JPH0943323A - 印加磁界の極性検出方法およびその装置 - Google Patents
印加磁界の極性検出方法およびその装置Info
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- JPH0943323A JPH0943323A JP7216698A JP21669895A JPH0943323A JP H0943323 A JPH0943323 A JP H0943323A JP 7216698 A JP7216698 A JP 7216698A JP 21669895 A JP21669895 A JP 21669895A JP H0943323 A JPH0943323 A JP H0943323A
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 加えられる磁界の方向が正、負のいずれであ
っても同一の抵抗変化特性を示す磁気抵抗効果素子を用
いて、被測定磁界の極性を検出可能とする。 【解決手段】 磁気抵抗効果素子１に励磁手段３から所
定周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同磁気抵
抗効果素子１に被測定磁界を印加し、同磁気抵抗効果素
子１から得られる出力信号を上記交流磁界に同期させて
同期極性反転を行ない、その極性反転波形を平滑して所
定の基準レベルと比較することにより、被測定磁界の極
性を検出する。
っても同一の抵抗変化特性を示す磁気抵抗効果素子を用
いて、被測定磁界の極性を検出可能とする。 【解決手段】 磁気抵抗効果素子１に励磁手段３から所
定周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同磁気抵
抗効果素子１に被測定磁界を印加し、同磁気抵抗効果素
子１から得られる出力信号を上記交流磁界に同期させて
同期極性反転を行ない、その極性反転波形を平滑して所
定の基準レベルと比較することにより、被測定磁界の極
性を検出する。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は印加磁界の極性検出
方法およびその装置に関し、さらに詳しく言えば、磁気
抵抗効果素子を用いて印加磁界の極性（正、負の方向）
を検出し得るようにした印加磁界の極性検出方法および
その装置に関するものである。
方法およびその装置に関し、さらに詳しく言えば、磁気
抵抗効果素子を用いて印加磁界の極性（正、負の方向）
を検出し得るようにした印加磁界の極性検出方法および
その装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】加えられる磁界の強弱によって抵抗値が
変化する磁電変換素子としては、まずホール素子が挙げ
られ、その用途の一つにクランプ式電流計がある。すな
わち、クランプ式電流計において、ホール素子は開閉可
能に組み合わせられた一対の磁気コアの突き合わせ端面
に配置され、被測定電路に流れる電流によりその磁気コ
アに誘起された磁束が同ホール素子に対して直交するよ
うになされている。
変化する磁電変換素子としては、まずホール素子が挙げ
られ、その用途の一つにクランプ式電流計がある。すな
わち、クランプ式電流計において、ホール素子は開閉可
能に組み合わせられた一対の磁気コアの突き合わせ端面
に配置され、被測定電路に流れる電流によりその磁気コ
アに誘起された磁束が同ホール素子に対して直交するよ
うになされている。
【０００３】ところで、ホール素子はその素子自体の厚
さについてはある程度まで薄くすることは可能である
が、外装や端子の引き出し構造などにより制約を受けて
全体としての厚さとなると、その薄型化には限界があ
る。したがって、両磁気コアの突き合わせ端面間にホー
ル素子を配置することにより、大きな磁気ギャップが形
成されることになるため、特に小電流測定の場合には感
度の点で問題があった。
さについてはある程度まで薄くすることは可能である
が、外装や端子の引き出し構造などにより制約を受けて
全体としての厚さとなると、その薄型化には限界があ
る。したがって、両磁気コアの突き合わせ端面間にホー
ル素子を配置することにより、大きな磁気ギャップが形
成されることになるため、特に小電流測定の場合には感
度の点で問題があった。
【０００４】そこで、例えば特開昭５９−７９８６０号
公報には、絶縁基板上に帯状に形成され、印加される磁
界によってその抵抗値が変化する磁性金属膜からなる磁
気抵抗効果素子が提案されている。この場合、その磁性
金属膜は、例えば７０〜８０ｗｔ％のニッケルを含むＮ
ｉ−Ｃｏ合金、もしくは８０〜９０ｗｔ％ニッケルを含
むＮｉ−Ｆｅ合金などが好適であり、スパッタ法などに
より例えば２０００〜３０００オングストロームの厚さ
に形成される。したがって、これによればホール素子に
比べてその厚さを十分に薄くすることができる。
公報には、絶縁基板上に帯状に形成され、印加される磁
界によってその抵抗値が変化する磁性金属膜からなる磁
気抵抗効果素子が提案されている。この場合、その磁性
金属膜は、例えば７０〜８０ｗｔ％のニッケルを含むＮ
ｉ−Ｃｏ合金、もしくは８０〜９０ｗｔ％ニッケルを含
むＮｉ−Ｆｅ合金などが好適であり、スパッタ法などに
より例えば２０００〜３０００オングストロームの厚さ
に形成される。したがって、これによればホール素子に
比べてその厚さを十分に薄くすることができる。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、この種
の磁気抵抗効果素子は図６に示されているように、外部
から印加される磁界Φに対して、その極性が正（＋
Φ）、負（−Φ）のいずれの場合でも同一の抵抗変化特
性、すなわちＸ軸を磁界Φ、Ｙ軸を抵抗Ｒとするとき、
Ｙ軸を中心として左右対称の特性を示すため、印加磁界
Φの極性については検出することができない。
の磁気抵抗効果素子は図６に示されているように、外部
から印加される磁界Φに対して、その極性が正（＋
Φ）、負（−Φ）のいずれの場合でも同一の抵抗変化特
性、すなわちＸ軸を磁界Φ、Ｙ軸を抵抗Ｒとするとき、
Ｙ軸を中心として左右対称の特性を示すため、印加磁界
Φの極性については検出することができない。
【０００６】本発明は、この点を解決するためになされ
たもので、その目的は、上記のような抵抗変化特性を有
する磁気抵抗効果素子においても、印加磁界の極性を確
実に検出し得るようにした印加磁界の極性検出方法およ
びその極性検出装置を提供することにある。
たもので、その目的は、上記のような抵抗変化特性を有
する磁気抵抗効果素子においても、印加磁界の極性を確
実に検出し得るようにした印加磁界の極性検出方法およ
びその極性検出装置を提供することにある。
【０００７】
【課題を解決するための手段】上記目的を達成するた
め、請求項１の発明は、加えられる磁界の方向が正、負
のいずれであっても同一の抵抗変化特性を示す磁気抵抗
効果素子を用いて被測定磁界の極性（方向）を検出する
印加磁界の極性検出方法において、上記磁気抵抗効果素
子に所定周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同
磁気抵抗効果素子に上記被測定磁界を印加するととも
に、同磁気抵抗効果素子から得られる出力信号を上記交
流磁界に同期させて極性反転を行ない、その極性反転波
形を平滑して所定の基準レベルと比較することにより、
上記被測定磁界の極性を検出することを特徴としてい
る。
め、請求項１の発明は、加えられる磁界の方向が正、負
のいずれであっても同一の抵抗変化特性を示す磁気抵抗
効果素子を用いて被測定磁界の極性（方向）を検出する
印加磁界の極性検出方法において、上記磁気抵抗効果素
子に所定周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同
磁気抵抗効果素子に上記被測定磁界を印加するととも
に、同磁気抵抗効果素子から得られる出力信号を上記交
流磁界に同期させて極性反転を行ない、その極性反転波
形を平滑して所定の基準レベルと比較することにより、
上記被測定磁界の極性を検出することを特徴としてい
る。
【０００８】また、請求項２の発明においては、加えら
れる磁界の方向が正、負のいずれであっても同一の抵抗
変化特性を示す磁気抵抗効果素子と、一部に同磁気抵抗
効果素子を含み閉磁気回路を形成する磁気コアと、同磁
気コアを介して上記磁気抵抗効果素子に所定周波数の交
流磁界を加える励磁手段と、上記磁気抵抗効果素子に所
定の直流電流を供給する直流定電流源と、上記磁気抵抗
効果素子から得られる出力信号を上記交流磁界と同期し
て極性反転する同期極性反転手段と、その極性反転出力
を平滑して所定の基準レベルと比較する極性判別手段と
を備えてなることを特徴としている。
れる磁界の方向が正、負のいずれであっても同一の抵抗
変化特性を示す磁気抵抗効果素子と、一部に同磁気抵抗
効果素子を含み閉磁気回路を形成する磁気コアと、同磁
気コアを介して上記磁気抵抗効果素子に所定周波数の交
流磁界を加える励磁手段と、上記磁気抵抗効果素子に所
定の直流電流を供給する直流定電流源と、上記磁気抵抗
効果素子から得られる出力信号を上記交流磁界と同期し
て極性反転する同期極性反転手段と、その極性反転出力
を平滑して所定の基準レベルと比較する極性判別手段と
を備えてなることを特徴としている。
【０００９】上記の構成において、被測定磁界が印加さ
れていない場合、磁気抵抗効果素子からの出力信号は所
定周波数の交流磁界による一定値ＶＲをとることにな
る。したがって、その出力信号を交流磁界に同期させて
極性反転すると、０レベルを中心として正、負ともにピ
ーク値（＋ＶＲ，−ＶＲ）を等しくする極性反転波形が
得られ、これを平滑するとその出力電圧は０となる。
れていない場合、磁気抵抗効果素子からの出力信号は所
定周波数の交流磁界による一定値ＶＲをとることにな
る。したがって、その出力信号を交流磁界に同期させて
極性反転すると、０レベルを中心として正、負ともにピ
ーク値（＋ＶＲ，−ＶＲ）を等しくする極性反転波形が
得られ、これを平滑するとその出力電圧は０となる。
【００１０】これに対して、被測定磁界が印加された場
合には、交流磁界に被測定磁界が重畳され、その被測定
磁界の極性に応じて同交流磁界にバイアスがかけられる
ことになるため、磁気抵抗効果素子からの出力信号はＶ
Ｒ＋ΔＶＲ，ＶＲ−ΔＶＲの２値をとりパルス波状に変
動する。この出力信号を交流磁界に同期させて極性反転
すると、その極性反転波形は０レベルを中心として正、
負対称ではなくなる。したがって、これを平滑すると磁
気抵抗効果素子の抵抗値の変化量が正もしくは負の値を
持つことになり、これにより被測定磁界の極性検出が可
能となる。
合には、交流磁界に被測定磁界が重畳され、その被測定
磁界の極性に応じて同交流磁界にバイアスがかけられる
ことになるため、磁気抵抗効果素子からの出力信号はＶ
Ｒ＋ΔＶＲ，ＶＲ−ΔＶＲの２値をとりパルス波状に変
動する。この出力信号を交流磁界に同期させて極性反転
すると、その極性反転波形は０レベルを中心として正、
負対称ではなくなる。したがって、これを平滑すると磁
気抵抗効果素子の抵抗値の変化量が正もしくは負の値を
持つことになり、これにより被測定磁界の極性検出が可
能となる。
【００１１】請求項３の発明は、請求項２に記載の極性
検出装置をクランプ式電流計に適用したもので、これに
よれば、被測定電路の電流値とともに、その電流が流れ
ている方向をも検出することが可能となる。
検出装置をクランプ式電流計に適用したもので、これに
よれば、被測定電路の電流値とともに、その電流が流れ
ている方向をも検出することが可能となる。
【００１２】
【発明の実施の形態】図１には、本発明を印加磁界の極
性検出装置として具現した実施例が示されている。これ
によると、同極性検出装置は磁気抵抗効果素子１を閉磁
気回路の一構成要素とする磁気コア２を備えている。
性検出装置として具現した実施例が示されている。これ
によると、同極性検出装置は磁気抵抗効果素子１を閉磁
気回路の一構成要素とする磁気コア２を備えている。
【００１３】この場合、磁気抵抗効果素子１には、絶縁
基板上に先に説明したＮｉ−Ｃｏ合金、Ｎｉ−Ｆｅ合金
の薄膜を形成したものが用いられるが、これに代えてそ
の薄膜をガリウム−ヒ素、インジウム−アンチモンなど
の磁性金属膜から形成することもできる。いずれにして
も、図６に示したように、印加磁界の極性（正、負の方
向）に拘らず、同一の抵抗変化特性を示すものが用いら
れる。
基板上に先に説明したＮｉ−Ｃｏ合金、Ｎｉ−Ｆｅ合金
の薄膜を形成したものが用いられるが、これに代えてそ
の薄膜をガリウム−ヒ素、インジウム−アンチモンなど
の磁性金属膜から形成することもできる。いずれにして
も、図６に示したように、印加磁界の極性（正、負の方
向）に拘らず、同一の抵抗変化特性を示すものが用いら
れる。
【００１４】図１には、この磁気抵抗効果素子１が磁気
コア２の一部分に嵌め込まれているように示されている
が、クランプ式電流計を例にすると、磁気コア２は開閉
可能に組み合わされた一対の磁気コアメンバーを有し、
磁気抵抗効果素子１はその突き合わせ端面に配置され
る。
コア２の一部分に嵌め込まれているように示されている
が、クランプ式電流計を例にすると、磁気コア２は開閉
可能に組み合わされた一対の磁気コアメンバーを有し、
磁気抵抗効果素子１はその突き合わせ端面に配置され
る。
【００１５】この実施例において、磁気コア２には磁気
抵抗効果素子１に所定周波数の交流磁界φを加える励磁
手段３が設けられている。この励磁手段３は、磁気コア
２に巻回された励磁コイル３ａと、同励磁コイル３ａに
所定周波数（クロックパルスｆ）の交流磁界を供給する
パルス発振器３ｂとから構成されている。
抵抗効果素子１に所定周波数の交流磁界φを加える励磁
手段３が設けられている。この励磁手段３は、磁気コア
２に巻回された励磁コイル３ａと、同励磁コイル３ａに
所定周波数（クロックパルスｆ）の交流磁界を供給する
パルス発振器３ｂとから構成されている。
【００１６】また、磁気抵抗効果素子１に関連して、こ
れに所定の直流電流を供給する直流定電流源４と、同磁
気抵抗効果素子１から得られる出力電圧ＶＲを上記パル
ス発振器３ｂのクロックパルスｆに同期して極性反転す
る同期極性反転回路５とが設けられている。そして、こ
の同期極性反転回路５の出力段にはその極性反転信号を
平滑する平滑回路８が接続されている。
れに所定の直流電流を供給する直流定電流源４と、同磁
気抵抗効果素子１から得られる出力電圧ＶＲを上記パル
ス発振器３ｂのクロックパルスｆに同期して極性反転す
る同期極性反転回路５とが設けられている。そして、こ
の同期極性反転回路５の出力段にはその極性反転信号を
平滑する平滑回路８が接続されている。
【００１７】同期極性反転回路５について説明すると、
この同期極性反転回路５は磁気抵抗効果素子１に対して
並列的に接続された２つのアンプ６ａ，６ｂを備えてお
り、この場合、一方のアンプ６ａの増幅率は＋１、これ
に対して他方のアンプ６ｂの増幅率は極性反転させるた
めに−１に設定されている。
この同期極性反転回路５は磁気抵抗効果素子１に対して
並列的に接続された２つのアンプ６ａ，６ｂを備えてお
り、この場合、一方のアンプ６ａの増幅率は＋１、これ
に対して他方のアンプ６ｂの増幅率は極性反転させるた
めに−１に設定されている。
【００１８】そして、各アンプ６ａ，６ｂの出力側に
は、それぞれ上記クロックパルスｆに同期して交代的に
切り替えられるスイッチ７ａ，７ｂが接続されており、
これら各スイッチ７ａ，７ｂを経た出力が平滑回路８に
入力されるようになっている。
は、それぞれ上記クロックパルスｆに同期して交代的に
切り替えられるスイッチ７ａ，７ｂが接続されており、
これら各スイッチ７ａ，７ｂを経た出力が平滑回路８に
入力されるようになっている。
【００１９】次に、この極性検出装置の動作を図２ない
し図５を参照しながら説明する。まず、図２においてφ
が励磁手段３から磁気コア２を介して磁気抵抗効果素子
１に加えられる所定周波数（クロックパルスｆ）の交流
磁界で、Φが図示しない例えば被測定電路などから磁気
抵抗効果素子１に印加される外部磁界（被測定磁界）で
あるとする。
し図５を参照しながら説明する。まず、図２においてφ
が励磁手段３から磁気コア２を介して磁気抵抗効果素子
１に加えられる所定周波数（クロックパルスｆ）の交流
磁界で、Φが図示しない例えば被測定電路などから磁気
抵抗効果素子１に印加される外部磁界（被測定磁界）で
あるとする。
【００２０】測定にあたって、励磁手段３から磁気抵抗
効果素子１に所定周波数の交流磁界φが定常的に加えら
れるが、外部磁界Φがない（Φ＝０）場合には、図３
（ａ）に示されているように、その交流磁界φは抵抗変
化曲線のＹ軸（Ｒ軸）を中心として左右（正負方向）に
均等に振れるため、磁気抵抗効果素子１の抵抗値Ｒは同
図（ｂ）のようにほぼ一定の連続した値を示し、したが
って同磁気抵抗効果素子１の出力側に現れる出力電圧Ｖ
Ｒも同図（ｃ）に示すようにほぼ一定値ＶＲとなる。
効果素子１に所定周波数の交流磁界φが定常的に加えら
れるが、外部磁界Φがない（Φ＝０）場合には、図３
（ａ）に示されているように、その交流磁界φは抵抗変
化曲線のＹ軸（Ｒ軸）を中心として左右（正負方向）に
均等に振れるため、磁気抵抗効果素子１の抵抗値Ｒは同
図（ｂ）のようにほぼ一定の連続した値を示し、したが
って同磁気抵抗効果素子１の出力側に現れる出力電圧Ｖ
Ｒも同図（ｃ）に示すようにほぼ一定値ＶＲとなる。
【００２１】そして、この出力電圧ＶＲが次段の同期極
性反転回路５において交流磁界φに同期して極性反転さ
れる。この場合、その極性反転波形は図３（ｄ）に示さ
れているように、０レベルを中心とする均等波形となる
ため、平滑回路８の出力は「０」となる（同図（ｅ）参
照）。これにより、図示しない例えば比較回路もしくは
ＣＰＵなどの判定手段にて外部磁界なしと判定される。
性反転回路５において交流磁界φに同期して極性反転さ
れる。この場合、その極性反転波形は図３（ｄ）に示さ
れているように、０レベルを中心とする均等波形となる
ため、平滑回路８の出力は「０」となる（同図（ｅ）参
照）。これにより、図示しない例えば比較回路もしくは
ＣＰＵなどの判定手段にて外部磁界なしと判定される。
【００２２】次に、磁気抵抗効果素子１に＋ΔΦなる外
部磁界が印加されると、図４（ａ）に示されているよう
に、交流磁界φが抵抗変化曲線のＹ軸に対して、その外
部磁界＋ΔΦ分だけ＋側にバイアスされることになる。
これにより、磁気抵抗効果素子１の抵抗が上記の抵抗値
Ｒを中心として±ΔＲに振れることになる（図４（ｂ）
参照）。
部磁界が印加されると、図４（ａ）に示されているよう
に、交流磁界φが抵抗変化曲線のＹ軸に対して、その外
部磁界＋ΔΦ分だけ＋側にバイアスされることになる。
これにより、磁気抵抗効果素子１の抵抗が上記の抵抗値
Ｒを中心として±ΔＲに振れることになる（図４（ｂ）
参照）。
【００２３】したがって、その出力電圧ＶＲ＋ΔＶＲ，
ＶＲ−ΔＶＲを同期極性反転回路５にて極性反転する
と、その極性反転波形が同図（ｄ）のように、０レベル
に対して＋方向にオフセットがかけられたようになる。
したがって、この極性反転波形を平滑回路８にて平滑す
ることにより、０レベルよりも高い出力（＋ΔＲ）が得
られ、これに基づいて外部磁界の極性が＋であると判定
される。
ＶＲ−ΔＶＲを同期極性反転回路５にて極性反転する
と、その極性反転波形が同図（ｄ）のように、０レベル
に対して＋方向にオフセットがかけられたようになる。
したがって、この極性反転波形を平滑回路８にて平滑す
ることにより、０レベルよりも高い出力（＋ΔＲ）が得
られ、これに基づいて外部磁界の極性が＋であると判定
される。
【００２４】これに対して、磁気抵抗効果素子１に−Δ
Φなる外部磁界が印加されると、図５（ａ）に示されて
いるように、交流磁界φが抵抗変化曲線のＹ軸に対し
て、その外部磁界−ΔΦ分だけ−側にバイアスされるこ
とになる。これにより、磁気抵抗効果素子１の抵抗が図
５（ｂ）に示されているように、上記の抵抗値Ｒを中心
として±ΔＲに振れることになるが、この場合、その波
形は図４（ｂ）とは逆相になる。
Φなる外部磁界が印加されると、図５（ａ）に示されて
いるように、交流磁界φが抵抗変化曲線のＹ軸に対し
て、その外部磁界−ΔΦ分だけ−側にバイアスされるこ
とになる。これにより、磁気抵抗効果素子１の抵抗が図
５（ｂ）に示されているように、上記の抵抗値Ｒを中心
として±ΔＲに振れることになるが、この場合、その波
形は図４（ｂ）とは逆相になる。
【００２５】そこで、この逆相とされた出力電圧ＶＲ＋
ΔＶＲ，ＶＲ−ΔＶＲ（図５（ｃ）参照）を同期極性反
転回路５にて極性反転すると、その極性反転波形が図５
（ｄ）のように、０レベルに対して−方向にオフセット
がかけられたようになる。したがって、この極性反転波
形を平滑回路８にて平滑することにより、０レベルより
も低い出力（−ΔＲ）が得られ、これに基づいて外部磁
界の極性が−であると判定される。
ΔＶＲ，ＶＲ−ΔＶＲ（図５（ｃ）参照）を同期極性反
転回路５にて極性反転すると、その極性反転波形が図５
（ｄ）のように、０レベルに対して−方向にオフセット
がかけられたようになる。したがって、この極性反転波
形を平滑回路８にて平滑することにより、０レベルより
も低い出力（−ΔＲ）が得られ、これに基づいて外部磁
界の極性が−であると判定される。
【００２６】このように、本発明によれば、正負いずれ
の領域でも同一の抵抗特性を示す磁気抵抗効果素子によ
って、外部磁界（被測定磁界）の極性を検出することが
可能となる。また、その抵抗値が温度特性を持っていて
も、原理的にはその零点が動かないため、誤差が生ずる
おそれもない。
の領域でも同一の抵抗特性を示す磁気抵抗効果素子によ
って、外部磁界（被測定磁界）の極性を検出することが
可能となる。また、その抵抗値が温度特性を持っていて
も、原理的にはその零点が動かないため、誤差が生ずる
おそれもない。
【００２７】
【発明の効果】以上説明したように、本発明によれば、
加えられる磁界の方向が正、負のいずれであっても同一
の抵抗変化特性を示す磁気抵抗効果素子に対して、所定
周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同磁気抵抗
効果素子に被測定磁界を印加し、同磁気抵抗効果素子か
ら得られる出力信号を上記交流磁界に同期させて極性反
転を行ない、その極性反転波形を平滑して所定の基準レ
ベルと比較することにより、上記被測定磁界の極性を検
出することが可能となった。
加えられる磁界の方向が正、負のいずれであっても同一
の抵抗変化特性を示す磁気抵抗効果素子に対して、所定
周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同磁気抵抗
効果素子に被測定磁界を印加し、同磁気抵抗効果素子か
ら得られる出力信号を上記交流磁界に同期させて極性反
転を行ない、その極性反転波形を平滑して所定の基準レ
ベルと比較することにより、上記被測定磁界の極性を検
出することが可能となった。
【００２８】このことは、ホール素子などに比べてより
薄型が可能な磁性金属膜からなる磁気抵抗効果素子の用
途が広げられることを意味し、例えばクランプ式電流計
に適用すると、開閉可能な磁気コアの磁気ギャップをよ
り狭くすることができることから、小電流測定に適する
感度アップが図れるとともに、その電流方向をも併せて
検出することができる。
薄型が可能な磁性金属膜からなる磁気抵抗効果素子の用
途が広げられることを意味し、例えばクランプ式電流計
に適用すると、開閉可能な磁気コアの磁気ギャップをよ
り狭くすることができることから、小電流測定に適する
感度アップが図れるとともに、その電流方向をも併せて
検出することができる。
【図１】本発明による印加磁界の極性検出装置の構成を
示した模式的な回路図。
示した模式的な回路図。
【図２】図１に示されている磁気抵抗効果素子とそれに
印加される磁界との関係を示した斜視図。
印加される磁界との関係を示した斜視図。
【図３】外部磁界が印加されていない場合の動作説明
図。
図。
【図４】＋極性の外部磁界が印加された場合の動作説明
図。
図。
【図５】−極性の外部磁界が印加された場合の動作説明
図。
図。
【図６】磁気抵抗効果素子の抵抗変化特性を示した特性
図。
図。
１ 磁気抵抗効果素子 ２ 磁気コア ３ 励磁手段 ４ 直流定電流源 ５ 同期極性反転回路 ６ａ，６ｂ アンプ ７ａ，７ｂ スイッチ ８ 平滑回路
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.6 識別記号 庁内整理番号 ＦＩ 技術表示箇所 Ｈ０１Ｌ 43/08 8908−2Ｇ Ｇ０１Ｒ 33/06 Ｒ
Claims (3)
- 【請求項１】 加えられる磁界の方向が正、負のいずれ
であっても同一の抵抗変化特性を示す磁気抵抗効果素子
を用いて被測定磁界の極性（方向）を検出する印加磁界
の極性検出方法において、上記磁気抵抗効果素子に所定
周波数の交流磁界を定常的に加えた状態で、同磁気抵抗
効果素子に上記被測定磁界を印加するとともに、同磁気
抵抗効果素子から得られる出力信号を上記交流磁界に同
期させて極性反転を行ない、その極性反転波形を平滑し
て所定の基準レベルと比較することにより、上記被測定
磁界の極性を検出することを特徴とする印加磁界の極性
検出方法。 - 【請求項２】 加えられる磁界の方向が正、負のいずれ
であっても同一の抵抗変化特性を示す磁気抵抗効果素子
と、一部に同磁気抵抗効果素子を含み閉磁気回路を形成
する磁気コアと、同磁気コアを介して上記磁気抵抗効果
素子に所定周波数の交流磁界を加える励磁手段と、上記
磁気抵抗効果素子に所定の直流電流を供給する直流定電
流源と、上記磁気抵抗効果素子から得られる出力信号を
上記交流磁界と同期して極性反転する同期極性反転手段
と、その極性反転出力を平滑して所定の基準レベルと比
較する極性判別手段とを備えてなることを特徴とする印
加磁界の極性検出装置。 - 【請求項３】 請求項２に記載の印加磁界の極性検出装
置を有することを特徴とするクランプ式電流計。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7216698A JPH0943323A (ja) | 1995-08-02 | 1995-08-02 | 印加磁界の極性検出方法およびその装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7216698A JPH0943323A (ja) | 1995-08-02 | 1995-08-02 | 印加磁界の極性検出方法およびその装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0943323A true JPH0943323A (ja) | 1997-02-14 |
Family
ID=16692525
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7216698A Pending JPH0943323A (ja) | 1995-08-02 | 1995-08-02 | 印加磁界の極性検出方法およびその装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0943323A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2021051046A (ja) * | 2019-09-26 | 2021-04-01 | ビフレステック株式会社 | ゼロフラックス型磁気センサ及びそれを備える非接触電流計並びにゼロフラックス型磁気センサの制御回路及び制御方法 |
-
1995
- 1995-08-02 JP JP7216698A patent/JPH0943323A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2021051046A (ja) * | 2019-09-26 | 2021-04-01 | ビフレステック株式会社 | ゼロフラックス型磁気センサ及びそれを備える非接触電流計並びにゼロフラックス型磁気センサの制御回路及び制御方法 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A977 | Report on retrieval |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A971007 Effective date: 20040324 |
|
| A131 | Notification of reasons for refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A131 Effective date: 20040414 |
|
| A02 | Decision of refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A02 Effective date: 20040804 |