JPH0443822Y2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPH0443822Y2 JPH0443822Y2 JP1983154834U JP15483483U JPH0443822Y2 JP H0443822 Y2 JPH0443822 Y2 JP H0443822Y2 JP 1983154834 U JP1983154834 U JP 1983154834U JP 15483483 U JP15483483 U JP 15483483U JP H0443822 Y2 JPH0443822 Y2 JP H0443822Y2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- circuit
- voltage
- saturable reactor
- constant current
- output voltage
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
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- Measuring Instrument Details And Bridges, And Automatic Balancing Devices (AREA)
- Measurement Of Current Or Voltage (AREA)
Description
【考案の詳細な説明】
本考案は可飽和リアクトル制御型、すなわち交
流源を可飽和リアクトルの交流巻線を介して整
流・平滑回路に接続し、前記可飽和リアクトルの
直流巻線に直流制御電流を流すことにより整流・
平滑回路の出力側に接続された負荷へ定電流を供
給する定電流回路の出力電圧測定回路に関する。
流源を可飽和リアクトルの交流巻線を介して整
流・平滑回路に接続し、前記可飽和リアクトルの
直流巻線に直流制御電流を流すことにより整流・
平滑回路の出力側に接続された負荷へ定電流を供
給する定電流回路の出力電圧測定回路に関する。
第１図は可飽和リアクトル制御型定電流回路お
よびその出力電圧測定回路の従来例の回路図であ
る。
よびその出力電圧測定回路の従来例の回路図であ
る。
１は交流源、２，３は可飽和リアクトルの磁
心、４，５は可飽和リアクトルの交流巻線、１
３，１４は可飽和リアクトルの直流巻線、６は直
流巻線１３，１４に直流制御電流を流す定電流
源、１５は拘束チヨーク、７はトランス、８，９
はトランス７の１次巻線に入力側が接続された整
流回路と平滑回路、１０は負荷、１１，１２はト
ランス７の２次巻線に接続された整流回路と平滑
回路である。このように、トランス７の１次巻線
に整流回路１１、平滑回路１２を接続することに
より、その出力部から、定電流回路から絶縁さ
れ、しかも定電流回路の出力電圧とほぼ比例した
電圧を測定できる。
心、４，５は可飽和リアクトルの交流巻線、１
３，１４は可飽和リアクトルの直流巻線、６は直
流巻線１３，１４に直流制御電流を流す定電流
源、１５は拘束チヨーク、７はトランス、８，９
はトランス７の１次巻線に入力側が接続された整
流回路と平滑回路、１０は負荷、１１，１２はト
ランス７の２次巻線に接続された整流回路と平滑
回路である。このように、トランス７の１次巻線
に整流回路１１、平滑回路１２を接続することに
より、その出力部から、定電流回路から絶縁さ
れ、しかも定電流回路の出力電圧とほぼ比例した
電圧を測定できる。
第２図は、第１図の定電流回路の出力電圧V5
と出力電圧測定回路の出力電圧V7の関係を示す
図で、出力電圧V7は出力電圧V5に厳密には比例
せず、一定電圧ΔVが重畳されている。これは、
第３図に示すような可飽和リアクトルの磁化特
性、すなわち、磁心が飽和領域（一点鎖線）から
非飽和領域（二点鎖線）へ、また非飽和領域から
飽和領域へ移行するとき、破線で囲んだ不完全飽
和領域および不完全非飽和領域を通るためであ
る。
と出力電圧測定回路の出力電圧V7の関係を示す
図で、出力電圧V7は出力電圧V5に厳密には比例
せず、一定電圧ΔVが重畳されている。これは、
第３図に示すような可飽和リアクトルの磁化特
性、すなわち、磁心が飽和領域（一点鎖線）から
非飽和領域（二点鎖線）へ、また非飽和領域から
飽和領域へ移行するとき、破線で囲んだ不完全飽
和領域および不完全非飽和領域を通るためであ
る。
測定出力電圧V7が第２図のように定電流回路
の出力電圧V5に厳密には比例しないことを以下
説明する。第４図は負荷短絡時の第１図の回路の
各部の電圧波形図である。t0≦ｔ≦t1では可飽和
リアクトルの磁心２は非飽和状態であり、可飽和
リアクトルの磁心３は飽和状態である。このた
め、交流源１の電圧V1は全て、可飽和リアクト
ルの交流巻線４が負うことになる。t1≦ｔ≦t2で
は可飽和リアクトルの磁心２は徐々に飽和状態と
なり、可飽和リアクトルの磁心３は徐々に非飽和
状態となる。このため、可飽和リアクトルの交流
巻線４の電圧V2は徐々に減少し、可飽和リアク
トルの交流巻線５の電圧V3は徐々に増加する。t2
＜ｔ＜t3では可飽和リアクトルの磁心２は飽和状
態であり、可飽和リアクトルの磁心３は非飽和状
態である。このため、交流源１の電圧V1は全て、
可飽和リアクトルの交流巻線５が負うことにな
る。t3≦ｔ≦t4では交流源１の電圧V1の極性が反
転し、前述のt0≦ｔ＜t3の動作と逆の動作が行な
われ、１周期が完了する。以上のように、t1≦ｔ
≦t2では可飽和リアクトルの磁心２，３の第３図
のような磁化特性のために可飽和リアクトルの交
流巻線４，５が交流源１の電圧V1を完全に負う
ことができず、定電流回路の整流回路８および平
滑回路９へV4で示す電圧が印加される。したが
つて、トランス７の２次巻線にはV6で示す電圧
が誘起されることになり、これを整流回路１１、
平滑回路１２で整流・平滑した出力電圧測定回路
の出力電圧V7は零とならない。
の出力電圧V5に厳密には比例しないことを以下
説明する。第４図は負荷短絡時の第１図の回路の
各部の電圧波形図である。t0≦ｔ≦t1では可飽和
リアクトルの磁心２は非飽和状態であり、可飽和
リアクトルの磁心３は飽和状態である。このた
め、交流源１の電圧V1は全て、可飽和リアクト
ルの交流巻線４が負うことになる。t1≦ｔ≦t2で
は可飽和リアクトルの磁心２は徐々に飽和状態と
なり、可飽和リアクトルの磁心３は徐々に非飽和
状態となる。このため、可飽和リアクトルの交流
巻線４の電圧V2は徐々に減少し、可飽和リアク
トルの交流巻線５の電圧V3は徐々に増加する。t2
＜ｔ＜t3では可飽和リアクトルの磁心２は飽和状
態であり、可飽和リアクトルの磁心３は非飽和状
態である。このため、交流源１の電圧V1は全て、
可飽和リアクトルの交流巻線５が負うことにな
る。t3≦ｔ≦t4では交流源１の電圧V1の極性が反
転し、前述のt0≦ｔ＜t3の動作と逆の動作が行な
われ、１周期が完了する。以上のように、t1≦ｔ
≦t2では可飽和リアクトルの磁心２，３の第３図
のような磁化特性のために可飽和リアクトルの交
流巻線４，５が交流源１の電圧V1を完全に負う
ことができず、定電流回路の整流回路８および平
滑回路９へV4で示す電圧が印加される。したが
つて、トランス７の２次巻線にはV6で示す電圧
が誘起されることになり、これを整流回路１１、
平滑回路１２で整流・平滑した出力電圧測定回路
の出力電圧V7は零とならない。
第５図は、負荷が大きくなつた場合の第１図の
回路の各部の電圧波形図である。T0≦ｔ＜T1で
は可飽和リアクトルの磁心２は非飽和状態であ
り、可飽和リアクトルの磁心３は飽和状態であ
る。このため、可飽和リアクトルの交流巻線４に
は交流源１の電圧V1と整流回路８の入力電圧V4
の和の電圧が印加される。ｔ＝T1では可飽和リ
アクトルの交流巻線４には交流源１の電圧V1が
印加され、可飽和リアクトルの交流巻線５の印加
電圧は零である。T1＜ｔ＜T2では可飽和リアク
トルの磁心２は徐々に飽和状態となり、可飽和リ
アクトルの磁心３は徐々に非飽和状態となる。こ
のため、可飽和リアクトルの交流巻線４の電圧
V2は徐々に減少し、可飽和リアクトルの交流巻
線５の電圧V3は徐々に増加し、ｔ＝T2に直前で
それぞれ零および交流源１の電圧V1に等しくな
る。T2≦ｔ≦T3では可飽和リアクトルの磁心２
は飽和状態であり、可飽和リアクトルの磁心３は
非飽和状態である。このため、可飽和リアクトル
の交流巻線５には交流源１の電圧V1と整流回路
８の入力電圧V4の差の電圧が印加される。T3≦
ｔ≦T4では交流源１の電圧V1の極性が反転し、
前述のT0≦ｔ≦T3の動作と逆の動作が行なわれ、
１周期が完了する。以上のように、T1≦ｔ≦T2
では可飽和リアクトルの磁心２，３の磁化特性の
ため、可飽和リアクトルの交流巻線４，５が交流
１の電圧V1を完全に負うことができず、定電流
回路の整流回路８および平滑回路９へV4で示す
電圧が印加される。このため、トランス７の２次
巻線にはV6で示す電圧が誘起されることになり、
これを整流回路１１、平滑回路１２で整流・平滑
した出力電圧測定回路の出力電圧V7は定電流回
路の出力電圧に、T1≦ｔ≦T2期間の電圧V6を整
流・平滑した電圧ΔV分だけ増加することにな
る。
回路の各部の電圧波形図である。T0≦ｔ＜T1で
は可飽和リアクトルの磁心２は非飽和状態であ
り、可飽和リアクトルの磁心３は飽和状態であ
る。このため、可飽和リアクトルの交流巻線４に
は交流源１の電圧V1と整流回路８の入力電圧V4
の和の電圧が印加される。ｔ＝T1では可飽和リ
アクトルの交流巻線４には交流源１の電圧V1が
印加され、可飽和リアクトルの交流巻線５の印加
電圧は零である。T1＜ｔ＜T2では可飽和リアク
トルの磁心２は徐々に飽和状態となり、可飽和リ
アクトルの磁心３は徐々に非飽和状態となる。こ
のため、可飽和リアクトルの交流巻線４の電圧
V2は徐々に減少し、可飽和リアクトルの交流巻
線５の電圧V3は徐々に増加し、ｔ＝T2に直前で
それぞれ零および交流源１の電圧V1に等しくな
る。T2≦ｔ≦T3では可飽和リアクトルの磁心２
は飽和状態であり、可飽和リアクトルの磁心３は
非飽和状態である。このため、可飽和リアクトル
の交流巻線５には交流源１の電圧V1と整流回路
８の入力電圧V4の差の電圧が印加される。T3≦
ｔ≦T4では交流源１の電圧V1の極性が反転し、
前述のT0≦ｔ≦T3の動作と逆の動作が行なわれ、
１周期が完了する。以上のように、T1≦ｔ≦T2
では可飽和リアクトルの磁心２，３の磁化特性の
ため、可飽和リアクトルの交流巻線４，５が交流
１の電圧V1を完全に負うことができず、定電流
回路の整流回路８および平滑回路９へV4で示す
電圧が印加される。このため、トランス７の２次
巻線にはV6で示す電圧が誘起されることになり、
これを整流回路１１、平滑回路１２で整流・平滑
した出力電圧測定回路の出力電圧V7は定電流回
路の出力電圧に、T1≦ｔ≦T2期間の電圧V6を整
流・平滑した電圧ΔV分だけ増加することにな
る。
以上述べたように、従来の出力電圧測定回路で
は可飽和リアクトルの磁心の磁化特性により、第
２図で示すように、測定電圧は定電流回路の出力
電圧に厳密には比例せず、負荷に関係なく一定の
電圧を重畳した値になるという欠点があつた。し
たがつて、定電流回路の出力電圧の正確な測定が
困難であつた。
は可飽和リアクトルの磁心の磁化特性により、第
２図で示すように、測定電圧は定電流回路の出力
電圧に厳密には比例せず、負荷に関係なく一定の
電圧を重畳した値になるという欠点があつた。し
たがつて、定電流回路の出力電圧の正確な測定が
困難であつた。
したがつて、本考案の目的は定電流回路の出力
電圧と比例した測定電圧が得られる出力電圧測定
回路を提供することである。
電圧と比例した測定電圧が得られる出力電圧測定
回路を提供することである。
本考案の出力電圧測定回路は、１次巻線が定電
流回路の整流・平滑回路の入力側に接続されたト
ランスと、このトランスの２次巻線に可飽和チヨ
ークを介して接続され、出力側より定電流回路の
出力電圧に比例した測定電圧を出力する整流・平
滑回路とを備える。
流回路の整流・平滑回路の入力側に接続されたト
ランスと、このトランスの２次巻線に可飽和チヨ
ークを介して接続され、出力側より定電流回路の
出力電圧に比例した測定電圧を出力する整流・平
滑回路とを備える。
以下、本考案を実施例の図面を参照しながら説
明する。第６図は定電流回路（第１図と同じ）と
本考案の一実施例に係る出力電圧測定回路の回路
図である。本実施例の出力電圧測定回路は、トラ
ンス７の２次巻線を可飽和チヨーク１６を介して
整流回路１１と平滑回路１２に接続し、平滑回路
１２の出力側で第７図に示すような定電流回路の
出力電圧V5に完全に比例した出力電圧V7測定で
きるようにしたものである。
明する。第６図は定電流回路（第１図と同じ）と
本考案の一実施例に係る出力電圧測定回路の回路
図である。本実施例の出力電圧測定回路は、トラ
ンス７の２次巻線を可飽和チヨーク１６を介して
整流回路１１と平滑回路１２に接続し、平滑回路
１２の出力側で第７図に示すような定電流回路の
出力電圧V5に完全に比例した出力電圧V7測定で
きるようにしたものである。
出力電圧V7が定電流回路の出力電圧V5に厳密
に比例することを以下説明する。第８図は負荷短
絡時の第６図の回路の各部の電圧波形図である。
電圧V1，V2，V3，V4，V5，V6の波形は、第４
図に示す従来回路の波形と同じである。しかしな
がら、トランス７の２次巻線と整流回路１１の間
には、∫t2 t1V6dtなる電圧時間積で飽和するような
可飽和チヨーク１６が接続されている（なお飽和
とは、この期間飽和しているという意味ではな
く、t1〜t2の時間（期間）で飽和に達する、即
ち、t2の時点で飽和するという意味である）。こ
のため、t1≦ｔ＜t2の期間は可飽和チヨーク１６
は飽和していない状態なので、t1≦ｔ≦t2の期間
で可飽和チヨーク１６の両端電圧V8はトランス
７の２次巻線の誘起電圧V6と等しくなり、t1≦ｔ
≦t2の期間の整流回路１１の入力電圧V9は零とな
り、平滑回路１２の出力電圧V7も零となる。
に比例することを以下説明する。第８図は負荷短
絡時の第６図の回路の各部の電圧波形図である。
電圧V1，V2，V3，V4，V5，V6の波形は、第４
図に示す従来回路の波形と同じである。しかしな
がら、トランス７の２次巻線と整流回路１１の間
には、∫t2 t1V6dtなる電圧時間積で飽和するような
可飽和チヨーク１６が接続されている（なお飽和
とは、この期間飽和しているという意味ではな
く、t1〜t2の時間（期間）で飽和に達する、即
ち、t2の時点で飽和するという意味である）。こ
のため、t1≦ｔ＜t2の期間は可飽和チヨーク１６
は飽和していない状態なので、t1≦ｔ≦t2の期間
で可飽和チヨーク１６の両端電圧V8はトランス
７の２次巻線の誘起電圧V6と等しくなり、t1≦ｔ
≦t2の期間の整流回路１１の入力電圧V9は零とな
り、平滑回路１２の出力電圧V7も零となる。
第９図は、負荷が大きくなつたときの第６図の
回路の各部の電圧波形図である。電圧V1，V2，
V3，V4の波形は、第５図に示す従来回路の波形
と同じである。しかしながら、トランス７の２次
巻線と整流回路１１の間には、前述のように、
∫t2 t1V6dt＝∫T2 T1V6dtなる電圧時間積で飽和するよう
な可飽和チヨーク１６が接続されているため、
T1≦ｔ≦T2の期間にトランス７の２次巻線に誘
起する電圧を可飽和チヨーク１６が完全に負つ
て、T1≦ｔ≦T2では整流回路１１の入力電圧V9
は零となる。
回路の各部の電圧波形図である。電圧V1，V2，
V3，V4の波形は、第５図に示す従来回路の波形
と同じである。しかしながら、トランス７の２次
巻線と整流回路１１の間には、前述のように、
∫t2 t1V6dt＝∫T2 T1V6dtなる電圧時間積で飽和するよう
な可飽和チヨーク１６が接続されているため、
T1≦ｔ≦T2の期間にトランス７の２次巻線に誘
起する電圧を可飽和チヨーク１６が完全に負つ
て、T1≦ｔ≦T2では整流回路１１の入力電圧V9
は零となる。
以上のように、本考案による出力電圧測定回路
では、可飽和リアクトルの磁心が飽和領域から非
飽和領域へ、また非飽和領域から飽和領域へ移行
するときに出力電圧測定回路に発生する電圧を可
飽和チヨークで吸収するため、第７図に示すよう
に、定電流回路の出力電圧に比例した電圧を、定
電流回路から絶縁して測定できる。
では、可飽和リアクトルの磁心が飽和領域から非
飽和領域へ、また非飽和領域から飽和領域へ移行
するときに出力電圧測定回路に発生する電圧を可
飽和チヨークで吸収するため、第７図に示すよう
に、定電流回路の出力電圧に比例した電圧を、定
電流回路から絶縁して測定できる。
第１図は可飽和リアクトル制御型定電流回路お
よびその出力電圧測定回路の従来例の回路図、第
２図は第１図の回路における測定出力電圧V7と
定電流回路の出力電圧V5の関係を示す図、第３
図は可飽和リアクトルの磁心の磁化特性を示す
図、第４図は第１図の回路における負荷短絡時の
各部の電圧の波形図、第５図は第１図の回路にお
ける負荷が大きいときの各部の電圧の波形図、第
６図は可飽和リアクトル制御型定電流回路および
本考案の一実施例に係るその出力電圧測定回路の
回路図、第７図は第６図の回路における測定出力
電圧V7と定電流回路の出力電圧V5の関係を示す
図、第８図は第６図の回路における負荷短絡時の
各部の電圧の波形図、第９図は第６図の回路にお
ける負荷が大きいときの各部の電圧の波形図であ
る。 １……交流源、２，３……可飽和リアクトルの
磁心、４，５……可飽和リアクトルの交流巻線、
６……定電流源、７……トランス、８……整流回
路、９……平滑回路、１０……負荷、１１……整
流回路、１２……平滑回路、１３，１４……可飽
和リアクトルの直流巻線、１５……拘束チヨー
ク、１６……可飽和チヨーク。
よびその出力電圧測定回路の従来例の回路図、第
２図は第１図の回路における測定出力電圧V7と
定電流回路の出力電圧V5の関係を示す図、第３
図は可飽和リアクトルの磁心の磁化特性を示す
図、第４図は第１図の回路における負荷短絡時の
各部の電圧の波形図、第５図は第１図の回路にお
ける負荷が大きいときの各部の電圧の波形図、第
６図は可飽和リアクトル制御型定電流回路および
本考案の一実施例に係るその出力電圧測定回路の
回路図、第７図は第６図の回路における測定出力
電圧V7と定電流回路の出力電圧V5の関係を示す
図、第８図は第６図の回路における負荷短絡時の
各部の電圧の波形図、第９図は第６図の回路にお
ける負荷が大きいときの各部の電圧の波形図であ
る。 １……交流源、２，３……可飽和リアクトルの
磁心、４，５……可飽和リアクトルの交流巻線、
６……定電流源、７……トランス、８……整流回
路、９……平滑回路、１０……負荷、１１……整
流回路、１２……平滑回路、１３，１４……可飽
和リアクトルの直流巻線、１５……拘束チヨー
ク、１６……可飽和チヨーク。
Claims (1)
- 【実用新案登録請求の範囲】 交流源を可飽和リアクトルの交流巻線を介して
第１の整流・平滑回路に接続し、前記可飽和リア
クトルの直流巻線に直流制御電流を流すことによ
り第１の整流・平滑回路の出力側に接続された負
荷へ定電流を供給する定電流回路の出力電圧測定
回路において、 １次巻線が第１の整流・平滑回路の入力側に接
続されたトランスと、 該トランスの２次巻線に接続され、前記可飽和
リアクトルの磁心が飽和領域と非飽和領域との間
で移行するとき発生する誘起電圧を吸収するため
の可飽和チヨークと、該可飽和チヨークに接続さ
れ、出力側より前記定電流回路の出力電圧に比例
した測定電圧を出力する第２の整流・平滑回路と
を備えることを特徴とする出力電圧測定回路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP15483483U JPS6061664U (ja) | 1983-10-05 | 1983-10-05 | 出力電圧測定回路 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP15483483U JPS6061664U (ja) | 1983-10-05 | 1983-10-05 | 出力電圧測定回路 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6061664U JPS6061664U (ja) | 1985-04-30 |
| JPH0443822Y2 true JPH0443822Y2 (ja) | 1992-10-15 |
Family
ID=30342140
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP15483483U Granted JPS6061664U (ja) | 1983-10-05 | 1983-10-05 | 出力電圧測定回路 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6061664U (ja) |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DD139673A3 (de) * | 1977-12-22 | 1980-01-16 | Jochen Ermisch | Schaltungsanordnung zur strommessung mittels magnetischem spannungsmesser |
-
1983
- 1983-10-05 JP JP15483483U patent/JPS6061664U/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6061664U (ja) | 1985-04-30 |
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