JPS6035351A - 光磁気再生装置 - Google Patents
光磁気再生装置Info
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- JPS6035351A JPS6035351A JP14402983A JP14402983A JPS6035351A JP S6035351 A JPS6035351 A JP S6035351A JP 14402983 A JP14402983 A JP 14402983A JP 14402983 A JP14402983 A JP 14402983A JP S6035351 A JPS6035351 A JP S6035351A
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
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- G11B11/10502—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing characterised by the transducing operation to be executed
- G11B11/10515—Reproducing
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- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
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- G11B11/10595—Control of operating function
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
技術分野
本発明は光磁気材料に書き込まれた情報を読み出す光磁
気再生装置に関し、特に光源から出刃される光量の変動
に起因するノイズを防止しζＳ／Ｎ比を高める技術に関
するものである。
気再生装置に関し、特に光源から出刃される光量の変動
に起因するノイズを防止しζＳ／Ｎ比を高める技術に関
するものである。
従来技術
自発磁化を持ちしかも光の透過率の大きい光磁気材料を
局部的に垂直方向へ磁化することにより書き込まれた情
報を、光磁気効果を利用して読み出すようにした光磁気
再生装置が考えられている。
局部的に垂直方向へ磁化することにより書き込まれた情
報を、光磁気効果を利用して読み出すようにした光磁気
再生装置が考えられている。
一般に、斯る装置においては、直線偏光が光磁気材料の
磁化方向に平行に入射したときに磁化方向の違いに応じ
た反射光または透過光の振動面の回転成いは光量の変動
を検出することによって光磁気材料上に書き込まれた情
報が読み出されるように構成される。しかしながら、従
来の光磁気再生装置における光源は、レーザ光源または
単色光源が用いられるが、それ等光源からの出力光量の
変動に起因してノイズが発生することが避けられない一
方、光磁気材料からの反射光または透過光の振動面の回
転または反射光量の差は比較的微小な変動であるため、
光磁気材料」−に書き込まれた情報を読み出すのに際し
て、必ずしも十分なＳ／Ｎ比が得られなかった。
磁化方向に平行に入射したときに磁化方向の違いに応じ
た反射光または透過光の振動面の回転成いは光量の変動
を検出することによって光磁気材料上に書き込まれた情
報が読み出されるように構成される。しかしながら、従
来の光磁気再生装置における光源は、レーザ光源または
単色光源が用いられるが、それ等光源からの出力光量の
変動に起因してノイズが発生することが避けられない一
方、光磁気材料からの反射光または透過光の振動面の回
転または反射光量の差は比較的微小な変動であるため、
光磁気材料」−に書き込まれた情報を読み出すのに際し
て、必ずしも十分なＳ／Ｎ比が得られなかった。
発明の目的
本発明は以上の事情を背景として為されたものであり、
その目的とするところは、十分なＳ／Ｎ比が得られる光
磁気再生装置を提供することにある。
その目的とするところは、十分なＳ／Ｎ比が得られる光
磁気再生装置を提供することにある。
発明の構成
斯る目的を達成するため、本発明の要旨とするところは
、特別な偏光面を有さない光を発生し得る光源に対向し
゛ζ偏光ビームスプリッタを配置し、前記光源から発生
された光のうち前記偏光ビームスプリッタを透過した直
線偏光により光磁気材料に記録された情報を読み出すと
ともに、前記偏光ビームスブリックの接合面で反射され
た反射光の光磁を検出するための検出装置を設け、この
検出装置からの信号により、前記光源の出力または前記
情報を読み出すための受光信号をモニタするようにした
ことを特徴とする。
、特別な偏光面を有さない光を発生し得る光源に対向し
゛ζ偏光ビームスプリッタを配置し、前記光源から発生
された光のうち前記偏光ビームスプリッタを透過した直
線偏光により光磁気材料に記録された情報を読み出すと
ともに、前記偏光ビームスブリックの接合面で反射され
た反射光の光磁を検出するための検出装置を設け、この
検出装置からの信号により、前記光源の出力または前記
情報を読み出すための受光信号をモニタするようにした
ことを特徴とする。
発明のりＪ果
このようにすれば、前記検出装置からの信号に基づいて
前記光源の出力または前記情報を読め出すための受光信
号がモニタされるので、光磁気材料に書き込まれた情報
を読み出すに際して、高いＳ／Ｎ比が得られるのである
。ここで、モニタとは、前記光源の出力光量の変動を一
定に調節したり或いは前記情報を読み出すための受光信
号から光源の出力光量の変動に起因するノイズを除去（
キャンセル）することを言う。
前記光源の出力または前記情報を読め出すための受光信
号がモニタされるので、光磁気材料に書き込まれた情報
を読み出すに際して、高いＳ／Ｎ比が得られるのである
。ここで、モニタとは、前記光源の出力光量の変動を一
定に調節したり或いは前記情報を読み出すための受光信
号から光源の出力光量の変動に起因するノイズを除去（
キャンセル）することを言う。
実施例
以下、本発明の一実施例を示す図面に、！Ｉ（づいて詳
細に説明する。
細に説明する。
第１図において、レーザ光源１０は内部共振型レーザ光
源等の特別な偏光面を有さない光を発生し得る光源であ
る。レーザ光源１０から出力されたレーザ光線は偏光ビ
ームスプリッタ１４．１／４波長板１６を経て円盤状の
光磁気ディスク１８に垂直に入射させられる。そして、
光磁気ディスク１８から反射させられたレーザ光線は再
び１／４波長板１６を経て偏光ビームスプリッタ１４に
入射させられた後、偏光ビームスプリッタ１４によって
反射させられて、反射光量を検出するためのホトダイオ
ード２０に受光される。
源等の特別な偏光面を有さない光を発生し得る光源であ
る。レーザ光源１０から出力されたレーザ光線は偏光ビ
ームスプリッタ１４．１／４波長板１６を経て円盤状の
光磁気ディスク１８に垂直に入射させられる。そして、
光磁気ディスク１８から反射させられたレーザ光線は再
び１／４波長板１６を経て偏光ビームスプリッタ１４に
入射させられた後、偏光ビームスプリッタ１４によって
反射させられて、反射光量を検出するためのホトダイオ
ード２０に受光される。
偏光ビームスプリッタ１４ば入射光に対して４５°領斜
した接合面１４ａを有する偏光フィルターの一種であっ
て、その接合面１４ａに対するＰ偏光の通過を許容する
が、Ｓ偏光をレーザ光線の進行方向に対して直角方向に
反射するものである。
した接合面１４ａを有する偏光フィルターの一種であっ
て、その接合面１４ａに対するＰ偏光の通過を許容する
が、Ｓ偏光をレーザ光線の進行方向に対して直角方向に
反射するものである。
１／４波長板１６は、光の進行方向と直角な面内におい
てその光学軸が偏光ビームスプリッタ１４から入射され
るＰ偏光の振動方向に対して４５゜傾いて配置されてお
り、Ｐ偏光のような直線偏光を円偏光に変換して透過さ
せる。逆に、円偏光が入射させられた場合にはそれを直
線偏光に変換する。ここで、円偏光は進行方向に対する
電気ベクトルが右廻りのものと左廻りのものと二種類存
在するものであり、ｌ／４波長板１６においては一定方
向から見て右廻りあるいは左廻りの円偏光がそれぞれ、
たとえばＰ偏光あるいはＳ偏光に変換され、一方Ｐ偏光
あるいはＳ偏光はそれぞれ左廻りあるいは右廻りの円偏
光に変換されるようになっている。光磁気ディスク１８
は、たとえば第２図に示すように、膜厚が数百人の光磁
気材料２２がガラス基板２４とアルミ反射膜２６とによ
って挟まれた多層構造によって構成されている。光磁気
材料２２としては非晶質のＧ ｄ Ｔ ｂ Ｆ ｅ ＋
Ｔ ｂ Ｆ ｅ ＋ Ｇ ｄ Ｃｏ ＋多結晶のＭｎ
ｃｕＢ１＋単結晶のＴｂＦｅ０３１ガーネ・ノドの磁化
の存在下では付加的な光学異方性が生ずる物質が用いら
れ、その面に対して垂直力１ｉｉＪ ＆こ磁化されるこ
とにより情報が書き込まれる。ガラス基板２４は光磁気
材料２２を支持し且つ保護するためのものであってアク
リル樹脂等の透光性に優れた樹脂であっても良いのであ
る。アルミ反射膜２６ば光磁気斗］料２２による反射光
量を増大させるためのものであるから、多少の反射光量
の低下を我慢ずれば他の誘電体層であっても良いのであ
る。
てその光学軸が偏光ビームスプリッタ１４から入射され
るＰ偏光の振動方向に対して４５゜傾いて配置されてお
り、Ｐ偏光のような直線偏光を円偏光に変換して透過さ
せる。逆に、円偏光が入射させられた場合にはそれを直
線偏光に変換する。ここで、円偏光は進行方向に対する
電気ベクトルが右廻りのものと左廻りのものと二種類存
在するものであり、ｌ／４波長板１６においては一定方
向から見て右廻りあるいは左廻りの円偏光がそれぞれ、
たとえばＰ偏光あるいはＳ偏光に変換され、一方Ｐ偏光
あるいはＳ偏光はそれぞれ左廻りあるいは右廻りの円偏
光に変換されるようになっている。光磁気ディスク１８
は、たとえば第２図に示すように、膜厚が数百人の光磁
気材料２２がガラス基板２４とアルミ反射膜２６とによ
って挟まれた多層構造によって構成されている。光磁気
材料２２としては非晶質のＧ ｄ Ｔ ｂ Ｆ ｅ ＋
Ｔ ｂ Ｆ ｅ ＋ Ｇ ｄ Ｃｏ ＋多結晶のＭｎ
ｃｕＢ１＋単結晶のＴｂＦｅ０３１ガーネ・ノドの磁化
の存在下では付加的な光学異方性が生ずる物質が用いら
れ、その面に対して垂直力１ｉｉＪ ＆こ磁化されるこ
とにより情報が書き込まれる。ガラス基板２４は光磁気
材料２２を支持し且つ保護するためのものであってアク
リル樹脂等の透光性に優れた樹脂であっても良いのであ
る。アルミ反射膜２６ば光磁気斗］料２２による反射光
量を増大させるためのものであるから、多少の反射光量
の低下を我慢ずれば他の誘電体層であっても良いのであ
る。
前記ホトダイオード２０は偏光ビームスプリ。
夕１４から入射された光磁気ディスク１８からの反射光
量（光の強度）を検出するものであって、入射された光
の光量に応した電気信号を差動増幅器２８に出力するも
のである。一方、偏光ビームスプリッタ１４に入射さ・
Ｕられるレーザ光線は円偏光等特別な偏光面を有さない
光であるから、そのレーザ光線に含まれるＰ偏光のみが
偏光ビームスブリック１４を透過させられ、残りの光が
反射されてレーザ光源１０の出力光量を検出する検出装
置きしてのホトダイオード３ｏに受光される。
量（光の強度）を検出するものであって、入射された光
の光量に応した電気信号を差動増幅器２８に出力するも
のである。一方、偏光ビームスプリッタ１４に入射さ・
Ｕられるレーザ光線は円偏光等特別な偏光面を有さない
光であるから、そのレーザ光線に含まれるＰ偏光のみが
偏光ビームスブリック１４を透過させられ、残りの光が
反射されてレーザ光源１０の出力光量を検出する検出装
置きしてのホトダイオード３ｏに受光される。
ポ１−ダイオ−Ｆ’ ３ （ｌの出力信号も前記作動増
幅器２８に供給される。差動増幅器２８はボトダイオ−
１２０および３０からの出力信号差に基づいて信号を出
力する。
幅器２８に供給される。差動増幅器２８はボトダイオ−
１２０および３０からの出力信号差に基づいて信号を出
力する。
次に、以」二のように構成された光磁気再生装置の作用
ｖ）果を説明する。レーザ光源１ｏがら偏光ヒームスブ
リノタＩ４に入射された特別な偏光面をイ４さないレー
ザ光線のうら、Ｐ偏光のめが偏光ヒームスプリンタ１４
を透過させられて１／４波長板１６を経て光磁気ディス
ク１８に入射さ・けられるが、残りの光は偏光ビームス
プリッタ１４によって反射され、ホトダイオード３ｏに
よって受Ｌｊられる。ボ］・ダイオード３ｏによって受
けられた光ｐはレーザ光源１０の出力変動に対応するも
のである。
ｖ）果を説明する。レーザ光源１ｏがら偏光ヒームスブ
リノタＩ４に入射された特別な偏光面をイ４さないレー
ザ光線のうら、Ｐ偏光のめが偏光ヒームスプリンタ１４
を透過させられて１／４波長板１６を経て光磁気ディス
ク１８に入射さ・けられるが、残りの光は偏光ビームス
プリッタ１４によって反射され、ホトダイオード３ｏに
よって受Ｌｊられる。ボ］・ダイオード３ｏによって受
けられた光ｐはレーザ光源１０の出力変動に対応するも
のである。
偏光ビームスプリッタ１４を通過したＰ偏光は１／４波
長板１６によって円偏光とされるが、その円偏光は１／
４波長板１６の光学軸とＰ偏光の振動面との傾き角（４
５°）の方向によって決定され、たとえば進行方向に対
して右廻りの円偏光とされる。そして、右帰りの円偏光
が光磁気ディスク１８に入射させられると、ガラス基板
２４と光磁気材料２２との境界面および光磁気材料２２
とアルミ反射膜２６との境界面によって反射させられ、
再び１／４波長板１６に戻される。このとき、１／４波
長板１６に入射させられる光磁気ディスク１８からの反
射光は光磁気ディスクＩ８への入射光と逆に進行方向に
対して左廻りの円偏光ではあるが、１／４波長板１６か
ら見れば右廻りの円偏光が入射させられることとなるの
で、１／４波長板１６に入射された反射光ばＳ偏光に変
換されて偏光ビームスプリッタ１４に入射させられる。
長板１６によって円偏光とされるが、その円偏光は１／
４波長板１６の光学軸とＰ偏光の振動面との傾き角（４
５°）の方向によって決定され、たとえば進行方向に対
して右廻りの円偏光とされる。そして、右帰りの円偏光
が光磁気ディスク１８に入射させられると、ガラス基板
２４と光磁気材料２２との境界面および光磁気材料２２
とアルミ反射膜２６との境界面によって反射させられ、
再び１／４波長板１６に戻される。このとき、１／４波
長板１６に入射させられる光磁気ディスク１８からの反
射光は光磁気ディスクＩ８への入射光と逆に進行方向に
対して左廻りの円偏光ではあるが、１／４波長板１６か
ら見れば右廻りの円偏光が入射させられることとなるの
で、１／４波長板１６に入射された反射光ばＳ偏光に変
換されて偏光ビームスプリッタ１４に入射させられる。
偏光ビームスプリッタ１４は前述のようにＰ偏光のみ通
過さセるものであるから、斯るＳ偏光は反射されて９０
°方向に変換され、ポトダイオード２０に入射させられ
るのである。そのボ］・ダイオード２０に入射させられ
る光量は、光磁気材料２２の垂直磁化方向の違いに応じ
て変化するので、光磁気材料２−２をその面に対して垂
直方向に局部的に磁化することによって書き込まれた情
報が、光磁気ディスク１８の移動に伴いホトダイオード
２０から出力される電気信号によって読み出されるので
ある。
過さセるものであるから、斯るＳ偏光は反射されて９０
°方向に変換され、ポトダイオード２０に入射させられ
るのである。そのボ］・ダイオード２０に入射させられ
る光量は、光磁気材料２２の垂直磁化方向の違いに応じ
て変化するので、光磁気材料２−２をその面に対して垂
直方向に局部的に磁化することによって書き込まれた情
報が、光磁気ディスク１８の移動に伴いホトダイオード
２０から出力される電気信号によって読み出されるので
ある。
すなわち、一般に、電磁波の進行方向が光磁気Ｈ料２２
の磁化の方向と平行であるときには所謂ファラデー配置
に相当するがら、光の固イｊモードは正、立垂つの円偏
光Ｅ＋、Ｅ−（電気ベクトルが右廻りの円偏光および左
廻りの円偏光）であり、光磁気材料２２のそれ等円偏光
に対する（複素）屈折率ｎ卆は次式（ＩＩで表される。
の磁化の方向と平行であるときには所謂ファラデー配置
に相当するがら、光の固イｊモードは正、立垂つの円偏
光Ｅ＋、Ｅ−（電気ベクトルが右廻りの円偏光および左
廻りの円偏光）であり、光磁気材料２２のそれ等円偏光
に対する（複素）屈折率ｎ卆は次式（ＩＩで表される。
ｎ＜ ２−（ｎ２ ＋ｉ ｋ±） ２−８よ±ｉε゛４
５、ｂ、ｎ：は屈折率、ｋ士は減衰係数である。ε工は
光磁気材料の誘電率デンソルの対角成分（ｘｘ、ｙｙ成
分）であり、ε゛は非対角成分（ｘｙ酸成分である。ｉ
は複素数である。
５、ｂ、ｎ：は屈折率、ｋ士は減衰係数である。ε工は
光磁気材料の誘電率デンソルの対角成分（ｘｘ、ｙｙ成
分）であり、ε゛は非対角成分（ｘｙ酸成分である。ｉ
は複素数である。
上記（１）式における士符号は、光磁気材料の磁化方向
に対応するものであり、円偏光の入射条件が同じでも光
磁気材料２２内の磁化方向が逆であれば士の符号を逆と
すれば良い。したがって、層状の光磁気材料２２からの
振幅反射率ｒ′″は次式（２）％式％ ） 上記δ１は多重反射による位相項で、光磁気材料２２の
厚さをｄ、光源の波長λとずれば、δ１−４πｎ±’ｄ
／λ で表されるものである。また、’ｆｆｉ＋ｒ＾はフレネ
ルの反射係数と呼ばれるもので、 ｒルー（ｎｔ ｎ； ）／ （ｎ１＋ｎ； ）ｒ乙 −
（ｎ； 、ｎ３）／ Ｄ： ＋ｎ３）により表されるも
のである。
に対応するものであり、円偏光の入射条件が同じでも光
磁気材料２２内の磁化方向が逆であれば士の符号を逆と
すれば良い。したがって、層状の光磁気材料２２からの
振幅反射率ｒ′″は次式（２）％式％ ） 上記δ１は多重反射による位相項で、光磁気材料２２の
厚さをｄ、光源の波長λとずれば、δ１−４πｎ±’ｄ
／λ で表されるものである。また、’ｆｆｉ＋ｒ＾はフレネ
ルの反射係数と呼ばれるもので、 ｒルー（ｎｔ ｎ； ）／ （ｎ１＋ｎ； ）ｒ乙 −
（ｎ； 、ｎ３）／ Ｄ： ＋ｎ３）により表されるも
のである。
した力５って、（２）式からｎ′＋による振幅反射率ｒ
″とｎ；による振幅反射率ｒ−とは互いに異なるもので
あることが明らかであり、右廻りの円偏光を垂直に磁化
した光磁気材料に入射させたときの反射光量は左廻りの
円偏光を同様に入射させたときの反則光量とが異なる。
″とｎ；による振幅反射率ｒ−とは互いに異なるもので
あることが明らかであり、右廻りの円偏光を垂直に磁化
した光磁気材料に入射させたときの反射光量は左廻りの
円偏光を同様に入射させたときの反則光量とが異なる。
換言すれば、右廻りまたむ、１ノ５．廻りの一定回転方
向の円偏光を入射し続りたとき、光磁気材料の磁化の方
向の違いに応じて反’Ａ＝Ｉ光ｒ、１が、ユ挿類に変化
することとなり、その反射光量の変化に基づいて、光磁
気Ｈ料２２を局部的に磁化することにより書き込まれた
信号く情報）が検出されるのである。なお、第３図は、
光磁気＋４１’＋ ２２の磁化方向の相違が」−記反射
光量を変化さ一已るごとを示すために、上記方法によっ
て実験的に確認された光磁気材料２２の磁化曲線である
。
向の円偏光を入射し続りたとき、光磁気材料の磁化の方
向の違いに応じて反’Ａ＝Ｉ光ｒ、１が、ユ挿類に変化
することとなり、その反射光量の変化に基づいて、光磁
気Ｈ料２２を局部的に磁化することにより書き込まれた
信号く情報）が検出されるのである。なお、第３図は、
光磁気＋４１’＋ ２２の磁化方向の相違が」−記反射
光量を変化さ一已るごとを示すために、上記方法によっ
て実験的に確認された光磁気材料２２の磁化曲線である
。
上記反射光量の差は一般に数％程度以下のものであって
、レーザ光源ＩＯから出力される出力光ｍに変動が存在
すると、それがノイズとなってＳ／Ｎ比が低下し、光磁
気ディスク１８からの読み出しの誤り率が比較的大きく
なることが避けられない。しかしながら、本実施例によ
れば、レーザ光源１０の出力光量の変動が存在してもホ
トダイオード３０から出力される信号に基づいてホトダ
イオード２０から出力される信号がキャンセルされるの
で高いＳ／Ｎ比が得られ、磁気ディスク１８からの読み
出し率が大幅に低下させられるのである。すなわち、た
とえばレーザ光源１０に供給される電源のドリフト、レ
ーザ光源１０の出力特性の経時変化等に基づいてその出
力光量が減少または増加すると、それに伴ってボトダイ
オード２０および３０に受けられる光量も減少または増
加する。しかし、ホトダイオード２０および３０の出力
信号は差動増幅器２８にそれぞれ供給されており、その
差動増幅器２８においてホトダイオード２０の出力信号
からホトダイオード３０の出力信号を差し引いた信号に
基づいて増幅されるので、差動増幅器２８から出力され
る信号はレーザ光源１０の出力光量の変動によるノイズ
が除去された信号となる。したがって、レーザ光源１０
の出力変動に拘わらず高いＳ／Ｎ比が得られるのであり
、差動増幅器２８およびホトダイオード３０はレーザ光
源１０の出力光量の変動に基づくホトダイオード２０の
出力信号の変動をモニタするモニタ手段を形成している
のである。
、レーザ光源ＩＯから出力される出力光ｍに変動が存在
すると、それがノイズとなってＳ／Ｎ比が低下し、光磁
気ディスク１８からの読み出しの誤り率が比較的大きく
なることが避けられない。しかしながら、本実施例によ
れば、レーザ光源１０の出力光量の変動が存在してもホ
トダイオード３０から出力される信号に基づいてホトダ
イオード２０から出力される信号がキャンセルされるの
で高いＳ／Ｎ比が得られ、磁気ディスク１８からの読み
出し率が大幅に低下させられるのである。すなわち、た
とえばレーザ光源１０に供給される電源のドリフト、レ
ーザ光源１０の出力特性の経時変化等に基づいてその出
力光量が減少または増加すると、それに伴ってボトダイ
オード２０および３０に受けられる光量も減少または増
加する。しかし、ホトダイオード２０および３０の出力
信号は差動増幅器２８にそれぞれ供給されており、その
差動増幅器２８においてホトダイオード２０の出力信号
からホトダイオード３０の出力信号を差し引いた信号に
基づいて増幅されるので、差動増幅器２８から出力され
る信号はレーザ光源１０の出力光量の変動によるノイズ
が除去された信号となる。したがって、レーザ光源１０
の出力変動に拘わらず高いＳ／Ｎ比が得られるのであり
、差動増幅器２８およびホトダイオード３０はレーザ光
源１０の出力光量の変動に基づくホトダイオード２０の
出力信号の変動をモニタするモニタ手段を形成している
のである。
次に、本発明の他の実施例を説明する。前述の実施例が
ホトダイオード３０の出力信号に基づいてホトダイオー
ド２０の出力信号をモニタするのに対し、本実ｈｉｂ例
では、ホトダイオード３０の出力信号に基づいてレーザ
光源１０の出力をモニタする点において異なる。なお、
以下の実施例において前述の実施例と共通ずる部分には
同一の符号を伺して説明を省略する。
ホトダイオード３０の出力信号に基づいてホトダイオー
ド２０の出力信号をモニタするのに対し、本実ｈｉｂ例
では、ホトダイオード３０の出力信号に基づいてレーザ
光源１０の出力をモニタする点において異なる。なお、
以下の実施例において前述の実施例と共通ずる部分には
同一の符号を伺して説明を省略する。
第４図において、ポトダイオード３０の出力信号はレー
ザ出力モニタ回路３２に供給され、レーザ出力モニタ回
路３２からはレーザ光源１０の出力光量が一定となるよ
うな駆動電力がレーザ光源１０に供給される。すなわち
、レーザ出力モニタ回路３２は、第５図に示されるよう
に構成されており、検出回路３４はホトダイオード３０
の受光量に応じたフィードバンク電圧ｅ２を減算器３５
に供給する。減算器３５は予め設定された一定の基準電
圧ｅ、と、フィードバンク電圧ｅ２との差を加算器３６
に供給する。加算器３６はレーザ光源１０の低出力に対
応した出力基準電圧ｅ、と、減算器３５の出力電圧とを
加算して駆動回路３８に供給する。駆動回路３８は加算
器３６の出力電圧に対応した電力をレーザ光源１０に供
給して、その出力電圧に対応した出力光量でレーザ光を
出力させる。
ザ出力モニタ回路３２に供給され、レーザ出力モニタ回
路３２からはレーザ光源１０の出力光量が一定となるよ
うな駆動電力がレーザ光源１０に供給される。すなわち
、レーザ出力モニタ回路３２は、第５図に示されるよう
に構成されており、検出回路３４はホトダイオード３０
の受光量に応じたフィードバンク電圧ｅ２を減算器３５
に供給する。減算器３５は予め設定された一定の基準電
圧ｅ、と、フィードバンク電圧ｅ２との差を加算器３６
に供給する。加算器３６はレーザ光源１０の低出力に対
応した出力基準電圧ｅ、と、減算器３５の出力電圧とを
加算して駆動回路３８に供給する。駆動回路３８は加算
器３６の出力電圧に対応した電力をレーザ光源１０に供
給して、その出力電圧に対応した出力光量でレーザ光を
出力させる。
以上のように構成されたレーザ出力モニタ回路３２によ
れば、駆動回路３８のドリフト、レーザ光源１０の直線
の変動等に基づいてレーザ光源１０の出力光量が例えば
増加すると、フィードバック電圧ｅ２が増加する。この
ため、加算器３６において出力基準電圧ｅ３に加えられ
る減算器３５の出力信号が減少するので、駆動回路３８
からレーザ光源１０に供給される電力が少なくされ、レ
ーザ光源１０の出力光量が減少させられる。逆に、レー
ザ光源ｌＯの出力光量がフィードバック電圧ｅ２が減少
して減算器３５の出力信号が増加させられると、駆動量
Ｗ８３８からレーザ光源ＩＯに供給させられる電力が増
加させられ、レーザ光源１４０の出力光量が引き」二げ
られる。このようにして、レーザ光源１０の出力光量が
一定に制御されるのであり、レーザ出力モニタ回路３２
とホトダイオ−）−’ ３ （ｌとがレーザ光源１ （
ｌの出力光量を一定にモニタするモニタ手段を形成して
いるのである。
れば、駆動回路３８のドリフト、レーザ光源１０の直線
の変動等に基づいてレーザ光源１０の出力光量が例えば
増加すると、フィードバック電圧ｅ２が増加する。この
ため、加算器３６において出力基準電圧ｅ３に加えられ
る減算器３５の出力信号が減少するので、駆動回路３８
からレーザ光源１０に供給される電力が少なくされ、レ
ーザ光源１０の出力光量が減少させられる。逆に、レー
ザ光源ｌＯの出力光量がフィードバック電圧ｅ２が減少
して減算器３５の出力信号が増加させられると、駆動量
Ｗ８３８からレーザ光源ＩＯに供給させられる電力が増
加させられ、レーザ光源１４０の出力光量が引き」二げ
られる。このようにして、レーザ光源１０の出力光量が
一定に制御されるのであり、レーザ出力モニタ回路３２
とホトダイオ−）−’ ３ （ｌとがレーザ光源１ （
ｌの出力光量を一定にモニタするモニタ手段を形成して
いるのである。
このように、本実施例によれば、レーデ光源１０の出力
光量が一定にモニタされるのでホトダイオード２０から
出力される出力信号中のレーザ光源１． （ｌの出力光
量の変動に起因するノイズが解消されて高いＳ／Ｎ比が
得られ、光磁気ディスク１８に書き込まれた情報が読み
出される際の誤り率が大幅に低下させられるのである。
光量が一定にモニタされるのでホトダイオード２０から
出力される出力信号中のレーザ光源１． （ｌの出力光
量の変動に起因するノイズが解消されて高いＳ／Ｎ比が
得られ、光磁気ディスク１８に書き込まれた情報が読み
出される際の誤り率が大幅に低下させられるのである。
前述の実施例は、光磁気材料２２からの反射光りの差に
基づいて光磁気ディスク１８に書き込まれた情報を読め
出す光磁気再生装置に関するものであるが、本発明は光
磁気材料２２からの反射光の直線偏光の偏光（振動）面
回転角を検出することにより、光磁気ディスク１８に書
き込まれた情報を読み出す光磁気再生装置にも適用され
る。
基づいて光磁気ディスク１８に書き込まれた情報を読め
出す光磁気再生装置に関するものであるが、本発明は光
磁気材料２２からの反射光の直線偏光の偏光（振動）面
回転角を検出することにより、光磁気ディスク１８に書
き込まれた情報を読み出す光磁気再生装置にも適用され
る。
第６図において、レーザ光源１０から出力された特別な
偏光面を有さないレーザ光線のうち、偏光ビームスプリ
ンク１４を通過させられたＰ偏光は直接光磁気ディスク
１８に入射さ・けられる。光磁気ディスク１８に入射さ
せられたＰ偏光の反射光は、所謂カー’ＩＪ果に従って
光磁気材料２２の磁化方向に対応して直線偏光の振動面
が所定の角度（カー回転角）回転させられるので、その
反射光が偏光ビームスブリック１４に再び入射さ−けら
れると、カー効果によって振動面が回転させられた成分
が偏光ビームスプリッタ１４から反射さ・けられて検光
子を通してホトダイオード２０に受光される。検光子４
０ば光磁気材料２２からの反射光のうち光磁気材料２２
の磁化方向に対応して直線偏光の偏光面が回転させられ
た直線偏光を通過させるように配設されている。したが
って、本実施例によれば、ボ１−ダイオード２（）の出
力信号が光磁気材料２２の磁化方向に対応して変動させ
られるので、光磁気相’Ｒ２２の出力信号に基づいて光
磁気材料２２上に書き込まれた情報が読み出され（！Ｉ
るのであるが、ホトダイオード２０に受光される光量も
レーザ光源ＩＯの出力光量の変動に対応した）・イズを
含む。しかしながら、本実施例においてはレーデ光源１
０の出力光量の変動を検知するホトダイオード３０の出
力信号およびホトダイオード２０の出力信号が共に差動
増幅器２８に供給され、差動増幅器２８においてホトダ
イオード２０の出力信号成分からホトダイオード３０の
出力信号成分が差し引かれるので、レーザ光源１０の出
力光量の変動に拘わらず高いＳ／Ｎ比が得られ、光磁気
ディスク１８に書き込まれた情報が正確に読み出される
のである。
偏光面を有さないレーザ光線のうち、偏光ビームスプリ
ンク１４を通過させられたＰ偏光は直接光磁気ディスク
１８に入射さ・けられる。光磁気ディスク１８に入射さ
せられたＰ偏光の反射光は、所謂カー’ＩＪ果に従って
光磁気材料２２の磁化方向に対応して直線偏光の振動面
が所定の角度（カー回転角）回転させられるので、その
反射光が偏光ビームスブリック１４に再び入射さ−けら
れると、カー効果によって振動面が回転させられた成分
が偏光ビームスプリッタ１４から反射さ・けられて検光
子を通してホトダイオード２０に受光される。検光子４
０ば光磁気材料２２からの反射光のうち光磁気材料２２
の磁化方向に対応して直線偏光の偏光面が回転させられ
た直線偏光を通過させるように配設されている。したが
って、本実施例によれば、ボ１−ダイオード２（）の出
力信号が光磁気材料２２の磁化方向に対応して変動させ
られるので、光磁気相’Ｒ２２の出力信号に基づいて光
磁気材料２２上に書き込まれた情報が読み出され（！Ｉ
るのであるが、ホトダイオード２０に受光される光量も
レーザ光源ＩＯの出力光量の変動に対応した）・イズを
含む。しかしながら、本実施例においてはレーデ光源１
０の出力光量の変動を検知するホトダイオード３０の出
力信号およびホトダイオード２０の出力信号が共に差動
増幅器２８に供給され、差動増幅器２８においてホトダ
イオード２０の出力信号成分からホトダイオード３０の
出力信号成分が差し引かれるので、レーザ光源１０の出
力光量の変動に拘わらず高いＳ／Ｎ比が得られ、光磁気
ディスク１８に書き込まれた情報が正確に読み出される
のである。
以上、本発明の一実施例を示す図面に基づいてｎ’Ｉ′
ｌ１ｌＩに説明したが、本発明はその他の態様において
も適用される。
ｌ１ｌＩに説明したが、本発明はその他の態様において
も適用される。
たとえば、光源１０はレーザ光源のみならず他の単色光
源であっても良く、またレンズ、ミラー等の光学素子が
レーザ光源１０と偏光ビーノ・スプリッタ１４との間、
光磁気ディスク１８と偏光ビームスプリッタＩ４または
１／４波長板１６との間、ホトダイオード２０または３
０と偏光ヒ゛−ムスプリソク１４との間等において必要
に応じて適宜用いられるものである。前述の実施例にお
し）では円盤状の光磁気ディスク１８が用いられている
が、その形状はドラム状またはテープ状であっても同等
差支えないのである。
源であっても良く、またレンズ、ミラー等の光学素子が
レーザ光源１０と偏光ビーノ・スプリッタ１４との間、
光磁気ディスク１８と偏光ビームスプリッタＩ４または
１／４波長板１６との間、ホトダイオード２０または３
０と偏光ヒ゛−ムスプリソク１４との間等において必要
に応じて適宜用いられるものである。前述の実施例にお
し）では円盤状の光磁気ディスク１８が用いられている
が、その形状はドラム状またはテープ状であっても同等
差支えないのである。
また、反射光量を検出するためのホトダイオード’２０
．３０の代わりに光電子倍増管等の光子検出素子が用い
られても良い。
．３０の代わりに光電子倍増管等の光子検出素子が用い
られても良い。
また、モニタ手段としてホトダイオード−２０の出力信
号からレーザ光源１０の出力光早変■世ｊ分をキャンセ
ルする差動増幅器２８や、レーザ光源１０の出力光量を
一定にモニタするレーザ出力−モニタ回路３２が用いら
れているが、その他の回路であっても良いのである。要
するに、ホトダイメ−ト２０の出力信号からレーザ光源
１０の出力光量の変動分がキャンセルされ、またはレー
ザ光源ｌ（）の出力光量が一定に制御されるようにする
モニタ手段であれば良いのである。
号からレーザ光源１０の出力光早変■世ｊ分をキャンセ
ルする差動増幅器２８や、レーザ光源１０の出力光量を
一定にモニタするレーザ出力−モニタ回路３２が用いら
れているが、その他の回路であっても良いのである。要
するに、ホトダイメ−ト２０の出力信号からレーザ光源
１０の出力光量の変動分がキャンセルされ、またはレー
ザ光源ｌ（）の出力光量が一定に制御されるようにする
モニタ手段であれば良いのである。
さらに、第６図の実施例において、ホトダイオード２０
に受光される光は光磁気材料２２の透過光であっても良
いのである。
に受光される光は光磁気材料２２の透過光であっても良
いのである。
なお、上述したのはあくまでも本発明の一実施例であり
、本発明はその精神を逸脱しない範囲において種々変更
が加えられ得るものである。
、本発明はその精神を逸脱しない範囲において種々変更
が加えられ得るものである。
例を示す構成図である。第２図は第１図の光磁気ディス
クの要部断面図である。第３図は第１図の装置を用いて
実験的に検出した光磁気材料の磁化曲線を示す。第４図
は本発明が適用された光磁気再生装置の他の例を示す構
成図である。第５図は第４図のレーザ出力モニタ回路を
示すブロック線図である。第６図は本発明が適用された
光磁気再生装置の他の例を示す構成図である。
クの要部断面図である。第３図は第１図の装置を用いて
実験的に検出した光磁気材料の磁化曲線を示す。第４図
は本発明が適用された光磁気再生装置の他の例を示す構
成図である。第５図は第４図のレーザ出力モニタ回路を
示すブロック線図である。第６図は本発明が適用された
光磁気再生装置の他の例を示す構成図である。
１０：レーザ光源（光源）
１４ａ：接合面
２２：光磁気材料
３０：ホトダイオード（検出装置）
出願人 ブラザー工業株式会社
第、□ 第３図
第４図
２
第５図
Claims (1)
- 特別な偏光面を有さない光を発生し得る光源に対向して
偏光ビームスプリッタを配置し、前記光源から発生され
た光のうち前記偏光ビームスプリ・ツタを透過した直線
偏光により光磁気材料に記録された情報を読み出すとと
もに、前記偏光ビームスプリッタの接合面で反射された
反射光の光量を検出するための検出装置を設け、この検
出装置からの光に基づいて１１１１記光源の出方または
前記情報を読み出すための受光信号をモニタするように
したごとを特徴とする光磁気再生装置。
Priority Applications (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14402983A JPS6035351A (ja) | 1983-08-06 | 1983-08-06 | 光磁気再生装置 |
| EP84305355A EP0156058A3 (en) | 1983-08-06 | 1984-08-06 | Magneto-optical reading apparatus |
| US06/816,999 US5007021A (en) | 1983-08-06 | 1986-01-09 | Magneto-optical data reading apparatus |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14402983A JPS6035351A (ja) | 1983-08-06 | 1983-08-06 | 光磁気再生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6035351A true JPS6035351A (ja) | 1985-02-23 |
Family
ID=15352665
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP14402983A Pending JPS6035351A (ja) | 1983-08-06 | 1983-08-06 | 光磁気再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6035351A (ja) |
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63266655A (ja) * | 1987-04-24 | 1988-11-02 | Hitachi Ltd | 磁気光学ヘツド |
| JPS6421737A (en) * | 1987-06-24 | 1989-01-25 | Digital Equipment Corp | Overlight system for magneto-optic recording |
| JPH01166351A (ja) * | 1987-09-30 | 1989-06-30 | Deutsche Thomson Brandt Gmbh | 光学ピツクアツプ |
| US5202860A (en) * | 1990-03-05 | 1993-04-13 | Sharp Kabushiki Kaisha | Magneto-optic reproducing device using right and left circularly polarized light |
-
1983
- 1983-08-06 JP JP14402983A patent/JPS6035351A/ja active Pending
Cited By (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63266655A (ja) * | 1987-04-24 | 1988-11-02 | Hitachi Ltd | 磁気光学ヘツド |
| JPS6421737A (en) * | 1987-06-24 | 1989-01-25 | Digital Equipment Corp | Overlight system for magneto-optic recording |
| JPH01166351A (ja) * | 1987-09-30 | 1989-06-30 | Deutsche Thomson Brandt Gmbh | 光学ピツクアツプ |
| US5202860A (en) * | 1990-03-05 | 1993-04-13 | Sharp Kabushiki Kaisha | Magneto-optic reproducing device using right and left circularly polarized light |
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