JPS5840752A - 磁気集束型陰極線管装置 - Google Patents
磁気集束型陰極線管装置Info
- Publication number
- JPS5840752A JPS5840752A JP13700681A JP13700681A JPS5840752A JP S5840752 A JPS5840752 A JP S5840752A JP 13700681 A JP13700681 A JP 13700681A JP 13700681 A JP13700681 A JP 13700681A JP S5840752 A JPS5840752 A JP S5840752A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic
- magnetic field
- cathode
- axes
- ray tube
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J29/00—Details of cathode-ray tubes or of electron-beam tubes of the types covered by group H01J31/00
- H01J29/46—Arrangements of electrodes and associated parts for generating or controlling the ray or beam, e.g. electron-optical arrangement
- H01J29/58—Arrangements for focusing or reflecting ray or beam
- H01J29/64—Magnetic lenses
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は複数の電子ビームを有する磁気集束型陰極線管
装置に関する。
装置に関する。
電子ビームの集束手段としては静電集束方式と磁気集束
方式の両者がおるが磁気集束方式の方が高い解儂度が得
られる。また磁気集束方式ではフォーカス電圧の供給が
不要でありこれに付随して陰極線管の信頼性向上及び；
スト低下等の大きなメリットがある。特暑二永久磁石を
磁界発生源とする方法に於ては集束電力も不要である。
方式の両者がおるが磁気集束方式の方が高い解儂度が得
られる。また磁気集束方式ではフォーカス電圧の供給が
不要でありこれに付随して陰極線管の信頼性向上及び；
スト低下等の大きなメリットがある。特暑二永久磁石を
磁界発生源とする方法に於ては集束電力も不要である。
第１図は複数の電子ビームを有す為磁気集束ｍ陰極線管
の１例である。（１）は内部を真空に保つガラス製外囲
器、（２）は外Ｈ器ネック、（３凰） 、 （＆ｉ）
、 （３ｍ）は各々ヒータ、陰極、第１．第２電極から
なる電子銃構体、（４）は螢光体スクリーン、（５）は
色選別電極、（６）。
の１例である。（１）は内部を真空に保つガラス製外囲
器、（２）は外Ｈ器ネック、（３凰） 、 （＆ｉ）
、 （３ｍ）は各々ヒータ、陰極、第１．第２電極から
なる電子銃構体、（４）は螢光体スクリーン、（５）は
色選別電極、（６）。
（６′）は互いに対向した軟強磁性体磁気ヨーク、（７
ｍ） 、 （７・）−（７ｍ）はそれぞれ電子銃構体（
３凰）、（＆ｌ）。
ｍ） 、 （７・）−（７ｍ）はそれぞれ電子銃構体（
３凰）、（＆ｌ）。
（３ｍ）より射出した電子ビーム軌道、（８）は偏向ヨ
ーク、（９）は３電子ビーム集中装置である。磁界発生
用永久磁石（図示せず）は管内口配置される。電子銃（
３ｍ）−（３ｏ）−（３ｍ）よシ射出した電子ビーム（
７鳳）。
ーク、（９）は３電子ビーム集中装置である。磁界発生
用永久磁石（図示せず）は管内口配置される。電子銃（
３ｍ）−（３ｏ）−（３ｍ）よシ射出した電子ビーム（
７鳳）。
（７ｇ） ＝ （７ｍ） １１ 対向Ｌ タ磁気ｍ−ｐ
（６）、 （６’） 間ニ形成される管軸方向磁界によ
り集束作用を受はスクリーン（４）上に最小のビームス
ポットを結ぶ。さらに３に子ビームを集中させるため集
中装置（９）を用いてサイドビーム（７ｍ） 、（７ｍ
）をセンタービーム（７・）方向に偏向し３ビーム集中
を実施している。しかしかかる電子ビーム集中方式では
スクリーン（４ン上のビームスポットが縦長形状となり
好ましくない。
（６）、 （６’） 間ニ形成される管軸方向磁界によ
り集束作用を受はスクリーン（４）上に最小のビームス
ポットを結ぶ。さらに３に子ビームを集中させるため集
中装置（９）を用いてサイドビーム（７ｍ） 、（７ｍ
）をセンタービーム（７・）方向に偏向し３ビーム集中
を実施している。しかしかかる電子ビーム集中方式では
スクリーン（４ン上のビームスポットが縦長形状となり
好ましくない。
本発明は集束磁界を用いて自己集中を行う磁気集束ｍ陰
極線管装置を提供するものである。本発明の説明を容易
ならしめるためさらにくわし〈従来例につき説明する。
極線管装置を提供するものである。本発明の説明を容易
ならしめるためさらにくわし〈従来例につき説明する。
１１ｓ２図はセンタービームの上下に永久磁石を配置し
たものである。第２図ｆａ）はネック断面形状であり（
２１鳳）、（２１Ｇ）、（２ｂ）は３電子ビ一ム通過孔
、＠は管軸方向に長平方向を有する永久磁石でありセン
タービー五通過孔の−の上下の所定の位置に配置される
。第２ ｍ （ｂ）、 （ｃ）は第２図（ａ）のＹ−Ｙ
’及びｘ−ｘ’断面形状を示すものである。第２図に於
て２軸は管軸とし２＋方向にスクリーンがあるとして説
明する。永久磁石＠は２一方向端面がＮ極（二２＋方向
端面がＳ極に着磁されている。垂直断面第２図（ｂ）に
於てＮ極を発した磁力線は磁気冒−り（２）内部を通り
相対向する磁気ヨーク（２３’）とのギャップ部で漏え
いし２＋方向集束主磁界を形成し磁気側−り（２３’）
に吸収されＳ極（＝もどる。しかしながら磁界を完全に
整形することは困難であり実際にはＮ極より発し２一方
向無限遠方に向う磁界及び２＋無限遠方よりＳ極に入る
磁界が存在する。同様のことが水平断面についても生ず
る。即ち第２図（Ｃ１に於て集束主磁界は磁気冒−り（
至）、（２３つ間に２＋方向に形成されるが１ｉｆｉ！
−り＠端から２一方向ζ二数う磁界及び２＋から磁気目
−り（２ｆ）に向う磁界が存在する。第２図（ｄ）はサ
イドビーム孔（Ｚｌｍ）軸上の磁界分布の概略を示すも
のでＢ、はビームに偏向効果を与える成分であみ。第３
図（Ｊｉ）は永久磁石０１）を４個としサイドビーム通
過孔（３２ｍ） −（３２ｍ）近傍の上下４二配置した
ものである。この構成は第２図（ａ）よりも上述のＢ！
酸成分ち偏向磁界成分が減少する。
たものである。第２図ｆａ）はネック断面形状であり（
２１鳳）、（２１Ｇ）、（２ｂ）は３電子ビ一ム通過孔
、＠は管軸方向に長平方向を有する永久磁石でありセン
タービー五通過孔の−の上下の所定の位置に配置される
。第２ ｍ （ｂ）、 （ｃ）は第２図（ａ）のＹ−Ｙ
’及びｘ−ｘ’断面形状を示すものである。第２図に於
て２軸は管軸とし２＋方向にスクリーンがあるとして説
明する。永久磁石＠は２一方向端面がＮ極（二２＋方向
端面がＳ極に着磁されている。垂直断面第２図（ｂ）に
於てＮ極を発した磁力線は磁気冒−り（２）内部を通り
相対向する磁気ヨーク（２３’）とのギャップ部で漏え
いし２＋方向集束主磁界を形成し磁気側−り（２３’）
に吸収されＳ極（＝もどる。しかしながら磁界を完全に
整形することは困難であり実際にはＮ極より発し２一方
向無限遠方に向う磁界及び２＋無限遠方よりＳ極に入る
磁界が存在する。同様のことが水平断面についても生ず
る。即ち第２図（Ｃ１に於て集束主磁界は磁気冒−り（
至）、（２３つ間に２＋方向に形成されるが１ｉｆｉ！
−り＠端から２一方向ζ二数う磁界及び２＋から磁気目
−り（２ｆ）に向う磁界が存在する。第２図（ｄ）はサ
イドビーム孔（Ｚｌｍ）軸上の磁界分布の概略を示すも
のでＢ、はビームに偏向効果を与える成分であみ。第３
図（Ｊｉ）は永久磁石０１）を４個としサイドビーム通
過孔（３２ｍ） −（３２ｍ）近傍の上下４二配置した
ものである。この構成は第２図（ａ）よりも上述のＢ！
酸成分ち偏向磁界成分が減少する。
さらに第３図（ｂ） 、 （Ｃ１に示す如く、永久磁石
Ｃ珍の前後に３ビームをとシま（共通ヨーク（財）を所
定の長さζ二設定することによ）上述の偏向成分は大幅
に減少させることが出来る０以上のように磁気目−りの
形状、永久磁石の配置等によりほとんど偏向成分をもた
ない磁界を形成すゐことが出来る。
Ｃ珍の前後に３ビームをとシま（共通ヨーク（財）を所
定の長さζ二設定することによ）上述の偏向成分は大幅
に減少させることが出来る０以上のように磁気目−りの
形状、永久磁石の配置等によりほとんど偏向成分をもた
ない磁界を形成すゐことが出来る。
本発明は以上述べた如きほとんど偏向磁界成分を有しな
い磁気集束装置に於て、さらに３ビーム集中を実施させ
るものである。
い磁気集束装置に於て、さらに３ビーム集中を実施させ
るものである。
以下本発明につき詳細に説明する。
第４図は本発明の原理図である。電子ビーム（４１ｍ）
、 （４１ｏ） −＜４１ｍ＞は前述の如く、はとん
ど偏向成分のない磁気ヨーク（至）及び−内部を通夛磁
気曹−クギャップ部−に入射する。磁気冒−クギャップ
部（ロ）に於ける主磁界は図示する如＜ｚ＋（スクリー
ン）方向を向きかつ（４１ｍ）−（４１ｓ）上ではビー
ム進行方向に対し所定の角Ｏをもち外向き磁界成分ＢＸ
を含むようにする。当然のことながら電子ビーム（４１
，）上ではム方向磁界のみである。
、 （４１ｏ） −＜４１ｍ＞は前述の如く、はとん
ど偏向成分のない磁気ヨーク（至）及び−内部を通夛磁
気曹−クギャップ部−に入射する。磁気冒−クギャップ
部（ロ）に於ける主磁界は図示する如＜ｚ＋（スクリー
ン）方向を向きかつ（４１ｍ）−（４１ｓ）上ではビー
ム進行方向に対し所定の角Ｏをもち外向き磁界成分ＢＸ
を含むようにする。当然のことながら電子ビーム（４１
，）上ではム方向磁界のみである。
この時のビームの受けるカを第４図（ｂ） ｊ：示す。
電子ビームの速度はマ１のみであり上述のＢｘにより（
４１りではＹ−（Ｔ）向きに（４１１）ではＹ＋ （上
）向きにカを受ける。従って、磁気音−クギャップ（財
）通過後は電子ビーム（４１ｍ）はＹ、 （Ｔ）向き、
電子ビーム（４１Ｂ）はｙ＋（上）向きの速度成分を有
することとなる。陰極（ネック部端）儒（２−）及びス
クリーン側（２＋）側に配置する胃−り（至）、 （４
２’）については非対称形状となす、即ち陰極ＩＩＭ−
り働は充分な均一磁界を得るよう充分な２方向長さを有
しスクリーン側■−り（４！つは所定の長さとする。こ
のため１１４図Ｔａ） Ｂ −Ｂ’断面に於ては磁界の
シールド、整形が弱＜ Ｂｘ酸成分残ってい為。第４図
（Ｃ）はＢ −Ｂ’断面に於けるビー＾が受けるカの説
明図である。
４１りではＹ−（Ｔ）向きに（４１１）ではＹ＋ （上
）向きにカを受ける。従って、磁気音−クギャップ（財
）通過後は電子ビーム（４１ｍ）はＹ、 （Ｔ）向き、
電子ビーム（４１Ｂ）はｙ＋（上）向きの速度成分を有
することとなる。陰極（ネック部端）儒（２−）及びス
クリーン側（２＋）側に配置する胃−り（至）、 （４
２’）については非対称形状となす、即ち陰極ＩＩＭ−
り働は充分な均一磁界を得るよう充分な２方向長さを有
しスクリーン側■−り（４！つは所定の長さとする。こ
のため１１４図Ｔａ） Ｂ −Ｂ’断面に於ては磁界の
シールド、整形が弱＜ Ｂｘ酸成分残ってい為。第４図
（Ｃ）はＢ −Ｂ’断面に於けるビー＾が受けるカの説
明図である。
前述する如くこの断面での電子ビーム（４１ｍ）はマ５
及び−Ｖ、である。一方磁界は−Ｂｌ及び−Ｂｘをもつ
。
及び−Ｖ、である。一方磁界は−Ｂｌ及び−Ｂｘをもつ
。
従ってビームの受ける力は、Ｆｌ−マｍ ｘ （Ｂｘ）
ｅＦｙ ” （＝ｖｙ） Ｘ （Ｂｘ）であや、Ｘ一
方向及びＹ＋方向の力を受ける。従って、電子ビーム（
４ｈａ）はＸ一方向速度とＹ十方向速度を得る。Ｙ十方
向速度はｈ−Ａ′断面で受けたＹ一方向速度成分と打ち
消し合い全体としてはＹ方向速度成分が零でＸ一方向速
度成分のみが残ることとなる。逆位置にあるビーム（４
ｈ）では同様にＸ十方向速度成分な得ゐ。以上の様に両
サイドビームはセンタービーム方向に集中効果を受ける
こととなる。
ｅＦｙ ” （＝ｖｙ） Ｘ （Ｂｘ）であや、Ｘ一
方向及びＹ＋方向の力を受ける。従って、電子ビーム（
４ｈａ）はＸ一方向速度とＹ十方向速度を得る。Ｙ十方
向速度はｈ−Ａ′断面で受けたＹ一方向速度成分と打ち
消し合い全体としてはＹ方向速度成分が零でＸ一方向速
度成分のみが残ることとなる。逆位置にあるビーム（４
ｈ）では同様にＸ十方向速度成分な得ゐ。以上の様に両
サイドビームはセンタービーム方向に集中効果を受ける
こととなる。
第５図は本発明に係ゐ一実施例の磁気ヨーク部水平断面
図である。６ｔＪは陰極側に配した３ビ一ム共通磁気曹
−り、（至）、（５２つは本発明に係る相対向すゐ磁気
璽−り、（５１りはスクリーン側磁気四−タである。本
発明に係る相対向する磁気ヨーク■。
図である。６ｔＪは陰極側に配した３ビ一ム共通磁気曹
−り、（至）、（５２つは本発明に係る相対向すゐ磁気
璽−り、（５１りはスクリーン側磁気四−タである。本
発明に係る相対向する磁気ヨーク■。
（５２’）は互いに対向する面に３ビーム独立に円筒部
（至）、６４及び（５３’） 、 （５４’）を有す為
、−こＯ円筒部は陰極側磁気璽−り（至）では陰極、制
御電極によって決まる３電子銃の中心軸と一致している
のに対し、スクリーン側磁気ヨーク（５２’）では両サ
イド円筒（５４’）が上記陰極、制御電極によって決ま
る電子銃軸よシ外側に所定の値のΔｘｆｅけ離軸してい
る。
（至）、６４及び（５３’） 、 （５４’）を有す為
、−こＯ円筒部は陰極側磁気璽−り（至）では陰極、制
御電極によって決まる３電子銃の中心軸と一致している
のに対し、スクリーン側磁気ヨーク（５２’）では両サ
イド円筒（５４’）が上記陰極、制御電極によって決ま
る電子銃軸よシ外側に所定の値のΔｘｆｅけ離軸してい
る。
かかる形状の磁気ヨークＩＪ、（５２つにより整形され
る磁界は磁気抵抗が鍛小となるように磁力線が進むから
、スクリーン側磁気ヨーク（５２’）の離軸方向に磁界
は曲げられる。この結果磁気ヨーク１５３゜（５２つ間
に形成される磁界は、サイド円筒（財）、（５４つ部で
は外向き成分をもつ。当然のことながら永久磁石の極性
が反転すれば逆となる。陰極側磁気日−り６カはその内
部の磁界を充分均一としビームが実際上はとんど偏向さ
れないものであればよ〈３ビ一ム共通の磁気冒−りに限
るわけではない。またスクリーン側磁気璽−り（５１つ
はその高さや形状によりスクリーン側漏えい磁界の偏向
成分を所定の値に制御するものであればよい。
る磁界は磁気抵抗が鍛小となるように磁力線が進むから
、スクリーン側磁気ヨーク（５２’）の離軸方向に磁界
は曲げられる。この結果磁気ヨーク１５３゜（５２つ間
に形成される磁界は、サイド円筒（財）、（５４つ部で
は外向き成分をもつ。当然のことながら永久磁石の極性
が反転すれば逆となる。陰極側磁気日−り６カはその内
部の磁界を充分均一としビームが実際上はとんど偏向さ
れないものであればよ〈３ビ一ム共通の磁気冒−りに限
るわけではない。またスクリーン側磁気璽−り（５１つ
はその高さや形状によりスクリーン側漏えい磁界の偏向
成分を所定の値に制御するものであればよい。
以上のように本発明に適用される磁気目−りの３ビーム
に与える効果は第４図を用いて説明した通りであシ詳細
な説明は省略する。尚本発明は前述の離軸量ΔＸを変え
ゐことによシ磁界傾角を適宜変化させゐことが出来るか
ら３ビーム集中効果も適宜に設定することが出来その汎
用性は広く製作も容易である。尚円筒部が対向する磁気
ヨークの内部に形成されている場合であっても同様の効
果があることは言うまでもない。
に与える効果は第４図を用いて説明した通りであシ詳細
な説明は省略する。尚本発明は前述の離軸量ΔＸを変え
ゐことによシ磁界傾角を適宜変化させゐことが出来るか
ら３ビーム集中効果も適宜に設定することが出来その汎
用性は広く製作も容易である。尚円筒部が対向する磁気
ヨークの内部に形成されている場合であっても同様の効
果があることは言うまでもない。
以上の様に本発明によれば磁気集束装置自身によシ３ビ
ーム集中が実施され磁気集束方式の利点を最大限活かし
嵐好で信頼性の高い磁気集束１１Ｍ１Ｉｋ極線装置が提
供できる。
ーム集中が実施され磁気集束方式の利点を最大限活かし
嵐好で信頼性の高い磁気集束１１Ｍ１Ｉｋ極線装置が提
供できる。
第１因は磁気集束戴陰極纏管装置の一例を示す概略構成
図、第２図（ａ）及び第３ｇ（ａ）は第１図の永久磁石
配置例を示すネック断面図、第２図（ｂ）乃至（ｄｌ及
び第３Ｂ！０（ｂ）乃至（Ｃ）は同じくネック側面図及
び磁界分布を説明する為の概略図、第４９ＣＩ（Ｍ）乃
至（Ｃ）は本発明の詳細な説明す蓄ための側面図及び断
面図、第５図は本発明の一実施例に係る磁気璽−り部な
示す概略水平断面図である。 ■ｍ） 、 （４１ｅ） 、 （−）・・・電子ビーム
（４２）、 （４２’）、 （４３）、 （４３つ−・
・磁気ヨーク−・・・磁気ヨークギャップ部 （５１）、 （５１’）・・・共通磁気ヨーク（５２）
、（５τ）・・・相対向磁気ヨーク（５３）、 （５３
’）、 （５４）、 （５４つ・・・円筒部（７３１７
）代理人 弁理士 則 近 憲 佑（ほか１名）第
１ 図 第２図 （ｚ２：）
（ｂ）第３図 第４図 （ＩＬ）
図、第２図（ａ）及び第３ｇ（ａ）は第１図の永久磁石
配置例を示すネック断面図、第２図（ｂ）乃至（ｄｌ及
び第３Ｂ！０（ｂ）乃至（Ｃ）は同じくネック側面図及
び磁界分布を説明する為の概略図、第４９ＣＩ（Ｍ）乃
至（Ｃ）は本発明の詳細な説明す蓄ための側面図及び断
面図、第５図は本発明の一実施例に係る磁気璽−り部な
示す概略水平断面図である。 ■ｍ） 、 （４１ｅ） 、 （−）・・・電子ビーム
（４２）、 （４２’）、 （４３）、 （４３つ−・
・磁気ヨーク−・・・磁気ヨークギャップ部 （５１）、 （５１’）・・・共通磁気ヨーク（５２）
、（５τ）・・・相対向磁気ヨーク（５３）、 （５３
’）、 （５４）、 （５４つ・・・円筒部（７３１７
）代理人 弁理士 則 近 憲 佑（ほか１名）第
１ 図 第２図 （ｚ２：）
（ｂ）第３図 第４図 （ＩＬ）
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 ｌ）硝子製外囲器とこの外Ｓ器ネック部内ζ二封入され
インライン配列の３個の電子ビームを射出し制御手段を
備えた電子銃と前記外囲器パネル内面に塗布形成された
螢光面及び螢光面近傍に配設したシャドウマスクを主た
る要素として構成される陰極線管であって前記電子ビー
ムの集束手段として管軸方向磁界発生用永久磁石と磁界
整形用磁気ヨークを備えた磁気集束型陰極線管装置に於
て、互いに対向する前記磁気ローフは少・くとも独立し
た３個の円筒状部分を有し、かつ前記円筒状部分は前記
ネック部端側Ｏ磁気田−りに於ては陰極、制御電極によ
）決まる３電子銃軸と一致し、スクリーン側磁気ヨーク
では両サイド円筒の間隔が上記電子銃軸間の間隔よシ大
なることを特徴とする磁気集束製陰極線管装置。 ２）電子ビームを射出する陰極から一対の相対向する磁
気音−り関の領域に於てはサイドビーム軸上ラジアル磁
界成分が極力小さくまた上記一対の相対向する磁気音−
りとスクリーン間に於てはサイドビー五軸上に所定のラ
ジアル磁界成分が形成されるよう亀＝磁気目−りを前後
で非対称としたことを特徴とする特許請求の範囲第１項
記載の磁気集束ｍ論視線管装置。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP13700681A JPS5840752A (ja) | 1981-09-02 | 1981-09-02 | 磁気集束型陰極線管装置 |
| EP82107819A EP0073472B1 (en) | 1981-09-02 | 1982-08-25 | Magnetic focusing type cathode ray tube |
| US06/411,364 US4495439A (en) | 1981-09-02 | 1982-08-25 | Magnetic focusing type cathode ray tube |
| DE8282107819T DE3275332D1 (en) | 1981-09-02 | 1982-08-25 | Magnetic focusing type cathode ray tube |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP13700681A JPS5840752A (ja) | 1981-09-02 | 1981-09-02 | 磁気集束型陰極線管装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5840752A true JPS5840752A (ja) | 1983-03-09 |
| JPH0216541B2 JPH0216541B2 (ja) | 1990-04-17 |
Family
ID=15188597
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP13700681A Granted JPS5840752A (ja) | 1981-09-02 | 1981-09-02 | 磁気集束型陰極線管装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5840752A (ja) |
-
1981
- 1981-09-02 JP JP13700681A patent/JPS5840752A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0216541B2 (ja) | 1990-04-17 |
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