JPS5960703A - 磁気記録再生方式 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の技術分野〕 本発明は、高密度の磁気記録再生方式に間する。

〔発明の技術的背景とその問題点〕

現在、国内外に広く普及している従来の磁気記録再生方
式（以後、長手方向磁気記録再生方式と呼ぶ。）ｔよ、
第１図に示すようにリング型の（１（（気ヘッドｌを磁
性層が面内で且つ磁気記録／１１／；体走行方向に塗布
配向された（磁気記録媒体（以後、面内媒体と呼ぶ。）
２上で相対的に矢印３の方向に走らせることによって、
ヘッドｌの定行方向と平行に且つ媒体２０面内に４１号
磁化を目１】録し、再生するものである。

ところが、この方式では記録媒体２に記録さＪｑ、た互
、いに逆向きの隣接磁化４の影響によってｇＴ（１図に
破線矢印で示す減磁界が発生し、これ力ｕ１ｊ波長記録
を川船にしている。またｒ１生時においてもその分媒体
２の表面から抽出できる信号磁界が減少し、再生効率が
低下するという欠点がある。これに加えて、再生時に十
分大きな出力音ＳＮ比良く得るためには十分大きな磁束
を必要とするために、記録トラック＋＋ｖ？ｌ’ｉ大き
くする必要がある。゛まだ面内媒体の磁性層厚み以下の
短波長では記録磁化が閉磁路を作り易く、この点でも再
生は困難となる。従って長手方向磁気記録再生方式によ
る高密度の記録再生は１本質的に困難と言える。

このような問題を解決するものとして最近、垂直磁気記
録再生方式が開発されている。この垂直磁気記録再生方
式は、第２図にその一例を示すように磁性層の異方性が
その厚み方向にある磁気記録媒体２（以後、垂直記録媒
体と呼ぶ。

必要に応じては当該磁性層と媒体２０ペース５の間に軟
磁性層６があってもよい。）ｆｒ：コイルを巻回しない
極めて薄い磁性膜から成る主磁極７と、コイルを巻回し
た副磁極８とが互いに対向するような位置ではさみ込み
、これら２つの磁極７．８と垂直記録媒体２とを相対的
に走行せしめることによって、信号の記録・再生を行な
うものである。この方式における最大の特徴は、第２図
に破線矢印で示すように、よシ短波長の記録磁化はど、
記録磁化が閉ループを成して、静磁エネルギー的に安定
するために長手方向磁気記録再生方式よυも短波長記録
が可能であるという点にあシ、将来の高密度ｔｉｔ気記
録再生方式として期待されるもののひとつである。

ところがこの方式の研死・開発の歴史は比較的浅く、磁
極及び垂直記録媒体の両方に関して、基１１と的研健開
発をさらに深める必要があシ、とりわけ垂直記録媒体の
製造方法なよ現在のところ従来の媒体に比してむずかし
い。従ってこの方式の良さを十分生かしきる性能の垂直
記録媒体がコスト・母フォー−７ンスの点で従来の媒体
に十分対抗しうるようになるまでにｔよまだ相当の技術
改φ＝が必要と思われる。

一方、磁気記録媒体に記録された信号を再生するだめの
従来一般の再生方式は、第１図に示したように、信号が
記録された磁気記録媒体２−ヒをリング型のｔｑ生ヘッ
ド１を相対的に走らせて、′電磁発電機同様の原理によ
シ再生ヘッドのｎり起する起電力に基〈出力を取シ出す
ようにしたものであった。ところがこのような再生方式
においては、十分大きな再生出力をＳＮ比良く得るため
には十分大きな磁束を必要とするために、記録トラック
のトラック幅を大きくする必要があった。

第３図はこのようなトラック幅Ｗと再生出力のＳＮ比の
関係を示したものである。この図から明らかなようにト
ラック幅Ｗが例えば２００μｍ程度の大きいときには再
生出力のＳＮ比も良好であるが、トラック幅ｋ　２００
１１ｍから徐々に小さくすると、ＳＮ比は約３　ｄＢｌ
ｏｃｔで低下する。そして再生増幅器のノイズＮ、とテ
ープノイズＮＴが同程度となるトラック幅Ｗｏよりもさ
らにトラック幅を小さくすると、ＮＯ）　ＮＴとなシ、
ＳＮ比はトラック幅Ｗｏを境にして６ｄＢ１０Ｃｔで低
下するようになる。

すなわちこの関係は次式で示される。

このようにトランク幅がＷＯ以下になるとＳＮ比が急激
に劣化する。このＳＮ比の劣化は再生ヘッドの巻線数を
多くして再生出力の増加を図っても余シ改善されない。

なぜなら再生増幅器のノイズＮｏ１Ｉ−ｉ再生ヘッドの
インピーダンスに関係しており、上記のようにヘッドの
巻線数を多くするとインピーダンスも大きくな’）、Ｎ
ｏも大きくなるためである。従って、現在のＶＴＲや磁
気ディスク等では長時間記録再生が要求され、トラック
幅を狭くすることが要求されているにもかかわらず、現
状ではトラック幅Ｗが２０μｍ程度でＳＮ比が４３ｄＢ
８度が最大の値となっている。このように従来の磁気記
録再生方式ではトラック幅を狭くすることができず、高
密度記録ｎ生に限界があった。

〔発明の目的〕

本発明の目的は、垂直磁気記録再生方式と回」Ｊｌ“度
あるいはそれ以上の高密度記録が可能で、しかもその記
録信号を高感度に再生すること力（可能なｌ＄磁気記録
再生方式提供することである。

また本発明の他の目的は、磁気記録ｆｆ、体として従来
の面内４１６体そのものかあるいは従来の面内媒体の製
造装置の一部の小変史によって保つたものが使用でき、
従って本発明を実現せしめる磁気記録媒体を容易に且つ
安価に供給できる利点を有する磁気記録再生方式を提供
することＫある。

〔発明の概要〕

本発明は、信号の記録に関しては磁気記録媒体の磁性層
面内に隣接する信号磁化が記録トラックの長手方向に並
行して形成されるよう、記録波長に無関係に同一モーメ
ントの磁化全記録するようにしたものであり、一方、信
号の再生に関しては、磁気記録媒体からの磁界の変化を
検出する磁性体を用い、この磁性体の特性変化を電気信
号の変化として検出して、磁気記録媒体に上述の如く記
録された信号全再生するよらにしたものである。

〔発明の効果〕

このように本発明によると、Ｈｌ、、＋録に関して叫記
録波長に無関係に同一モーメントの磁化を記録すること
を可能とし、従来方式では厚み方向全体に記録ができな
いような高い周波数すなわち短波長の信号磁化をも記録
媒体磁性層の厚み方向全体に記録でき、しかも短波長は
ど記録磁化が閉ループを威しで記録磁化が安定するとい
う、長手方向（１住気記録再生方式にはなりが垂直磁気
記録方式に類似する効果がある。さらに本発明は垂直磁
気記録方式を面内配向磁気記録媒体で実」」ｚしたよう
なものであるので、垂直磁気ｉ、Ｉ）録媒体の磁性層厚
み徨度のトラック幅でも短波長はど記録磁化を安定に残
せるという効果もある。また記録時には垂直磁気記録と
同様の主磁（徹及び副磁極による記録も可能であるが、
従来のリング型ヘッドの使用も可能であり、このとき磁
気ヘラ（０のギヤラフ０をトラック幅ｆ！ｉｉ　ｆｆＦ
、に広くとることができるために記録効率を高くするこ
とが容易である。さらに垂直磁気１１に録７１４生方式
でｔま、隣接する記録磁化に起因する磁気記録媒体の磁
性層表面の磁荷による磁束′ｆ：ｆ１１生に利用するた
めに信号磁界分布が波長依存するのに対して本発明の磁
気記録再生方式では記録波長によらず記録トラック幅方
向にのみほぼ依存する磁界分布を再生に利用できるとい
う効果を有する。さらにこの磁性体を含む磁気再生ヘラ
−ドは、従来型ヘッドのように磁束の変化を検出するも
のではなく、磁界の強弱あるいは方向に感応するもので
あって、記録密度を極めて犬きくすることによって信号
磁束の総量が減少しても、信号磁界つまシ単位面積当り
の磁束は減少するどころか、むしろ増大するため、本質
的に高密度記録信号の再生に適するという著しい効果を
有するものである。

このように本発明は高密度記録に適した記録方式と、高
密度記録の再生に適した再生方式とを組み合わせた方式
であり、垂直磁気記録再生方式によシ期待される以上の
高密度で高感度、さらには高ＳＮ比の磁気６ピ録再生を
可能ならしめ、オーディオ、ビデオあるいは電ｎ機の磁
気メモリ等へ広く応用できる。

〔発明の実施例Ｊ 第４図は本発明の一実施例を示す斜視図でちる。図に示
すように記録信号が供給された磁気記録ヘッド１）が磁
気記録媒体１２の磁性層面に対向して配置されている。

磁気記録媒体１２６−ｔ、＜ｊ？’ｌ気記録ヘッド１１
ＶＣ対して矢βＪＪ、？で示す方向ｐこ相対的に走行す
る。従って磁気記録媒体１２の走行に伴なって、その走
行方向に沿って１１シ録トラツク１４が形成される。

ここで本実施例の記録方式が従来の長手方向４“す（気
記録方式と異なる点は、同図に示されるように、磁気ハ
１シ録ヘッド１１が磁気記録媒体１２０走行方向１３に
対して、そのギャップ幅方向が直角になるように配置〃
されて磁気記録されるという点にある。すなわち、これ
によシ信号磁化１５が記録媒体磁性面の面内にあって記
録トラックの長手方向（磁気記録媒体１２の走行方向Ｊ
　、？　）に対してそｈぞれ１１［角になるよう記録さ
れる。

ｎ”ｔ　５図（ａ）は上記実施例により磁化記録された
信はイ１り（化のパターンを示す磁気記録媒体の平面図
、同図（ト）はそのＭ、断１ｍ図を示す。ｔバ５図（ａ
ｔ中の破線矢印で示すように、本発明によると隣接する
記録磁化１５が互いに閉ループを成して強め合うため磁
化状態が安定化する。この効果は短波長はど顕著である
。しかも第５図（ｂ）の破線で示すように、従来方式で
は厚み方向全体に記録ができないような高い周波数、す
なわち短波長の信号磁化をも記録媒体磁性層の厚み方向
全体で記録できる。従って短波長記録に極めて有効であ
る。

一方、信号再生に関しては、第４図に示すように板状の
磁性体２０の両端に端子２１．２２を設けて磁気再生ヘ
ッドを構成する。この端子２１．２２ＶＣ，は直流電源
２３と磁性体２０に定電流を流すための抵抗器２４が接
続されている。

端子２２側は接地されており、端子２１側から再生出力
信号が得られる。

このように構成された磁気再生ヘッドを、前記磁気記録
媒体１２上の記録トラック１４に対峙させて相対的に走
行させると、記録磁化１５に応じて変化する信号磁界が
この再生ヘッドに加わって磁性体２０が磁気抵抗効果を
ひき起し、磁性体２０１力゛の電気抵抗が変化する。こ
の抵抗変化を前述の回路をもって電圧変化として検出す
ることにより、高感昨、高Ｓ　Ｎ　、１４Ｚの信号画生
が容ｆ１３ＪＫ行える。なお、磁性体２０としては、・
？−マロイに代表されるＦａ−Ｎ１合金系の軟磁性材料
を選択すれば良い。

以上２ｇ　４図の実Ｊｉｆｌｉ例について記録方式と再
生方式について分けて説明してきたが、上述の記録方式
では第６図＋ａ）　、　ｆｂ）に示すように、それぞれ
６１シ録密度を記録媒体走行方向に一ヒげても（すなわ
ちｒｔ＋、録波長を短くしても）、記録トラック１ｉＶ
Ｋ方向に」二げても（すなわちトラック幅を小さくして
も）、信号磁界の強度が増大し、しかも上述の再生方式
は、小さな信号磁界の変化をも高感度に検出し、高ＳＮ
比で１６号全再生できるために、第４図に示すようＫこ
れらの記録方式と１１１ｒ生方式を組み合わせることに
よって従来になく高密度の配録ｆ１生を可能にする磁気
ＡＩ：録１丁生方式を実現することができる。

第７１−”ｌ、２ｎ８図は本発明の他の実砲例を示すも
のである。これらの実施例において、Ｈ己録は第３図に
示した実施例と同様であるので、再生に関してのみ説明
する。

第７図において、板状の磁性体２０はコイル２６が巻回
されて磁気再生ヘッドを構成している。コイル２６には
容量２７が並列に接続されて同調回路を構成し、その一
端は接地さり、４出端は容量２８を介して高周波発振器
２９に接続されている。容量２８は高周波発振２非２９
を等測的に電流源とみなし得るようにするだめと直流を
カットするだめのもので、前記同調回す各に影響を与え
ないような小さな値に設定さｈている。一方、容量２７
の一端はさらにピーク検波回路３０に接続されている。

このピーク検波回路３０はダイオード３１と、このダイ
オード３１のカソードと接地間に接続された抵抗３２及
びこの抵抗３２に並列に接続さオｔだ容量３３とから構
成されている。

このような構成において、信号が記録された磁気記録媒
体ｉ２に、前記磁性体２０にコイル２６を巻回して成る
磁気再生ヘッドを対接させると、磁気記録媒体１２の記
録に応じて変化する磁界が磁気再生ヘッドに加わり、こ
れによシ磁性体２０の透磁率μが第８図に示す如く変化
する。ここで磁性体２０としてμの変化が大きい材料、
例えば薄膜化パーマロイ、センダスト。

Ｍｎ−Ｚｎ系フェライト（単結晶ホットプレス）などを
選択すると、このμの変化によりコイル２６のインダク
タンスが大きく変化し、これによってコイル２６と各社
２７とで構成される同ｇ’ｌ’１回路の同調周波数が変
化する。従って、例えば、この間に１を回路の初期の同
調周波数を第９図ｆａ）実線のＱｌ性曲線で示す如＜ｆ
ｒｏと設定しておくと、コイル２６のインダクタンスが
変化することによりその同調周波数が第９図（ａ）の破
線の特性曲線で示す如＜ｆｒｏ’に変化する。そこで、
高周波発振器２９からこの同調回路に供給される高周波
信号の周波数を第９図（ａ）のｆｆ１の如く設定すると
、同調回路の両端に発生する電圧はＶ、からｖ２の如く
変化する。従って高周波発振器２９の出力は第９図（ｂ
）のよ・うに磁気記録媒体１２の記録信号によシ振幅変
調をうけたものとなる。この変調音うけた高周波信号は
ピーク検波回路３０に供給されてそのピーク値が検波さ
れる。その結果第９図（ｃ）に示すような検波用ブハ即
ち信号再生出力が得られる。

このように本発明は従来のリング型再生ヘッドによる再
生方式とは異なシ、記録媒体からの磁界の強弱、方向及
びその変化によシ高周波共振出力を制御するようにした
もので、再生出力エネルギーが発振器から供給でき、し
かも極めて小さな磁界の変化に対しても高感度に応答す
るので、ＳＮ比の良い大きな出力信号を得ることができ
る。

なお上記実施例においては、再生ヘッドの磁性体のμの
変化による同調周波数の変化を利用して信号を再生する
場合について説明したが、上記と同様な構成によシ、再
生ヘッドの磁性体の高周波損失の変化による同調回路の
尖鋭度Ｑの変化全利用して信号再生を行うことが可能で
ある。すなわち磁気記録媒体からの磁５Ｔが変化すると
、再生ヘッドの磁性体の磁化の状態に応じて高周波損失
分が変化し、これにより同調回路の尖鋭１ｉ　Ｑが変化
する。従って磁性体として磁性の変化によりこの■も周
波損失の変化が大きい材料、例えば従来のマイクロ波フ
ェライト（Ｍｎ−Ｍｇ系フェライト、Ｎｌ糸Ｎ、−Ａ／
糸スフエライトＹＩＧ糸とそのＡ／−置換体など）高周
波フエライトガど及び・ぐ−マロイ又はセンダスト又は
アモルファス合金等を用いると、Ｑの大きな変化が得ら
れる。Ｑが変化すると、同調回路の両’ｌｂｌの′１（
（圧は第１０図体）に示すように変化する。

テＩ″ｅつで高周波共振出力は第１０図（ｂ）に示すよ
うにＱの変化により振幅変調全骨けたものにな夛、こｉ
ｌ、全ピーク検波すること如よシ、５″４′（１０図（
ｃ）に承す上うに再生出力を得ることができる。

ｌ二、１ｌｌＳ　Ｌだような２つの再生方式、即ち再生
ヘッドの磁性体のμの変化による同調周波数の変化を利
用した再生方式、および磁性体の高周波損失による同調
回路のＱの変化を利用した再生方式は、どちらか一方の
みを選択することもできるが、同調回路の同調周波数の
変化およびＱの変化という現象は同時に超こシ得るので
、この２つの現象を同時に利用して再生を行なっても良
い。

また上記実施例では低磁界におけるμの変化、高周波損
失分の変化を利用した場合を想定しているが、高磁界に
おいて生じる共鳴吸収を利用することも可能である。

第１１図は成る高周波数におけるテンソル透磁率Ｉおよ
びその損失項μ″が外部磁界によシ変化する様子を示し
ている。この図で外部磁界の正方向としては、磁性体の
磁化ベクトルの諸差運動の向き、回転数と、高周波の円
偏波の向き、回転数とが一致する共振の生ずる側をとっ
た。

この図かられかるように、一般に磁性体においては低磁
界において透磁率μ（テンソル透磁率μ′）や損失Ｉ′
が変化する特性りを示すほか、高磁界においては共鳴吸
収という現象金主じ、テンソル透磁率Ｉ＋損失（共鳴損
失）が変化する１１Ｎ性Ｋを示−ノー。従ってこの共鳴
吸収部を利用して前述と同様の再生を行うことができる
。この場合予め磁４４体に・９イアス磁界を加えておく
必要がある。バイアス磁界のかけ方としては、永久（直
行あるいは電磁石により直流又は必要に応じ交流磁界を
磁性体Ｋかければよい。この場合共鳴磁界１４Ｒ（Ｚ方
向）は、これに直交するｘ−ｙ平面に加える高周波磁界
の周波数ｋｆとすると、Ｕ、下の関係になる。

／＝−ｔ／（面間Ｗ−冨二役）−）下ｄ−−丁（’ＨＲ
−手イ］ｊ；；ツＫｔ１】ＫちτＦｒ：ジャイロマグネ
テイツク比で通常 ２．８ＭＨｙ、／エルステッド　　　　゛Ｎア’）”Ｚ
＊共鳴磁界（外部磁界）の方向を２方向とした場合の反
磁界係数で ＮＸ＋Ｎｙ＋Ｎ２＝４π Ｍｓ　”、　、ｈ：Ｍ和磁界 ここで、例えば針状の磁性体（Ｎｘ＝Ｎｙ＝２π。

Ｎ２＝０）のｔ抽に沿って外部磁界を加える場合、上＋
＋（２の式は ｆ−ｒ　（ＨＢ　＋２　πＭｓ　） となり、適当な飽和磁化値全速べば共鳴磁界ＨＲをテー
プの保磁力３００エルステツド〜５００エルステツド以
下にして記録状態を保持することが容易である。例えば
ｆ　＝　５６０　ＭＨｚとすると、飽和磁化が３００ガ
ウスの磁性材料、例えばイツトリウム鉄ガーネット（Ｙ
工Ｇ）のアルミニウム置換体の場合ｒ５は５０エルステ
ツドとなる。

従って５０エルステツド近傍にバイアス磁界を設定して
おくと、共鳴現象によるテンソル透磁率又はその損失分
の変化がとシ出し易くなる。

なお５０エルステツドよシ低ぐ、飽和状態に達しない保
磁力を下廻るバイアス磁界（無バイアス磁界状態も含め
て）に設定すれば前述したように低磁界損失の変化をと
り出すことが容易になる。

第１２図に示す実施例は、磁性体２ｏの両面に金属板４
１．４２ｆ被着してキャノでシタンス素子を形成し、こ
のキヤ・（シタンス素子にインダクタンス素子４３を並
列接続して同調回路を構成した点板外は第７図の実施例
と同様である。

この場合、磁性体２０として磁界によるμの変化が大き
く、しかも導電率が極めて小さい材料、例えば薄膜化し
たスピネル系あるいはガーネット系等のフェライトを選
択し、高周波損失の起こらない周波数領域で用いると、
磁気記録媒体１２からの（ｇ号に応じて磁性体２０の透
磁率が大きく変化し、これによって磁性体２０と金属板
４１．４２で構成されるキヤ・ｆンタンス素子のみかけ
のキャ・ぐシタンスが大きく変化し、これによってこの
キャパシタンス素子とインダクタンス素子４３とで構成
される同調回路の同調周波数が変化する。従って、この
同調回路の同調周波数の変化を利用して第７図の実施例
と回（、・０に１１生を行なうことができる。

勿β浦、この実ｂＴＩｉ例においても６Ｂ性休２０の高
周波ｊＬ１失の変化による同調回路の尖鋭＋ｗ　Ｑの変
化全利用して信号再生を行なうことが口ｆ能である。

ここで−例として導電損失の低い磁性体（例えばアルミ
ニウム置換型イツトリウム鉄ガ゛−ネットフェライト）
の両面を金属板で挾み込んだキヤ・９シタンス素子に高
周波１■圧（５００Ｍ［（ｚ　）を印加し、これに外部
磁界を加えたときと、加えないときのインピーダンス２
の実数部分Ｒ，とＲ，の比Ｒ１Ｒｏを外部磁界を変えて
実験し、グロットした図を第１３図に示す。但し、磁性
体２０の形状は１０φ、１ｔの円板状とし、外部磁界は
その半径方向に印加した。これによれば外部磁界を零か
ら８００ｅ程度まで上げると、Ｒ■／　Ｒ□は７５％程
度と極めて大きな変化を得ることができる。またこの実
施例は、磁性体中において所謂直流抵抗の磁性変化およ
び導’ｉ（！電流は無視できるために、導電損失は低く
、Ｒ□０は両極板間に流れる変位゛電流によって生ずる
高周波磁界と磁性体の相互作用に起因する高周波磁気損
失に基づくインピーダンスの見掛けの抵抗分の変化と考
えられ、特に高密度磁気記録再生において高感度、高Ｓ
Ｎ比の信号再生を可能ならしめるものである。

１１４図にさらに別の実施例を示す。この実施例におい
て板状の磁性体２ｏの両ｐｉｉ、ｉに設けらｈだＶ：ｌ
ｊ子２１．２２には同調回路の一部を成す１・−・Ｊ　
１ｌｌｌ＋ケーブル５０が接続さ）ｔ、この同１ｔ１１
１ケーブル５０の中心導体５ノは同月；４用トリマコン
ラ′ンザ５３と整合用コンデンサ５４．２８によシ高周
波発据器２９に接にノｚされて因る。同佃１ケーブル５
０の外導体５２は接地されている。一方、同調用トリマ
コンデンサ５３の回軸ケーブル側！；ＩＡ子はピーク検
波回路５ｏＶｃ接続さり、る。この実施例によっても、
第７図の実施例と同イ）白の原理で１町生を行なうこと
ができる。この￥雄側においてり１、磁性体２０はμの
変化が大きい材料、例え＆、ｌ’薄＋＋１；￥化したノ
ド１０イ、アル／Ｐ−ム、コバルト系非晶質合金が適肖
である。

このような導電性磁性体２０に高周波電流を流しこり、
に外部磁界を飽和状態まで加えたときと加えないときの
インピーダンス２の実数部分ＲｎとＲＯの比ＲｏＪ、ｆ
企周波数全周波数実（倹し、グロットした図を第１５図
に示す。こ）ｔによるとコバルト系非晶質合金の場合５
００　Ｐ、Ｇ（ｚでＲｏ／Ｒｎは約４となシ、変化が非
常に大きくなることが判る。パーマロイの場合は５００
　ＭＨｚでは約１．５である。低い周波数では０．９５
となシ、これは直流の磁気抵抗効果によるものと思われ
る。

逆にこの図から本発明は所謂直流抵抗の磁界変化による
再生磁気ヘッドとは本質的に異なる、高周波磁気損失に
基づくインピーダンスの見掛は抵抗分の変化を利用する
ものであシ、その再生感度向上効果も極めて大きいもの
であることが理解されよう。

第１６〜２０図は本発明の記録方式に係わる他の実施例
を示すものである。前記実施例においてはｂずれも、磁
気記録ヘッド１１のギャップ幅方向を磁気記録媒体１２
０走行方向に対して直交する方向に設けることにより、
信号磁化１５が磁気記録媒体１２の走行方向（？＋Ｌ録
トシトラック１４手方向）に対して直角な方向に形成さ
れるようにした。

第１６図に示す実施例では磁気記録ヘット。

１１のギャップ幅方向が磁気ｍｌ録媒体１２の走行方向
に対してやや傾斜するように設けられている。従って信
号磁化も磁気記録媒体１２の走行方向に対して傾斜して
形成される。このような実施例におりても隣接する各信
号磁化が記録トラックの長手方向に並行して形成される
ため、実質的に前記実施例と同様の効果を得ることがで
きる。

第１７図は本発明をヘリカル形ビデオテーグレコーダ（
ＶＴＲ）の信号記録に適用した実施例を示すものである
。ヘリカル形ＶＴＲにおいては磁気記録媒体１２の走行
方向（矢印１３方向）に対して斜め（矢印１８方向）に
回転磁気記録ヘッド１１が走行し記録トラック１４が形
成さｈる。この場合本発明の実施例においては、磁気記
録ヘッド１１の走行方向に対して直角な方向をこの記録
ヘッド１１のギャップ幅方向として（４号が記録される
。従って各（Ｊ号磁化１５は磁気記録ヘッド１１の走行
方向に対して直角な方向に並んで形成される。すなわち
前記実施例と同様に＠接する各信号磁化１５が記録トラ
ックの長手方向に互いに並行して形成される。従ってこ
の場合にも前記実施例による記録方式と同様の効果が得
られることは明らかである。

第１８図は本発明をヘリカル形ＶＴＲの信号記録に適用
した他の実施例に示すものである。この実施例が第１７
図に示した実施例と異なる点は、磁気記録ヘッド１１の
ギャップ幅方向が、磁気記録ヘッド１１０走行方向（矢
印１８方向）に・対して直角ではなく、やや傾斜して設
けられて込る点である。この傾斜の程度はこの実施例に
おいては、信号磁化１５が磁気記録媒体１２の走行方向
（矢印１３方向）Ｋ対して直交するに選定されている。

このような実施例においても隣接する各信号磁化１５が
記録゛トラック１４の長手方向に互いに並行して形成さ
れ、同様の効果を有する。

第１９図は磁気記録ヘッド１ノの傾斜を更に変え、信号
磁化１５の方向が磁気記録媒体１２の走行方向と平行に
なるように磁化記録したものである。

また第２０図ｆｉ蒔シ合う信号トラック間で磁気記録ヘ
ッドの傾きが微小角θだけ異なるようＫしたものであシ
、この場合トラック間の信号の干渉が小さくなるのでト
ラック間のｊ−ドバンドが不要になるという効果がある
。なお第１３図で示した実施例においても一接記録トラ
ック間で磁気記録ヘッドの傾きを異にすることも可能で
ある。

以上のように本発明は、磁気記録媒体の磁性１−面内で
隣接する信号磁化が記録トラックの長手方向に互いに並
行して形成されるように磁気記録する一方、この方式を
用いて記録さり、た信号をその信号磁界を検知する方式
で再生することにより、垂直磁化記録再生で期待さｔＬ
る以上の高密度で縞感度、さらには高ＳＮ比の磁気記録
１′Ｊ生を可能にならしめるものである。

なお前記実施例において磁気記録媒体はチー７°状ある
いはディスク状のいずれでもよく、またその磁性層ｒ／
ｉ信号磁化方向に平行な一方向に配向された゛もの、あ
るいは無配向のものを使用することができる。従って垂
直磁気記録媒体に比べて容易に、且つ安価に供給され得
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来の長手方向磁気記録再生方式を示す原理図
、第２図は従来の垂直磁気記録再生方式を示す原理図、
第３図は従来の長手方向磁気記録再生方式の記録トラッ
ク幅と再生信号の関係を示す図、第４図は本発明の第１
の実施例を示す斜視図、第５図（ａ）および（ｂ）はそ
れぞれ同実施例によって形成される記録磁化パターンを
説明するための磁気記録媒体の平面図およびその縦断面
図、第６図ｆａ）は記録波長と媒体表面信号磁界の媒体
に垂直方向の成分との関係を示す図、第６図（ｂ）は、
同一記録波長におけるトラック幅と媒体表面信号磁界の
トラック幅方向成分との関係を示す図、ＫＳ７図は本発
明の第２の実施例を示す図、紀８図は磁界の変化に対す
る磁性体の透磁率μの変化を示す図、第９図（ａ）　ｔ
ｄ同調回路の同調周波数の変化によシ同調回路の両端の
電圧が変化する様子を示す図、第９図（ｂ）　ｉ−１：
記録媒体に記録された信号によシ振幅変調金受けだ高周
波発振信号波形を示す図、第９図（ｃ）はそのピーク検
波波形図、第１０図（ａ）は同調回路の尖鋭１ｆ、［Ｑ
の変化によシ同調回路の両端の電圧が変化する様子を示
す図、第１０図＋ｂ）　１ま記録媒体に記録さｈた信畳
により振幅変調を受けた高層δ・ｖ・殆振信号波形を示
す図、第１０図ｆｃｌ　！よそのビーク検波波形図、第
１１図は磁界の大きさに対するデンソル透（敵本／７お
よび損失ｔｔＵ１７）関係を示す図、第１２図は本発明
の第３の実施例全示す図、２ｎ１３図は同実Ｋｆａ例に
おける外部磁界と再生磁気ヘッドのインピーダンスの実
部久化の関係を示す図、４）１４図は本発明の第４の実
施例を示す図、ｒＪ’　１５図は同実施例における印加
高周波（敵性の周波数と再生磁気ヘッドのインピーダン
スの実部変化の関係を示す図、第１６図は本発明の第５
の実施例を示す図、第１７図乃至８１番２０図は本発明
全ヘルカル型ＶＴＩｔに適用した２４１６〜第９の実施
例を示す図である。 １１・・・磁気記録ヘッド％　１２・・・（滌気記録媒
体、１４・・・記録トラック、１５・・・信号磁化、２
０・・・再生磁気ヘッドの磁性体。 出願人代理人　　弁理士　鈴　江　武　彦第５図 第６図 名〔引−ｒｊ−長　　　　　　　　　　　　　　　　　
Ｙラン２幅第７図 第８図 −１０＋ 第９図 （ａ） ホ （ａ）　　　　　　（ｂ）　　　　　（ｃ）出 第１１図 第１６図 １２ 第１７図 第１８図 ２ 第１９図

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）　　磁気記録媒体の磁性層面内で隣接する信号磁
   化が記録トラックの長手方向に互いに並行して形成され
   るように磁気記録ヘッドを配置して信号を記録する記録
   手段と、前記磁気記録媒体からの磁界の変化を検出する
   磁性体の特性変化を′ｔ（（気信号の変化として検出し
   て前記磁気記録媒体に記録された信号を再生する再生手
   段と全備えたことを特徴とする磁気記録再生方式。 （２）　　再生手段は、前記磁性体を一部一またＱよ全
   部の要素とする抵抗素子゛まだはりアクタンス素子と、
   この抵抗素子またはりアクタンス素子に直流′１ル流ま
   たは高周波電流合流してその抵抗変化またはりアクタン
   ス変化全電気信号の変化上して検出する手段とを含むこ
   とを特徴とする特、ｒｒ請求の範囲第１項記載の磁気記
   録再生方式。 （３）　再生手段は、前記磁性体自身あるいは磁性体に
   結合されたりアクタンス素子を同調素子として構成され
   た同調回路と、この同調回路に高周波信号を供給する手
   段と、この同調回路に供給された高周波信号の変化を検
   出する手段とを含む仁とを特徴とする特許請求の範囲第
   １項記載の磁気記録再生方式。 （４）記録手段は、磁気記録ヘッドを磁気記録媒体の記
   録トラック上で、前記各信号磁化が記録トラックの長手
   方向に対して直角に形成されるよりに配置して信号を記
   録するものであることを特徴とする特許請求の範囲第１
   項記載の磁気記録再生方式。 （５）記録手段は、磁気記録ヘッドをそのギャップ幅方
   向が磁気記録媒体の走行方向に対して直交するように配
   置して信号を記録するものであることを特徴とする特許
   請求の範囲第４項記載の磁気記録再生方式。 （６）記録手段は、磁気記録ヘッドを磁気記録媒体の走
   行方向に対して斜めの方向に走行し、且つその走行方向
   に対してギャップ幅方向が直交するように配置して信号
   を記録するものであるこ七を特徴とする特Ｆｒ請求の範
   囲第４項記載の磁気記録再生方式。 （７）　　ｉｉ２録乎段ば、磁気記録ヘッドを磁気記録
   媒体の記録トラック上で前記各信号磁化が記録トランク
   の長手方向に対して斜めに形成されるよう配ｒｒ′ｚ　
   してイｎ＠を記録するものであることを特徴とする特許
   請求の範囲第１項記載の磁気記録ｒｌ］生方式。 （）ｌ）　　ＮＩＪ録手段は、磁気記録ヘッドをそのギ
   ャップＩＩＶ；１方向が磁気記録媒体の走行方向に対し
   て４・（交するよう配Ｉｆｆ　Ｌ、て信号を記録するも
   のであること全特徴とする特許請求の範囲第７項記載の
   磁気記録再生方式。 （９）　記録手段は、磁気記録ヘッドを磁気記録媒体の
   走行方向に対して斜めの方向に走行し、ｉｔつその廃行
   方向妬対してギャップ幅方向が斜交するように配置して
   信号を記録するものであることを’ｌ’：？徴とする特
   許請求の範囲Ｔ、ｉＬ　７項記載のイ淑気記ぐ１・々再
   生方式。 （１０）記録手段は、磁気記録ヘッドを磁気記録媒１体
   の走行方向に対して斜めの方向に走行し、且つそのギャ
   ップ幅方向が磁気記録媒体の走行方向と平行になるよう
   に配置して信号全記録するものであることを特徴とする
   特許請求の範囲第７項記載の磁気記録再生方式。 αや　記録手段は、磁気記録ヘッドのギヤツブ幅方向ｆ
   ：隣接トラック間で互いに異なるように配置して信号を
   記録するものであることを特徴とする特許請求の範囲第
   ８項乃至第１０項のいずれかに記載の磁気記録再生方式
   。 θつ　磁気記録媒体は、磁性層が面内で、且つ信号磁化
   方向に平行な一方向に配向されていることを特徴とする
   特許請求の範囲第１項記載の磁気記録再生方式。