JPH11110811A - 光学的情報記憶装置 - Google Patents
光学的情報記憶装置Info
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- JPH11110811A JPH11110811A JP9272868A JP27286897A JPH11110811A JP H11110811 A JPH11110811 A JP H11110811A JP 9272868 A JP9272868 A JP 9272868A JP 27286897 A JP27286897 A JP 27286897A JP H11110811 A JPH11110811 A JP H11110811A
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- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1365—Separate or integrated refractive elements, e.g. wave plates
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
- G11B11/10543—Heads for reproducing using optical beam of radiation
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- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/007—Arrangement of the information on the record carrier, e.g. form of tracks, actual track shape, e.g. wobbled, or cross-section, e.g. v-shaped; Sequential information structures, e.g. sectoring or header formats within a track
- G11B7/00718—Groove and land recording, i.e. user data recorded both in the grooves and on the lands
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- G11B7/131—Arrangement of detectors in a multiple array
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- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
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- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1356—Double or multiple prisms, i.e. having two or more prisms in cooperation
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Head (AREA)
- Optical Recording Or Reproduction (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【課題】 本発明は光学的情報記憶装置に関し、比較的
簡単で安価な光学系により、記録媒体上の隣接トラック
からのクロストークを低減すると共に、情報を良好に再
生可能とすることを目的とする。 【解決手段】 ランド及びグルーブからなる記録面を有
する記録媒体に光を照射し、記録媒体からの反射光から
再生信号を検出する光学的情報記憶装置において、記録
媒体からの反射光を少なくとも３つの光束に分離する第
１の光学素子と、第１の光学素子で分離された光束の位
相を補償する第２の光学素子と、第１の光学素子で分離
された光束の偏光状態を検波する第３の光学素子とを備
え、第２の光学素子の位相補償量は、前記ランドからの
信号再生に必要な位相補償量と前記グルーブからの信号
再生に必要な位相補償量との差の絶対値が６０°以上で
１８０°以下であるように構成する。
簡単で安価な光学系により、記録媒体上の隣接トラック
からのクロストークを低減すると共に、情報を良好に再
生可能とすることを目的とする。 【解決手段】 ランド及びグルーブからなる記録面を有
する記録媒体に光を照射し、記録媒体からの反射光から
再生信号を検出する光学的情報記憶装置において、記録
媒体からの反射光を少なくとも３つの光束に分離する第
１の光学素子と、第１の光学素子で分離された光束の位
相を補償する第２の光学素子と、第１の光学素子で分離
された光束の偏光状態を検波する第３の光学素子とを備
え、第２の光学素子の位相補償量は、前記ランドからの
信号再生に必要な位相補償量と前記グルーブからの信号
再生に必要な位相補償量との差の絶対値が６０°以上で
１８０°以下であるように構成する。
Description
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は光学的情報記憶装置
に係り、特に高密度の情報記録再生に適した光学的情報
記憶装置に関する。本明細書では、「情報記憶装置」と
は、情報を記録媒体に記録し、及び／又は情報を記録媒
体から再生する装置を言う。
に係り、特に高密度の情報記録再生に適した光学的情報
記憶装置に関する。本明細書では、「情報記憶装置」と
は、情報を記録媒体に記録し、及び／又は情報を記録媒
体から再生する装置を言う。
【０００２】
【従来の技術】近年、情報の光磁気記録再生を行う際
に、近接場（ニアフィールド）を利用する記録再生方式
が注目されている。特に、ソリッドイマージョンレンズ
を用いる方式（以下、ＳＩＬ方式と言う）は、超高密度
の情報記録再生が可能であるため、研究も盛んに行われ
ている。ＳＩＬ方式自体は、例えば今村他による「Ｃｕ
ｒｒｅｎｔ Ｓｔａｔｕｓ ＆ Ｆｕｔｕｒｅ ｏｆ
Ｍａｇｎｅｔｏ‐Ｏｐｔｉｃａｌ Ｄｉｓｋｓ」，ＭＯ
ＤＩＳＫ，Ｊａｐａｎ ２１ｓｔ Ａｕｇｕｓｔ１９
９６，ｐｐ．５４−５５等にも説明されている。
に、近接場（ニアフィールド）を利用する記録再生方式
が注目されている。特に、ソリッドイマージョンレンズ
を用いる方式（以下、ＳＩＬ方式と言う）は、超高密度
の情報記録再生が可能であるため、研究も盛んに行われ
ている。ＳＩＬ方式自体は、例えば今村他による「Ｃｕ
ｒｒｅｎｔ Ｓｔａｔｕｓ ＆ Ｆｕｔｕｒｅ ｏｆ
Ｍａｇｎｅｔｏ‐Ｏｐｔｉｃａｌ Ｄｉｓｋｓ」，ＭＯ
ＤＩＳＫ，Ｊａｐａｎ ２１ｓｔ Ａｕｇｕｓｔ１９
９６，ｐｐ．５４−５５等にも説明されている。
【０００３】図１０は、ＳＩＬ方式の動作原理を説明す
るための断面図である。同図中、光源（図示せず）から
出射された光束は、一旦コリメータレンズ（図示せず）
により平行光に変換されるか、或いは、直接発散光の状
態で回折限界まで光束を絞り込むことのできる無収差レ
ンズ１０５により収束球面波に変換される。収束球面波
は、屈折率の大きな材料からなる半球形レンズ１０６の
球面側に入射し、半球形レンズ１０６の赤道面で切断し
た面に収束する。
るための断面図である。同図中、光源（図示せず）から
出射された光束は、一旦コリメータレンズ（図示せず）
により平行光に変換されるか、或いは、直接発散光の状
態で回折限界まで光束を絞り込むことのできる無収差レ
ンズ１０５により収束球面波に変換される。収束球面波
は、屈折率の大きな材料からなる半球形レンズ１０６の
球面側に入射し、半球形レンズ１０６の赤道面で切断し
た面に収束する。
【０００４】光磁気記録媒体１０７は、基板１０７ａ
と、光磁気記録膜１０７ｂと、保護膜１０７ｃとからな
る。半球形レンズ１０６と光磁気記録膜１０７ｂとの間
の間隔は、空気の流れにより照射される光束の波長以下
に保たれる。半球形レンズ１０６の屈折率は非常に大き
いため、収束面付近に物体が存在しない場合は大部分の
光束は全反射される。しかし、収束面付近に物体が存在
すると、エバネッセント波が接近した物体と結合して一
気に光束が放射される。
と、光磁気記録膜１０７ｂと、保護膜１０７ｃとからな
る。半球形レンズ１０６と光磁気記録膜１０７ｂとの間
の間隔は、空気の流れにより照射される光束の波長以下
に保たれる。半球形レンズ１０６の屈折率は非常に大き
いため、収束面付近に物体が存在しない場合は大部分の
光束は全反射される。しかし、収束面付近に物体が存在
すると、エバネッセント波が接近した物体と結合して一
気に光束が放射される。
【０００５】半球形レンズ１０６の出射面における光ビ
ームスポットの大きさは、無収差レンズ１０５の開口数
（ＮＡ）と屈折率との積に反比例する。即ち、ＮＡ及び
屈折率の双方の値が大きい程、光ビームスポットは小さ
くなる。例えば、屈折率が２であれば、同じＮＡの無収
差レンズ１０５のみを用いる場合と比較すると、半球形
レンズ１０６を設けることにより光ビームスポットの大
きさは半分になる。
ームスポットの大きさは、無収差レンズ１０５の開口数
（ＮＡ）と屈折率との積に反比例する。即ち、ＮＡ及び
屈折率の双方の値が大きい程、光ビームスポットは小さ
くなる。例えば、屈折率が２であれば、同じＮＡの無収
差レンズ１０５のみを用いる場合と比較すると、半球形
レンズ１０６を設けることにより光ビームスポットの大
きさは半分になる。
【０００６】上述の如く、ＳＩＬ方式は超高密度の情報
記録再生を行う際に非常に重要な技術であり、更なる記
録密度の向上を図るには、ランド及びグルーブに情報が
記録される光磁気記録媒体への適用が望まれる。ランド
に情報を記録するランド記録の場合、隣接するランド間
にはグルーブが存在し、情報が記録されるランド間に隔
たりがあるため、隣接するランドに記録された情報が再
生情報に混入するクロストークの発生が抑さえられる。
同様に、グルーブに情報を記録するグルーブ記録の場
合、隣接するグルーブ間にはランドが存在し、情報が記
録されるグルーブ間に隔たりがあるため、隣接するグル
ーブに記録された情報が再生情報に混入するクロストー
クの発生が抑さえられる。
記録再生を行う際に非常に重要な技術であり、更なる記
録密度の向上を図るには、ランド及びグルーブに情報が
記録される光磁気記録媒体への適用が望まれる。ランド
に情報を記録するランド記録の場合、隣接するランド間
にはグルーブが存在し、情報が記録されるランド間に隔
たりがあるため、隣接するランドに記録された情報が再
生情報に混入するクロストークの発生が抑さえられる。
同様に、グルーブに情報を記録するグルーブ記録の場
合、隣接するグルーブ間にはランドが存在し、情報が記
録されるグルーブ間に隔たりがあるため、隣接するグル
ーブに記録された情報が再生情報に混入するクロストー
クの発生が抑さえられる。
【０００７】ところが、ランド及びグルーブの両方に情
報を記録する場合には、情報の記録領域が隣接している
ため、隣接記録領域からのクロストークの発生が避けら
れず、情報の再生特性に大きな影響を及ぼす。そこで、
例えば特開平８−７３５７号公報では、グルーブの深さ
を適切に選定することにより、ランド又はグルーブから
のクロストークを低減する方法が提案されている。この
提案方法によれば、例えば光ビームの波長が６８０ｎ
ｍ、使用する対物レンズのＮＡが０．５５、ランド及び
グルーブの幅が０．７μｍであると、グルーブの深さを
約１／６波長程度に選定することでクロストークが低減
される。
報を記録する場合には、情報の記録領域が隣接している
ため、隣接記録領域からのクロストークの発生が避けら
れず、情報の再生特性に大きな影響を及ぼす。そこで、
例えば特開平８−７３５７号公報では、グルーブの深さ
を適切に選定することにより、ランド又はグルーブから
のクロストークを低減する方法が提案されている。この
提案方法によれば、例えば光ビームの波長が６８０ｎ
ｍ、使用する対物レンズのＮＡが０．５５、ランド及び
グルーブの幅が０．７μｍであると、グルーブの深さを
約１／６波長程度に選定することでクロストークが低減
される。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】しかし、光磁気記録媒
体の記録面に照射される光ビームスポットの大きさが同
じでも、上記ＳＩＬ方式を用いることでトラックピッチ
が狭くなると、約１／６波長程度の深さのグルーブでは
クロストークを充分に低減することはできないという問
題があった。又、光磁気記録媒体のグルーブの深さが通
常の１／８波長の場合と比較すると、上記の如く選定さ
れたグルーブの深さでは、信号のキャリアレベルが低下
すると共に、トラッキング誤差信号として用いるプッシ
ュ・プル信号のレベルも同様に低下していしまうという
問題もあった。
体の記録面に照射される光ビームスポットの大きさが同
じでも、上記ＳＩＬ方式を用いることでトラックピッチ
が狭くなると、約１／６波長程度の深さのグルーブでは
クロストークを充分に低減することはできないという問
題があった。又、光磁気記録媒体のグルーブの深さが通
常の１／８波長の場合と比較すると、上記の如く選定さ
れたグルーブの深さでは、信号のキャリアレベルが低下
すると共に、トラッキング誤差信号として用いるプッシ
ュ・プル信号のレベルも同様に低下していしまうという
問題もあった。
【０００９】他方、上記提案方法においてクロストーク
を低減するための条件、即ち、光磁気記録媒体のグルー
ブの深さの選定は、カー楕円率、対物レンズの焦点誤差
や球面収差等により容易に崩れることが既に報告されて
いる。又、光磁気記録媒体のランド及びグルーブに情報
を記録する場合、ランドの幅を略１／８波長の光学的深
さを有するグルーブと略同じに設定することによりクロ
ストークの低減を図る方法が、例えば特開平９−１２８
８２５号公報にて提案されている。しかし、この場合は
ランドからの信号再生用のリードチャネルと、グルーブ
からの信号再生用のリードチャネルの２つのリードチャ
ネルを設ける必要があると共に、複数の波長板や光束分
離プリズム等が必要となるために、光学系の構成が複雑
となり、光学的情報記憶装置が高価になってしまうとい
う問題があった。
を低減するための条件、即ち、光磁気記録媒体のグルー
ブの深さの選定は、カー楕円率、対物レンズの焦点誤差
や球面収差等により容易に崩れることが既に報告されて
いる。又、光磁気記録媒体のランド及びグルーブに情報
を記録する場合、ランドの幅を略１／８波長の光学的深
さを有するグルーブと略同じに設定することによりクロ
ストークの低減を図る方法が、例えば特開平９−１２８
８２５号公報にて提案されている。しかし、この場合は
ランドからの信号再生用のリードチャネルと、グルーブ
からの信号再生用のリードチャネルの２つのリードチャ
ネルを設ける必要があると共に、複数の波長板や光束分
離プリズム等が必要となるために、光学系の構成が複雑
となり、光学的情報記憶装置が高価になってしまうとい
う問題があった。
【００１０】更に、光磁気記録媒体のランド又はグルー
ブに情報を記録する場合でも、ＳＩＬ方式の採用により
トラックピッチが更に狭くなるにつれて、隣接するグル
ーブ又はランドからの反射光成分が増加してこれに伴う
位相差が生じ、偏光状態が変化するために光磁気記録媒
体から情報を良好に再生することができないという問題
もあった。
ブに情報を記録する場合でも、ＳＩＬ方式の採用により
トラックピッチが更に狭くなるにつれて、隣接するグル
ーブ又はランドからの反射光成分が増加してこれに伴う
位相差が生じ、偏光状態が変化するために光磁気記録媒
体から情報を良好に再生することができないという問題
もあった。
【００１１】そこで、本発明は、比較的簡単で安価な光
学系により、記録媒体上の隣接トラックからのクロスト
ークを低減すると共に、情報を良好に再生可能な光学的
情報記憶装置を提供することを目的とする。
学系により、記録媒体上の隣接トラックからのクロスト
ークを低減すると共に、情報を良好に再生可能な光学的
情報記憶装置を提供することを目的とする。
【００１２】
【課題を解決するための手段】上記の課題は、請求項１
記載の、ランド及びグルーブからなる記録面を有する記
録媒体に光を照射し、該記録媒体からの反射光から再生
信号を検出する光学的情報記憶装置であって、該記録媒
体からの反射光を少なくとも３つの光束に分離する第１
の光学素子と、該第１の光学素子で分離された光束の位
相を補償する第２の光学素子と、該第１の光学素子で分
離された光束の偏光状態を検波する第３の光学素子とを
備え、該第２の光学素子の位相補償量は、前記ランドか
らの信号再生に必要な位相補償量と前記グルーブからの
信号再生に必要な位相補償量との差の絶対値が６０°以
上で１８０°以下である光学的情報記憶装置により達成
される。
記載の、ランド及びグルーブからなる記録面を有する記
録媒体に光を照射し、該記録媒体からの反射光から再生
信号を検出する光学的情報記憶装置であって、該記録媒
体からの反射光を少なくとも３つの光束に分離する第１
の光学素子と、該第１の光学素子で分離された光束の位
相を補償する第２の光学素子と、該第１の光学素子で分
離された光束の偏光状態を検波する第３の光学素子とを
備え、該第２の光学素子の位相補償量は、前記ランドか
らの信号再生に必要な位相補償量と前記グルーブからの
信号再生に必要な位相補償量との差の絶対値が６０°以
上で１８０°以下である光学的情報記憶装置により達成
される。
【００１３】請求項２記載の発明では、請求項１におい
て、前記第１の光学素子は位相回折格子からなる。請求
項３記載の発明では、請求項２において、前記回折格子
により分離された光束のうち、少なくとも０次光及び±
１次光を用いて光磁気信号を検出する信号検出手段を更
に備える。
て、前記第１の光学素子は位相回折格子からなる。請求
項３記載の発明では、請求項２において、前記回折格子
により分離された光束のうち、少なくとも０次光及び±
１次光を用いて光磁気信号を検出する信号検出手段を更
に備える。
【００１４】請求項４記載の発明では、請求項３におい
て、前記±１次光の光量の和と前記０次光の光量とが略
等しく設定されている。請求項５記載の発明では、請求
項３又は４において、前記第２の光学素子は波長板から
なり、前記０次光は該波長板に略垂直に入射する。請求
項６記載の発明では、請求項３〜５のいずれかにおい
て、前記信号検出手段は、前記０次光に基づき前記ラン
ド及び前記グルーブの一方からの信号を再生し、前記±
１次光に基づき前記ランド及び前記グルーブの他方から
の信号を再生する。
て、前記±１次光の光量の和と前記０次光の光量とが略
等しく設定されている。請求項５記載の発明では、請求
項３又は４において、前記第２の光学素子は波長板から
なり、前記０次光は該波長板に略垂直に入射する。請求
項６記載の発明では、請求項３〜５のいずれかにおい
て、前記信号検出手段は、前記０次光に基づき前記ラン
ド及び前記グルーブの一方からの信号を再生し、前記±
１次光に基づき前記ランド及び前記グルーブの他方から
の信号を再生する。
【００１５】請求項７記載の発明では、請求項２〜６の
いずれかにおいて、前記第３の光学素子はウォラストン
プリズムからなり、該ウォラストンプリズムにより光束
が分離される方向と前記回折格子により光束が分離され
る方向とは互いに直交する。請求項８記載の発明では、
請求項５において、前記波長板の結晶光学軸は、カー効
果を受けていない場合の反射光の光束の偏光面に対して
平行又は直交している。
いずれかにおいて、前記第３の光学素子はウォラストン
プリズムからなり、該ウォラストンプリズムにより光束
が分離される方向と前記回折格子により光束が分離され
る方向とは互いに直交する。請求項８記載の発明では、
請求項５において、前記波長板の結晶光学軸は、カー効
果を受けていない場合の反射光の光束の偏光面に対して
平行又は直交している。
【００１６】請求項９記載の発明では、請求項５又は８
において、Ｃを前記ランド又は前記グルーブからの信号
再生に必要な位相補償量の絶対値、λを光束の波長、Ｎ
を１以上の整数とすると、前記波長板は光束に（Ｎ・λ
／２−Ｃ）なる位相差を与える厚みを有する。請求項１
０記載の発明では、請求項１又は７において、前記第１
及び第２の光学素子に代わって、各格子が結晶光学軸に
平行な方向に配置された位相回折格子を有する波長板を
備える。
において、Ｃを前記ランド又は前記グルーブからの信号
再生に必要な位相補償量の絶対値、λを光束の波長、Ｎ
を１以上の整数とすると、前記波長板は光束に（Ｎ・λ
／２−Ｃ）なる位相差を与える厚みを有する。請求項１
０記載の発明では、請求項１又は７において、前記第１
及び第２の光学素子に代わって、各格子が結晶光学軸に
平行な方向に配置された位相回折格子を有する波長板を
備える。
【００１７】請求項１〜１０記載の発明によれば、比較
的簡単で安価な光学系により、記録媒体上の隣接トラッ
クからのクロストークを低減すると共に、情報を良好に
再生することが可能な小型で高性能な光学的情報記憶装
置を実現できる。
的簡単で安価な光学系により、記録媒体上の隣接トラッ
クからのクロストークを低減すると共に、情報を良好に
再生することが可能な小型で高性能な光学的情報記憶装
置を実現できる。
【００１８】
【発明の実施の形態】以下、本発明の実施例を図面と共
に説明する。
に説明する。
【００１９】
【実施例】図１は、本発明になる光学的情報記憶装置の
第１実施例の概略構成を示す図である。同図中、半導体
レーザ１から出射する光束は、コリメータレンズ２によ
り平行光に変換され、紙面に平行な電気ベクトルの状態
で偏光ビームスプリッタ３に入射する。偏光ビームスプ
リッタ３のＰ，Ｓ偏光成分に対する透過率Ｔｐ，Ｔｓ及
びＰ，Ｓ偏光成分に対する反射率Ｔｐ，Ｔｓは、Ｔｐ：
Ｒｐ＝８０：２０及びＴｓ：Ｔｓ＝２：９８を満足する
ように設定されている。偏光ビームスプリッタ３を透過
した光束は、対物レンズ４により回折限界まで絞り込ま
れ、光磁気ディスク５の記録面上に形成されたトラック
であるランド及びグルーブに照射される。光磁気ディス
ク５の記録面に光束が照射されることで、記録面に形成
されたトラックに磁気ドメインが記録されるか、或い
は、トラック上の磁気ドメインが再生される。光磁気デ
ィスク５により反射された光束は、再び対物レンズ４を
通過し、偏光ビームスプリッタ３に入射する。偏光ビー
ムスプリッタ３に入射した光束は、偏光反射特性に従っ
て反射されて光磁気信号検出光学系に導かれる。
第１実施例の概略構成を示す図である。同図中、半導体
レーザ１から出射する光束は、コリメータレンズ２によ
り平行光に変換され、紙面に平行な電気ベクトルの状態
で偏光ビームスプリッタ３に入射する。偏光ビームスプ
リッタ３のＰ，Ｓ偏光成分に対する透過率Ｔｐ，Ｔｓ及
びＰ，Ｓ偏光成分に対する反射率Ｔｐ，Ｔｓは、Ｔｐ：
Ｒｐ＝８０：２０及びＴｓ：Ｔｓ＝２：９８を満足する
ように設定されている。偏光ビームスプリッタ３を透過
した光束は、対物レンズ４により回折限界まで絞り込ま
れ、光磁気ディスク５の記録面上に形成されたトラック
であるランド及びグルーブに照射される。光磁気ディス
ク５の記録面に光束が照射されることで、記録面に形成
されたトラックに磁気ドメインが記録されるか、或い
は、トラック上の磁気ドメインが再生される。光磁気デ
ィスク５により反射された光束は、再び対物レンズ４を
通過し、偏光ビームスプリッタ３に入射する。偏光ビー
ムスプリッタ３に入射した光束は、偏光反射特性に従っ
て反射されて光磁気信号検出光学系に導かれる。
【００２０】光磁気信号検出光学系に導かれた光束は、
回折格子６により複数の光束に分離される。回折格子６
で分離された光束のうち、０次光及び±１次光は、光磁
気信号の検出に用いられる。尚、回折格子６の回折効率
は、±１次光の光量の和と０次光の光量の和とが略等し
く、且つ、０次光及び±１次光の光量の総和が全光量の
９０％以上となるように設定されている。
回折格子６により複数の光束に分離される。回折格子６
で分離された光束のうち、０次光及び±１次光は、光磁
気信号の検出に用いられる。尚、回折格子６の回折効率
は、±１次光の光量の和と０次光の光量の和とが略等し
く、且つ、０次光及び±１次光の光量の総和が全光量の
９０％以上となるように設定されている。
【００２１】回折格子６で分離された光束は、波長板７
に入射する。回折格子６で分離された光束のうち、０次
光は波長板７に略垂直に入射し、±１次光は回折格子６
の格子ピッチに従った回折角度で波長板７に入射する。
波長板７を通過した夫々の光束は、ウォラストンプリズ
ム８に入射し、偏光検波されると共に、Ｐ偏光成分及び
Ｓ偏光成分に分離される。これらのＰ偏光成分及びＳ偏
光成分は、収束レンズ９を介して光検出器１０に入射
し、光検出器１０において光電変換が行われる。
に入射する。回折格子６で分離された光束のうち、０次
光は波長板７に略垂直に入射し、±１次光は回折格子６
の格子ピッチに従った回折角度で波長板７に入射する。
波長板７を通過した夫々の光束は、ウォラストンプリズ
ム８に入射し、偏光検波されると共に、Ｐ偏光成分及び
Ｓ偏光成分に分離される。これらのＰ偏光成分及びＳ偏
光成分は、収束レンズ９を介して光検出器１０に入射
し、光検出器１０において光電変換が行われる。
【００２２】ウォラストンプリズム８は、結晶を貼り合
わせた直方体又は立方体のブロックからなり、２つの結
晶が光軸入射面に対して角度をなす平面で接合されてい
る。ウォラストンプリズム８は、無限焦点として調整す
るため、調整後ブロックを接着固定しても良い。図２及
び図３は、夫々図１に示す回折格子６以降の光学系を拡
大して示す図である。先ず、回折格子６により光束が分
離される様子を図２と共に説明する。
わせた直方体又は立方体のブロックからなり、２つの結
晶が光軸入射面に対して角度をなす平面で接合されてい
る。ウォラストンプリズム８は、無限焦点として調整す
るため、調整後ブロックを接着固定しても良い。図２及
び図３は、夫々図１に示す回折格子６以降の光学系を拡
大して示す図である。先ず、回折格子６により光束が分
離される様子を図２と共に説明する。
【００２３】図２において、回折格子６により分離され
た光束のうち、例えば０次光は光磁気ディスク５のグル
ーブからの信号を再生するのに用い、±１次光は光磁気
ディスク５のランドからの信号を再生するのに用いるも
のとする。本実施例では、０次光は波長板７に略垂直に
入射し、波長板７の厚さによって決定されるグルーブか
らの信号再生に必要な位相差を与えられる。この場合、
波長板７により０次光に与えられる位相差は、Ｃをグル
ーブからの信号再生に必要な位相補償量の絶対値、λを
光束の波長、Ｎを１以上の整数とすると、（Ｎ・λ／２
−Ｃ）で表される。
た光束のうち、例えば０次光は光磁気ディスク５のグル
ーブからの信号を再生するのに用い、±１次光は光磁気
ディスク５のランドからの信号を再生するのに用いるも
のとする。本実施例では、０次光は波長板７に略垂直に
入射し、波長板７の厚さによって決定されるグルーブか
らの信号再生に必要な位相差を与えられる。この場合、
波長板７により０次光に与えられる位相差は、Ｃをグル
ーブからの信号再生に必要な位相補償量の絶対値、λを
光束の波長、Ｎを１以上の整数とすると、（Ｎ・λ／２
−Ｃ）で表される。
【００２４】他方、±１次光は、回折格子６の格子ピッ
チにより決定される角度で、０次光に対して対称的に分
離される。即ち、±１次光は、波長板７に対して斜めに
入射する。このため、±１次光は、あたかも波長板７が
結晶光学軸に関して右回転又は左回転しているかの如く
波長板７に入射する。この結果、±１次光が波長板７を
通過する光学距離が長くなり、常光線及び異常光線の速
度に全く影響を与えることなく、大きな位相差を得るこ
とができる。例えば、波長λが６８０ｎｍ、対物レンズ
４の開口数（ＮＡ）が０．５５、光磁気ディスク５のラ
ンド及びグルーブの幅が０．７μｍ、グルーブの光学的
深さが略λ／８の場合、位相補償量としては±３０°程
度の位相差が必要となる。この場合、波長板７が０次光
に対して与える位相差は、（Ｎ・λ／２−Ｃ）であり、
Ｎ＝２の場合の±１次光に対する位相差を角度で表すと
３３０°になる。
チにより決定される角度で、０次光に対して対称的に分
離される。即ち、±１次光は、波長板７に対して斜めに
入射する。このため、±１次光は、あたかも波長板７が
結晶光学軸に関して右回転又は左回転しているかの如く
波長板７に入射する。この結果、±１次光が波長板７を
通過する光学距離が長くなり、常光線及び異常光線の速
度に全く影響を与えることなく、大きな位相差を得るこ
とができる。例えば、波長λが６８０ｎｍ、対物レンズ
４の開口数（ＮＡ）が０．５５、光磁気ディスク５のラ
ンド及びグルーブの幅が０．７μｍ、グルーブの光学的
深さが略λ／８の場合、位相補償量としては±３０°程
度の位相差が必要となる。この場合、波長板７が０次光
に対して与える位相差は、（Ｎ・λ／２−Ｃ）であり、
Ｎ＝２の場合の±１次光に対する位相差を角度で表すと
３３０°になる。
【００２５】本実施例では、波長板７の位相補償量は、
光磁気ディスク５のランドからの信号再生に必要な位相
補償量と、グルーブからの信号再生に必要な位相補償量
との差の絶対値が、６０°以上で１８０°以下であるよ
うに設定される。次に、波長板７が光束に与える位相差
が（Ｎ・λ／２−Ｃ）に設定される理由を説明する。
光磁気ディスク５のランドからの信号再生に必要な位相
補償量と、グルーブからの信号再生に必要な位相補償量
との差の絶対値が、６０°以上で１８０°以下であるよ
うに設定される。次に、波長板７が光束に与える位相差
が（Ｎ・λ／２−Ｃ）に設定される理由を説明する。
【００２６】例えば、λ／２波長板は、光束の偏光面を
結晶光学軸を対称軸として回転させる機能を有するが、
波長板７の代わりにλ／２波長板を設けても、必要とな
る位相補償量には何等影響を及ぼさない。即ち、常に０
及びλ／２の倍数の位相差が基準となるため、０次光の
ように垂直に入射する光束に対しては、λ／２の倍数か
ら必要となる位相補償量を差し引いた位相差を与えるよ
うな厚さを有する波長板７を設ければ良い。他方、±１
次光に必要な位相補償量は３０°であるため、波長板７
に対して斜めに出射する際に必要となる位相差は３９０
°になる。そこで、±１次光が波長板７を通過する距離
は、０次光が波長板７を通過する距離の約１．１８２倍
にする必要がある。
結晶光学軸を対称軸として回転させる機能を有するが、
波長板７の代わりにλ／２波長板を設けても、必要とな
る位相補償量には何等影響を及ぼさない。即ち、常に０
及びλ／２の倍数の位相差が基準となるため、０次光の
ように垂直に入射する光束に対しては、λ／２の倍数か
ら必要となる位相補償量を差し引いた位相差を与えるよ
うな厚さを有する波長板７を設ければ良い。他方、±１
次光に必要な位相補償量は３０°であるため、波長板７
に対して斜めに出射する際に必要となる位相差は３９０
°になる。そこで、±１次光が波長板７を通過する距離
は、０次光が波長板７を通過する距離の約１．１８２倍
にする必要がある。
【００２７】波長板７が水晶からなる場合、平均屈折率
は約１．５５であり、光路長が１．１８２倍になる屈折
角は約３２．２°である。従って、波長板７に入射する
±１次光の入射角は、この場合５５．６°である必要が
ある。即ち、回折格子６の格子ピッチは、約０．８４μ
ｍとなる。尚、この回折格子６の格子ピッチは、倍数Ｎ
を大きくすることにより、より広いピッチとすることが
できる。例えば、Ｎ＝４の場合、回折格子６の格子ピッ
チは１．１２μｍとなる。即ち、マルチプルオーダの波
長板７を用いれば、格子ピッチは無限に大きくできる。
は約１．５５であり、光路長が１．１８２倍になる屈折
角は約３２．２°である。従って、波長板７に入射する
±１次光の入射角は、この場合５５．６°である必要が
ある。即ち、回折格子６の格子ピッチは、約０．８４μ
ｍとなる。尚、この回折格子６の格子ピッチは、倍数Ｎ
を大きくすることにより、より広いピッチとすることが
できる。例えば、Ｎ＝４の場合、回折格子６の格子ピッ
チは１．１２μｍとなる。即ち、マルチプルオーダの波
長板７を用いれば、格子ピッチは無限に大きくできる。
【００２８】ところで、回折格子６により分離された光
束のうち、０次光は光磁気ディスク５のランドからの信
号を再生するのに用い、±１次光は光磁気ディスク５の
グルーブからの信号を再生するのに用いても、上記と同
様の効果を得ることができる。しかし、この場合は、回
折格子６及び波長板７を、光学系の光軸１１に対して９
０°回転させる必要がある。
束のうち、０次光は光磁気ディスク５のランドからの信
号を再生するのに用い、±１次光は光磁気ディスク５の
グルーブからの信号を再生するのに用いても、上記と同
様の効果を得ることができる。しかし、この場合は、回
折格子６及び波長板７を、光学系の光軸１１に対して９
０°回転させる必要がある。
【００２９】次に、ウォラストンプリズム８により各光
束が偏光検波されて分離される様子を、図３と共に説明
する。図３において、回折格子６が回折現象により光束
を分離する方向と、ウォラストンプリズム８が偏光特性
により光束を分離する方向とは、互いに直交している。
ウォラストンプリズム８を構成する２つのプリズムの結
晶光学軸が互いに９０°より狭い角度に設定されてお
り、波長板７を介して得られる０次光及び±１次光を、
夫々複数の光束に分離する。
束が偏光検波されて分離される様子を、図３と共に説明
する。図３において、回折格子６が回折現象により光束
を分離する方向と、ウォラストンプリズム８が偏光特性
により光束を分離する方向とは、互いに直交している。
ウォラストンプリズム８を構成する２つのプリズムの結
晶光学軸が互いに９０°より狭い角度に設定されてお
り、波長板７を介して得られる０次光及び±１次光を、
夫々複数の光束に分離する。
【００３０】図４は、ウォラストンプリズム８が、波長
板７を介して得られる０次光及び±１次光を、夫々３つ
の光束に分離する場合に光検出器１０に集光される光束
の様子を示す図である。この場合、ウォラストンプリズ
ム８は０次光を３つの光束に分離し、−１次光を３つの
光束に分離し、＋１次光を３つの光束に分離するので、
合計９つの光束が収束レンズ９により集光される。収束
レンズ９により集光された９つの光束は、光検出器１０
の対応する検出部１０ａ〜１０ｉに光ビームスポットと
して集光され、光電変換される。
板７を介して得られる０次光及び±１次光を、夫々３つ
の光束に分離する場合に光検出器１０に集光される光束
の様子を示す図である。この場合、ウォラストンプリズ
ム８は０次光を３つの光束に分離し、−１次光を３つの
光束に分離し、＋１次光を３つの光束に分離するので、
合計９つの光束が収束レンズ９により集光される。収束
レンズ９により集光された９つの光束は、光検出器１０
の対応する検出部１０ａ〜１０ｉに光ビームスポットと
して集光され、光電変換される。
【００３１】具体的には、−１次光から分離された３つ
の光束のうち、Ｐ偏光成分は検出部１０ａ上に集光さ
れ、Ｐ偏光成分とＳ偏光成分とが混在する混在成分は検
出部１０ｂ上に集光され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｃ上
に集光される。０次光から分離された３つの光束のう
ち、Ｐ偏光成分は検出部１０ｄ上に集光され、Ｐ偏光成
分とＳ偏光成分とが混在する混在成分は検出部１０ｅ上
に集光され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｆ上に集光され
る。又、＋１次光から分離された３つの光束のうち、Ｐ
偏光成分は検出部１０ｇ上に集光され、Ｐ偏光成分とＳ
偏光成分とが混在する混在成分は検出部１０ｈ上に集光
され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｉ上に集光される。
の光束のうち、Ｐ偏光成分は検出部１０ａ上に集光さ
れ、Ｐ偏光成分とＳ偏光成分とが混在する混在成分は検
出部１０ｂ上に集光され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｃ上
に集光される。０次光から分離された３つの光束のう
ち、Ｐ偏光成分は検出部１０ｄ上に集光され、Ｐ偏光成
分とＳ偏光成分とが混在する混在成分は検出部１０ｅ上
に集光され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｆ上に集光され
る。又、＋１次光から分離された３つの光束のうち、Ｐ
偏光成分は検出部１０ｇ上に集光され、Ｐ偏光成分とＳ
偏光成分とが混在する混在成分は検出部１０ｈ上に集光
され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｉ上に集光される。
【００３２】差動増幅器１２は、検出部１０ａ，１０ｇ
から得られる±１次光のＰ偏光成分の和と、検出部１０
ｃ，１０ｉから得られる±１次光のＳ偏光成分の和とを
差動増幅することにより、ランド（又はグルーブ）から
再生された光磁気信号を出力する。他方、差動増幅器１
３は、検出部１０ｄから得られる０次光のＰ偏光成分の
和と、検出部１０ｆから得られる０次光のＳ偏光成分の
和とを差動増幅することにより、グルーブ８又はラン
ド）から再生された光磁気信号を出力する。
から得られる±１次光のＰ偏光成分の和と、検出部１０
ｃ，１０ｉから得られる±１次光のＳ偏光成分の和とを
差動増幅することにより、ランド（又はグルーブ）から
再生された光磁気信号を出力する。他方、差動増幅器１
３は、検出部１０ｄから得られる０次光のＰ偏光成分の
和と、検出部１０ｆから得られる０次光のＳ偏光成分の
和とを差動増幅することにより、グルーブ８又はラン
ド）から再生された光磁気信号を出力する。
【００３３】尚、検出部１０ｅ，１０ｂ，１０ｈから得
られる０次光及び±１次光のＰ，Ｓ偏光成分の混合成分
は、フォーカスエラー信号及びトラッキングエラー信号
を生成するのに用いられる。例えば、図３において収束
レンズ９とシリンドリカルレンズ（図示せず）とを組み
合わせることにより、非点収差法を用いて周知の手段で
フォーカスエラー信号を生成することができる。
られる０次光及び±１次光のＰ，Ｓ偏光成分の混合成分
は、フォーカスエラー信号及びトラッキングエラー信号
を生成するのに用いられる。例えば、図３において収束
レンズ９とシリンドリカルレンズ（図示せず）とを組み
合わせることにより、非点収差法を用いて周知の手段で
フォーカスエラー信号を生成することができる。
【００３４】図５は、ウォラストンプリズム８が、波長
板７を介して得られる０次光及び±１次光を、夫々２つ
のＰ偏光成分、Ｓ偏光成分の光束に分離する場合に光検
出器１０に集光される光束の様子を示す図である。この
場合、ウォラストンプリズム８は０次光を２つの光束に
分離し、−１次光を２つの光束に分離し、＋１次光を２
つの光束に分離するので、合計６つの光束が収束レンズ
９により集光される。収束レンズ９により集光された９
つの光束は、光検出器１０の対応する検出部１０ａ，１
０ｃ，１０ｄ，１０ｆ，１０ｇ，１０ｉに光ビームスポ
ットとして集光され、光電変換される。
板７を介して得られる０次光及び±１次光を、夫々２つ
のＰ偏光成分、Ｓ偏光成分の光束に分離する場合に光検
出器１０に集光される光束の様子を示す図である。この
場合、ウォラストンプリズム８は０次光を２つの光束に
分離し、−１次光を２つの光束に分離し、＋１次光を２
つの光束に分離するので、合計６つの光束が収束レンズ
９により集光される。収束レンズ９により集光された９
つの光束は、光検出器１０の対応する検出部１０ａ，１
０ｃ，１０ｄ，１０ｆ，１０ｇ，１０ｉに光ビームスポ
ットとして集光され、光電変換される。
【００３５】具体的には、−１次光から分離された２つ
の光束のうち、Ｐ偏光成分は検出部１０ａ上に集光さ
れ、Ｓ偏光成分は検出部１０ｃ上に集光される。０次光
から分離された２つの光束のうち、Ｐ偏光成分は検出部
１０ｄ上に集光され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｆ上に集
光される。又、＋１次光から分離された２つの光束のう
ち、Ｐ偏光成分は検出部１０ｇ上に集光され、Ｓ偏光成
分は検出部１０ｉ上に集光される。
の光束のうち、Ｐ偏光成分は検出部１０ａ上に集光さ
れ、Ｓ偏光成分は検出部１０ｃ上に集光される。０次光
から分離された２つの光束のうち、Ｐ偏光成分は検出部
１０ｄ上に集光され、Ｓ偏光成分は検出部１０ｆ上に集
光される。又、＋１次光から分離された２つの光束のう
ち、Ｐ偏光成分は検出部１０ｇ上に集光され、Ｓ偏光成
分は検出部１０ｉ上に集光される。
【００３６】差動増幅器１５は、検出部１０ａ，１０ｇ
から得られる±１次光のＰ偏光成分の和と、検出部１０
ｃ，１０ｉから得られる±１次光のＳ偏光成分の和とを
差動増幅することにより、ランド（又はグルーブ）から
再生された光磁気信号を出力する。他方、差動増幅器１
４は、検出部１０ｄから得られる０次光のＰ偏光成分の
和と、検出部１０ｆから得られる０次光のＳ偏光成分の
和とを差動増幅することにより、グルーブ８又はラン
ド）から再生された光磁気信号を出力する。
から得られる±１次光のＰ偏光成分の和と、検出部１０
ｃ，１０ｉから得られる±１次光のＳ偏光成分の和とを
差動増幅することにより、ランド（又はグルーブ）から
再生された光磁気信号を出力する。他方、差動増幅器１
４は、検出部１０ｄから得られる０次光のＰ偏光成分の
和と、検出部１０ｆから得られる０次光のＳ偏光成分の
和とを差動増幅することにより、グルーブ８又はラン
ド）から再生された光磁気信号を出力する。
【００３７】次に、本実施例において、光磁気ディスク
５に信号を記録し、再生した場合の信号特性について説
明する。説明の便宜上、半導体レーザ１の出射する光束
の波長λが６８０ｎｍ、対物レンズ４のＮＡが０．５
５、光磁気ディスク５のランド及びグルーブの半径方向
上の幅が０．７μｍ、グルーブの光学的深さがλ／８で
あるものとする。
５に信号を記録し、再生した場合の信号特性について説
明する。説明の便宜上、半導体レーザ１の出射する光束
の波長λが６８０ｎｍ、対物レンズ４のＮＡが０．５
５、光磁気ディスク５のランド及びグルーブの半径方向
上の幅が０．７μｍ、グルーブの光学的深さがλ／８で
あるものとする。
【００３８】先ず、光磁気ディスク５のランド（又はグ
ルーブ）に、マーク長が２μｍのマークを記録し、その
キャリアレベルＣｍを測定した。又、上記ランド（又は
グルーブ）に隣接するグルーブ（又はランド）を再生し
て、高い方のキャリアレベルをＣａｍａｘとして、クロ
ストークＣｔ＝Ｃｍ−Ｃａｍａｘを求めた。このように
して得られた、隣接トラックからのクロストークの記録
レーザパワー依存性の測定結果を図６に示す。同図中、
白丸印「○」はランドからのクロストークを示し、黒丸
印「●」はグルーブからのクロストークを示す。又、特
性Ｉ，ＩＩは位相補償を行わなかった場合の特性を示
し、特性ＩＩＩ，ＩＶは本実施例の如く位相補償を行っ
た場合の特性を示す。
ルーブ）に、マーク長が２μｍのマークを記録し、その
キャリアレベルＣｍを測定した。又、上記ランド（又は
グルーブ）に隣接するグルーブ（又はランド）を再生し
て、高い方のキャリアレベルをＣａｍａｘとして、クロ
ストークＣｔ＝Ｃｍ−Ｃａｍａｘを求めた。このように
して得られた、隣接トラックからのクロストークの記録
レーザパワー依存性の測定結果を図６に示す。同図中、
白丸印「○」はランドからのクロストークを示し、黒丸
印「●」はグルーブからのクロストークを示す。又、特
性Ｉ，ＩＩは位相補償を行わなかった場合の特性を示
し、特性ＩＩＩ，ＩＶは本実施例の如く位相補償を行っ
た場合の特性を示す。
【００３９】図６に示すように、ランド及びグルーブか
らのクロストークは、いずれも広い記録レーザパワーの
範囲で−３０ｄＢ以下である。又、光磁気ディスク５の
グルーブの光学的深さはλ／８であるため、ランド及び
グルーブに信号を記録して再生する場合に、クロストー
クが最小となる位相補償量と、狭帯域信号対雑音比（Ｃ
ＮＲ）が最大となる位相補償量とが一致する。即ち、Ｃ
ＮＲが最大となりクロストークが最小となる位相補償量
は、ランドからの信号再生時とグルーブからの信号再生
時とで一致する。
らのクロストークは、いずれも広い記録レーザパワーの
範囲で−３０ｄＢ以下である。又、光磁気ディスク５の
グルーブの光学的深さはλ／８であるため、ランド及び
グルーブに信号を記録して再生する場合に、クロストー
クが最小となる位相補償量と、狭帯域信号対雑音比（Ｃ
ＮＲ）が最大となる位相補償量とが一致する。即ち、Ｃ
ＮＲが最大となりクロストークが最小となる位相補償量
は、ランドからの信号再生時とグルーブからの信号再生
時とで一致する。
【００４０】次に、パルスアシスト磁界変調方式によ
り、線速度が４．５ｍ／ｓｅｃでＲＬＬ１−７コードで
最短マーク長である２Ｔの長さが０．４８μｍのランダ
ム信号を光磁気ディスク５に記録し、１．３ｍＷの再生
レーザパワーで再生した。このようにして得られた、２
Ｔジッタの記録レーザパワー依存性の測定結果を図７に
示す。同図中、白丸印「○」はランドからのジッタを示
し、黒丸印「●」はグルーブからのジッタを示す。尚、
ここで言うジッタとは、所定のウィンドウ幅（時間）に
対する２Ｔ信号の標準偏差σ２Ｔの比率に１００を乗じ
た値（％）である。又、再生レーザパワーは、対物レン
ズ４からの出射時のレーザパワーである。従って、ラン
ド及びグルーブからは、夫々０．６５ｍＷに対応する再
生出力が得られた。
り、線速度が４．５ｍ／ｓｅｃでＲＬＬ１−７コードで
最短マーク長である２Ｔの長さが０．４８μｍのランダ
ム信号を光磁気ディスク５に記録し、１．３ｍＷの再生
レーザパワーで再生した。このようにして得られた、２
Ｔジッタの記録レーザパワー依存性の測定結果を図７に
示す。同図中、白丸印「○」はランドからのジッタを示
し、黒丸印「●」はグルーブからのジッタを示す。尚、
ここで言うジッタとは、所定のウィンドウ幅（時間）に
対する２Ｔ信号の標準偏差σ２Ｔの比率に１００を乗じ
た値（％）である。又、再生レーザパワーは、対物レン
ズ４からの出射時のレーザパワーである。従って、ラン
ド及びグルーブからは、夫々０．６５ｍＷに対応する再
生出力が得られた。
【００４１】図７に示すように、光磁気ディスク５のラ
ンド及びグルーブの両方に信号を記録して再生したとこ
ろ、ジッタは記録レーザパワーの広い範囲で９％以下と
いう大きなマージンを確保できることが確認された。一
般に、クロックとデータ間のジッタである平均ジッタが
１２％以下であれば、データの記録再生に充分使用可能
な範囲であると判断されている。これに対し、本実施例
では、最短マークである２Ｔのジッタで評価しているに
も拘らず、９％以下という満足できる結果が得られたた
め、データの記録再生に全く支障がないことが確認でき
た。
ンド及びグルーブの両方に信号を記録して再生したとこ
ろ、ジッタは記録レーザパワーの広い範囲で９％以下と
いう大きなマージンを確保できることが確認された。一
般に、クロックとデータ間のジッタである平均ジッタが
１２％以下であれば、データの記録再生に充分使用可能
な範囲であると判断されている。これに対し、本実施例
では、最短マークである２Ｔのジッタで評価しているに
も拘らず、９％以下という満足できる結果が得られたた
め、データの記録再生に全く支障がないことが確認でき
た。
【００４２】位相補償を行わない場合、図６に示す特性
Ｉ，ＩＩのように、トラック間のクロストークが−２０
ｄＢ以上と非常に大きい。このため、ランド及びグルー
ブからの信号再生時には、いずれの記録レーザパワーに
おいても１２％以下のジッタを達成することはできなか
った。これに対し、本実施例では、光磁気ディスク５の
ランドからの信号再生用のリードチャネルと、グルーブ
からの信号再生用のリードチャネルとが設けられている
ものの、位相補償が行われるため、信号レベルが減少し
て充分なＣＮＲが得られないといった不都合を生じるこ
ともなく、信号品質を大幅に改善することができる。
Ｉ，ＩＩのように、トラック間のクロストークが−２０
ｄＢ以上と非常に大きい。このため、ランド及びグルー
ブからの信号再生時には、いずれの記録レーザパワーに
おいても１２％以下のジッタを達成することはできなか
った。これに対し、本実施例では、光磁気ディスク５の
ランドからの信号再生用のリードチャネルと、グルーブ
からの信号再生用のリードチャネルとが設けられている
ものの、位相補償が行われるため、信号レベルが減少し
て充分なＣＮＲが得られないといった不都合を生じるこ
ともなく、信号品質を大幅に改善することができる。
【００４３】次に、本発明になる光学的情報記憶装置の
第２実施例を、図８及び図９と共に説明する。図８及び
図９は、夫々波長板１６以降の光学系を拡大して示す図
であり、波長板１６の前段の光学系は図１と同じで良い
ため、その図示及び説明は省略する。図８は、波長板１
６の結晶光学軸に沿った方向から見た図である。又、図
９は、波長板１６の結晶光学軸とは直交する方向から見
た図である。図８及び図９中、図１〜図３と同一部分に
は同一符号を付し、その説明は省略する。本実施例で
は、波長板１６に、上記第１実施例における回折格子６
及び波長板７の機能を同時に持たせることで、光学系の
構成を更に簡単にすると共に、光学的情報記憶装置を更
に安価に構成可能としている。
第２実施例を、図８及び図９と共に説明する。図８及び
図９は、夫々波長板１６以降の光学系を拡大して示す図
であり、波長板１６の前段の光学系は図１と同じで良い
ため、その図示及び説明は省略する。図８は、波長板１
６の結晶光学軸に沿った方向から見た図である。又、図
９は、波長板１６の結晶光学軸とは直交する方向から見
た図である。図８及び図９中、図１〜図３と同一部分に
は同一符号を付し、その説明は省略する。本実施例で
は、波長板１６に、上記第１実施例における回折格子６
及び波長板７の機能を同時に持たせることで、光学系の
構成を更に簡単にすると共に、光学的情報記憶装置を更
に安価に構成可能としている。
【００４４】波長板１６の、図１に示す偏光ビームスプ
リッタ３から得られる光束が入射する面には、各格子が
波長板１６の結晶光学軸と平行になるように位相回折格
子が設けられている。図２及び図３と共に上記第１実施
例について説明したように、光束は、波長板１６の位相
回折格子の格子ピッチに従って０次光及び±１次光に分
離される。又、０次光及び±１次光は、夫々波長板１６
を通過することにより所望の位相差を与えられる。波長
板１６を通過した光束は、上記第１実施例の場合と同様
にして、ウォラストンプリズム８及び収束レンズ９を介
して光検出器１０に入射し、光電変換が行われる。これ
により、本実施例においても、第１実施例と同様の信号
品質の再生信号を光磁気ディスク５のランド及びグルー
ブから再生することができる。
リッタ３から得られる光束が入射する面には、各格子が
波長板１６の結晶光学軸と平行になるように位相回折格
子が設けられている。図２及び図３と共に上記第１実施
例について説明したように、光束は、波長板１６の位相
回折格子の格子ピッチに従って０次光及び±１次光に分
離される。又、０次光及び±１次光は、夫々波長板１６
を通過することにより所望の位相差を与えられる。波長
板１６を通過した光束は、上記第１実施例の場合と同様
にして、ウォラストンプリズム８及び収束レンズ９を介
して光検出器１０に入射し、光電変換が行われる。これ
により、本実施例においても、第１実施例と同様の信号
品質の再生信号を光磁気ディスク５のランド及びグルー
ブから再生することができる。
【００４５】上記の如く、本発明では、トラックピッチ
が狭い光磁気ディスクから信号を再生する場合において
も、容易に高品質の再生信号を得ることができる。又、
光磁気ディスクのグルーブの光学的深さがλ／８，３λ
／８，５λ／８，．．．であれば、上記と同様の効果を
得ることができる。更に、ＳＩＬ方式の採用により磁気
超解像度（ＭＳＲ）を実現する場合にも、本発明を適用
することにより、クロストークの影響を抑制した高品質
の再生信号を得ることができる。
が狭い光磁気ディスクから信号を再生する場合において
も、容易に高品質の再生信号を得ることができる。又、
光磁気ディスクのグルーブの光学的深さがλ／８，３λ
／８，５λ／８，．．．であれば、上記と同様の効果を
得ることができる。更に、ＳＩＬ方式の採用により磁気
超解像度（ＭＳＲ）を実現する場合にも、本発明を適用
することにより、クロストークの影響を抑制した高品質
の再生信号を得ることができる。
【００４６】以上、本発明を実施例により説明したが、
本発明は上記実施例に限定されるものではなく、本発明
の範囲内で種々の変形及び改良が可能であることは言う
までもない。
本発明は上記実施例に限定されるものではなく、本発明
の範囲内で種々の変形及び改良が可能であることは言う
までもない。
【００４７】
【発明の効果】請求項１〜１０記載の発明によれば、比
較的簡単で安価な光学系により、記録媒体上の隣接トラ
ックからのクロストークを低減すると共に、情報を良好
に再生することが可能な小型で高性能な光学的情報記憶
装置を実現できる。
較的簡単で安価な光学系により、記録媒体上の隣接トラ
ックからのクロストークを低減すると共に、情報を良好
に再生することが可能な小型で高性能な光学的情報記憶
装置を実現できる。
【図１】本発明になる光学的情報記憶装置の第１実施例
の概略構成を示す図である。
の概略構成を示す図である。
【図２】図１に示す回折格子以降の光学系を拡大して示
す図である。
す図である。
【図３】図１に示す回折格子以降の光学系を拡大して示
す図である。
す図である。
【図４】ウォラストンプリズムが波長板を介して得られ
る光束を夫々３つの光束に分離する場合に光検出器に集
光される光束の様子を示す図である。
る光束を夫々３つの光束に分離する場合に光検出器に集
光される光束の様子を示す図である。
【図５】ウォラストンプリズムが波長板を介して得られ
る光束を夫々２つの光束に分離する場合に光検出器に集
光される光束の様子を示す図である。
る光束を夫々２つの光束に分離する場合に光検出器に集
光される光束の様子を示す図である。
【図６】隣接トラックからのクロストークの記録レーザ
パワー依存性の測定結果を示す図である。
パワー依存性の測定結果を示す図である。
【図７】２Ｔジッタの記録レーザパワー依存性の測定結
果を示す図である。
果を示す図である。
【図８】本発明になる光学的情報記憶装置の第２実施例
の要部を波長板の結晶光学軸に沿った方向から見た図で
ある。
の要部を波長板の結晶光学軸に沿った方向から見た図で
ある。
【図９】第２実施例の要部を波長板の結晶光学軸とは直
交する方向から見た図である。
交する方向から見た図である。
【図１０】ＳＩＬ方式の動作原理を説明するための断面
図である。
図である。
１ 半導体レーザ ２ コリメータレンズ ３ 偏光ビームスプリッタ ４ 対物レンズ ５ 光磁気ディスク ６ 回折格子 ７，１６ 波長板 ８ ウォラストンプリズム ９ 収束レンズ １０ 光検出器
Claims (10)
- 【請求項１】 ランド及びグルーブからなる記録面を有
する記録媒体に光を照射し、該記録媒体からの反射光か
ら再生信号を検出する光学的情報記憶装置であって、 該記録媒体からの反射光を少なくとも３つの光束に分離
する第１の光学素子と、 該第１の光学素子で分離された光束の位相を補償する第
２の光学素子と、 該第１の光学素子で分離された光束の偏光状態を検波す
る第３の光学素子とを備え、 該第２の光学素子の位相補償量は、前記ランドからの信
号再生に必要な位相補償量と前記グルーブからの信号再
生に必要な位相補償量との差の絶対値が６０°以上で１
８０°以下である、光学的情報記憶装置。 - 【請求項２】 前記第１の光学素子は位相回折格子から
なる、請求項１記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項３】 前記回折格子により分離された光束のう
ち、少なくとも０次光及び±１次光を用いて光磁気信号
を検出する信号検出手段を更に備えた、請求項２記載の
光学的情報記憶装置。 - 【請求項４】 前記±１次光の光量の和と前記０次光の
光量とが略等しく設定されている、請求項３記載の光学
的情報記憶装置。 - 【請求項５】 前記第２の光学素子は波長板からなり、
前記０次光は該波長板に略垂直に入射する、請求項３又
は４記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項６】 前記信号検出手段は、前記０次光に基づ
き前記ランド及び前記グルーブの一方からの信号を再生
し、前記±１次光に基づき前記ランド及び前記グルーブ
の他方からの信号を再生する、請求項３〜５のいずれか
１項記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項７】 前記第３の光学素子はウォラストンプリ
ズムからなり、該ウォラストンプリズムにより光束が分
離される方向と前記回折格子により光束が分離される方
向とは互いに直交する、請求項２〜６のいずれか１項記
載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項８】 前記波長板の結晶光学軸は、カー効果を
受けていない場合の反射光の光束の偏光面に対して平行
又は直交している、請求項５記載の光学的情報記憶装
置。 - 【請求項９】 Ｃを前記ランド又は前記グルーブからの
信号再生に必要な位相補償量の絶対値、λを光束の波
長、Ｎを１以上の整数とすると、前記波長板は光束に
（Ｎ・λ／２−Ｃ）なる位相差を与える厚みを有する、
請求項５又は８記載の光学的情報記憶装置。 - 【請求項１０】 前記第１及び第２の光学素子に代わっ
て、各格子が結晶光学軸に平行な方向に配置された位相
回折格子を有する波長板を備えた、請求項１又は７記載
の光学的情報記憶装置。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP9272868A JPH11110811A (ja) | 1997-10-06 | 1997-10-06 | 光学的情報記憶装置 |
| DE69835407T DE69835407T2 (de) | 1997-10-06 | 1998-03-11 | Magneto-optische Informationsspeichereinheit |
| EP98104361A EP0908878B1 (en) | 1997-10-06 | 1998-03-11 | Magneto-optical information storage unit |
| US09/045,303 US5898661A (en) | 1997-10-06 | 1998-03-20 | Optical information storage unit |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP9272868A JPH11110811A (ja) | 1997-10-06 | 1997-10-06 | 光学的情報記憶装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH11110811A true JPH11110811A (ja) | 1999-04-23 |
Family
ID=17519890
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP9272868A Pending JPH11110811A (ja) | 1997-10-06 | 1997-10-06 | 光学的情報記憶装置 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5898661A (ja) |
| EP (1) | EP0908878B1 (ja) |
| JP (1) | JPH11110811A (ja) |
| DE (1) | DE69835407T2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN102082394A (zh) * | 2010-12-08 | 2011-06-01 | 山西飞虹激光科技有限公司 | 一种大功率半导体激光偏振耦合装置及其耦合方法 |
Families Citing this family (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6459660B1 (en) * | 1998-06-11 | 2002-10-01 | Seagate Technology, Llc. | Dual half-aperture focusing and push-pull tracking using a 3-beam wollaston prism for magneto-optical data storage |
| JP3480810B2 (ja) | 1998-06-16 | 2003-12-22 | 富士通株式会社 | 光学的情報記憶装置 |
| US6115330A (en) * | 1998-06-30 | 2000-09-05 | Fujitsu Limited | Optical information storage unit for recording and/or reproducing information on both the lands and the grooves of an optical medium |
| JP2001176143A (ja) * | 1999-12-20 | 2001-06-29 | Fujitsu Ltd | 光磁気情報再生装置 |
| JP2002251739A (ja) * | 2001-02-21 | 2002-09-06 | Fujitsu Ltd | 位相補償方法及び光記憶装置 |
| JP4029976B2 (ja) * | 2002-12-26 | 2008-01-09 | 株式会社リコー | パルス形状調整方法、記録方法及び情報記録再生装置 |
| EP2084488B1 (en) * | 2006-10-20 | 2017-03-22 | Bioaxial | Optical devices based on internal conical diffraction |
Family Cites Families (14)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0827965B2 (ja) * | 1986-08-29 | 1996-03-21 | 株式会社日立製作所 | 光学式再生装置 |
| JP2574907B2 (ja) * | 1989-11-15 | 1997-01-22 | シャープ株式会社 | 偏光回折素子ユニット並びにそれを含む光ピックアップ装置 |
| JPH04341930A (ja) * | 1991-05-17 | 1992-11-27 | Olympus Optical Co Ltd | 光学式記録再生方法 |
| JP3238497B2 (ja) * | 1992-11-12 | 2001-12-17 | 松下電器産業株式会社 | 光ピックアップヘッド装置 |
| JPH0785523A (ja) * | 1993-09-20 | 1995-03-31 | Hitachi Ltd | 光磁気ディスク装置 |
| JP3264346B2 (ja) * | 1993-12-22 | 2002-03-11 | ティーディーケイ株式会社 | 光磁気記録再生用ピックアップ装置 |
| JPH07192340A (ja) * | 1993-12-28 | 1995-07-28 | Tdk Corp | 光磁気信号検出装置及びそれを用いた光ピックアップ装置 |
| WO1995029483A1 (en) * | 1994-04-23 | 1995-11-02 | Sony Corporation | Magnetooptic recording medium and magnetooptic recording head |
| JP3583808B2 (ja) * | 1994-06-20 | 2004-11-04 | ソニー株式会社 | 光磁気ディスク記録媒体における溝深さの設定方法 |
| JPH08221838A (ja) * | 1995-02-13 | 1996-08-30 | Hitachi Ltd | 光磁気記録再生装置 |
| JPH08221820A (ja) * | 1995-02-13 | 1996-08-30 | Hitachi Ltd | 光磁気ディスク装置および光磁気記録媒体および光ヘッド |
| US5784347A (en) * | 1995-02-13 | 1998-07-21 | Hitachi, Ltd. | Optical disk device having optical phase compensator |
| JP3857339B2 (ja) * | 1995-10-27 | 2006-12-13 | 富士通株式会社 | 光情報検出装置 |
| JP3645020B2 (ja) * | 1995-12-12 | 2005-05-11 | 富士通株式会社 | 光情報検出装置 |
-
1997
- 1997-10-06 JP JP9272868A patent/JPH11110811A/ja active Pending
-
1998
- 1998-03-11 EP EP98104361A patent/EP0908878B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1998-03-11 DE DE69835407T patent/DE69835407T2/de not_active Expired - Fee Related
- 1998-03-20 US US09/045,303 patent/US5898661A/en not_active Expired - Fee Related
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN102082394A (zh) * | 2010-12-08 | 2011-06-01 | 山西飞虹激光科技有限公司 | 一种大功率半导体激光偏振耦合装置及其耦合方法 |
| CN102082394B (zh) | 2010-12-08 | 2012-06-06 | 山西飞虹激光科技有限公司 | 一种大功率半导体激光偏振耦合装置及其耦合方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0908878A2 (en) | 1999-04-14 |
| EP0908878A3 (en) | 2000-02-02 |
| DE69835407D1 (de) | 2006-09-14 |
| US5898661A (en) | 1999-04-27 |
| DE69835407T2 (de) | 2006-11-30 |
| EP0908878B1 (en) | 2006-08-02 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A02 | Decision of refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A02 Effective date: 20030902 |