JPS5886959A - 水平連続鋳造方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 木発Ｆｌ＃は、水平連続鋳造方法に関する。

従来゛からの水平連続設備では、耐火材から匝るタンデ
ィツシュノズルと、水冷されたモールドとの間から溶融
金属が流出することを防ぐために、タン７デイツシユノ
ズルと七−ルドとが１着されて構成されていた。そのた
めタンディツシュノズルの水冷モールドと隣ｍした部分
は冷却され、溶融金軸接触部で凝固シェルを形成し、タ
ンディツシュノズルに同着してしまう。またタンディツ
シュノズルを構成する耐火物の気孔に溶融金属が侵入し
、そのまｔ凝固する丸め、固着力が増大する。

したがって鋳造体を引抜くとき、凝固シェルが破れてい
わゆるブレークアクトが生じることがあった。

この問題を解決する先行技術では、クンディツシュノズ
ルと七−ルドとの間に潤滑性に優れた非孔性の窒化硅素
製リングや窒化ボロン製リングが気密に連結される。こ
の窒化硅素製リングや窒化ボロン製′リングは、寿命が
短く、高価である。ただし、これらの材料を使用しても
クシディツシュノズルと凝固シェルの固着の緩和効果は
あるものの、モールドチューブと凝固シェルの固着を完
全にさけることはできないため、特開昭４７−１５３３
２にみられるように、間欠引抜きを余儀なくされている
。

このような先行技術の欠点を解決すへく、タンディツシ
ュノズルとモールドとの境界付近に、溶融金属の上部よ
りも下部で大きｉ磁束密度を発生する電磁界発生手段を
配置して、溶融金属をその境界付近で絞るようにした水
平連続鋳造設備が提案されている（特願昭５６−９４３
３３）。コノようＶＣり融金属を絞ることによって、タ
ンディツシュノズルに溶融金属が接触することがなく、
１述のように凝固シェルがタンディツシュノズルに同着
することが防止され、連続的な引抜きが可能となる。ま
たタンディツシュノズルとモールドとを固着しなくても
すむので、モールドを振動させることが可能となり、そ
れＫよっても凝固シェルのクシディツシュノズルやモー
ルＦへの固着が防止される。

ところが、クンディツシュ内の溶融金属のレベルが変動
し九場合、タンディツシュノズルやモールド内の溶融金
属の表層部に作用する静圧も変動する。特に、鋳造終了
時やレードル交換時等の非定常時には、タンディツシュ
内における溶融金属のレベルが大きく変動し、それに応
じてタンディツシュノズルやモールド内の溶融金属の静
圧が大きく変動する。このような場合に、前記電磁界発
生手段で絞られた溶融金属がモールド内面に接触する位
置は、静圧の変動に応じて移動することになる。溶融金
属のモールド内面への接触位置が移動すると、モールド
内における全冷却帯長さが変化し、それに応じて凝固厚
さが質化し、均質な鋳片を得ることができなくなる。ま
た、溶融金属がタンディツシュノズルの内面から離れ始
める位置も移動するので、潤滑剤の供給口が閉塞されて
しまうこともあり、潤滑剤を安定的に供給することが困
難になる。

本発明は、上述の技術的課題を解決し、タンディツシュ
内の溶融金属のレベル変動にかかわらず、溶融金網のモ
ールド内面への接触位置およびタンディツシュノズル内
面からの離反位置を、予め設定した一定の位置に保持す
ることができるようにした水平連続鋳造方法を提供する
ことを目的とする。

以Ｆ１図面によって本発明の詳細な説明する。

第１図は、本発明の一実施例の全体の系統図である。こ
の水平連続鋳造設備において、タンディツシュ１Ｖｃｔ
ｊ、レードル８から供給される溶融金属１２の温度を安
定させるための加熱装置１２が設けられている。モール
ド３からの鋳造体４ｄ、冷却帯５から引抜き装［６によ
って引抜かれ、切断装置７によってｖＪ断されて、イン
ゴット９が得られる。このインゴット９は、ローラテー
ブルｌＯによって搬送される。

蛤２図は、モールド３付近の拡大断面図である。

タンディツシュ１には、耐火材１１炉内張りされており
、溶融金１４１２が貯留されている。このタンディツシ
ュｌには、取付は金物１３によって、耐火材から成るタ
ンディツシュノズル１４がａｔされる。モールド３は、
冷却液通路１５を有し、銅製のモールドチューブ３３が
液冷され、このモールド３の鋳造体４のための通路１６
はタンディツシュノズル１４に同軸に連＆１１される。

このモールド３＃′ｉ、タンディツシュノズル１４に固
着されている。タンディツシュノズル１４と七−ルド３
との境界１７付近にけ、その境界１７付近を外囲するコ
イルから成り、交流電力によりて付勢され）る電磁界発
生手段１８が設けられる。電磁界発生手段１８の電磁界
によって境界１７付近を通る濱細は、第３図に関連して
後述する理白によって半径方向内方に縮径されて紋られ
る。したがって境界１７１ｄ近では、濱−がタンディツ
シュノズル１４のモールド３寄りの部分に接触すること
が避けられる。したがりてタンディツシュノズル１４１
ｃ凝同シエルが固着することが防がれ、鋳造体４を連続
的に引抜くこともしくは間欠引抜きを容易にすることが
可能になる。

電磁界発生手段１８１／′ｉ、境界１７付近を囲む第一
コイル３４と、第二コイル３５とから成る。これら両コ
イル３４．３５のコイル素線は、タンディツシュノズル
１４とモールド３の一部分とを半径方向に間隙をあけて
巻回される。

第３図を参照して、第二コイル３５のコイル素線に矢符
３６の方向に励磁電流が流れたときｒｃＦｉ、矢符３７
の方向ＶＣａ界が発生する。溶融金ｊ＆！１２には、励
磁電流がｗＪａ　ａ図（１）の曲線６１に沿って増加す
るときは矢符３６の励磁−流とは逆方向の矢符３８の方
向に渦電流が流れる。これによってフレミング左手の法
則に従い、溶融金属１２ＫＦｉ、その中心方向に同かう
電磁力が作用する。一方、励磁電流が第３ａ図ｆｌ）の
曲線６２に沿って減少する場合は、うず電流３８が逆方
向となり溶鋼に対して広がり力となる。この力が溶鋼に
作用するのを極力抑えるため、第３ａ図（１）Ｋ例示す
る如く励磁電流波形を歪ませて曲線６２の領域のみ励ｍ
ｓｔ流の変化率を高くする。このような励磁波形にする
とコイル３５のボビン３５′または憔２図のクンディツ
シュノズル取付金具１３を電気抵抗率の低い銅製等とす
ることにより、曲線６２の領域の成分を吸収することが
可能である。その結果、１４ｊイクルの時間平均を取る
と溶鋼には第３ａ図（りで示すように絞り力が働く。

さらに第３ａ図１１１において、励磁電流が曲線６２　
、６２’に沿う領域では、溶鋼表面に第３図の矢符３８
とは逆方向に流れるので負の絞り力が作用する。この電
流値の変化の大きい曲線６２　、６２’の領域での誘導
電流は励磁電流の変化が大きい程、溶鋼やモールド壁等
で吸収されやすい。そのためＷ、　３　ａ図（１）で示
す曲線６２　ｊ６２’の領域を短くすれば、磁界発生手
段１８の内方に設けた誘導電流吸収板１８′は不要であ
る。なおル１１流吸収板１８′は曲線６２　、６２’の
領域での誘導・電流を積極的に吸収するものである。

このようにして溶融金＃４１２は境界１７付近で縮径さ
れることになる。このことはもう１りの第一コイル３４
に関しても同様である。

集４図は、タンディツシュノズル１４およびモールド３
内を通過する溶融金属１２に作用する静圧の圧力分布と
第一コイル３４および第二コイル３５による溶鋼表面に
働く静圧補償力及び縮径力の分布を示す。クンディツシ
ュノズル１４および！−Ｊｌ／Ｆ３の軸直角断面が矩形
であるとき、タンディツシュｌ内に貯留された溶融金ｊ
４１２によるクンディツシュノズル１４およびモールド
３との境界付近の溶融金属の表層部に作用する静圧分布
Ｆｉ第４図＋１）のａ線で示される。また、該溶融金属
の表層ａＫ作用する静圧補償力の分布は免４図＋１）の
ｂ線で示される。第一コイル３４ｔ；ｊ第４図（りで示
される静圧を補償するための磁力を発生する。

＠４図（２）の静圧補償力ＰＩＦｉ溶鋼表溶鋼表上部１
［ｉＫ作用する圧力Ｐａｔと縮径力Ｐαとの合計値であ
る。

この第一コイル３４の軸線はタンディツシュノズル１４
およびモールＦ３の軸線に一致している。

さらに、この第二コイル３５は＠４図１３１に示される
静圧のアンバランス分を補償するために、コイルの軸線
をタンディツシュノズル１４および七、−彫ド３の軸線
よりも上方に偏心して配置される。

したがって境界１７付近の溶融金１ｊ４１２ＶｃＦｉ、
その溶融金属１２の上部よりも下部において大きい磁束
密度が発生され、る。

第６図を参照して、第二コイル３５の働きを説明する。

集５図（１１は鴫二コイル３５の軸線方向から見た正面
図であり、第５図ｔ！ｌ　Ｆｉその軸線゛３９を通る断
面Ａ−Ａの磁束密度の分布を表わす。この図面を参照す
ると、第二コイル３５の軸線３９から半径方向にずれる
に従って、その第二コイル３５内の磁束密度が大きくな
ることがわかる。糖ニコイル３５の軸線３９は、タンデ
ィツシュノズル１４およびモールド３の軸線よりも上方
にあり、したがって溶融金Ｉｇ４１２の下部に大きな電
磁力が作用し、これによって第４図で示される圧力に抗
する電磁力が溶融金属１２に作用して溶融金属上下面の
差圧が補償される。

モールド３の鋳造棒通路４６の内径は、モールド内の冷
却を均等化するために鋳造体の凝固に従う収縮１ｊｋＫ
合わせて、鋳造体４の引抜き方向前方に沿って小さくさ
れる。

第２図を参照して、潤滑剤を供給する手段を説明する。

タンディッシュノズＩｙ１４Ｋｒｉリング状にヘッダ４
１が形成される。このヘッダ４１１Ｃは、タンディツシ
ュノズル１４の半径方向内方に向けてノズル４２が形ｖ
Ｒ，される。このヘッダ４１に社、管路４３を介して潤
滑剤４６が圧送される。ノズル４２ｔｉ、溶融金Ｆ４１
２がタンディツシュノズル１４から離れる位置４４より
も引抜き方向４５の前方位置にある。潤滑剤４６は、Ｃ
ａｂ、、、、　Ｓｉｎｇ、Ａｇｏ３　　の粉体を主成分
とし、さらに純鉄、Ｃ０などの電気伝導度の良好な粉体
が混入されて成る。

このような−気任導度の良好な粉体が混入された潤滑剤
４６では、その電気伝導度の良好な粉体にタンディツシ
ュノズル１４およびモールド３０半径方向内方に向かう
電磁力が作用し、これによって潤滑剤４６が細径された
溶融金に１４１２の外周面全周にわたって確実に付着す
る。そのため細径された溶融金に１４１２が鋳造体通路
１６に最初に接触する部分との潤滑性が向上される。潤
滑剤４６としては、ナタネ油を主区分とし、さらに純鉄
、コバルトなどの粉体が混入されて底りてもよい。

このような水平連続鋳造設備において、クンディツシュ
ｌ内の溶融金属１２のレベルｔＣ第２図参照）が変動し
た場合を想定する。レベルｌが上方に変位した場合すな
わちタンディツシュ１内における溶融金ｊｉ１２の貯留
量が大となった場合には、境界１７・付近にお叶る溶融
金属１２０表層部に作用する静圧が大となる。そのため
、電磁界発生手段１Ｂの第一コイル３４による電磁力が
一定である場合には、溶融金属１２が縮径される割合が
減少し、細径部１９の直径が％Ｓ２図の仮想線２０で示
すように大となる。この細径部１９の拡径にわじて、離
反開始位置４４が引抜き方向４５に沿う前方に変位する
とともに、溶融金ｇ１２の七−ルドチューブ３３内曲へ
の接触開始位置４７が引抜き方向４５に沿う後方に変位
する。また、前記レベルｌが下方に変位した場合、すな
わちタンディツシュｌ内における溶融金ｔＩＡ１２の貯
留量が小となった場合１ｃは、境界１７付近ｅこおける
溶融金ｋＩ４１２の表一部に作用する静圧が小となる。

それに応じて細径部１９が仮′想線２１で示すように細
径し、離反開始位置４４が引抜き方向４５に沿う後方に
変位するとともに、接触開始位置４７が引抜き方向４５
に沿う前方に変位する。

このように離反開始位置４４および接触洲始位ｇ１４７
がレベルｌの変動に応じて変位すると、モールド３内に
おける冷却帯の長さの変化に応じて溶融金属の凝固厚さ
が変化して均質な鋳片を得ることができなくなり、また
ノズル４２が溶融金属１２で閉塞・されてしまうおそれ
がある。

そこで、本発明ではクンディツシュｌ内の溶融金糾１２
のレベルｅの変化を検出し、そのレベルｌの変化に応じ
て免−コイル３４への供給電力を変化させて、離反開始
位置４４および接触開始位置４７を予め段室した一定の
位置に保持する。すなわち、レベルｌが上昇したときに
Ｆｉ前前記−コイル３４の電磁力を大とし、レベルｅが
降下しえときには餉−コイル３４のＩＥ電磁力小とすべ
く声給電力を調節する。

第１図および第２図を再び参照して、上述のごとき調整
を行なうためにこの実施例ではクンディツシュｌ内のレ
ベ／ｌ／　ｌを検出するテレビカメラ２２が設けられる
。このテレビカメラ２２Ｆｉタンデイツシユｌの上！ｆ
ｌｌＫ形成され九関口１１Ｂ２３からタンディツシュｌ
内を撮像しており、このテレビカメラ２２によって検出
されたレベルｌは側柵装置２４に与えられる。制御装置
２４１ｉ、レベルＣの変動に応じて一電磁拝見生手股１
８に電力を供給するための亀゛源２５を制−して供給電
力を調整する。また、舌−ルド３のタンディツシュノズ
ル１４寄りの部分には、接触開始位置４７を検出するた
めの位置検出手段２６が設けられる。この位置検出手段
２６によって接触開始位置４７が検出され、その接触開
始位置４７が予め定めた一定位置となるように前記供給
電力量が調整される。

＠６図を参照して、位置検出手段２６Ｆｉ、たとえば七
−ルドチューブ３３内に軸線方向に間隔をあけて設けら
れた複数たとえば図示４個の熱電対２７．２８，２９．
３０から成る。だ融金属１２がモールドチューブ３３の
内面に接触すると、その接触位置の温度が上昇するので
、各無電対２７〜３０の内、最高の温度を検出した熱電
対の位置が接触開始位置となる。

第７図は、制御装置２４の構成を示す簡略化したブロッ
ク図である。テレビカメラ２２によるレベルｌの検出値
は、増幅器４８を介して演算器４９に与えられる。この
演算器４９には、比較器５０からの信号が与えられてお
り、比較器５０には設定器５１と位置検出手段２６とか
ら信号が与えられている。すなわち設定器５１からは予
め定めた接触開始位置４７に対応した信号が出力されて
おり、位置検出手段２６からの信号と設定器５！の出力
信号とが比較器５０で比較される。演算器４９では増幅
器４８からの信号と比較器５１からの信号とに対応して
演算が行なわれ、その演算値を基にして、調整部’１５
により電源２５の供給電力がＩＭ整される。

このようにして、接触開始位＠４７が予め設定した一定
の位置となるように餡−コイル３４への供給電力が制御
される。したがりて接触開始位置４７および離反開始位
置４４がレベルｔにかかわらず一定位置となり、モール
ド３内における溶融金Ｘ１２の冷却帯長さが一定となり
、凝固厚さが変化することなく良好な鋳片を保つことが
できる。

また、ノズル４２が溶融金１７４１２によって閉塞する
ことが防止される。

なお、レベルｔの変動を極力抑えるために１演算器４９
の演算値に基づいて、レードル８（第１図参照）の下部
に設けられたスライディングダート３１を駆動すべく、
駆動！１ａ３２を制御するようにしでもよい。そうすれ
ばレードル８からタンディツシュｌ内に流入する溶融金
１７４１２の流電が制御され、レベルｌの変動が極カ抑
見られる。

本発明の他の実施例として、位置検出手段２６としては
、前述の熱電対２７〜３０に代えて、複数の感温磁性体
ｔ−設けるようにしてもよく、あるい１ｉＴｉ等によっ
て接触開始位置４７を検出するようにしてもよい。なお
、磁界力が大きく、接触位置の検出に影春を及ばず程で
あれば、電磁力発生コイルの電源の供給を電流値が００
位置で極短時間停止し、その間に検出するようにしても
よい。

本発明のさらに他の実施例として、テレビカメラ２２に
代えて第８図に示すようにロードセル５２を設けてもよ
い。すなわち、架台５３上に立設された支持柱５４によ
って支持金物５５の一端部がピン枢支される。この支持
金物５５の他端部は、タンディツシュｌに設けられた支
持突部５°６を支持すべく延設されており、前記他端部
は受は台５７上のロードセル５２で受けられる。このよ
うにすることにより、タンディツシュｌ内の溶融金属１
２の貯留量がロードセル５２によって検出される。その
ため、前記貯留量の変動すなわち境界１７ｆＪ′近にお
ける静圧の変動ＫＦｂじて、前述の実施例と同様に第一
コイル３４の電磁力を変化させることができる。

本発明のさらに他の実施例として、襖９図で示すように
、タンディツシュｌの支持突部５６を支持する支持体５
８を、と下に変位自在に寮内部材５９に嵌合し、前記支
持体５８をロードセル６．０で受けるようにしてもよい
。

第１０図は本発明の他の実施例の断面図である。

タンディツシュｌのノズル孔６１ＫＦｉ、溶融金属１２
を流出、遮断するためのスライディングゲート６２が設
けられ、スライディンググー）６２Ｆｉ駆動用シリンダ
６３によって駆動される。タンディツシュノズル１４の
モールド３内りの端部付近Ｋｌ−ｊ、タンディツシュノ
ズル１４を外囲して素線が巻回されて成る電磁界発生手
段６４が配置される。電磁界発生手段６４による電磁力
によって、タンディツシュノズル１４内を流れる溶融金
ｍｌ！１２Ｆｉ、半径方向内方に紋られる。モールド３
１１．、タンディツシュノズル１４の外径よりも大きい
内径を有する。タンディツシュノズル１４とモー゛ルド
３との境界１７におけるモールド３のタンディツシュノ
ズル１４に臨む端面付近には、もう１つの電磁界発生手
段６５が引抜方向とほぼ直角平面内に配置される。各電
磁界発生手段６４．６５の内方にＦｉ誘導−流吸収板６
４’　、　６５’が配置される。

鴫１．１図は境界１７付近における溶融金属１２の表層
部に作用する静圧分布を示す図である。溶融金属１２の
表層部には、下部に向う根太なる静圧が作用する。そこ
で第１２図に示すように、溶融金１ｓ４１２の中心位置
６６に関して第１１図の静゛圧分布を示す曲線６７とほ
ぼ対称の形状をした電磁界発生手段６４を配置すると、
その電磁力の分布は第１２図の曲線６９で示すようにな
る。すなわち溶融金＠１２の両側部において内方に凹ん
だ電磁力分布が得られる。このような曲線６９で与えら
れるような電磁力で第１１図の静圧を補償したのでは細
径部１９が横方向に拡径した形状となる。そこで、電磁
界発生手段６４の形状を前記−線の両側部かられずかに
内方に凹んだ一形状とすると、そのときの電磁力分布は
破線で示す曲線７０となる。この曲線７Ｃ１ｊ第１１図
の静圧分布を示す曲線６７と相似形であり、このような
形状の電磁界発生手段６４を用いることにより、縮径［
８１９とタンディツシュノズル１４の内面との距離を周
方向にわ良ってほぼ均一にすることができる。

電磁界発生手段６５は、モールド３のタンディツシュノ
ズル１４に臨む端面付近に半径方向に延びて形成される
。この電磁界発生手段６５＃ｉ、素、線がモールド３９
軸線のまわりに巻回されて構成される。電磁界発生手段
６５の素線に、第１０図の紙面に垂直でその紙面の背後
に向けて電流が流れたとき、モールド３内の溶融金Ｍｌ
　２には、館１０図の紙面の手前に向う参照符７１で示
される渦電流が生じるとともに、矢符７２の方向に磁界
が生じる。そのためモールド３内の溶融金＠１２Ｋｔｉ
、引抜方向４５１ｒＪ方に向う矢符７３で示される電磁
力が発生する。しかも電磁界発生手段６５は下方になる
につれて引抜方向４５前方に七−ルド３の軸線に一致し
た水平線と角度θだけ傾斜している。これによってモー
ルド３内の溶融金＃４１２には、その上部よりも下部に
おいて大きな電磁力が与えられることになる。七のため
モールド３内°の溶融金ｊ４１２は引抜き方向４５に対
してほぼ直角な平面を保つ。したがって、溶融金ｈ４１
２がモールド３の内周面に接触する位置４７における凝
固条件が周方向全周にわたって均一になる。こうして溶
融金１４１２のモールド３内での接触長さすなわち冷却
能力が上下位置で異なることなく均一な冷却効果が得ら
れる。

このような実施例においても境界１７付近の静圧の変動
に対応して電磁界発生手段６４．６５に与える供給電力
をｌ！整することにより、接触開始位置４７および離反
開始位置４４をほぼ一定の位置に維持することができる
。

なお本発明において位置検出手段２６け必須要件ではな
く、場合によっては位置検出手段２６を省略してもよい
。

上述のごとく本発明によれば、溶融金属のモールド内面
への接触開始位置が一定位置に保たれているので、モー
ルド内における冷却帯長さかはは一定となり、良好な鋳
片を得ることができる。またタンディツシュノズルから
溶融金属が離反し始める位置も一定に保たれるので、潤
滑剤が安定して供給される。また本発明は第２図で説明
した組合せコイル３４．３５の代りに第１２図に示す形
状の１９のコイルで同様の目的に使用した場合、に適用
してもほぼ同等の効果が得られる。

【図面の簡単な説明】

＠１図は未発明の一実施例の全体の系統図、集２図はモ
ールド３付近の拡大断面図、第３図は溶融金＃４１２が
縮径される原理を説明するための斜視図、第３ａ図は励
磁電流と絞り力の関係を示す図、第４図は縮径される溶
融金ｊ４に作用する力を説明するための断面図、第５図
は第二コイル３５の働きを説明するための図、集６図は
位置検出手段２６の拡大断面図、第７図社側柵装置２４
の構成を示す簡略化したブロック図、餡８図は本発明の
他の実施例の一部切欠き断面図、第９図は未発明のさら
に他の実施例の正面図、第１０図は本発明の他の実施例
の断面図、第１１図は境界１７付近の静圧分布を示す図
、免１２図は電磁力を示す分布図である。 ３・・・モールド、１２川溶融金属、１４・・・タンデ
ィツシュノズル、１８，６４．６５・・・電磁界発生手
段、２６・・・位置検出手段、４４・・・離反開始位置
、４７・・・接触開始位置、５２．６０・・ロードセル
代理人　　　弁理士　西教圭一部 第３図 第３ａ図 時間 手続補正書 昭和５７年１月７日 特許庁長官　殿 ｌ、事件の表示 特願昭５６−１８５８８１ 、発明の名称 水平連続鋳造方法 ３、補正をする者 事件との関係　　　出願人 住所　神戸市中央区東用崎町３丁目１＃１号名称　（０
９７）　　川崎重工業株式会社代表者　長　谷　川　謙
　浩 ４、代理人 住所　大阪市西区西本町１丁目１３番３８号　新興量ピ
ル６、補正の対象 明細書の特許請求の範囲の欄および発明の詳細な説明の
欄 ７、補正の内容 １１１特許請求の範囲は別紙のとおり。 １′ｌ）明細ｄ第１Ｏ巨第６行目［・・・が補償さｔす
る。 ］の後に、下記の文章を押入する。 記 しかも溶融金属１２の砺径部１９の引抜き方向、４５に
直角な断面形状がモールドチューブ３３の断面形状と相
似であって、かつ同心になる。 ’ｒＪ明細書第１５は第１６行目［ることか防止される
。」の後に、下記の文章を挿入する。“記 しかも縮径ｇ１９の断面形状がモールドチューブ３３の
断面形状とほぼ相似形でありかつ同心であるので、上下
等各面での接触開始位１ｊ１４７の変動量が小さく抑え
られ、冷却条件の乱れが極力小さく　）辷る。 以　　上 特許請求の範囲 ＋１）クンディツシュノズルとモールドとの境界付近で
溶融金属を電磁力によって絞り、前記境界付近の溶融金
属の表層部に作用する静圧が大となったときに前記電磁
力を大とし、静圧が小となったときに前記電磁力を小と
するように前記電磁力を１１４整するようにしたことを
特徴とする水平連続鋳造方法。 Ｉγ）前配電磁力の前記境界の周方向に沿う分布を、前
記溶融金属の縮径部の引抜き方向に直角な断面形状がモ
ールド内面の断面形状とほぼ相似形となるように設定す
ることを特徴とする特Ｉ￥１：請求の範囲＠１項記載の
水平連続鋳造方法。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. クンディツシュノズルと七−ルドとの境界付近で溶融金
   属を電磁力によって紋り、前記境界付近の溶融金属の表
   層部に作用する静圧が大となったときに前記電磁力を大
   とし、静圧が小となったときＶｃｆｇｊ記電磁力全電磁
   力るように前記電磁力を゛調整するようにしたことを特
   徴とする水平連続鋳造方法。