JPS6035302A - 磁気記録信号再生回路 - Google Patents
磁気記録信号再生回路Info
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- JPS6035302A JPS6035302A JP14194483A JP14194483A JPS6035302A JP S6035302 A JPS6035302 A JP S6035302A JP 14194483 A JP14194483 A JP 14194483A JP 14194483 A JP14194483 A JP 14194483A JP S6035302 A JPS6035302 A JP S6035302A
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- 238000004804 winding Methods 0.000 claims abstract description 12
- 229920006395 saturated elastomer Polymers 0.000 claims 1
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- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 11
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-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
- G11B5/33—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only
- G11B5/39—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only using magneto-resistive devices or effects
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/02—Recording, reproducing, or erasing methods; Read, write or erase circuits therefor
- G11B5/027—Analogue recording
- G11B5/03—Biasing
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- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Recording Or Reproducing By Magnetic Means (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は磁気記録媒体に記録された信号を磁気抵抗効果
素子を用いた再生ヘッドを介して検出し再生する磁気記
録信号再生回路に関する。
素子を用いた再生ヘッドを介して検出し再生する磁気記
録信号再生回路に関する。
（従来技術）
磁気抵抗効果素子（以下、ＭＲ素子と記す）は強磁性体
の電気抵抗が、磁化の方向が電流の方向と並行なときけ
高く、垂直のときは低くなる特性を利用して、磁界を検
出し電気信号に変換するものである。−例として電流の
方向に磁化容易軸を持たせたＭＲ素子の特性は第１図に
示す如くであり、第１図において横軸は印加する磁界の
強さを、縦軸は抵抗値を示している。抵抗値の変化は通
常数％であるが、第１図に示す如く磁界の変化に対する
抵抗値の変化は直線状でＵ：ない。ＭＲ素子から、入力
磁界の強さに対して比例した信号を得ようとするときは
第１図においてＢに示すバイアス磁界を予め加えておけ
ば入力磁界の強さの狭い範囲においては近似的に抵抗値
変化は直線と見做しイ（する。
の電気抵抗が、磁化の方向が電流の方向と並行なときけ
高く、垂直のときは低くなる特性を利用して、磁界を検
出し電気信号に変換するものである。−例として電流の
方向に磁化容易軸を持たせたＭＲ素子の特性は第１図に
示す如くであり、第１図において横軸は印加する磁界の
強さを、縦軸は抵抗値を示している。抵抗値の変化は通
常数％であるが、第１図に示す如く磁界の変化に対する
抵抗値の変化は直線状でＵ：ない。ＭＲ素子から、入力
磁界の強さに対して比例した信号を得ようとするときは
第１図においてＢに示すバイアス磁界を予め加えておけ
ば入力磁界の強さの狭い範囲においては近似的に抵抗値
変化は直線と見做しイ（する。
第２図はＭＲ素子を用いた磁気ヘッド（以下、ＭＲヘッ
ドと記す）を用いた従来の磁気記録信号再生回路のブロ
ン″り図である。第２図において、１はＭＲヘッドであ
り、ＭＲヘッド１はＭＲ素子１−１の他にバイアス磁界
を印加するための捲線１−２を備えている。２はＭＲ素
子１の抵抗変化を電圧信号に変換するため直流電流を供
給する定電流源、３はバイアス磁界を与えるための電流
源、４は再生出力信号を増幅する交流増幅器である。
ドと記す）を用いた従来の磁気記録信号再生回路のブロ
ン″り図である。第２図において、１はＭＲヘッドであ
り、ＭＲヘッド１はＭＲ素子１−１の他にバイアス磁界
を印加するための捲線１−２を備えている。２はＭＲ素
子１の抵抗変化を電圧信号に変換するため直流電流を供
給する定電流源、３はバイアス磁界を与えるための電流
源、４は再生出力信号を増幅する交流増幅器である。
第２図に示した従来の磁気記録信号再生回路によるとき
は、再生出力信号は再生すべき信号が記録された磁気テ
ープ等の磁気記録媒体５から生ずる入力磁界の強さに近
似的に比例するに過ず、直線性は良好とは言えない。
は、再生出力信号は再生すべき信号が記録された磁気テ
ープ等の磁気記録媒体５から生ずる入力磁界の強さに近
似的に比例するに過ず、直線性は良好とは言えない。
良好な直線性を得ようとすれば入力磁界の強さは微小な
範囲に留めざるを得す、したがって再生出力信号も微弱
となりＳハを損う欠点があった。
範囲に留めざるを得す、したがって再生出力信号も微弱
となりＳハを損う欠点があった。
（発明の目的）
本発明は上記にかんがみなされたもので、上記の欠点を
解消して直線性がよく、歪がなくかつＳハの良好な再生
出力信号を得ることができる磁気記録信号再生回路を提
供することを目的とする。
解消して直線性がよく、歪がなくかつＳハの良好な再生
出力信号を得ることができる磁気記録信号再生回路を提
供することを目的とする。
以下、本発明を実施例により説明する。
（発明の構成および作用）
第３図は本発明の第１実施例を示すブロック図である。
本発明の第１実施例において、第２図に示した従来の磁
気記録信号再生回路と同一の構成要素には同一の符号を
付して示してちり、その説明は省略する。
気記録信号再生回路と同一の構成要素には同一の符号を
付して示してちり、その説明は省略する。
６は電流源３に代り、捲線１−２に出力を供給し捲線１
−２と協働してバイアス磁界を与えるための電流源であ
υ、電流源６は三角波、鋸歯状波、梯形波または正弦波
の電流を出力し、かつ電流値はＭＲ素子１−１の抵抗が
飽和または飽和近くに至るまでのたとえば第１図におい
てＣに示す如き強さの磁気バイアスが印加される値に設
定しである。
−２と協働してバイアス磁界を与えるための電流源であ
υ、電流源６は三角波、鋸歯状波、梯形波または正弦波
の電流を出力し、かつ電流値はＭＲ素子１−１の抵抗が
飽和または飽和近くに至るまでのたとえば第１図におい
てＣに示す如き強さの磁気バイアスが印加される値に設
定しである。
交流増幅器４の出力はＴフリップフロッゾ７に供給し、
Ｔフリッゾフロップ７のＱ出カバロー、ｆスフイルタ８
を介して出力するように構成しである。
Ｔフリッゾフロップ７のＱ出カバロー、ｆスフイルタ８
を介して出力するように構成しである。
以上の如く構成した本発明の第１実施例において、ＭＲ
素子１−１は電流の６から出力された三角波、鋸歯状波
、梯形波または正弦波のバイアス電流による交番磁界に
よって磁気バイアスされる。
素子１−１は電流の６から出力された三角波、鋸歯状波
、梯形波または正弦波のバイアス電流による交番磁界に
よって磁気バイアスされる。
また、電流源６からの電流によるバイアス磁界によって
ＭＲ素子１−、の抵抗は飽和または飽和近くに至、−る
ことになる。
ＭＲ素子１−、の抵抗は飽和または飽和近くに至、−る
ことになる。
なおまた、電流源６から出力される電流の周波数は再生
すべき信号の最高周波数よシも充分高く、少なくとも最
高周波数の２倍以上に設定しである。
すべき信号の最高周波数よシも充分高く、少なくとも最
高周波数の２倍以上に設定しである。
以下、電流源６から出力される電流波形が三角波の場合
を例に作用を説明する。
を例に作用を説明する。
一／′
磁気記録媒体５によりＭＲヘッド１に印加される入力磁
界は第４図（、）に示す如く時刻ｔ１までは磁界の強さ
０”、引き続き時刻ｔ２までは磁界の強さが“正の所定
値”、引き続き時刻ｔ３までは磁界の強さが“負の所定
値”であるものとする。
界は第４図（、）に示す如く時刻ｔ１までは磁界の強さ
０”、引き続き時刻ｔ２までは磁界の強さが“正の所定
値”、引き続き時刻ｔ３までは磁界の強さが“負の所定
値”であるものとする。
電流源６から供給される電流の波形は第４図（ｂ）に示
す如くである。したがってＭＲＲ子１−１に印加される
バイアス交番磁界はその強さが第４図（ｂ）に示す三角
波状に変化する。
す如くである。したがってＭＲＲ子１−１に印加される
バイアス交番磁界はその強さが第４図（ｂ）に示す三角
波状に変化する。
そこでＭＲＲ子１−１の抵抗はＭＲ累壬子１１に印加さ
れる入力磁界の強さが“Ｏ”となる時点において高抵抗
を示す。この結果ＭＲヘッド１の出力電圧は第４図（Ｃ
）に示す如く、時刻１１１では三角波状のバイアス交番
磁界の強さが“０”となる時点、引き続き時刻ｔ２まで
は三角波状のノ々イアス交番磁界と入力磁界（正の所定
値）とによる合成磁界の強さが“０”となる時点および
引き続き時刻ｔ３までは三角波状のバイアス交番磁界と
入力磁界（負の所定値）とによる合成磁界の強さが０”
となる時点でノヤルス波形となる。なお、第４図（ｃ）
においてはＭＲＲ子１−１の抵抗の定常分区よる電圧は
省略し、変化分のみを示している。
れる入力磁界の強さが“Ｏ”となる時点において高抵抗
を示す。この結果ＭＲヘッド１の出力電圧は第４図（Ｃ
）に示す如く、時刻１１１では三角波状のバイアス交番
磁界の強さが“０”となる時点、引き続き時刻ｔ２まで
は三角波状のノ々イアス交番磁界と入力磁界（正の所定
値）とによる合成磁界の強さが“０”となる時点および
引き続き時刻ｔ３までは三角波状のバイアス交番磁界と
入力磁界（負の所定値）とによる合成磁界の強さが０”
となる時点でノヤルス波形となる。なお、第４図（ｃ）
においてはＭＲＲ子１−１の抵抗の定常分区よる電圧は
省略し、変化分のみを示している。
第４図（ｃ）からも明らかな如く入力磁界が無いときに
おいてはＭＲヘッド１から出力されるパルスは等間隔に
発生するが、入力磁界が加わるとパルスの間隔は交互に
疎密となり、この疎密の間隔は入力磁界の強さに比例し
、さらに入力磁界の強さの極性に応じて疎密の順序が反
転する。
おいてはＭＲヘッド１から出力されるパルスは等間隔に
発生するが、入力磁界が加わるとパルスの間隔は交互に
疎密となり、この疎密の間隔は入力磁界の強さに比例し
、さらに入力磁界の強さの極性に応じて疎密の順序が反
転する。
Ｔフリップフロップ７はＭＲヘッド１からの第４図（ｃ
）に示すパルス出力を受けて、Ｑ出力は第４図（ｄ）に
示す如く入力磁界の無いときはデユーティ比５０％の出
力）９ルスを発生し、入力磁界が印加されているときは
入力磁界の強さに応じたデユーティ比の出力パルスを発
生する。
）に示すパルス出力を受けて、Ｑ出力は第４図（ｄ）に
示す如く入力磁界の無いときはデユーティ比５０％の出
力）９ルスを発生し、入力磁界が印加されているときは
入力磁界の強さに応じたデユーティ比の出力パルスを発
生する。
Ｔフリップフロップ７の出力はローパスフィルタ８に供
給され、ローパスフィルタ８にヨッテバイアス交番磁界
の強さの周波数成分は除去され、信号成分のみが第４図
（、）に示す如く得られる。この出力は入力磁界に対応
している。
給され、ローパスフィルタ８にヨッテバイアス交番磁界
の強さの周波数成分は除去され、信号成分のみが第４図
（、）に示す如く得られる。この出力は入力磁界に対応
している。
なお、以上の説明において、電流源６からの電流波形は
三角波の場合を例に説明したが、鋸歯状、梯形波または
正弦波の場合も同様であシ、正弦波の場合はその振幅が
入力磁界の強さより充分太き力磁界の強さおよび極性に
対応した間隔の・ぐルスに変換し、そのパルスを′ｒフ
リップフロップ７、ローパスフィルタ８で処理している
ため、再生出力の直線性はバイアス磁界を与えるだめの
電流源６の電流波形の零交叉点付近における直線性にの
み依存し、ＭＲＲ子１−１の抵抗変化特性に依存しない
。したがって再生出力信号の入力磁界の強さに対するｔ
Ｏ１線性は良好なものとすることができるとともにＳハ
も改善することができる。
三角波の場合を例に説明したが、鋸歯状、梯形波または
正弦波の場合も同様であシ、正弦波の場合はその振幅が
入力磁界の強さより充分太き力磁界の強さおよび極性に
対応した間隔の・ぐルスに変換し、そのパルスを′ｒフ
リップフロップ７、ローパスフィルタ８で処理している
ため、再生出力の直線性はバイアス磁界を与えるだめの
電流源６の電流波形の零交叉点付近における直線性にの
み依存し、ＭＲＲ子１−１の抵抗変化特性に依存しない
。したがって再生出力信号の入力磁界の強さに対するｔ
Ｏ１線性は良好なものとすることができるとともにＳハ
も改善することができる。
つぎに本発明の第２実施例について説明する。
第５図は本発明の第２実施例の構成を示すブロック図で
ある。
ある。
本発明の第２実施例は、本発明の第１実施例におけるＴ
フリップフロップ７に代って、増幅器４の出力と電流源
６の出力電流を電圧変換した電圧とを乗算する乗算器９
を接続して構成しである。
フリップフロップ７に代って、増幅器４の出力と電流源
６の出力電流を電圧変換した電圧とを乗算する乗算器９
を接続して構成しである。
以上の如く構成した本発明の第２実施例において、本発
明の第１実施例と同一人力磁界で、かつ電流源６の出力
波形は三角波としてその作用を説明する。
明の第１実施例と同一人力磁界で、かつ電流源６の出力
波形は三角波としてその作用を説明する。
入力磁界の強さは第６図（ａ）、電流源６の出力波形は
第６図（ｂ）、ＭＲヘッド１の出力電圧波形は第６図（
ｃ）に示す如く、第４図（ａ）〜（ｃ）と同一である。
第６図（ｂ）、ＭＲヘッド１の出力電圧波形は第６図（
ｃ）に示す如く、第４図（ａ）〜（ｃ）と同一である。
ＭＲヘッド１の出力電圧と電流源６の出力電流を電圧変
換した電圧とを乗算した乗算器９の出力電圧波形は第６
図（ｄ）に示す如くになる。すなわち、乗算器９は入力
磁界が無い場合は出力が発生せず、入力磁界の強さおよ
び極性により極性およびノ４ルス間隔の疎密が変化した
・々ルス電圧を出力する。
換した電圧とを乗算した乗算器９の出力電圧波形は第６
図（ｄ）に示す如くになる。すなわち、乗算器９は入力
磁界が無い場合は出力が発生せず、入力磁界の強さおよ
び極性により極性およびノ４ルス間隔の疎密が変化した
・々ルス電圧を出力する。
乗算器９のこの出力はローパスフィルタ８に供給され、
ローパスフィルタ８の出方電圧波形は第６図（ｅ） Ｋ
示す如くになる。
ローパスフィルタ８の出方電圧波形は第６図（ｅ） Ｋ
示す如くになる。
ローパスフィルタ８の出力電圧波形は第６図（ａ）を反
転した形状であるが極性を適宜手段にょシ反転すること
は容易であシ、第４図（ｅ）と同形の再生出力信号とす
ることができる。
転した形状であるが極性を適宜手段にょシ反転すること
は容易であシ、第４図（ｅ）と同形の再生出力信号とす
ることができる。
また、電流源６の出力電流の周期と同一周期の交番電圧
を、電流源６の出力電流を電圧変換した電圧に代って乗
算器９に供給してＭＲヘッド１の出力と乗算器９で乗算
しても同様である。この場合交番電圧の波形はＯ交叉点
前後において時間の変化に対し、振幅の変化が比例して
いる必要がある。
を、電流源６の出力電流を電圧変換した電圧に代って乗
算器９に供給してＭＲヘッド１の出力と乗算器９で乗算
しても同様である。この場合交番電圧の波形はＯ交叉点
前後において時間の変化に対し、振幅の変化が比例して
いる必要がある。
またＭＲヘッド１の出力電圧を電流変換した電流と電流
源６の出方電流と乗算するようにしてもよい。
源６の出方電流と乗算するようにしてもよい。
本発明の第２実施例においても、第１実施例と同一の理
由により直線性が秀れ、かっＳ／Ｈの良い再生出力信号
が得られる。
由により直線性が秀れ、かっＳ／Ｈの良い再生出力信号
が得られる。
つぎに本発明の第３実施例について説明する。
第７図は本発明の第３実施例の構成を示すブロック図で
ある。
ある。
本発明の第１および第２実施例においてはＭＲ素子１−
１の抵抗値を電圧に変換するため直流電流を供給する定
電流源２を用いているが、本発明の第３実施例は電流源
６の出力電流を用いるものである。
１の抵抗値を電圧に変換するため直流電流を供給する定
電流源２を用いているが、本発明の第３実施例は電流源
６の出力電流を用いるものである。
本発明の第３実施例は、本発明の第２実施例における定
電流源２および乗算器９を省略し、電流源６の出力電流
を分配器１０によって分岐して捲線１−２に供給すると
ともにＭＲ素子１−１に供給して、分配器１０を介して
ＭＲ素子１−１の抵抗値を電圧に変換する。ＭＲヘッド
１からの出力電圧は増幅器４に供給して増幅し、増幅器
４の出力はＭＲ素子１−１の定常抵抗値と電流源６の電
流との積による電圧分を除去する定常分除去回路１１を
経由し、ローパスフィルタ８を介して出力する。
電流源２および乗算器９を省略し、電流源６の出力電流
を分配器１０によって分岐して捲線１−２に供給すると
ともにＭＲ素子１−１に供給して、分配器１０を介して
ＭＲ素子１−１の抵抗値を電圧に変換する。ＭＲヘッド
１からの出力電圧は増幅器４に供給して増幅し、増幅器
４の出力はＭＲ素子１−１の定常抵抗値と電流源６の電
流との積による電圧分を除去する定常分除去回路１１を
経由し、ローパスフィルタ８を介して出力する。
本発明の第３実施例においてＭＲヘッドｌから出力され
る電圧はＭＲヘッド１の抵抗値と電流源６の出力電流と
の積となる。また定常抵抗分を除けばＭＲ素子１−１の
抵抗は入力磁界により第６図（ｃ）に示す如く変化する
。しかるに電流源６の出力電流波形は第６図（ｂ）に示
す如くであるため１．定常分除去回路１１を介して出力
されたＭＲヘッド１の出力電圧波形は第６図（ｄ）と同
形となる。したがってローパスフィルタ８を経た再生出
力信号波形は第６図（ｅ）となる。
る電圧はＭＲヘッド１の抵抗値と電流源６の出力電流と
の積となる。また定常抵抗分を除けばＭＲ素子１−１の
抵抗は入力磁界により第６図（ｃ）に示す如く変化する
。しかるに電流源６の出力電流波形は第６図（ｂ）に示
す如くであるため１．定常分除去回路１１を介して出力
されたＭＲヘッド１の出力電圧波形は第６図（ｄ）と同
形となる。したがってローパスフィルタ８を経た再生出
力信号波形は第６図（ｅ）となる。
また、電流源６の出力電流の周期と同一周期の交番電流
を電流源６の出力電流に代ってＭＲ素子１−１に供給し
ても同様である。
を電流源６の出力電流に代ってＭＲ素子１−１に供給し
ても同様である。
の場合と同様に良好である。また定電流源２を省略する
ことができる。
ことができる。
（発明の効果）
以上説明した如く本発明によれば、再生出力信号の入力
磁界の強さに対する直線性はバイアス磁界を印加するた
めの電流源の出力電流波形の零交叉点付近における直線
性に依存し、ＭＲ素子の抵抗変化特性に依存しないため
に、入力磁界の強さの変化が大きくても入力磁界の強さ
に比例した直線性の秀れた再生出力信号を得ることがで
きる。
磁界の強さに対する直線性はバイアス磁界を印加するた
めの電流源の出力電流波形の零交叉点付近における直線
性に依存し、ＭＲ素子の抵抗変化特性に依存しないため
に、入力磁界の強さの変化が大きくても入力磁界の強さ
に比例した直線性の秀れた再生出力信号を得ることがで
きる。
また再生出力信号のシ債は良好であり、かつ歪もない。
また、さ−らに直線性を改善するために再生出力信号の
一部をバイアス磁界印加のための捲線に饋還しすること
も容易であシ、かつ有効である。
一部をバイアス磁界印加のための捲線に饋還しすること
も容易であシ、かつ有効である。
第１図はＭＲ素子の抵抗変化特性を示す特性図。
第２図は従来の磁気記録信号再生回路のブロック図。
第３図は本発明の第１実施例の構成を示すブロック図。
第４図は本発明の第１実施例の作用の説明に供する波形
図。 第５図は本発明の第２実施例の構成を示すブロック図。 第６図は本発明の第２実施例の作用の説明に供する波形
図。 第７図は本発明の第３実施例の構成を示すブロック図。 １・・・ＭＲヘッド、１−１・・・ＭＲ素子、ニー２・
・・捲線、２・・・定電流源、６・・・電流源、７・・
・Ｔフリップフロツノ、８・・・ローパスフィルタ、９
・・・乗１１−器、１０・・・分配器。 特許出願人 トリオ株式会社 代理人 弁理士 砂 子 信 失 策 １ 図 第２図 第 ３ 図 第 ４ 図 （Ｃ） ｊｌＪ土■■」Ｌ刊」十廿止 第５図
図。 第５図は本発明の第２実施例の構成を示すブロック図。 第６図は本発明の第２実施例の作用の説明に供する波形
図。 第７図は本発明の第３実施例の構成を示すブロック図。 １・・・ＭＲヘッド、１−１・・・ＭＲ素子、ニー２・
・・捲線、２・・・定電流源、６・・・電流源、７・・
・Ｔフリップフロツノ、８・・・ローパスフィルタ、９
・・・乗１１−器、１０・・・分配器。 特許出願人 トリオ株式会社 代理人 弁理士 砂 子 信 失 策 １ 図 第２図 第 ３ 図 第 ４ 図 （Ｃ） ｊｌＪ土■■」Ｌ刊」十廿止 第５図
Claims (7)
- （１）磁気抵抗効果素子とバイアス磁界発生用の捲線と
を備えてなる磁気ヘッドによシ磁気記録媒体に記録され
た信号を再生する磁気記録信号再生回路において、前記
磁気抵抗効果素子の抵抗が飽和または飽和近くに至るま
での交＠電流を前記捲線に供給するバイアス用の電流計
と、前記磁気ヘッドの出力により駆動されるフリップフ
ロップと、該フリップフロップの出力が供給されるロー
パスフィルタとを備えてなることを特徴とする磁気記録
信号再生回路。 - （２）電流源の出力電流波形は三角波形、鋸歯状波形、
梯形波形、正弦波形の何れかであることを特徴とする特
許請求の範囲第１項記載の磁気記録信号再生回路。 - （３）磁気抵抗効果素子とバイアス磁界発生用の捲線と
を備えてなる磁気ヘッドにより磁気記録媒体に記録され
た信号を再生する磁気記録信号再生回路におい工、前記
磁気抵抗効果素子の抵抗が飽和または飽和近くに至るま
での交番電流を前記捲線に供給するバイアス用の電流源
と、前記磁気ヘッドの出力と前記電流源の出力電流の周
期に一致した周期の信号とを乗算する乗算器と、該乗算
器の出力が供給されるローパスフィルタとを備えてなる
ことを特徴とする磁気記録信号再生回路。 - （４）電流源の出力電流波形は三角波形、鋸歯状波形、
梯形波形、正弦波形の何れかであることを特徴とする特
許請求の範囲第３項記載の磁気記録信号再生回路。 - （５）電流源の出力電流と同一周期の信号は電流源の出
力電流を変換した電圧であることを特徴とする％ ｒｒ
請求の範囲第３項記載の磁気記録信号再生回路。 - （６）磁気抵抗効果素子とバイアス磁界発生用の捲線と
を備えてなる磁気ヘッドにより磁気記録媒体に記録され
た信号を再生する磁気記録信号再生回路において、前記
磁気抵抗効果素子の抵抗が飽和または飽和近くに至るま
での交番電流を前記捲線に供給するバイアス用の電流源
と、前記磁気ヘッドの出力電圧を沖波するローノぐスフ
ィルタとを備え、前記電流源の出力電流の一部または前
記電流源の出力電流の周期と等しい周期の電流を前記磁
気抵抗効果素子に供給するようにしてなることを特徴と
する磁気記録信号再生回路。 - （７）電流源の出力電流波形は三角波形、鋸歯状波形、
梯形波形、正弦波形の何れかであることを特徴とする特
許請求の範囲第６項記載の磁気記録信号再生回路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14194483A JPS6035302A (ja) | 1983-08-04 | 1983-08-04 | 磁気記録信号再生回路 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14194483A JPS6035302A (ja) | 1983-08-04 | 1983-08-04 | 磁気記録信号再生回路 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6035302A true JPS6035302A (ja) | 1985-02-23 |
| JPH0414404B2 JPH0414404B2 (ja) | 1992-03-12 |
Family
ID=15303766
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP14194483A Granted JPS6035302A (ja) | 1983-08-04 | 1983-08-04 | 磁気記録信号再生回路 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6035302A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60182503A (ja) * | 1984-03-01 | 1985-09-18 | Sony Corp | 磁気抵抗効果型磁気ヘツド装置 |
| US6025979A (en) * | 1997-09-04 | 2000-02-15 | Oki Electric Industry Co., Ltd. | Magnetoresistive sensor and head with alternating magnetic bias field |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS53139512A (en) * | 1977-05-11 | 1978-12-05 | Mitsubishi Electric Corp | Information detector |
| JPS5421316A (en) * | 1977-07-18 | 1979-02-17 | Mitsubishi Electric Corp | Magnetic recorder-reproducer |
-
1983
- 1983-08-04 JP JP14194483A patent/JPS6035302A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS53139512A (en) * | 1977-05-11 | 1978-12-05 | Mitsubishi Electric Corp | Information detector |
| JPS5421316A (en) * | 1977-07-18 | 1979-02-17 | Mitsubishi Electric Corp | Magnetic recorder-reproducer |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS60182503A (ja) * | 1984-03-01 | 1985-09-18 | Sony Corp | 磁気抵抗効果型磁気ヘツド装置 |
| US6025979A (en) * | 1997-09-04 | 2000-02-15 | Oki Electric Industry Co., Ltd. | Magnetoresistive sensor and head with alternating magnetic bias field |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0414404B2 (ja) | 1992-03-12 |
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