xs²
………(3-a) △ｙ＝（A₁₁＋B₁₂）・Xs・Ys・xs＋B₁₄・Ys・xs²
………(3-b) と表わされる。

しかしながらかかる方法で遅延を行つた場合に
画面の全面でＲ、Ｇ、B3ビームを一致させるこ
とは極めて困難で、そのため偏向磁界を歪ませた
り、偏向ヨークに永久磁石片を取りつけたりする
方法を用いている。したがつて結果的には磁界も
歪んでおり、ビームスポツトの歪は尚残存する。
また、永久磁石片を用いることから偏向ヨークの
ばらつきも大きく、実用上の点からは問題があ
る。

また米国特許2764628号明細書には多電子銃を
無偏向時に平行に形成したカラーテレビジヨンが
示されているが、偏向磁界については何も触れら
れていないのでこのような方式では当然のこと乍
ら良好な画面は形成されない。

発明の目的本発明は以上の点に鑑み、良好なコンバージエ
ンス特性を有する偏向ヨーク磁界を与えることを
目的とする。

発明の概要本発明はほぼ平行に電子ビームを射出するカラ
ー受像管において、水平偏向磁界が実質的に斉一
であり、管軸上の垂直偏向磁界H〓₀のＺ方向傾斜
H′〓₀＝dH〓₀／dZと垂直偏向磁界の水平方向の二
次成分H〓₂と、電子ビームの偏向開始点を原点と
して、ほぼ管軸と一致する軸をＺ軸座標となし、
電子ビーム進行方向を正方向とする座標でかかる
座標上のスクリーン面位置をZsとし、偏向され
た電子ビーム軌道をＹとし、電子ビーム軌道のＺ
軸方向傾斜Y′とした時、cgs−emu単位系で、｜∫^Z8 _Z0（Ｚ−Zs）・（H′〓₀・Y′＋2H〓₂・Ｙ）・
dZ｜
≦500 エルステツド・cm、且つ２（Ｚ−Zs）・H〓₂＋H′〓₀≒０エルステツド毎
cmとすることによつて画面周辺での偏向誤差を許
容範囲内に保持し、色ずれ及び偏向歪の少ないカ
ラー受像管を得るものである。

発明の実施例まず、ここで式（３−ａ）、（３−ｂ）の各係数
A₉、B₁₀、A₁₃，A₁₁＋B₁₂，B₁₄は次のように表わ
される。

A₉＝2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｘ／Xs²・dZ ………(4) B₁₀＝K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H′〓₀・Ｙ／Ys²dZ−2K∫^Zs _Z0dS∫
^S _Z0H〓₂・Ｙ／Ys²dZ………(5) A₁₁＋B₁₂＝−2K∫^Zs _Z0dS∫^Zs _Z0H〓₂・Ｙ／Xs・YsdZ−2K
∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｘ／Xs・YsdZ＋＋K∫^Zs _Z0H′〓₀・
Ｘ／Xs・Ys・dZ………(6) A₁₃＝K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂／YsdZ ………(7) B₁₄＝−K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂／YsdZ＋1/2K∫H′〓₀／Ysd
Z………(8) H〓_XはＸ＝０なる平面内におけるＸ方向の垂直
偏向磁界の強さを示しＹ軸上でｙのべきに展開し
たもので次の(9)式のように示される。

H〓_X＝H〓₀＋H〓₂・y²＋… ………(9) 但し、H〓₀：Ｚの関数で、管軸上での垂直偏向
磁界の０次の係数、 H〓₂：Ｚの関数で、垂直偏向磁界の２次の係数ま
たＺ＝Z₀は偏向開始点、Ｚ＝Zsは偏向終了点即
ちスクリーン位置のＺ座標を示す。またＫは比例
定数、ＹおよびY′はそれぞれＹ＝Ｙ(z)および
Y′＝dY／dZなるＹ方向のビームの偏向度（軌
道）および偏向変化（微分）を示し、Ｚ＝Z₀の場
合はＹ＝Y′＝０である。

また、H〓_YはＹ＝０なる平面内におけるＹ方向
の水平偏向磁界の強さを示しＸ軸上でのｘのべき
に展開したもので次の(10)式のように示される。

H〓_Y＝H〓₀＋H〓₂・x²＋… ………(10) 但し、H〓₀：Ｚの関数で、管軸上での水平偏向
磁界の０次の係数、 H〓₂：Ｚの関数で、水平偏向磁界の２次の係数Ｘ
およびX′はそれぞれＸ＝Ｘ(z)およびX′＝dX／dZ
なるＸ方向のビームの偏向度（軌道）および偏向
変化（微分）を示し、Ｚ＝Z₀の場合はＸ＝X′＝
０である。

添字及び添字はそれぞれ垂直偏向磁界に関
すること及び水平偏向磁界に関することを示す。
Xs及びYsはそれぞれＺ＝ZsでのビームのＸ及び
Ｙ座標の位置を示す。

尚、H′〓₀はH〓₀のＺに関する微分を表わす。即
ちH′〓₀＝dH〓₀／dZ。

ここで、偏向誤差を零とするためにはA₉、
B₁₀、A₁₃、A₁₁＋B₁₂、B₁₄を全て零とすれば良い
ので、その条件を書き出してみると次の様に表わ
される。

(4)、(7)式を部分積分を用いて変形すると、 A₉＝2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｘ／Xs²・dZ＝−2K∫^Zs _Z0（
Ｚ−Zs）・H〓₂・Ｘ／Xs²dZ＝０………(11) A₁₃＝K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂／XsdZ＝−K∫^Zs _Z0（Ｚ−Zs）
・H〓₂／XsdZ＝０………(12) (11)、(12)式がＸの偏向量にかかわらず成立するため
には H〓₂＝０ ………(13) が成り立たなければならない。すなわち水平偏向
磁界は、いわゆる斉一でなければならない。しか
し乍ら実用上は実質的に斉一であれば問題はな
く、｜H〓₂｜≦5.0エルステツド毎平方センチメー
トルであればほとんんど誤差が出ないことが実験
的に確認されたため本発明ではこの条件を満せば
水平偏向磁界は斉一という。(13)式の条件を用いる
と、 B₁₀＝−K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H′〓₀・Y′／Ys²・dZ−2K∫^Zs _Z
0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｙ／Ys²dZ＝K∫^Zs _Z0（Ｚ−Zs）（H′〓₀・Y′＋2H〓₂・Ｙ）／Ys²dZ
＝０ ………(14) A₁₁＋B₁₂＝−2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｘ／Xs・YsdZ＋K∫
^Zs _Z0H′〓₀・Ｘ／Xs・Ys・dZ＝K∫^Zs _Z0２（Ｚ−Zs）・H
〓₂＋H′〓₀／Xs・Ys・Ｘ・dZ＝
０ ………(15) ここで、２（Ｚ−Zs）・H〓₂，H′〓₀≒０ ………(16) とする磁界は知られている。この様な垂直偏向磁
界とすれば、第５図の５１，５２，５３の各々
Ｒ、Ｇ、B3色の水平格子は図示される様に一致
する。しかしこのような条件だけでは十分に正確
にコンバージエンスした画像は得られないことが
実験的に確認された。すなわち、このような条件
のみでは、第５図に示されているように、△ｘの
量が画面全体で同一とならないため固定遅延時間
の遅延素子では良好な画像が得られないのであ
る。したがつて固定遅延時間の遅延素子で良好な
画像を得ようとすれば更に次の条件も零としなけ
ればならない。

このためには次の条件が成立することが必要で
ある。

∫^S _Z0（Ｚ−Zs）・（H′〓₀・Y′＋2H〓₂・Ｙ）dZ＝０
………(17) しかし、実際にこの様に完全に零になることは
なく、また偏向ヨークの製造誤差等を考慮すれ
ば、過度に精密向上を計つても製造価格の上昇を
招くだけで必ずしも良い結果を生じない。

したがつて実用的な範囲で零に近くすることが
好ましいことになる。

本発明ではＸ方向のコンバージエンス・エラー
△ｘの改良を目的としているが△ｘ（３−ａ式）
には(8)式の係数B₁₄は関与しない。したがつて、
この場合(8)式の条件は必要としない。

実際のカラー受像管では20インチカラー受像管
あるいはそれ以上の大画面を持つ大形カラー受像
管においては、周辺部の偏向誤差が３mm程度のも
のまでが実用的であるとして許容されている。し
たがつてこの程度の誤差までが実際上零であると
言つてさしつかえない。

実際の測定例であれば20インチ90゜偏向カラー
受像管の電子銃間距離が約4.7mm程度のカラー受
像管では、｜∫^Zs _Z0（Ｚ−Zs）・H′〓₀・Y′＋2H〓₂・Ｙ）・dZ｜
≦
500 エルステツド・cm であれば画面周辺の偏向誤差が３mm程度になるこ
とが確認された。したがつて、上記の値の範囲内
であれば良好な画面が得られる。

この様な条件を満足すれば固定遅延時間を持つ
遅延回路で良好な画面が得られる。

このような磁界分布を持つ偏向ヨークを用いれ
ば遅延回路を非動作状態とした時、第５図に示さ
れる様な画像となり、この画像に一定時間の遅延
を与えれば色ずれのない良好な画像を得ることが
できる。

また本発明の持つ磁界分布の二次成分すなわち
H〓₂、H〓₂は現在製造されている、いわゆるイン
ライン配列電子銃、ダイナミツクコンバージエン
スレスカラー受像管の磁界分布の二次成分と比較
して1/4〜1/10程度の値となり非常に小さい。し
たがつて、このような磁界分布を有する偏向ヨー
クを用いれば電子ビームの偏向歪の非常に小さ
い、したがつて画面周辺までいわゆる“にじみ”
の非常に少ない鮮明な画像が得られる。

またこのような、平行電子ビームを用いたカラ
ーテレビジヨンでは遅延回路を用いるが、現在で
はCCD等安価で雑音の少ない遅延素子が得られ
るため、性能の向上と比較すれば価格の上昇はそ
れほど大きくない。

なおかつ、本発明では固定遅延時間で良好な画
面が得られるためより一層価格の上昇が少なく、
回路の面からも簡単であり工業的な価値は非常に
大きい。

ただし、本発明で言うほぼ平行な電子ビームと
は、従来のカラー受像管の集中角の1/2以内の傾
をもつものを言う。

発明の効果１以上のように本発明によれば、ほぼ平行な電
子ビームを用いるカラー受像管において複雑な回
路や装置を用いることなく色ずれの少ない、かつ
偏向歪の少ないカラー受像管を得ることができ
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来のカラー受像管を説明するための
概略構成図、第２図は従来のカラー受像管の磁界
分布を説明するための模式図、第３図はコンバー
ジエンス誤差を説明するための模式図、第４図は
平行電子ビームを用いたカラー受像管の概略構成
図、第５図は平行ビームを用いたカラー受像管の
画面を表わす模式図、第６図はカラー受像管の偏
向誤差を説明するための概念図である。１…フエースプレート、２…螢光面、３…シヤ
ドウマスク、４…マスクフレーム、５…パネルピ
ン、６…スプリング、７…フアンネル、８…偏向
ヨーク、９…ネツク、１０…電子銃、１１…調整
用磁石、２１…画面周辺、２２…水平偏向磁界、
２３…垂直偏向磁界、３１…画像、３２…画像、
４１…信号源、４２…遅延回路、４３…電子ビー
ム、５１，５２，５３…格子画像、６１，６２，
６７，７０…マスク周辺、６３…水平偏向軸、６
４…垂直偏向軸、６５…水平偏向子午的集中点、
６６…水平偏向球欠的集中点、６８…垂直偏向球
欠的集中点、６９…垂直偏向子午的集中点。

Claims

【特許請求の範囲】１一直線上に配列された多電子銃を備え、ほぼ
平行に電子ビームを射出するカラー受像管におい
て、水平偏向磁界が実質的に斉一であり、管軸上
の垂直偏向磁界H〓₀のＺ軸方向傾斜H′〓₀＝
dH〓₀／dZと垂直偏向磁界の水平方向の二次成分
H〓₂と、電子ビームの偏向開始点を原点として、
ほぼ管軸と一致する軸をＺ軸座標となし、電子ビ
ーム進行方向を正方向とする座標でかかる座標上
のスクリーン面位置をZs、偏向開始点をZoとし、
偏向された電子ビーム軌道をＹとし、電子ビーム
軌道のＺ軸方向傾斜をY′とした時、cgs−emu単
位系で、｜∫^Zs _Z0（Ｚ−Zs）・（H′〓₀・Y′＋2H〓₂・Ｙ）・
dZ｜≦500 エルステツド・cm、且つ２（Ｚ−Zs）・H〓₂，H′〓₀≒０エルステツド毎
cmを満すことを特徴とするカラー受像管。