JPS5844698A - 高周波加熱器のシ−ル装置 - Google Patents
高周波加熱器のシ−ル装置Info
- Publication number
- JPS5844698A JPS5844698A JP56142689A JP14268981A JPS5844698A JP S5844698 A JPS5844698 A JP S5844698A JP 56142689 A JP56142689 A JP 56142689A JP 14268981 A JP14268981 A JP 14268981A JP S5844698 A JPS5844698 A JP S5844698A
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- JP
- Japan
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- dielectric
- line
- leakage
- mhz
- conductor
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- Constitution Of High-Frequency Heating (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は１つの加熱室を２つの周波数、例えば９１５Ｍ
Ｈｚ、２４５０ＭＨｚとで共用する形態＋７）加熱器に
対して有効なシール技術を提供するものである０ 発明のポイントは９１６ＭＨｚと２４５０Ｍ）（ｚのそ
れぞれの周波数に対応する波長をλ２．λ、としたとき
にλ２ζ３λ、である点に着目して工夫をした構成をと
るものである。
Ｈｚ、２４５０ＭＨｚとで共用する形態＋７）加熱器に
対して有効なシール技術を提供するものである０ 発明のポイントは９１６ＭＨｚと２４５０Ｍ）（ｚのそ
れぞれの周波数に対応する波長をλ２．λ、としたとき
にλ２ζ３λ、である点に着目して工夫をした構成をと
るものである。
以下に本発明の基礎になるシールの概念を説明を利用し
たものが用いられ実用化されている。例えばＵＳＰ３１
ｓ２１ｅ、ａ号及びＵＳＰ２８５０７０６号の如きもの
である。これらはいずれも電波利用空間と本体とドア等
の間隙で構成される空間との境界（隙間開始点とｉ飛に
おいて、電波インピーダンスを小さくするために電波の
漏波進行方向をＺ方向とし、本体とドアの相対する面を
ｙ−ｚ平面とするときに、ｙ方向に細長い言わゆるチョ
ーク空胴と呼ばれるインピーダンス用の立体共振器から
変換部を有することを特徴としている。先行技術の中で
も特にＵＳＰ２８５０７０６号は電波成分のｙ方向への
伝搬にも配慮され゛たものである。これらのシール法は
、隙間開始点からチョーク空胴の入口までの寸法を用い
る電波の四分の−とし、かつ立体共振器の実効深さを同
様の寸法とすることで、共振器端面のインピーダンス最
少状態をインピーダンス変換して隙間開始点にインピー
ダンス最小状態を実現するものである。
たものが用いられ実用化されている。例えばＵＳＰ３１
ｓ２１ｅ、ａ号及びＵＳＰ２８５０７０６号の如きもの
である。これらはいずれも電波利用空間と本体とドア等
の間隙で構成される空間との境界（隙間開始点とｉ飛に
おいて、電波インピーダンスを小さくするために電波の
漏波進行方向をＺ方向とし、本体とドアの相対する面を
ｙ−ｚ平面とするときに、ｙ方向に細長い言わゆるチョ
ーク空胴と呼ばれるインピーダンス用の立体共振器から
変換部を有することを特徴としている。先行技術の中で
も特にＵＳＰ２８５０７０６号は電波成分のｙ方向への
伝搬にも配慮され゛たものである。これらのシール法は
、隙間開始点からチョーク空胴の入口までの寸法を用い
る電波の四分の−とし、かつ立体共振器の実効深さを同
様の寸法とすることで、共振器端面のインピーダンス最
少状態をインピーダンス変換して隙間開始点にインピー
ダンス最小状態を実現するものである。
以上の説明から明らかなように、寸法を規定する箇所が
少なくとも２ケ所あるために、設計、製造が容易でない
問題がへる。
少なくとも２ケ所あるために、設計、製造が容易でない
問題がへる。
一方、マイクロ波領域°に゛おける電波伝送法としては
、平行平板回路法、導波管法、同軸線路法などがある。
、平行平板回路法、導波管法、同軸線路法などがある。
平行平板回路を実現するのにス） ＩＪツブ線法がある
。この内容につい可はＤＤＧＲＩＥＧｅｔａｔ著−ｇｉ
ｃｒｏ ＱＩＬ／”ｋＬＮｅｗ ’ｊｒａｎｓｍｉ −
５Ｌ（Ｊ４ Ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ ｆｏｒ ｔｈｅ ｔ
にｆｏｍｅｇａｃｙｃｔｅＲａｎｇｅ″Ｐ１６４４〜１
６５０％’ Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇ ｏｆｔｈｅ １．
Ｒ，Ｅ、 Ｄｅｃ、 １９ｍ２等にくわしい。このス
トリップ線法の概念をシール法に利用した先行技術六し
てＵＳＰ２７７２４０２号がある。これはＩ−２面内で
寸法管理すべき寸法が隙間開始点から、線路端までの寸
法だけであり、設計、製造しやすい利点がある。しかし
シール性能的には、スリットを施こすことにより分離さ
れた導体片隙間（スリット部）からの漏波が大きいこと
、又漏れた電波に対する対策がとられていないことなど
が問題となり、電子レンジ等のシール法′、としていま
だ実を 用されていない。
。この内容につい可はＤＤＧＲＩＥＧｅｔａｔ著−ｇｉ
ｃｒｏ ＱＩＬ／”ｋＬＮｅｗ ’ｊｒａｎｓｍｉ −
５Ｌ（Ｊ４ Ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ ｆｏｒ ｔｈｅ ｔ
にｆｏｍｅｇａｃｙｃｔｅＲａｎｇｅ″Ｐ１６４４〜１
６５０％’ Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇ ｏｆｔｈｅ １．
Ｒ，Ｅ、 Ｄｅｃ、 １９ｍ２等にくわしい。このス
トリップ線法の概念をシール法に利用した先行技術六し
てＵＳＰ２７７２４０２号がある。これはＩ−２面内で
寸法管理すべき寸法が隙間開始点から、線路端までの寸
法だけであり、設計、製造しやすい利点がある。しかし
シール性能的には、スリットを施こすことにより分離さ
れた導体片隙間（スリット部）からの漏波が大きいこと
、又漏れた電波に対する対策がとられていないことなど
が問題となり、電子レンジ等のシール法′、としていま
だ実を 用されていない。
本発明は、ＵＳＰ２７７２４０２号なるストリップ線路
を用いた先行技術を実用的なものにする手段を提供する
ものである。第１図〜第６図を用いてストリップ線路の
概説とＵＳＰ２７７２４０２号と本発明の差を示す。
を用いた先行技術を実用的なものにする手段を提供する
ものである。第１図〜第６図を用いてストリップ線路の
概説とＵＳＰ２７７２４０２号と本発明の差を示す。
第１図のａ、ｂはそれぞれ平行線とストリップ線路の構
成と、電界分布等電位分布を示すものである。
成と、電界分布等電位分布を示すものである。
第２図に示す如くストリップ線路には接地面（Ｇｒｏｕ
ｎｄ Ｐｌａｎｅ ）に線が対抗しティるａの如きもの
と、ｂの如く、ストリップ板金を誘電体層を介して接地
面と対抗する形態が代表的であるが、本発明ではｂ図の
如き概念のストリップ線を用いる。誘電体層を用いない
点からＵＳＰ２７７２４０２号はａ図の概念と考え得る
。ストリップ線路の構成として両者に基本的相違はない
が、電波シール手段として用いる場合、両者の差は大き
い。この差を以下に説明する。第３図に誘電率ε２の媒
体中に誘電率ε、ｌの誘電体を設けたときの電気力線の
様子を示す。ａはε１〉ε２ｂはε、くε２の場合であ
り、図から明らかな如く、ε、〉ε２の場合は誘電体に
電波エネルギコが集中する。第４図はＵＳ、Ｐ２７７２
４０２号のＸ−″ｙ断面である。第６図は本発明のｘ−
ｙ断面である。Ｇ、Ｇ１．Ｇ２は接地面を示し、Ｃ１〜
Ｃ７はストリップ導体片、Ｄ４〜Ｄ７は誘電率絆噂欅が
空気よりも大きい誘電体層である。電気力線を矢線で示
している。先行技術ではストリップ導体片間の隙間から
の電波漏洩が大きくＸ方向の洩れに対する策がないので
シール法としての実用性に問題がある。一方、本発明に
よるシール法は誘電体層があるので、エネルギー集中が
おこり、従って先行技術に比してストリップ導体片間の
隙間からの漏波が相対的に小さい点、又Ｘ方向の洩れに
対して第２の接地面Ｇ２があるのでシールド型のストリ
ップ線路とな９接地面Ｇ２の外への漏波を完全に防止で
きるという点と、先行技術の問題を解決できるのである
。更に ′最も大きい差を次に説明する。線路端Ｔから
外側を務たインピーダンスをＺＴ、誘電体片の特性イン
ピーダンスを２とし、線路端Ｔとスキマ開始点Ｓ】 インピーダンス２は誘電体のない場合に比して１σとな
るので結局Ｚｓはフ；百と小さくできる効果も発揮でき
るもので先行技術に比してεｅｆｆ 倍のシール性能
を得ることができる。
ｎｄ Ｐｌａｎｅ ）に線が対抗しティるａの如きもの
と、ｂの如く、ストリップ板金を誘電体層を介して接地
面と対抗する形態が代表的であるが、本発明ではｂ図の
如き概念のストリップ線を用いる。誘電体層を用いない
点からＵＳＰ２７７２４０２号はａ図の概念と考え得る
。ストリップ線路の構成として両者に基本的相違はない
が、電波シール手段として用いる場合、両者の差は大き
い。この差を以下に説明する。第３図に誘電率ε２の媒
体中に誘電率ε、ｌの誘電体を設けたときの電気力線の
様子を示す。ａはε１〉ε２ｂはε、くε２の場合であ
り、図から明らかな如く、ε、〉ε２の場合は誘電体に
電波エネルギコが集中する。第４図はＵＳ、Ｐ２７７２
４０２号のＸ−″ｙ断面である。第６図は本発明のｘ−
ｙ断面である。Ｇ、Ｇ１．Ｇ２は接地面を示し、Ｃ１〜
Ｃ７はストリップ導体片、Ｄ４〜Ｄ７は誘電率絆噂欅が
空気よりも大きい誘電体層である。電気力線を矢線で示
している。先行技術ではストリップ導体片間の隙間から
の電波漏洩が大きくＸ方向の洩れに対する策がないので
シール法としての実用性に問題がある。一方、本発明に
よるシール法は誘電体層があるので、エネルギー集中が
おこり、従って先行技術に比してストリップ導体片間の
隙間からの漏波が相対的に小さい点、又Ｘ方向の洩れに
対して第２の接地面Ｇ２があるのでシールド型のストリ
ップ線路とな９接地面Ｇ２の外への漏波を完全に防止で
きるという点と、先行技術の問題を解決できるのである
。更に ′最も大きい差を次に説明する。線路端Ｔから
外側を務たインピーダンスをＺＴ、誘電体片の特性イン
ピーダンスを２とし、線路端Ｔとスキマ開始点Ｓ】 インピーダンス２は誘電体のない場合に比して１σとな
るので結局Ｚｓはフ；百と小さくできる効果も発揮でき
るもので先行技術に比してεｅｆｆ 倍のシール性能
を得ることができる。
以下、本発明の実施例を第６図〜第１０図を用いて説明
する。第６図は電子レンジの正面図で、庫内のぞき窓１
及び把手２をもつドア３が、制御パネル部４とともに配
置されている。第７図には第６図Ａ−Ａ線断面部分を示
す。加熱室５を形成する本体壁６に対向してドア３が設
けられており、ドア３の本体壁６との対抗部には誘電体
片７が一部スリットを施こし固定され配置される。９は
ドア３と導体板８をビス１ｏで固着するためのスペーサ
である。
する。第６図は電子レンジの正面図で、庫内のぞき窓１
及び把手２をもつドア３が、制御パネル部４とともに配
置されている。第７図には第６図Ａ−Ａ線断面部分を示
す。加熱室５を形成する本体壁６に対向してドア３が設
けられており、ドア３の本体壁６との対抗部には誘電体
片７が一部スリットを施こし固定され配置される。９は
ドア３と導体板８をビス１ｏで固着するためのスペーサ
である。
第８図にｇ７図の導体板８の斜視図を、誘電体片７（仮
想線で示す）との関係で示す。誘電体の材料としては比
誘電率をεｒとするとき、フォスルテライト２ＭｑＯ・
５ｉＯ２（εｒ＝６．０）、アルミナＡｔ２０３（εｒ
＝９．９）−７−タン酸バリウムＢ ａ Ｔ ｉ４０
ｇ （εｒ＝３９．５） 及びＢ ａ Ｏ・４ Ｔ
ｉ Ｏ２（εに＝８０）などを用いる゛。
想線で示す）との関係で示す。誘電体の材料としては比
誘電率をεｒとするとき、フォスルテライト２ＭｑＯ・
５ｉＯ２（εｒ＝６．０）、アルミナＡｔ２０３（εｒ
＝９．９）−７−タン酸バリウムＢ ａ Ｔ ｉ４０
ｇ （εｒ＝３９．５） 及びＢ ａ Ｏ・４ Ｔ
ｉ Ｏ２（εに＝８０）などを用いる゛。
電波的には空気だけの場合εｒ＝１であり、全空間をε
ｒなる強電体で充填すれば、線路インピーダンス、位相
定数ともに１／Ｉ；釘倍にそれぞれなるが、図の如く一
部充填されたときは比１１電率が１とεｒの中間のある
値をとりこれを実効誘電率εｅｆｆで表わしたとき、そ
れぞれは１／誇肥７１Ｆ倍となる。
ｒなる強電体で充填すれば、線路インピーダンス、位相
定数ともに１／Ｉ；釘倍にそれぞれなるが、図の如く一
部充填されたときは比１１電率が１とεｒの中間のある
値をとりこれを実効誘電率εｅｆｆで表わしたとき、そ
れぞれは１／誇肥７１Ｆ倍となる。
従って第７図で隙間開始点Ｓと線路端Ｔまでの長）線路
端Ｔの開放状態は隙間開始点Ｓで短絡状態にインピーダ
ンス変換され２方向の漏波をシールできる０又、導体片
間から１方向への漏波は少ないが存在する。しかしこれ
はドア３なる導体板で反射され、外部に洩れることがな
い。従って先行技術の問題点を全て解決できるだけでな
く、上述の如く距離ｔを先行技術に比して”＄に小型化
できるという付加効果も出せるものである０第９図は、
線路端Ｔをドア３と共通にすることλ で短絡状態とし・距離ｔを 、Ｅ訂とすることで隙間開
始点Ｓに実現する例、第１０図はドア３と導体板８０間
に別の誘電体１ｏを充填する例を示した。但しこの場合
、誘電体７の誘電率をε、とし別の誘電体１ｏの誘電率
を８２としたときε。
端Ｔの開放状態は隙間開始点Ｓで短絡状態にインピーダ
ンス変換され２方向の漏波をシールできる０又、導体片
間から１方向への漏波は少ないが存在する。しかしこれ
はドア３なる導体板で反射され、外部に洩れることがな
い。従って先行技術の問題点を全て解決できるだけでな
く、上述の如く距離ｔを先行技術に比して”＄に小型化
できるという付加効果も出せるものである０第９図は、
線路端Ｔをドア３と共通にすることλ で短絡状態とし・距離ｔを 、Ｅ訂とすることで隙間開
始点Ｓに実現する例、第１０図はドア３と導体板８０間
に別の誘電体１ｏを充填する例を示した。但しこの場合
、誘電体７の誘電率をε、とし別の誘電体１ｏの誘電率
を８２としたときε。
〉ε２である。
上記実施例に限らず、本体壁と導体板の間に誘電体をは
さむ構成をとり、ストリップ線路の尖、濃−を利用した
もので、かつ導体板８から１方向への外部空間への漏波
を防止する接地板機能を有する？ ２も、のであれば、本発明に含まれる。又誘電体片のぐ
− 量刑の小さい誘電率の誘電体で充填し連続化する場合も
含む。
さむ構成をとり、ストリップ線路の尖、濃−を利用した
もので、かつ導体板８から１方向への外部空間への漏波
を防止する接地板機能を有する？ ２も、のであれば、本発明に含まれる。又誘電体片のぐ
− 量刑の小さい誘電率の誘電体で充填し連続化する場合も
含む。
本発明の位置づけを明らかにするため、以下説明をおこ
なう。
なう。
第７図〜第１０図は誘電体片７を実効誘電率εｅｆｆ−
＝６４で構成することを想定して書かれたものである。
＝６４で構成することを想定して書かれたものである。
又９１５ ＭＨｚの周波数の場合、波長λは３２８ＩＩ
ＩＩＩ＋となる。従って第８図のＳからＴまで寸法がシ
ールに対し本質的なものである。一方、ドア３と導体板
８で形成゛さ°れる溝の深さは第１０図の場合でも別の
誘電体１０は、εｒ＝４〜６のものを想定しているので
、電波的な実質型波長はλ ｉ相当であり、インピーダンス変換には本質的でな（Ｕ
Ｓ Ｐ ３１８２１６４号、ＵＳ Ｐ ２８５０７０６
号等で示される溝の深さをも四分の一波長に対応させて
いる先行技術との差は明らかであろう。
ＩＩＩ＋となる。従って第８図のＳからＴまで寸法がシ
ールに対し本質的なものである。一方、ドア３と導体板
８で形成゛さ°れる溝の深さは第１０図の場合でも別の
誘電体１０は、εｒ＝４〜６のものを想定しているので
、電波的な実質型波長はλ ｉ相当であり、インピーダンス変換には本質的でな（Ｕ
Ｓ Ｐ ３１８２１６４号、ＵＳ Ｐ ２８５０７０６
号等で示される溝の深さをも四分の一波長に対応させて
いる先行技術との差は明らかであろう。
また、誘電体片７は、伝送線エネルギー集中用の媒体と
しての働きをもつもので、誘電体をｙ方向に対し断片化
することで、２方向のみにエネルギー伝搬成分をもたら
せるという誘電体導波作用の範囲が誘電体片の必要条件
となる。従ってＵＳＰ３１８２１６４号及びＵＳＰ２７
７２４０２号等の先行技術との差も明らかである。
しての働きをもつもので、誘電体をｙ方向に対し断片化
することで、２方向のみにエネルギー伝搬成分をもたら
せるという誘電体導波作用の範囲が誘電体片の必要条件
となる。従ってＵＳＰ３１８２１６４号及びＵＳＰ２７
７２４０２号等の先行技術との差も明らかである。
また、本発明は、２方向の線路長ｔを実効誘電λｅｎ
率εｅｆｆ及び使用波長λとの関係でｔ＝４６□とする
→ことを本質的必要条件としているので、この範囲であ
れば誘電体片７のｙ方向の長さを例以上の説明から明ら
かなように本発明によれば本体壁と導体板の間の隙間空
間の寸法管理だけをすればよいという先行技術の長所を
いかしたまま、先行技術の有するＩ方向の漏波に対して
は誘電体片の配置で漏波量を減らせることと導体板に対
する本体壁の対応位置にドア体等の接地板を配すること
で外部空間への洩れを完全になくすることができ一クー
ルの実用性を高め１．かつ誘電体撃荷による波長圧縮の
ために、シール部の小型化がはかれ省資源がはかれるな
どの効果を発揮できる。
→ことを本質的必要条件としているので、この範囲であ
れば誘電体片７のｙ方向の長さを例以上の説明から明ら
かなように本発明によれば本体壁と導体板の間の隙間空
間の寸法管理だけをすればよいという先行技術の長所を
いかしたまま、先行技術の有するＩ方向の漏波に対して
は誘電体片の配置で漏波量を減らせることと導体板に対
する本体壁の対応位置にドア体等の接地板を配すること
で外部空間への洩れを完全になくすることができ一クー
ルの実用性を高め１．かつ誘電体撃荷による波長圧縮の
ために、シール部の小型化がはかれ省資源がはかれるな
どの効果を発揮できる。
さらに上記要件を満たす誘電体はセラミック焼給体が多
く、大きい形状のものが得にくいが断片化しているので
各誘電体片は小さくてもよく実用性に優れている。
く、大きい形状のものが得にくいが断片化しているので
各誘電体片は小さくてもよく実用性に優れている。
以上の説明は一貫して単一の周波数に対して行なったが
、一つの加熱室に２４５０ＭＨｚと９−１６ＭＨｚの２
つの周波数を供給する形態の加熱器に対して、以下の如
く工夫することで対処できる。
、一つの加熱室に２４５０ＭＨｚと９−１６ＭＨｚの２
つの周波数を供給する形態の加熱器に対して、以下の如
く工夫することで対処できる。
２４５０ＭＨｚに対する波長をλ、＋ ９１５ ＭＨｚ
に対する波長をλ２としたときに、λ７、／λλ＝２．
６８″：、３（奇数）であるために１．シールの構造を
例えば第８図における寸法ｔ１ を９”１５ＭＨｚに対
応して’１” ”／４−＄とじたときの寸法ｔと漏洩量
の特性は第１１図の如くなる。即ち幾何学的寸法ｔ、は
、９１５ ＭＨｚの電波に対しては実効的に四分の一波
長として作用し、２４５０Ｍ）ｉ ｚに対しては概略的
に四分の三波長として作用するので、いずれの場合も利
用波長の四分の−の奇数倍の関係となりシール効果が出
るのである。
に対する波長をλ２としたときに、λ７、／λλ＝２．
６８″：、３（奇数）であるために１．シールの構造を
例えば第８図における寸法ｔ１ を９”１５ＭＨｚに対
応して’１” ”／４−＄とじたときの寸法ｔと漏洩量
の特性は第１１図の如くなる。即ち幾何学的寸法ｔ、は
、９１５ ＭＨｚの電波に対しては実効的に四分の一波
長として作用し、２４５０Ｍ）ｉ ｚに対しては概略的
に四分の三波長として作用するので、いずれの場合も利
用波長の四分の−の奇数倍の関係となりシール効果が出
るのである。
第１図、第２図はそれぞれ平行線及びストリップ線路に
ついての説明図、第３図は誘電体の誘電率変化と電気力
線変化の関係を示す説明図、第４図は従来例のｘ−ｙ断
面図、第５図は本・発明のシール装置の一実施例による
ｘ−ｙ断面図、第６図は本発明を用いた電子レンジの正
面図、第７図は第６図のＡ−Ａ線断面図、第８図は第７
図の導体板の斜視図、第９図、第１０図はそれぞれ他の
実施例による断面図、第１１図は寸法ｔと電液漏洩量と
の関係を示す特性図である。 ３・・・・・・ドア（接地導体面と対向する接地板）、
６・２・・・・本体壁（接地導゛体面）、７・・・・・
・誘電体片、８・・・・・・導体板、Ｓ・・・・・・隙
間開始点、Ｔ・・・・・線路端。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 ほか１名第１
図 第２図 ３図 （ａλ 市 ４図 第５図 ＋Ｉｆ １６図 臨 ７ 図 に１ １８図 ７ Ｓ 第１０１！１ 第１１図 λ２磯３λＩ 手続補正書（方へ） 昭和ｔ７年 ２ 月 を日 特許庁長官殿 １事件の”表示 昭和６６年特許願第１４２６８９ ’３２発明の名称 高周波加熱器のシール装置 代表者 山 下 俊 彦
ついての説明図、第３図は誘電体の誘電率変化と電気力
線変化の関係を示す説明図、第４図は従来例のｘ−ｙ断
面図、第５図は本・発明のシール装置の一実施例による
ｘ−ｙ断面図、第６図は本発明を用いた電子レンジの正
面図、第７図は第６図のＡ−Ａ線断面図、第８図は第７
図の導体板の斜視図、第９図、第１０図はそれぞれ他の
実施例による断面図、第１１図は寸法ｔと電液漏洩量と
の関係を示す特性図である。 ３・・・・・・ドア（接地導体面と対向する接地板）、
６・２・・・・本体壁（接地導゛体面）、７・・・・・
・誘電体片、８・・・・・・導体板、Ｓ・・・・・・隙
間開始点、Ｔ・・・・・線路端。 代理人の氏名 弁理士 中 尾 敏 男 ほか１名第１
図 第２図 ３図 （ａλ 市 ４図 第５図 ＋Ｉｆ １６図 臨 ７ 図 に１ １８図 ７ Ｓ 第１０１！１ 第１１図 λ２磯３λＩ 手続補正書（方へ） 昭和ｔ７年 ２ 月 を日 特許庁長官殿 １事件の”表示 昭和６６年特許願第１４２６８９ ’３２発明の名称 高周波加熱器のシール装置 代表者 山 下 俊 彦
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １つの加熱室を２つの異なった周波数１例えば９１５
ＭＨｚと２４６０ ＭＨｚの高周波加熱器で共用する構
成とし、本体壁と導体板の間に実質的に誘電片を配し、
前記本体壁又は導体板の少なくとも一方を接地導体面と
した線路を形成し、前記線路の隙間開始点から線路端ま
での長さｔを用いる波長を９１５ ＭＨｚに対して＞２
２４５０ＭＨ！に対しλ。 とじ、かつ実効誘電率をε。ｆｌとしたときにとし、か
つ前記導体板に対し前記接地導体面と対向する位置に接
地板を設けた高周波加熱器のシール装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56142689A JPS5844698A (ja) | 1981-09-09 | 1981-09-09 | 高周波加熱器のシ−ル装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56142689A JPS5844698A (ja) | 1981-09-09 | 1981-09-09 | 高周波加熱器のシ−ル装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5844698A true JPS5844698A (ja) | 1983-03-15 |
Family
ID=15321233
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56142689A Pending JPS5844698A (ja) | 1981-09-09 | 1981-09-09 | 高周波加熱器のシ−ル装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5844698A (ja) |
-
1981
- 1981-09-09 JP JP56142689A patent/JPS5844698A/ja active Pending
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