JPS628046A - 核磁気共鳴信号の処理方法 - Google Patents
核磁気共鳴信号の処理方法Info
- Publication number
- JPS628046A JPS628046A JP60147034A JP14703485A JPS628046A JP S628046 A JPS628046 A JP S628046A JP 60147034 A JP60147034 A JP 60147034A JP 14703485 A JP14703485 A JP 14703485A JP S628046 A JPS628046 A JP S628046A
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- JP
- Japan
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- signal
- gradient
- magnetic field
- time
- gradient magnetic
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/565—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities
- G01R33/56572—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities caused by a distortion of a gradient magnetic field, e.g. non-linearity of a gradient magnetic field
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- Nuclear Medicine, Radiotherapy & Molecular Imaging (AREA)
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- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野）
本発明は、核磁気共鳴（ｎｕｃｌｅａｒ ｍａｇｎｅｔ
ｉｃ ｒｅｓｏｎａｎｃｅ ：以下これをＮＭＲと略
称する）現象を利用して被検体内における特定原子核分
布等を被検体外部より知るようにしたＮＭＲ断層撮像装
置におけるＮＭＲ信号の測定方法の改善に関するもので
ある。
ｉｃ ｒｅｓｏｎａｎｃｅ ：以下これをＮＭＲと略
称する）現象を利用して被検体内における特定原子核分
布等を被検体外部より知るようにしたＮＭＲ断層撮像装
置におけるＮＭＲ信号の測定方法の改善に関するもので
ある。
（従来の技術）
ＮＭＲ１ｉｌ撮像装置におけるＮＭＲ信号の観測方法に
は、ＦｆＤ信号（自由誘導減衰信号）を観測する方法と
、エコー信号を観測する方法とがある。第５図はｆｌＤ
信号を観測する場合のパルスシーケンスを示す図、第６
図はエコー信号を観測する場合のパルスシーケンスを示
す図で、第６図においては勾配磁場印加の様子について
は図示を省略しである。
は、ＦｆＤ信号（自由誘導減衰信号）を観測する方法と
、エコー信号を観測する方法とがある。第５図はｆｌＤ
信号を観測する場合のパルスシーケンスを示す図、第６
図はエコー信号を観測する場合のパルスシーケンスを示
す図で、第６図においては勾配磁場印加の様子について
は図示を省略しである。
ＦＩＤ信号観測の場合は、第５図の（ロ）に示すように
２勾配磁場を印加した状態で同図（イ）に示すように９
０１パルスを印加して所定のスライスのスピンを励起（
選択励起）する。次に、Ｙ勾配磁場印加（ビューごとに
その大きさが変る）を与えて位相エンコードを行う。続
いて、読出し勾配用のＸ勾配磁場を与え、この時点をＦ
ＩＤ信号の時間原点（ｔ−０）とし、そのＦＩＤ信号を
Ｔ時間にわたって観測する。
２勾配磁場を印加した状態で同図（イ）に示すように９
０１パルスを印加して所定のスライスのスピンを励起（
選択励起）する。次に、Ｙ勾配磁場印加（ビューごとに
その大きさが変る）を与えて位相エンコードを行う。続
いて、読出し勾配用のＸ勾配磁場を与え、この時点をＦ
ＩＤ信号の時間原点（ｔ−０）とし、そのＦＩＤ信号を
Ｔ時間にわたって観測する。
一方、エコー信号観測の場合は、９０°パルス印加から
ＮＭＲ信号が発生するところまでは第５図の場合と同様
であるが、９０°パルス印加の後１時間経過したとき１
８０′パルスを印加し、分散中のスピンを１８０°反転
させる。これによりスピンは集束しはじめ、前記１８０
°パルス印加より１時間経過した時点で最大となるよう
なエコー信号を発生する。このように発生するエコー信
号の観測は、図示のように１８０°パルス印加の直後か
らエコー信号が実質上なくなる時点までのＴｍｍ期間物
れる。
ＮＭＲ信号が発生するところまでは第５図の場合と同様
であるが、９０°パルス印加の後１時間経過したとき１
８０′パルスを印加し、分散中のスピンを１８０°反転
させる。これによりスピンは集束しはじめ、前記１８０
°パルス印加より１時間経過した時点で最大となるよう
なエコー信号を発生する。このように発生するエコー信
号の観測は、図示のように１８０°パルス印加の直後か
らエコー信号が実質上なくなる時点までのＴｍｍ期間物
れる。
（発明が解決しようとする問題点）
ところで、ＦＥＤ信号はエコー信号に比べて使い難い点
が幾つかあるため、従来は主としてエコー信号の観測の
方が用いられていた。しかし、単位時間当りのＳ／Ｎで
比較すると、Ｔ２緩和による信号の低下や１８０°パル
スによる無駄時間が無いという点でエコー信号よりもＦ
ＩＤ信号の方が優れていることが分る。
が幾つかあるため、従来は主としてエコー信号の観測の
方が用いられていた。しかし、単位時間当りのＳ／Ｎで
比較すると、Ｔ２緩和による信号の低下や１８０°パル
スによる無駄時間が無いという点でエコー信号よりもＦ
ＩＤ信号の方が優れていることが分る。
このような理由からＦＩＤ信号を用いる方が望ましいが
、ＦＩＤ信号利用には他に次のような問題がある。
、ＦＩＤ信号利用には他に次のような問題がある。
２次元フーリエ変換を行うに際し、ＦＩＤ信号のピーク
値とその位１ｆｆ（この位置はＦＩＤ信号の観測の際の
時間原点になる。）とを正確に捕えてデータを処理する
必要がある。エコー信号を用いる場合は第６図に示され
るようにＮＭＲ画像の２次元フーリエ変換における直流
成分（ＤＣ成分）がエコー信号のピーク（図のＰ点）と
して正確に得られるので問題はないが、ＦＩＤ信号を用
いた場合は、ＤＣ成分がその先頭のデータに相当はする
けれども、この部分ではピークとしての正確な位置を求
めることが困難な上、観測勾配の立上がりによる波形の
乱れで正確な振幅を得ることもまた難しいという問題が
あった。
値とその位１ｆｆ（この位置はＦＩＤ信号の観測の際の
時間原点になる。）とを正確に捕えてデータを処理する
必要がある。エコー信号を用いる場合は第６図に示され
るようにＮＭＲ画像の２次元フーリエ変換における直流
成分（ＤＣ成分）がエコー信号のピーク（図のＰ点）と
して正確に得られるので問題はないが、ＦＩＤ信号を用
いた場合は、ＤＣ成分がその先頭のデータに相当はする
けれども、この部分ではピークとしての正確な位置を求
めることが困難な上、観測勾配の立上がりによる波形の
乱れで正確な振幅を得ることもまた難しいという問題が
あった。
本発明の目的は、この様な点に鑑み、ＦＩＤ信号のＤＣ
成分の正確な位置及びＤＣ付近のデータの正確な振幅を
容易に求めることができるようなＦＩＤ信号の得られる
ＦＩＤ信°号測定方法を提供することにある。
成分の正確な位置及びＤＣ付近のデータの正確な振幅を
容易に求めることができるようなＦＩＤ信号の得られる
ＦＩＤ信°号測定方法を提供することにある。
（問題点を解決するための手段）
この様な目的を達成するために、本発明では、選択励起
後読出し勾配用の勾配磁場を与えて、発生するＦＩＤ信
号を観測するようにした核磁気共鳴信号の測定方法にお
いて、読出し勾配用の勾配磁場印加に先立ち、その勾配
磁場とは反対符号の勾配を適宜の時間印加するようにし
、ＦＩＤ信号をその時間原点よりも少し手前から発生さ
せて、時間原点の正確な位置及びその付近のデータの正
確な振幅が得られるようにしたことを特徴とする。
後読出し勾配用の勾配磁場を与えて、発生するＦＩＤ信
号を観測するようにした核磁気共鳴信号の測定方法にお
いて、読出し勾配用の勾配磁場印加に先立ち、その勾配
磁場とは反対符号の勾配を適宜の時間印加するようにし
、ＦＩＤ信号をその時間原点よりも少し手前から発生さ
せて、時間原点の正確な位置及びその付近のデータの正
確な振幅が得られるようにしたことを特徴とする。
（実施例）
以下図面を用いて本発明を実施例につき詳細に説明する
。第１図は本発明の方法を実施するためのＮＭＲ断Ｆｍ
ｍ像装置の要部構成図である。図において、１はマグネ
ットアセン１すで、内部には対象物を挿入するための空
間部分（孔）が設けられ、この空間部分を取巻くように
して、対象物に一定の磁場を印加する主磁場コイルと、
勾配磁場を発生するための勾配磁場コイル（個別に勾配
磁場を発生することができるように構成されたＸ勾配磁
場コイル、ｙ勾配（ｉ＆場ココイルび２勾配！！場コイ
ル）と、対象物内の原子核のスピンを励起するための高
周波パルスを与えるＲＦ送信コイルと、対象物からのＮ
ＭＲ信号を検出する受信用コイル等が配置されている。
。第１図は本発明の方法を実施するためのＮＭＲ断Ｆｍ
ｍ像装置の要部構成図である。図において、１はマグネ
ットアセン１すで、内部には対象物を挿入するための空
間部分（孔）が設けられ、この空間部分を取巻くように
して、対象物に一定の磁場を印加する主磁場コイルと、
勾配磁場を発生するための勾配磁場コイル（個別に勾配
磁場を発生することができるように構成されたＸ勾配磁
場コイル、ｙ勾配（ｉ＆場ココイルび２勾配！！場コイ
ル）と、対象物内の原子核のスピンを励起するための高
周波パルスを与えるＲＦ送信コイルと、対象物からのＮ
ＭＲ信号を検出する受信用コイル等が配置されている。
主磁場コイルは主磁場電源２に、Ｇ Ｘ ＋ Ｇ ｙ＊
Ｇｚ各勾配磁場コイルはＧｘ、Ｇｙ、Ｇｚ勾配磁場駆動
回路３に、ＲＦ送信コイルはＲＦ電力増幅器４に、ＮＭ
Ｒ信号の受信用コイルは前置増幅器５にそれぞれ接続さ
れている。１ｏはシーケンス記憶回路で、勾配磁場や高
周波磁場の発生シーケンスを制御すると共に得られたＮ
ＭＲ信りをＡ／ＤＩ換するときのタイミングを制御する
。
Ｇｚ各勾配磁場コイルはＧｘ、Ｇｙ、Ｇｚ勾配磁場駆動
回路３に、ＲＦ送信コイルはＲＦ電力増幅器４に、ＮＭ
Ｒ信号の受信用コイルは前置増幅器５にそれぞれ接続さ
れている。１ｏはシーケンス記憶回路で、勾配磁場や高
周波磁場の発生シーケンスを制御すると共に得られたＮ
ＭＲ信りをＡ／ＤＩ換するときのタイミングを制御する
。
６はゲート変調回路、７は高周波信号を発生するＲＦ発
振回路である。ゲート変調回路６は、シーケンス記憶回
路１０からのタイミング信号によりＲＦＲ振回路７が出
力した高周波信号を変調し、高周波パルスを生成する。
振回路である。ゲート変調回路６は、シーケンス記憶回
路１０からのタイミング信号によりＲＦＲ振回路７が出
力した高周波信号を変調し、高周波パルスを生成する。
この高周波パルスはＲＦ電力増幅器４に与えられる。
８は位相検波器で、ＲＦ発振回路７の出力信号を参照し
て、受信用コイルで検出し前置増幅器５を介して送られ
るＮＭＲ信号を位相検波する。
て、受信用コイルで検出し前置増幅器５を介して送られ
るＮＭＲ信号を位相検波する。
１１はＡ／Ｄ変換器で、位相検波器８を介して得られた
ＮＭＲ信号（アナログ）をディジタル信号に変換する １３は計算機を含む処理装置で、種々のスキャ“ンを実
現するためスキャン条件をシーケンス記憶回路１０に供
給する機能や、Ａ１０変１９４器より入力される観測デ
ータからスピン密度分布等に関する情報を画像に再構成
する演算処理機能、操作コンソール１２に対する情報の
授受を行う機能などを有する。
ＮＭＲ信号（アナログ）をディジタル信号に変換する １３は計算機を含む処理装置で、種々のスキャ“ンを実
現するためスキャン条件をシーケンス記憶回路１０に供
給する機能や、Ａ１０変１９４器より入力される観測デ
ータからスピン密度分布等に関する情報を画像に再構成
する演算処理機能、操作コンソール１２に対する情報の
授受を行う機能などを有する。
処理装置１３で得られた再構成像は表示装！！９におい
て表示される。
て表示される。
このような構成における動作を次に説明する。
第５図に示す従来のシーケンスにおいては、読出し勾配
（Ｘ勾配磁場）を印加した瞬間が時間原点に相当してい
る。しかし実際には読出し勾配の立上がりに時間を要し
、どの間にスピンの位相が変化するため、勾配が完全に
立上がった（したがって信号が観測できるようになった
）時点ではすでに時間原点からずれてしまっている。ま
た、勾配の立上がり直後は、勾配磁場コイルと受信コイ
ルの結合状態により受信信号が乱れていることも考えら
れ、データの正確さは保証されない。
（Ｘ勾配磁場）を印加した瞬間が時間原点に相当してい
る。しかし実際には読出し勾配の立上がりに時間を要し
、どの間にスピンの位相が変化するため、勾配が完全に
立上がった（したがって信号が観測できるようになった
）時点ではすでに時間原点からずれてしまっている。ま
た、勾配の立上がり直後は、勾配磁場コイルと受信コイ
ルの結合状態により受信信号が乱れていることも考えら
れ、データの正確さは保証されない。
本発明では第２図に示すように従来のシーケンスとは読
出し勾配（Ｘ勾配磁場）の印加が異なるシーケンスでス
キャンを行うことにより時間原点付近の正確なデータを
得るようにしている。すなわち、ＦＩＤＩ２測に先立っ
て、読出し勾配を僅かだけ反対方向に印加しておく。こ
のシーケンスによりＦＩＤ信号を時間原点の少し前から
観測できるようになり、信号のピークとして時間原点を
確定できるようになる。また、ΔＴを適当な長さにすれ
ば、勾配の立上がり等による信号の乱れもこの時間に納
まり、正確な振幅の信号を観測することができる。ΔＴ
４．を装置にもよるが数百μｓｅｃないし数ｍ ｓｅ
ｃでよく、これによる信号Ｗ？１１時間の増大は無視で
きる。
出し勾配（Ｘ勾配磁場）の印加が異なるシーケンスでス
キャンを行うことにより時間原点付近の正確なデータを
得るようにしている。すなわち、ＦＩＤＩ２測に先立っ
て、読出し勾配を僅かだけ反対方向に印加しておく。こ
のシーケンスによりＦＩＤ信号を時間原点の少し前から
観測できるようになり、信号のピークとして時間原点を
確定できるようになる。また、ΔＴを適当な長さにすれ
ば、勾配の立上がり等による信号の乱れもこの時間に納
まり、正確な振幅の信号を観測することができる。ΔＴ
４．を装置にもよるが数百μｓｅｃないし数ｍ ｓｅ
ｃでよく、これによる信号Ｗ？１１時間の増大は無視で
きる。
このようなシーケンスはシーケンス記憶回路１０に記憶
されていて、シーケンス記憶回路１０により勾配磁場駆
動回路３を制御することにより上記のような勾配磁場印
加が達成される。
されていて、シーケンス記憶回路１０により勾配磁場駆
動回路３を制御することにより上記のような勾配磁場印
加が達成される。
さて、時間原点は信号がピークをとる位置であるが、一
般にその点がサンプリング点と一致するとは限らない。
般にその点がサンプリング点と一致するとは限らない。
そこで、第３図に示すように、ピーク近傍の数点（Ｓ＋
、８２．８３ ）に関して、適当な関数（例えば２次
閏数等）Ｆｎで近似して真のピークＰｔを求めるのが望
ましい。また、フーリエ変換法ではワープ！ｌ零でのビ
ューでのみ時間原点の検出が可能なので、他のビューで
はワープ綴本のビューで決定した値を用いる。
、８２．８３ ）に関して、適当な関数（例えば２次
閏数等）Ｆｎで近似して真のピークＰｔを求めるのが望
ましい。また、フーリエ変換法ではワープ！ｌ零でのビ
ューでのみ時間原点の検出が可能なので、他のビューで
はワープ綴本のビューで決定した値を用いる。
このようにして得られた正確なＦＩＤデータは、適当な
方法により画像化することができる。画像化の方法は種
々あるが、フーリエ法再構成でアーティフアクトの少な
い画像を得るための一つの方法として例えば次のような
方法がある。
方法により画像化することができる。画像化の方法は種
々あるが、フーリエ法再構成でアーティフアクトの少な
い画像を得るための一つの方法として例えば次のような
方法がある。
ＦｒＤ信号の負の時間領域に零値を埋め込み、又は零値
があるものと見なして、ＦｒＤ信号を測定した際のｍｌ
勾配の傾き方向により一方はそのままとし、他方は読出
し時間軸が正負反転するように複素画像をフーリエ変換
し、更に主磁場不均一により生じた読出し方向の位置・
濃度歪みを補正する。このようにして得られた２枚の画
像を複素数加算することで主磁場不均一の影響を少なく
し、絶対値処理又は位相回転等の画像処理で実数値画像
を得る。
があるものと見なして、ＦｒＤ信号を測定した際のｍｌ
勾配の傾き方向により一方はそのままとし、他方は読出
し時間軸が正負反転するように複素画像をフーリエ変換
し、更に主磁場不均一により生じた読出し方向の位置・
濃度歪みを補正する。このようにして得られた２枚の画
像を複素数加算することで主磁場不均一の影響を少なく
し、絶対値処理又は位相回転等の画像処理で実数値画像
を得る。
なお、本発明の方法はフーリエ法のみでなく、投影法（
ＰＲ法）にも同様に用いることができる。
ＰＲ法）にも同様に用いることができる。
その際のパルスシーケンス例を第４図に示す。ＰＲ法で
は、ビューごとにプロジェクション勾配の方向を変えて
（Ｘ勾配磁場とＹ勾配磁場とを変化させて）スキャンす
るが、本発明を実施するためには、信号観測に先立って
観測時と同じ角度で符号が反対の勾配を印加するように
すればよい。すなわち、例えばＹ勾配磁場としてＧｐｒ
＋を印加する場合では信号観測前に−ｆｉＧｐｒ＋を印
加し、Ｘ勾配磁場としてＧＰ？２を印加する場合は信号
観測前に−ＡＧＰ１”２を印加する。ただし、ｋは正の
定数であり、ＧＰ？ＩＩＧｐ？２はビューごとに変る磁
場の強さである。
は、ビューごとにプロジェクション勾配の方向を変えて
（Ｘ勾配磁場とＹ勾配磁場とを変化させて）スキャンす
るが、本発明を実施するためには、信号観測に先立って
観測時と同じ角度で符号が反対の勾配を印加するように
すればよい。すなわち、例えばＹ勾配磁場としてＧｐｒ
＋を印加する場合では信号観測前に−ｆｉＧｐｒ＋を印
加し、Ｘ勾配磁場としてＧＰ？２を印加する場合は信号
観測前に−ＡＧＰ１”２を印加する。ただし、ｋは正の
定数であり、ＧＰ？ＩＩＧｐ？２はビューごとに変る磁
場の強さである。
（発明の効果）
以上説明したように、本発明によれば、時間原点の位置
及びその近辺での信号振幅の正確なＦＩＤデータをとる
ことができ、これによりＦＩＤ信号によるｗｉ像ができ
ＦｒＤ信号の特徴である単位時間当りのＳ／Ｎが良好な
画像を得ることができる。
及びその近辺での信号振幅の正確なＦＩＤデータをとる
ことができ、これによりＦＩＤ信号によるｗｉ像ができ
ＦｒＤ信号の特徴である単位時間当りのＳ／Ｎが良好な
画像を得ることができる。
第１図は本発明の方法を実施するためのＮＭＲ断層撮像
装置の一実施例を示す構成図、第２図は本発明の方法を
実施するためのパルスシーケンスを示す図、第３図はＦ
ｆＤ信号のピーク値を曲線近似する様子を説明するため
の図、第４図は本発明の方法をＰＲ法に適用した場合の
パルスシーケンスを示す図、第５図はＦＩＤ信号観測に
係る従来のパルスシーケンスを示す図、第６図はエコー
信号観測に係る従来のパルスシーケンスを示す図である
。 １・・・マグネットアセンブリ、２・・・主磁場電源、
３・・・勾配磁場駆動回路、４・・・ＲＦＦ力増幅器、
５・・・前置増幅器、６・・・ゲート変調回路、７・・
・ＲＦ発発註回路８・・・位相検波器、９・・・表示装
置、１ｏ・・・シーケンス記憶回路、１１・・・Ａ／Ｄ
変換器、１２・・・操作コンソール、１３・・・処理装
置。 第２図 り。 第３図 第４図 第５図 ｑＤ’
装置の一実施例を示す構成図、第２図は本発明の方法を
実施するためのパルスシーケンスを示す図、第３図はＦ
ｆＤ信号のピーク値を曲線近似する様子を説明するため
の図、第４図は本発明の方法をＰＲ法に適用した場合の
パルスシーケンスを示す図、第５図はＦＩＤ信号観測に
係る従来のパルスシーケンスを示す図、第６図はエコー
信号観測に係る従来のパルスシーケンスを示す図である
。 １・・・マグネットアセンブリ、２・・・主磁場電源、
３・・・勾配磁場駆動回路、４・・・ＲＦＦ力増幅器、
５・・・前置増幅器、６・・・ゲート変調回路、７・・
・ＲＦ発発註回路８・・・位相検波器、９・・・表示装
置、１ｏ・・・シーケンス記憶回路、１１・・・Ａ／Ｄ
変換器、１２・・・操作コンソール、１３・・・処理装
置。 第２図 り。 第３図 第４図 第５図 ｑＤ’
Claims (1)
- 被検体の所望のスライス面を選択励起した後、読出し勾
配用の勾配磁場を印加し、被検体の再構成断層像を求め
るために利用されるＦＩＤ信号を測定する核磁気共鳴信
号の測定方法において、前記読出し勾配用の勾配磁場印
加に先立ち、その勾配磁場とは反対符号の勾配を適宜の
時間印加するようにし、ＦＩＤ信号をその時間原点より
も少し手前から発生させて、時間原点の正確な位置及び
その付近のデータの正確な振幅が得られるようにしたこ
とを特徴とする核磁気共鳴信号の測定方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60147034A JPS628046A (ja) | 1985-07-04 | 1985-07-04 | 核磁気共鳴信号の処理方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60147034A JPS628046A (ja) | 1985-07-04 | 1985-07-04 | 核磁気共鳴信号の処理方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS628046A true JPS628046A (ja) | 1987-01-16 |
| JPH038215B2 JPH038215B2 (ja) | 1991-02-05 |
Family
ID=15421030
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60147034A Granted JPS628046A (ja) | 1985-07-04 | 1985-07-04 | 核磁気共鳴信号の処理方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS628046A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH01223948A (ja) * | 1988-03-03 | 1989-09-07 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージング装置 |
| JP2009281792A (ja) * | 2008-05-20 | 2009-12-03 | Dai Ichi High Frequency Co Ltd | Ｆｂｇ光スペクトラム解析装置 |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6029646A (ja) * | 1983-02-25 | 1985-02-15 | Asahi Chem Ind Co Ltd | スピンスピン緩和情報を含んだ信号を含んだ信号と得る装置 |
| JPS6095339A (ja) * | 1983-09-09 | 1985-05-28 | ゼネラル・エレクトリツク・カンパニイ | Ｎｍｒ像データを発生する方法と装置 |
-
1985
- 1985-07-04 JP JP60147034A patent/JPS628046A/ja active Granted
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6029646A (ja) * | 1983-02-25 | 1985-02-15 | Asahi Chem Ind Co Ltd | スピンスピン緩和情報を含んだ信号を含んだ信号と得る装置 |
| JPS6095339A (ja) * | 1983-09-09 | 1985-05-28 | ゼネラル・エレクトリツク・カンパニイ | Ｎｍｒ像データを発生する方法と装置 |
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| JP2009281792A (ja) * | 2008-05-20 | 2009-12-03 | Dai Ichi High Frequency Co Ltd | Ｆｂｇ光スペクトラム解析装置 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH038215B2 (ja) | 1991-02-05 |
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