JPS61233444A - 光学式再生装置 - Google Patents
光学式再生装置Info
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- JPS61233444A JPS61233444A JP60074617A JP7461785A JPS61233444A JP S61233444 A JPS61233444 A JP S61233444A JP 60074617 A JP60074617 A JP 60074617A JP 7461785 A JP7461785 A JP 7461785A JP S61233444 A JPS61233444 A JP S61233444A
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- recording medium
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- luminous flux
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
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- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
産業上の利用分野
本発明は、磁気光学記録媒体に記録された情報を光学的
に読み取る光学式再生装置に関する。
に読み取る光学式再生装置に関する。
従来の技術
近年、磁気記録媒体を用いて光学的に情報の記録再生を
行なう装置の開発が行なわれている。
行なう装置の開発が行なわれている。
この種の装置では、媒体のカー効果あるいはファラデー
効果によって信号の再生が成される。ここで、カー効果
とは、光が磁性材料の表面で反射する際に光の偏波面が
回転する現象であり、ファラデー効果とは、光が透過す
る際尾側波面が回転する現象である。カー効果あるいは
ファラデー効果による偏波面の回転方向は媒体の磁化の
向きにより異なるため、媒体上に磁化の方向として情報
を記録することにより、その記録情報を光学的に読み取
ることができる。
効果によって信号の再生が成される。ここで、カー効果
とは、光が磁性材料の表面で反射する際に光の偏波面が
回転する現象であり、ファラデー効果とは、光が透過す
る際尾側波面が回転する現象である。カー効果あるいは
ファラデー効果による偏波面の回転方向は媒体の磁化の
向きにより異なるため、媒体上に磁化の方向として情報
を記録することにより、その記録情報を光学的に読み取
ることができる。
以下、第２図を参照しながら従来の光学式再生装置の一
例について説明する。
例について説明する。
光源１から出射された光はコリメータレンズ２及び偏光
子３によって平行な直線偏光となり、無偏光ビームスプ
リッタ−４及び対物レンズ６を通って磁気光学記録媒体
６の表面に収束される。この時、記録媒体６の表面で反
射した光はカー効果により偏波面が回転する。この光束
はビームスプリッター４で反射され、検光子７及び集光
レンズ８を通って光検出器９に入力される。
子３によって平行な直線偏光となり、無偏光ビームスプ
リッタ−４及び対物レンズ６を通って磁気光学記録媒体
６の表面に収束される。この時、記録媒体６の表面で反
射した光はカー効果により偏波面が回転する。この光束
はビームスプリッター４で反射され、検光子７及び集光
レンズ８を通って光検出器９に入力される。
いま、偏光子３を通過した直線偏光の強度を１゜。
この直線偏光の偏波面が検光子７の消光位置となす角を
θ、媒体６での光の反射率をＲとし、媒体６によって光
の偏波面がθにだけ回転したものとすると、光検出器９
に到達する光の強度は、Ｉ ＝Ｉ ｏＲ５ｉｎ２（Ｏｅ
ｋ） θ）で表わされる。θにの値は媒体
６の磁化の方向により異なるので、媒体６に磁化の方向
として記録されている情報が光量差として検出できる。
θ、媒体６での光の反射率をＲとし、媒体６によって光
の偏波面がθにだけ回転したものとすると、光検出器９
に到達する光の強度は、Ｉ ＝Ｉ ｏＲ５ｉｎ２（Ｏｅ
ｋ） θ）で表わされる。θにの値は媒体
６の磁化の方向により異なるので、媒体６に磁化の方向
として記録されている情報が光量差として検出できる。
発明が解決しようとする問題点
しかしながら、上記のような構成では、一般に十分な信
号対雑音比が得られないという問題点がある。この原因
としては、第一に、光検出器９により検出される信号が
小さいことがあげられる。
号対雑音比が得られないという問題点がある。この原因
としては、第一に、光検出器９により検出される信号が
小さいことがあげられる。
これは、現在のところカー効果、ファラデー効果の大き
な磁気光学記録媒体が得られていないためである。
な磁気光学記録媒体が得られていないためである。
第二の原因は、雑音の周波数特性にある。記録媒体６に
記録された情報を再生する場合には光束と記録媒体６と
は相対運動を行なっているが、この時、記録媒体６の不
均一性により雑音が発生する。さらに、光源１として主
に用いられるレーザーにより雑音が発生するが、この２
種類の雑音は殆んど低周波側に現われる。一般に磁気光
学記録媒体では、これらの雑音の多い周波数帯域以上の
高周波で記録を行なうことは困難であるため、いきおい
雑音の多い帯域で記録再生を行なうことになり、信号対
雑音比は低くなる。
記録された情報を再生する場合には光束と記録媒体６と
は相対運動を行なっているが、この時、記録媒体６の不
均一性により雑音が発生する。さらに、光源１として主
に用いられるレーザーにより雑音が発生するが、この２
種類の雑音は殆んど低周波側に現われる。一般に磁気光
学記録媒体では、これらの雑音の多い周波数帯域以上の
高周波で記録を行なうことは困難であるため、いきおい
雑音の多い帯域で記録再生を行なうことになり、信号対
雑音比は低くなる。
本発明は上記問題点に鑑み、カー効果あるいはファラデ
ー効果の小さな磁気光学記録媒体においても、大きな信
号対雑音比が得られる光学式再生装置を提供することを
目的とするものである。
ー効果の小さな磁気光学記録媒体においても、大きな信
号対雑音比が得られる光学式再生装置を提供することを
目的とするものである。
問題点を解決するための手段
上記問題点を解決するため、本発明の光学式再生装置で
は、周波数の異なる２本の光束を生成し、そのうちの一
方あるいは双方は円偏光とし、磁気光学記録媒体に照射
して得られた光束と他方の光束との２光束を干渉させて
その光量を検出することにより情報を読み取るという構
成にしている。
は、周波数の異なる２本の光束を生成し、そのうちの一
方あるいは双方は円偏光とし、磁気光学記録媒体に照射
して得られた光束と他方の光束との２光束を干渉させて
その光量を検出することにより情報を読み取るという構
成にしている。
作 用
本発明によれば、上記の構成によって記録媒体から雑音
を低減した状態で情報を読み取ることができる。これは
下記の作用による。
を低減した状態で情報を読み取ることができる。これは
下記の作用による。
磁性材料に光を照射した時に生ずるカー効果あるいはフ
ァラデー効果は、入射光が直線偏光の場合は偏波面の回
転となって現われるが、入射光が円偏光の場合は位置す
れとなって現われる。このことから、磁気光学記録媒体
からの情報読み取りは円偏光を用いても可能である。一
般に、光の位相変化は参照光との干渉によって検出でき
るが、本発明では、磁気光学記録媒体を経た光の周波数
と参照光の周波数との間に差をもたせて干渉させている
ため、位相変化の情報はこの差周波数付近の帯域に現わ
れ、高周波佃域忙スペクトル分布をもつ再生信号を得る
ことができる。雑音のスペクトル分布は低周波領域で大
きく現われるため、本発明の光学式再生装置により得ら
れる信号はより大きな信号対雑音比を得ることができる
。
ァラデー効果は、入射光が直線偏光の場合は偏波面の回
転となって現われるが、入射光が円偏光の場合は位置す
れとなって現われる。このことから、磁気光学記録媒体
からの情報読み取りは円偏光を用いても可能である。一
般に、光の位相変化は参照光との干渉によって検出でき
るが、本発明では、磁気光学記録媒体を経た光の周波数
と参照光の周波数との間に差をもたせて干渉させている
ため、位相変化の情報はこの差周波数付近の帯域に現わ
れ、高周波佃域忙スペクトル分布をもつ再生信号を得る
ことができる。雑音のスペクトル分布は低周波領域で大
きく現われるため、本発明の光学式再生装置により得ら
れる信号はより大きな信号対雑音比を得ることができる
。
実施例
以下、本発明の一実施例の光学式再生装置について、第
１図を参照しながら説明する。
１図を参照しながら説明する。
光源である半導体レーザー１３より出射された光は、コ
リメータレンズ１４及び偏光子１６を経て、図の紙面に
平行な偏光方向を持つ直線偏光となる。以後、紙面に平
行な偏光方向を持つ直線偏光をｐ偏光、垂直な偏光方向
を持つ直線偏光をＳ偏光と呼ぶ。この光束は音噂光学変
調素子１６によって周波数の異なる２本の光束となる。
リメータレンズ１４及び偏光子１６を経て、図の紙面に
平行な偏光方向を持つ直線偏光となる。以後、紙面に平
行な偏光方向を持つ直線偏光をｐ偏光、垂直な偏光方向
を持つ直線偏光をＳ偏光と呼ぶ。この光束は音噂光学変
調素子１６によって周波数の異なる２本の光束となる。
その光束の一方は元の光束と同じ周波数を維持し、他方
は音響光学素子１６に印加する交流電圧の周波数だけ元
の光に対し周波数がシフトする。
は音響光学素子１６に印加する交流電圧の周波数だけ元
の光に対し周波数がシフトする。
前者の光束は誘電体多層膜ミラー１７で反射した後、偏
光ビームスプリッタ−１８に至る。偏光ビームスプリッ
タ−１８はｐ偏光を透過しＳ偏光を反射する働きを有し
ており、前者の光束は全てこの偏光ビームスプリッタ−
を透過する。さらに、１７４波長板１９により、この光
束は円偏光に変換され、対物レンズ２０を経て磁気光学
記録媒体２１に照射される。磁気光学記録媒体２１は、
たとえばＧｄＴｂＦａ アモルファス垂直磁化模である
。
光ビームスプリッタ−１８に至る。偏光ビームスプリッ
タ−１８はｐ偏光を透過しＳ偏光を反射する働きを有し
ており、前者の光束は全てこの偏光ビームスプリッタ−
を透過する。さらに、１７４波長板１９により、この光
束は円偏光に変換され、対物レンズ２０を経て磁気光学
記録媒体２１に照射される。磁気光学記録媒体２１は、
たとえばＧｄＴｂＦａ アモルファス垂直磁化模である
。
光束はこの磁気光学記録媒体２１の表面で反射した際、
表面の磁化の方向に応じて位相変化を生ずる。位相変化
を受けた光束は対物レンズ２０に戻り、１７４波長板１
９によって８偏光に変換される。この時の位相変化量を
θ２とすると、光束の振幅Ａ、は Ａ、＝Ａ０．Ｒｅｉ″ｐＣｉ＃ｔ（１）となる。ここで
、Ａｏｌ は磁気光学記録媒体２１への入射光の振幅
、Ｒは磁気光学記録媒体２１０反射率、ωは半導体レー
ザー１３の周波数である。
表面の磁化の方向に応じて位相変化を生ずる。位相変化
を受けた光束は対物レンズ２０に戻り、１７４波長板１
９によって８偏光に変換される。この時の位相変化量を
θ２とすると、光束の振幅Ａ、は Ａ、＝Ａ０．Ｒｅｉ″ｐＣｉ＃ｔ（１）となる。ここで
、Ａｏｌ は磁気光学記録媒体２１への入射光の振幅
、Ｒは磁気光学記録媒体２１０反射率、ωは半導体レー
ザー１３の周波数である。
８偏光となった光束は偏光ビームスプリッタ−１８に達
するが、前記のようにこの偏光ビームスプリッタ−１８
はＳ偏光を全て照射するので光束は全て無偏光ビームス
プリッタ−２４に向かう。
するが、前記のようにこの偏光ビームスプリッタ−１８
はＳ偏光を全て照射するので光束は全て無偏光ビームス
プリッタ−２４に向かう。
この偏光ビームスプリッタ−１８の働きＫより、磁気光
学記録媒体２１への入射光と反射光とを分離することが
でき、光量の損失を防ぐだけでなく反射光が半導体レー
ザー１３へ戻らないのでレーザーの戻り光雑音を低減す
ることができる。
学記録媒体２１への入射光と反射光とを分離することが
でき、光量の損失を防ぐだけでなく反射光が半導体レー
ザー１３へ戻らないのでレーザーの戻り光雑音を低減す
ることができる。
一方、音響光学変調素子１６によって周波数シフトを受
けた光束は誘電体多層膜ミラー２２で反射された後、１
／２波長板２３を経て無偏光ビームスプリッタ−２４に
至る。この時、光束は１／２波長板２３によってｐ偏光
から８偏光に変換される。この時の光束の振幅は、 Ａ２”Ａ０２ｅ ”ω十Δω） ｔ
＠）となる。ここでΔωは音響光学変調素子１６により
生じた光の周波数シフトである。
けた光束は誘電体多層膜ミラー２２で反射された後、１
／２波長板２３を経て無偏光ビームスプリッタ−２４に
至る。この時、光束は１／２波長板２３によってｐ偏光
から８偏光に変換される。この時の光束の振幅は、 Ａ２”Ａ０２ｅ ”ω十Δω） ｔ
＠）となる。ここでΔωは音響光学変調素子１６により
生じた光の周波数シフトである。
（１）式、＠）式で表わされる２光束は共に８偏波とな
っているので、無偏光ビームスプリッタ−２４によって
干渉し、その後集光レンズ２６を経て、アバランシェフ
ォトダイオード２６に入射する。
っているので、無偏光ビームスプリッタ−２４によって
干渉し、その後集光レンズ２６を経て、アバランシェフ
ォトダイオード２６に入射する。
この時の干渉光強度は（１）式、＠）式より、Ｉ−＝
ｌ ＴＡ１＋ＴＡ２１２ ＝１Ａ２Ｒ２＋−！ｊＡＯ２ ＋Ａｏ１Ａ０２ＲＣＯ８（Δωｔ＋θｐ）（３）となり
、媒体に記録された情報（即ちθｐ）は、周波数Δωの
搬送波上に位相変調された形で現われる。このように、
磁気光学記録媒体２１を経た光の周波数と参照光の周波
数との間に差をもたせて干渉させているため、位相変化
の情報はこの差周波数付近の帯域に現われる。この時の
雑音の周波数特性と信号帯域の関係を第３図に示す。１
゜のようなスペクトル分布を持つ信号を磁気光学記録媒
体に記録した場合、従来の光学式再生装置では再生信号
のスペクトル分布が記録時と同じ（すなわち１ｏの形）
になるのに対して、本光学式再生装置では、１１のよう
に高周波領域にスペクトル分布をもつ再生信号を得るこ
とができる。雑音のスペクトル分布１２は低周波領域で
大きく現われるため、図からも明らかなように、本光学
式再生装置により得られる信号はより大きな信号対雑音
比を持つことがわかる。
ｌ ＴＡ１＋ＴＡ２１２ ＝１Ａ２Ｒ２＋−！ｊＡＯ２ ＋Ａｏ１Ａ０２ＲＣＯ８（Δωｔ＋θｐ）（３）となり
、媒体に記録された情報（即ちθｐ）は、周波数Δωの
搬送波上に位相変調された形で現われる。このように、
磁気光学記録媒体２１を経た光の周波数と参照光の周波
数との間に差をもたせて干渉させているため、位相変化
の情報はこの差周波数付近の帯域に現われる。この時の
雑音の周波数特性と信号帯域の関係を第３図に示す。１
゜のようなスペクトル分布を持つ信号を磁気光学記録媒
体に記録した場合、従来の光学式再生装置では再生信号
のスペクトル分布が記録時と同じ（すなわち１ｏの形）
になるのに対して、本光学式再生装置では、１１のよう
に高周波領域にスペクトル分布をもつ再生信号を得るこ
とができる。雑音のスペクトル分布１２は低周波領域で
大きく現われるため、図からも明らかなように、本光学
式再生装置により得られる信号はより大きな信号対雑音
比を持つことがわかる。
とのように、雑音レベルは低周波帯域で高いので、差周
波数Δωを十分高い周波数にｌ、干渉光を光電変換した
後にバイパスフィルター処理を行なって雑音を除去する
。この後、信号を検波することによって記録情報が得ら
れる。
波数Δωを十分高い周波数にｌ、干渉光を光電変換した
後にバイパスフィルター処理を行なって雑音を除去する
。この後、信号を検波することによって記録情報が得ら
れる。
このように、本実施例の構成によって、低域の雑音が除
去でき、大きな信号対雑音比が得られる。
去でき、大きな信号対雑音比が得られる。
なお、本実施例においては、記録媒体２１として、Ｇｄ
ＴｂＦ・のアモルフィス垂直磁化膜を用いているが、こ
れは例えば、ＴｂＦｅＣｏのような他のアモルアイス垂
直磁化膜や、磁性ガーネット膜であってもよい。
ＴｂＦ・のアモルフィス垂直磁化膜を用いているが、こ
れは例えば、ＴｂＦｅＣｏのような他のアモルアイス垂
直磁化膜や、磁性ガーネット膜であってもよい。
また、本実施例では、２光束のうち一方のみを磁気光学
記録媒体２１に照射しているが、２光束の双方を記録媒
体２１に照射してもよい。この場合には記録媒体２１上
で２光束は異なった位置に収束し、一方の光束を参照光
として用いる。
記録媒体２１に照射しているが、２光束の双方を記録媒
体２１に照射してもよい。この場合には記録媒体２１上
で２光束は異なった位置に収束し、一方の光束を参照光
として用いる。
発明の効果
以上のように、本発明によれば、周波数の異なる２本の
光束を用い、そのうちの少なくとも一方の光束を円偏光
として磁気光学記録媒体に照射し、その後に双方の光束
を干渉させて光量を検出し情報信号を読み取るようにし
たことにより、従来の方式と比較して再生信号対雑音比
を大幅に向上することができるものである。
光束を用い、そのうちの少なくとも一方の光束を円偏光
として磁気光学記録媒体に照射し、その後に双方の光束
を干渉させて光量を検出し情報信号を読み取るようにし
たことにより、従来の方式と比較して再生信号対雑音比
を大幅に向上することができるものである。
第１図は本発明の一実施例における光学式再生装置のブ
ロック図、第２図は従来例の光学式再生装置のブロック
図、第３図はその再生信号と雑音の周波数帯域を表わす
特性図である。 １６・・・・・・偏光子、１６・・・・・・音響光学変
調素子、１８・・・・・・偏光ビームスプリッタ−１１
９・・・・・・１／４波長板、２１・・・・・・磁気光
学記録媒体、２３・・・・・・１／２波長板、２４・・
・・・・無偏光ビームスプリッタ−〇
ロック図、第２図は従来例の光学式再生装置のブロック
図、第３図はその再生信号と雑音の周波数帯域を表わす
特性図である。 １６・・・・・・偏光子、１６・・・・・・音響光学変
調素子、１８・・・・・・偏光ビームスプリッタ−１１
９・・・・・・１／４波長板、２１・・・・・・磁気光
学記録媒体、２３・・・・・・１／２波長板、２４・・
・・・・無偏光ビームスプリッタ−〇
Claims (2)
- （１）１本の光束から周波数が異なり少なくとも一方が
円偏光である２本の光束を生成する手段と、前記２本の
光束のうち少なくとも一方を磁気光学材料からなる記録
媒体に照射する手段と、この記録媒体を経由した光束と
他方の光束とを干渉させて前記記録媒体に記録された情
報を読み取る手段とを備えたことを特徴とする光学式再
生装置。 - （２）１本の光束から周波数の異なる２本の光束を生成
する手段として音響光学変調素子を用いることを特徴と
する特許請求の範囲第１項記載の光学式再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60074617A JP2641422B2 (ja) | 1985-04-09 | 1985-04-09 | 光学式再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60074617A JP2641422B2 (ja) | 1985-04-09 | 1985-04-09 | 光学式再生装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61233444A true JPS61233444A (ja) | 1986-10-17 |
| JP2641422B2 JP2641422B2 (ja) | 1997-08-13 |
Family
ID=13552313
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60074617A Expired - Fee Related JP2641422B2 (ja) | 1985-04-09 | 1985-04-09 | 光学式再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP2641422B2 (ja) |
Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5750329A (en) * | 1980-09-05 | 1982-03-24 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | Optical reproducing device |
| JPS59101050A (ja) * | 1982-12-02 | 1984-06-11 | Sony Corp | 再生装置 |
| JPS59135646A (ja) * | 1983-01-24 | 1984-08-03 | Canon Inc | 磁気光学的情報再生方法 |
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
-
1985
- 1985-04-09 JP JP60074617A patent/JP2641422B2/ja not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5750329A (en) * | 1980-09-05 | 1982-03-24 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | Optical reproducing device |
| JPS59101050A (ja) * | 1982-12-02 | 1984-06-11 | Sony Corp | 再生装置 |
| JPS59135646A (ja) * | 1983-01-24 | 1984-08-03 | Canon Inc | 磁気光学的情報再生方法 |
| JPS6145439A (ja) * | 1984-08-08 | 1986-03-05 | Canon Inc | 光信号読取り法および装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2641422B2 (ja) | 1997-08-13 |
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| LAPS | Cancellation because of no payment of annual fees |