JPH071522B2 - 磁気記録信号再生装置 - Google Patents
磁気記録信号再生装置Info
- Publication number
- JPH071522B2 JPH071522B2 JP24639983A JP24639983A JPH071522B2 JP H071522 B2 JPH071522 B2 JP H071522B2 JP 24639983 A JP24639983 A JP 24639983A JP 24639983 A JP24639983 A JP 24639983A JP H071522 B2 JPH071522 B2 JP H071522B2
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- Japan
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- magnetic
- signal
- magnetic recording
- magnetic body
- recording medium
- Prior art date
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
- G11B5/33—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only
- G11B5/332—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only using thin films
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- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Recording Or Reproducing By Magnetic Means (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】 ［発明の技術分野］ 本発明は、磁気記録媒体に記録された信号を再生する装
置に係り、特に磁気記録媒体からの信号を磁性体の高周
波特性の変化として検出して再生を行なう磁気記録信号
再生装置に関する。
置に係り、特に磁気記録媒体からの信号を磁性体の高周
波特性の変化として検出して再生を行なう磁気記録信号
再生装置に関する。
［発明の技術的背景とその問題点］ 磁気記録媒体からの記録信号に基く磁界（信号磁界）に
よる磁性体の電磁気的特性の変化を利用して磁気記録信
号を再生する方式については、磁気抵抗効果を利用した
ものが知られているが、本発明者らは高密度記録再生に
極めてすぐれた方式として、信号磁界による磁性体の高
周波特性の変化としてとくに強磁性共鳴によるテンソル
透磁率μ′およびその損失項μ″の変化を利用する方式
を既に提案している。この方式には再生ヘッドにフェラ
イト，パーマロイ，アモルファス合金等の磁性体を使用
し、この磁性体に供給された高周波回路（共振回路）の
インピーダンス変化によるこの回路の高周波出力電圧の
変化を検波整流することにより記録信号を再生するも
の、あるいは互いに直交する２つの回路間でテンソル透
磁率の大きさに応じて１次回路から２次回路への高周波
の伝送特性が変化することを利用して１次回路に高周波
を供給し２次回路の高周波出力電圧の変化を再生信号と
して得るもの等がある。
よる磁性体の電磁気的特性の変化を利用して磁気記録信
号を再生する方式については、磁気抵抗効果を利用した
ものが知られているが、本発明者らは高密度記録再生に
極めてすぐれた方式として、信号磁界による磁性体の高
周波特性の変化としてとくに強磁性共鳴によるテンソル
透磁率μ′およびその損失項μ″の変化を利用する方式
を既に提案している。この方式には再生ヘッドにフェラ
イト，パーマロイ，アモルファス合金等の磁性体を使用
し、この磁性体に供給された高周波回路（共振回路）の
インピーダンス変化によるこの回路の高周波出力電圧の
変化を検波整流することにより記録信号を再生するも
の、あるいは互いに直交する２つの回路間でテンソル透
磁率の大きさに応じて１次回路から２次回路への高周波
の伝送特性が変化することを利用して１次回路に高周波
を供給し２次回路の高周波出力電圧の変化を再生信号と
して得るもの等がある。
これらの方式の場合、磁性体をトラック幅方向，記録媒
体垂直方向に比べてトラック長さ方向の大きさが極端に
小さい薄膜として、トラック幅方向に磁化容易軸を有す
る面内一軸磁気異方性を付与することにより、僅かな信
号磁界に対してでもテンソル透磁率が大きく変化し、高
感度な再生が可能になる。ところが、高密度記録信号の
再生を行なうに際しては、トラック幅の減少および記録
波長の減少により、信号磁界が磁性体におよぶ領域はト
ラック幅方向および記録媒体垂直方向のいずれにおいて
も極めて小さくなる。従って、信号磁界を効果的に検出
するのには磁性体のトラック幅方向および記録媒体垂直
方向の寸法を小さくする必要がある。しかし、磁性体の
厚さ、すなわちトラック長さ方向の寸法には磁性体の特
性上限界（〜400Å）があるので、磁性体のトラック幅
方向、記録媒体垂直方向の寸法を小さくすると、これら
両方向における反磁界が増大する。このため、反磁界に
よって信号磁界に対するテンソル透磁率の変化が小さく
なり、再生感度は減少するという結果となる。
体垂直方向に比べてトラック長さ方向の大きさが極端に
小さい薄膜として、トラック幅方向に磁化容易軸を有す
る面内一軸磁気異方性を付与することにより、僅かな信
号磁界に対してでもテンソル透磁率が大きく変化し、高
感度な再生が可能になる。ところが、高密度記録信号の
再生を行なうに際しては、トラック幅の減少および記録
波長の減少により、信号磁界が磁性体におよぶ領域はト
ラック幅方向および記録媒体垂直方向のいずれにおいて
も極めて小さくなる。従って、信号磁界を効果的に検出
するのには磁性体のトラック幅方向および記録媒体垂直
方向の寸法を小さくする必要がある。しかし、磁性体の
厚さ、すなわちトラック長さ方向の寸法には磁性体の特
性上限界（〜400Å）があるので、磁性体のトラック幅
方向、記録媒体垂直方向の寸法を小さくすると、これら
両方向における反磁界が増大する。このため、反磁界に
よって信号磁界に対するテンソル透磁率の変化が小さく
なり、再生感度は減少するという結果となる。
［発明の目的］ 本発明の目的は、高密度磁気記録信号の再生を行なうに
際して、信号磁界を検出する薄膜磁性体の面内方向の反
磁界を効果的に抑制することにより、高感度な再生を可
能とする磁気記録信号再生装置を提供することにある。
際して、信号磁界を検出する薄膜磁性体の面内方向の反
磁界を効果的に抑制することにより、高感度な再生を可
能とする磁気記録信号再生装置を提供することにある。
［発明の概要］ この発明は、信号磁界を高周波特性の変化として検出す
る第１の磁性体は高密度記録信号の再生に適した小さい
形状とし、この第１の磁性体よりもトラック幅方向およ
び記録媒体垂直方向の寸法が十分に大きくてこれらの方
向の反磁界が極めて小さく、しかも強磁性共鳴条件が第
１の磁性体と異なる第２の磁性体に第１の磁性体を積層
する等することにより、両磁性体を近接させて一体と見
なせるようにしたことを特徴としている。
る第１の磁性体は高密度記録信号の再生に適した小さい
形状とし、この第１の磁性体よりもトラック幅方向およ
び記録媒体垂直方向の寸法が十分に大きくてこれらの方
向の反磁界が極めて小さく、しかも強磁性共鳴条件が第
１の磁性体と異なる第２の磁性体に第１の磁性体を積層
する等することにより、両磁性体を近接させて一体と見
なせるようにしたことを特徴としている。
［発明の効果］ この発明によれば、高密度記録信号の再生のために信号
磁界により高周波特性の変化する第１の磁性体の寸法を
小さくしても、これより寸法の大きい第２の磁性体が近
接していることにより、トラック幅方向および記録媒体
垂直方向の反磁界を減少させることができる。また第２
の磁性体ではテンソル透磁率の損失分μ″による高周波
損失を抑制し、第１の磁性体でのみ信号磁界に対して鋭
敏な高周波特性の変化を生じせしめることも容易であ
る。従って、高密度記録信号についても高感度でSN比の
良好な再生が可能となる。
磁界により高周波特性の変化する第１の磁性体の寸法を
小さくしても、これより寸法の大きい第２の磁性体が近
接していることにより、トラック幅方向および記録媒体
垂直方向の反磁界を減少させることができる。また第２
の磁性体ではテンソル透磁率の損失分μ″による高周波
損失を抑制し、第１の磁性体でのみ信号磁界に対して鋭
敏な高周波特性の変化を生じせしめることも容易であ
る。従って、高密度記録信号についても高感度でSN比の
良好な再生が可能となる。
［発明の実施例］ 第１図は本発明の一実施例を示すものである。図におい
て11は磁気記録媒体、12はその記録媒体トラックであ
り、磁気記録媒体11上に本発明に基く再生ヘッド13が設
けられている。再生ヘッド13はトラック12上に磁気記録
媒体11に対し垂直に対向して設けられた基板14上に薄膜
状の第２の磁性体16、信号磁界により高周波特性の変化
する第１の磁性体15、導体パターン17および共振用コン
デンサ18をこの順で積層形成して構成される。この再生
ヘッド13上の共振回路には、高周波発振器19から整合用
コンデンサ20を介して高周波信号が供給される。このと
き、磁気記録媒体11からの信号磁界による第１の磁性体
15のテンソル透磁率μ′およびその損失項μ″の変化に
応じて、それぞれ共振回路の共振周波数およびＱが変化
し、その結果生じた共振回路の高周波信号出力電圧の変
化を例えばダイオード22と抵抗23およびコンデンサ24か
らなるピーク検波回路21で検波することにより、信号再
生出力25を得ることができる。
て11は磁気記録媒体、12はその記録媒体トラックであ
り、磁気記録媒体11上に本発明に基く再生ヘッド13が設
けられている。再生ヘッド13はトラック12上に磁気記録
媒体11に対し垂直に対向して設けられた基板14上に薄膜
状の第２の磁性体16、信号磁界により高周波特性の変化
する第１の磁性体15、導体パターン17および共振用コン
デンサ18をこの順で積層形成して構成される。この再生
ヘッド13上の共振回路には、高周波発振器19から整合用
コンデンサ20を介して高周波信号が供給される。このと
き、磁気記録媒体11からの信号磁界による第１の磁性体
15のテンソル透磁率μ′およびその損失項μ″の変化に
応じて、それぞれ共振回路の共振周波数およびＱが変化
し、その結果生じた共振回路の高周波信号出力電圧の変
化を例えばダイオード22と抵抗23およびコンデンサ24か
らなるピーク検波回路21で検波することにより、信号再
生出力25を得ることができる。
さて、トラック12の長さ方向をｘ、磁気記録媒体11の垂
直（厚み）方向をｙ、トラック12の幅方向をＺとする
と、第２の磁性体16はｙ方向,z方向に比べてｘ方向が極
端に薄い薄膜であり、ｙ方向,z方向の反磁界はほとんど
存在しない。一方、第一の磁性体15は磁気記録媒体11の
信号磁界が及ぶ範囲にｙ方向,z方向の大きさが限定され
ている。従って第１の磁性体15が単独で存在する場合に
はy,z方向の反磁界は増大し有効な信号磁界は減少する
が、本発明では第１の磁性体15がｙ方向,z方向の寸法が
十分大きい第２の磁性体16に被着されているために、こ
のような反磁界の増大は抑制される。
直（厚み）方向をｙ、トラック12の幅方向をＺとする
と、第２の磁性体16はｙ方向,z方向に比べてｘ方向が極
端に薄い薄膜であり、ｙ方向,z方向の反磁界はほとんど
存在しない。一方、第一の磁性体15は磁気記録媒体11の
信号磁界が及ぶ範囲にｙ方向,z方向の大きさが限定され
ている。従って第１の磁性体15が単独で存在する場合に
はy,z方向の反磁界は増大し有効な信号磁界は減少する
が、本発明では第１の磁性体15がｙ方向,z方向の寸法が
十分大きい第２の磁性体16に被着されているために、こ
のような反磁界の増大は抑制される。
そこで、信号磁界と直交するｚ方向を磁化容易軸とする
面内一軸磁気異方性を第1,第２の磁性体15,16に付与す
ると、第１の磁性体15の信号磁界方向（ｙ方向）のＭ−
Ｈ曲線は第２図に示したようになる。すなわち、第１の
磁性体15の磁化Ｍは、第３図に示すように磁界ＨがＯの
場合にはｚ方向に揃い、磁界Ｈが増加するとｙ方向に回
転し、磁界Ｈが磁気異方性による異方性磁界Hkを越える
とｙ方向に揃う。そこで、例えばμ″の変化を利用し
て、信号磁界を検出することで記録信号の再生を行なう
場合には、磁界ＨがＯにおいて次式（１）に示したよう
な強磁性共鳴条件を満足するように高周波の周波数等
の値を設定する。
面内一軸磁気異方性を第1,第２の磁性体15,16に付与す
ると、第１の磁性体15の信号磁界方向（ｙ方向）のＭ−
Ｈ曲線は第２図に示したようになる。すなわち、第１の
磁性体15の磁化Ｍは、第３図に示すように磁界ＨがＯの
場合にはｚ方向に揃い、磁界Ｈが増加するとｙ方向に回
転し、磁界Ｈが磁気異方性による異方性磁界Hkを越える
とｙ方向に揃う。そこで、例えばμ″の変化を利用し
て、信号磁界を検出することで記録信号の再生を行なう
場合には、磁界ＨがＯにおいて次式（１）に示したよう
な強磁性共鳴条件を満足するように高周波の周波数等
の値を設定する。
γ :ジャイロマグネチック比で通常2.8MHz/エルステッ
ド Ms :飽和磁化 :高周波の周波数 なお、強磁性共鳴は一般に磁化と直交する高周波磁界成
分の存在により生じる。ここで、第１図の場合には高周
波磁界は第１の磁性体15に対してｙ方向に付与されてい
る。従って、μ″は第４図に示したように、磁界Ｈが０
のとき最大となり、磁界Ｈが増加するにつれて磁化がｙ
方向、すなわち高周波磁界の方向に回転するために急激
に減少し、磁界Ｈが異方性磁界Hkを越えると磁化と高周
波磁界は同方向となるので、強磁性共鳴は起こらずμ″
は０になる。
ド Ms :飽和磁化 :高周波の周波数 なお、強磁性共鳴は一般に磁化と直交する高周波磁界成
分の存在により生じる。ここで、第１図の場合には高周
波磁界は第１の磁性体15に対してｙ方向に付与されてい
る。従って、μ″は第４図に示したように、磁界Ｈが０
のとき最大となり、磁界Ｈが増加するにつれて磁化がｙ
方向、すなわち高周波磁界の方向に回転するために急激
に減少し、磁界Ｈが異方性磁界Hkを越えると磁化と高周
波磁界は同方向となるので、強磁性共鳴は起こらずμ″
は０になる。
このように、高密度記録信号の再生に関しては、第１の
磁性体15を第２の磁性体16に近接させることにより、第
１の磁性体15のｙ方向,z方向の反磁界が減じられるの
で、第４図に示したように僅かな信号磁界により鋭敏な
μ″の変化が得られ、高感度な再生が可能になる。
磁性体15を第２の磁性体16に近接させることにより、第
１の磁性体15のｙ方向,z方向の反磁界が減じられるの
で、第４図に示したように僅かな信号磁界により鋭敏な
μ″の変化が得られ、高感度な再生が可能になる。
ところで、第２の磁性体16ではこのような強磁性共鳴に
よるμ″に起因する高周波損失が存在すると、共振回路
のＱを著しく低下させるので好ましくない。そこで、第
２の磁性体16では強磁性共鳴が起こらず第１の磁性体15
でのみ強磁性共鳴が起こるようにするための一例を第５
図を用いて説明する。この図は磁界が０におけるμ″の
値が高周波発振器19からの高周波信号の周波数を変え
るとどのように変化するかを示したものである。曲線51
は第１の磁性体15によるμ″の変化を、曲線52は第２の
磁性体16によるμ″の変化をそれぞれ示す。R1，R2
はそれぞれ磁性体15,16が（１）式による強磁性共鳴条
件を満たす共鳴周波数である。例えば第１の磁性体15を
Ni−20％Fe合金として、Hk〜４［Oe］Ms〜11000Gとする
と、R1は590MHzとなる。ここで曲線以下に抑制するこ
とが可能である。また第２の磁性体16として例えばHk
４［Oe］,Ms6000GのNi−11％Fe−14％Cu−３％Mo合金
を用いるとR2＝430MHzとなり、曲線42についても半値
幅は100MHz以下にに抑えることが可能である。従って高
周波信号の周波数を第１の磁性体15で最もμ″の変化が
大きい周波数であるR1に設定すれば、第２の磁性体16
のμ″は無視できる程小さくなり、共振回路の高周波損
失の増大を防止できる。第２の磁性体16としてはうず電
流損失を抑えるためにフェライト等の絶縁体材料からな
る磁性体がより望ましい。
よるμ″に起因する高周波損失が存在すると、共振回路
のＱを著しく低下させるので好ましくない。そこで、第
２の磁性体16では強磁性共鳴が起こらず第１の磁性体15
でのみ強磁性共鳴が起こるようにするための一例を第５
図を用いて説明する。この図は磁界が０におけるμ″の
値が高周波発振器19からの高周波信号の周波数を変え
るとどのように変化するかを示したものである。曲線51
は第１の磁性体15によるμ″の変化を、曲線52は第２の
磁性体16によるμ″の変化をそれぞれ示す。R1，R2
はそれぞれ磁性体15,16が（１）式による強磁性共鳴条
件を満たす共鳴周波数である。例えば第１の磁性体15を
Ni−20％Fe合金として、Hk〜４［Oe］Ms〜11000Gとする
と、R1は590MHzとなる。ここで曲線以下に抑制するこ
とが可能である。また第２の磁性体16として例えばHk
４［Oe］,Ms6000GのNi−11％Fe−14％Cu−３％Mo合金
を用いるとR2＝430MHzとなり、曲線42についても半値
幅は100MHz以下にに抑えることが可能である。従って高
周波信号の周波数を第１の磁性体15で最もμ″の変化が
大きい周波数であるR1に設定すれば、第２の磁性体16
のμ″は無視できる程小さくなり、共振回路の高周波損
失の増大を防止できる。第２の磁性体16としてはうず電
流損失を抑えるためにフェライト等の絶縁体材料からな
る磁性体がより望ましい。
なお、上記説明では第1,第２の磁性体15,16の強磁性共
鳴条件を満たす共鳴周波数を異ならせたが、共鳴磁界を
異ならせても同様の結果を得ることができる。要する
に、第1,第２の磁性体15,16の強磁性共鳴条件を異なら
せることで、信号磁界を検出するための第１の磁性体15
のみ強磁性共鳴を生じさせ、第２の磁性体16には強磁性
共鳴が生じないようにして、共振回路のＱの低下を抑制
できる。
鳴条件を満たす共鳴周波数を異ならせたが、共鳴磁界を
異ならせても同様の結果を得ることができる。要する
に、第1,第２の磁性体15,16の強磁性共鳴条件を異なら
せることで、信号磁界を検出するための第１の磁性体15
のみ強磁性共鳴を生じさせ、第２の磁性体16には強磁性
共鳴が生じないようにして、共振回路のＱの低下を抑制
できる。
第１図はこの発明の一実施例に係る磁気記録信号再生装
置の構成を示す図、第２図は同実施例における信号磁界
検出用の第１の磁性体の磁化容易軸に対して直角方向の
Ｎ−Ｈ曲線を示す図、第３図は同磁性体の磁界に対する
磁化モーメントの変化を示す図、第４図は同磁性体のテ
ンソル透磁率の損失分μ″の磁界依存性を示す図、第５
図は同実施例における第１および第２の磁性体の磁界Ｏ
におけるμ″の高周波数依存性を示す図である。 11…磁気記録媒体、12…記録トラック、13…再生ヘッ
ド、14…再生ヘッド基板、15…第１の磁性体、16…第２
の磁性体、17…導体パターン、18…共振用コンデンサ、
19…高周波発振器、21…検波回路、25…信号再生出力。
置の構成を示す図、第２図は同実施例における信号磁界
検出用の第１の磁性体の磁化容易軸に対して直角方向の
Ｎ−Ｈ曲線を示す図、第３図は同磁性体の磁界に対する
磁化モーメントの変化を示す図、第４図は同磁性体のテ
ンソル透磁率の損失分μ″の磁界依存性を示す図、第５
図は同実施例における第１および第２の磁性体の磁界Ｏ
におけるμ″の高周波数依存性を示す図である。 11…磁気記録媒体、12…記録トラック、13…再生ヘッ
ド、14…再生ヘッド基板、15…第１の磁性体、16…第２
の磁性体、17…導体パターン、18…共振用コンデンサ、
19…高周波発振器、21…検波回路、25…信号再生出力。
Claims (3)
- 【請求項１】磁気記録媒体からの信号磁界により高周波
特性が変化する第１の磁性体と、この第１の磁性体に結
合され高周波信号が供給される共振回路と、この共振回
路からの前記第１の磁性体の高周波特性の変化に伴う高
周波信号出力の変化を検出して前記磁気記録媒体に記録
された信号を再生する手段とを備えた磁気記録信号再生
装置において、前記第１の磁性体に対しこの第１の磁性
体よりも前記磁気記録媒体上のトラック幅方向および磁
気記録媒体と垂直方向の寸法が大きく、かつ第１の磁性
体と磁気共鳴条件の異なる第２の磁性体を近接させたこ
とを特徴とする磁気記録信号再生装置。 - 【請求項２】第１および第２の磁性体は面内一軸磁気異
方性が付与されたものであることを特徴とする特許請求
の範囲第１項記載の磁気記録信号再生装置。 - 【請求項３】第２の磁性体は絶縁体材料からなるもので
あることを特徴とする特許請求の範囲第１項または第２
項記載の磁気記録信号再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24639983A JPH071522B2 (ja) | 1983-12-27 | 1983-12-27 | 磁気記録信号再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24639983A JPH071522B2 (ja) | 1983-12-27 | 1983-12-27 | 磁気記録信号再生装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60138705A JPS60138705A (ja) | 1985-07-23 |
| JPH071522B2 true JPH071522B2 (ja) | 1995-01-11 |
Family
ID=17147930
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP24639983A Expired - Lifetime JPH071522B2 (ja) | 1983-12-27 | 1983-12-27 | 磁気記録信号再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH071522B2 (ja) |
-
1983
- 1983-12-27 JP JP24639983A patent/JPH071522B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS60138705A (ja) | 1985-07-23 |
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