JPH05190274A - 電波シール装置 - Google Patents
電波シール装置Info
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- JPH05190274A JPH05190274A JP4002696A JP269692A JPH05190274A JP H05190274 A JPH05190274 A JP H05190274A JP 4002696 A JP4002696 A JP 4002696A JP 269692 A JP269692 A JP 269692A JP H05190274 A JPH05190274 A JP H05190274A
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-
- H—ELECTRICITY
- H05—ELECTRIC TECHNIQUES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR
- H05B—ELECTRIC HEATING; ELECTRIC LIGHT SOURCES NOT OTHERWISE PROVIDED FOR; CIRCUIT ARRANGEMENTS FOR ELECTRIC LIGHT SOURCES, IN GENERAL
- H05B6/00—Heating by electric, magnetic or electromagnetic fields
- H05B6/64—Heating using microwaves
- H05B6/76—Prevention of microwave leakage, e.g. door sealings
- H05B6/763—Microwave radiation seals for doors
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Constitution Of High-Frequency Heating (AREA)
- Electric Ovens (AREA)
Abstract
(57)【要約】
【目的】 電子レンジなどの高周波電波を遮蔽する電波
シール装置において、小さくより作りやすい構造の電波
シール装置を提供する。 【構成】 開口部を有し電波が内部に供給される本体１
の開口部をドア２で開閉自在に覆い、本体１とドア２と
が対向する部分の少なくとも一方に凹状溝３を設けてい
る。この凹状溝３の少なくとも１つの壁面が長手方向に
導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群５を
構成し、前記凹状溝３の外側壁の開口部にドア面と平行
に設けたエッジ部７と前記溝の凹状部およびエッジ部７
に設けた電波吸収体６とからなり、前記エッジ部７を開
口部の内側壁の高さより低く設け凹状溝の外側と内側の
両方に張りだした構成として、電波漏洩を低減する。
シール装置において、小さくより作りやすい構造の電波
シール装置を提供する。 【構成】 開口部を有し電波が内部に供給される本体１
の開口部をドア２で開閉自在に覆い、本体１とドア２と
が対向する部分の少なくとも一方に凹状溝３を設けてい
る。この凹状溝３の少なくとも１つの壁面が長手方向に
導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群５を
構成し、前記凹状溝３の外側壁の開口部にドア面と平行
に設けたエッジ部７と前記溝の凹状部およびエッジ部７
に設けた電波吸収体６とからなり、前記エッジ部７を開
口部の内側壁の高さより低く設け凹状溝の外側と内側の
両方に張りだした構成として、電波漏洩を低減する。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、高周波電波を遮蔽する
電波シール装置に関し、特に電子レンジのように開閉自
在のドアを有する機器の電波シール装置に関する。
電波シール装置に関し、特に電子レンジのように開閉自
在のドアを有する機器の電波シール装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来のこの種の電波シール装置（たとえ
ば、米国特許３１８２１６４号）は図８に示すように構
成していた。以下、その構成について説明する。
ば、米国特許３１８２１６４号）は図８に示すように構
成していた。以下、その構成について説明する。
【０００３】図に示すように、８は電子レンジ本体の加
熱庫であり、この加熱庫８の開口部９を開閉自在に覆
い、取手１０を有するドア１１が設けられている。この
ドア１１の周縁部には加熱庫８側に向いて開口した隙間
部１２を有する空洞のチョーク部１３が形成されてい
る。このチョーク部１３の奥行Ｌ1 は、使用される高周
波の波長の実質的に４分の１波長に設計されている。こ
の場合、ドア１１のチョーク部１３の幅は４分の１波長
以上必要である。すなわち、従来電子レンジで使用され
ている電磁波の周波数は、２４５０ＭＨｚであるので４
分の１波長は約３０ｍｍとなる。この長さのチョーク部
１３と対向させるために、加熱庫８の開口部９に形成し
た周縁部１４の長さＬ2 は４分の１波長より大きい値と
なる。したがって、加熱庫８の開口部９の有効大きさは
周縁部１４の分だけひとまわり小さい。
熱庫であり、この加熱庫８の開口部９を開閉自在に覆
い、取手１０を有するドア１１が設けられている。この
ドア１１の周縁部には加熱庫８側に向いて開口した隙間
部１２を有する空洞のチョーク部１３が形成されてい
る。このチョーク部１３の奥行Ｌ1 は、使用される高周
波の波長の実質的に４分の１波長に設計されている。こ
の場合、ドア１１のチョーク部１３の幅は４分の１波長
以上必要である。すなわち、従来電子レンジで使用され
ている電磁波の周波数は、２４５０ＭＨｚであるので４
分の１波長は約３０ｍｍとなる。この長さのチョーク部
１３と対向させるために、加熱庫８の開口部９に形成し
た周縁部１４の長さＬ2 は４分の１波長より大きい値と
なる。したがって、加熱庫８の開口部９の有効大きさは
周縁部１４の分だけひとまわり小さい。
【０００４】上述のとおり従来のチョーク部１３は４分
の１波長の深さとして高周波を減衰させるという技術思
想に基づいている。すなわち、チョーク部１３の特性イ
ンピーダンスをＺ0 、深さをＬとし、終端部を短絡した
ときにチョーク部１３の開口部でのインピーダンスＺIN
は、（式１）に示されるようになる。
の１波長の深さとして高周波を減衰させるという技術思
想に基づいている。すなわち、チョーク部１３の特性イ
ンピーダンスをＺ0 、深さをＬとし、終端部を短絡した
ときにチョーク部１３の開口部でのインピーダンスＺIN
は、（式１）に示されるようになる。
【０００５】 ＺIN＝ｊＺ0 ｔａｎ（２πＬ／λ0 ）………………（１） （λ0 は自由空間波長） チョーク方式の電波減衰手段は、チョーク部１３の深さ
Ｌを４分の１波長に選定することにより、（式２）に示
すように、インピーダンスＺINを無限大にして達成する
という原理に基づいている。
Ｌを４分の１波長に選定することにより、（式２）に示
すように、インピーダンスＺINを無限大にして達成する
という原理に基づいている。
【０００６】 ｜ＺIN｜＝Ｚ0 ｔａｎ（π／２）＝∞………………（２） 以下、図９を用いて理論的に説明する。ここで説明の都
合上、図９のように凹状溝１５の深さ方向をＺ軸、加熱
庫８内からドア１１の隙間を通って庫外へ向かう方向を
Ｙ軸、凹状溝１５の長手方向にＸ軸を取ることとする。
合上、図９のように凹状溝１５の深さ方向をＺ軸、加熱
庫８内からドア１１の隙間を通って庫外へ向かう方向を
Ｙ軸、凹状溝１５の長手方向にＸ軸を取ることとする。
【０００７】チョーク方式は周知の４分の１波長インピ
ーダンス変換原理に基づくものである。すなわち、凹状
溝１５の特性インピーダンスをＺ0C、凹状溝１５の深さ
をｌC とし加熱庫８から凹状溝１５に至る漏波路１６の
特性インピーダンスをＺ0P、漏波路１６の長さをｌP 、
使用波長をλとしたときに、図９の如く凹状溝１５の底
Ｃの短絡インピーダンスＺC は、零であるので凹状溝１
５の開孔部Ｂから底Ｃを見たインピーダンスＺB は、
（式３）に示すようになる。
ーダンス変換原理に基づくものである。すなわち、凹状
溝１５の特性インピーダンスをＺ0C、凹状溝１５の深さ
をｌC とし加熱庫８から凹状溝１５に至る漏波路１６の
特性インピーダンスをＺ0P、漏波路１６の長さをｌP 、
使用波長をλとしたときに、図９の如く凹状溝１５の底
Ｃの短絡インピーダンスＺC は、零であるので凹状溝１
５の開孔部Ｂから底Ｃを見たインピーダンスＺB は、
（式３）に示すようになる。
【０００８】 ＺB ＝ｊＺ0Cｔａｎ（２πｌC ／λ）………………（３） ここで、 ｌC ＝λ／４ と選ぶことにより、 ｜ＺB ｜＝∞ と変換できる。
【０００９】この開口部ＢのインピーダンスＺB を線路
始点Ａ部でみたときのインピーダンスＺA は（式４）と
なる。
始点Ａ部でみたときのインピーダンスＺA は（式４）と
なる。
【００１０】 ＺA ＝−ｊＺ0P／ｔａｎ（２πｌP ／λ）…………（４） ここで、 ｌP ＝λ／４ と選ぶことにより ｜ＺA ｜＝０ と変換できる。
【００１１】凹状溝１５の底部Ｃでの短絡状態が４分の
１波長インピーダンス変換原理をたくみに利用すること
で線路始点に現出することにより電波シール装置として
実用化しているものである。
１波長インピーダンス変換原理をたくみに利用すること
で線路始点に現出することにより電波シール装置として
実用化しているものである。
【００１２】漏波路１６や凹状溝１５に誘電率εr の誘
電体を装荷することにより誘電体内での波長λ’は自由
空間波長λの（εr ）1/2 倍になり、誘電率εr 、透磁
率μr の磁性体を装荷することにより磁性体内での波長
λ’は自由空間波長λの（εr ×μr ）1/2 倍になるが
４分の１波長（λ’／４）インピーダンス原理を用いる
ことにより同様の効果を得られる。図９で説明すると、
Ｚ軸方向に凹状溝１５の深さを４分の１波長にするとＹ
軸方向への電波漏洩が抑えられるというものである。ま
た、従来、凹状溝１５の壁面にスリットを設け、Ｘ方向
の電波伝搬成分を低減する方法もあった。
電体を装荷することにより誘電体内での波長λ’は自由
空間波長λの（εr ）1/2 倍になり、誘電率εr 、透磁
率μr の磁性体を装荷することにより磁性体内での波長
λ’は自由空間波長λの（εr ×μr ）1/2 倍になるが
４分の１波長（λ’／４）インピーダンス原理を用いる
ことにより同様の効果を得られる。図９で説明すると、
Ｚ軸方向に凹状溝１５の深さを４分の１波長にするとＹ
軸方向への電波漏洩が抑えられるというものである。ま
た、従来、凹状溝１５の壁面にスリットを設け、Ｘ方向
の電波伝搬成分を低減する方法もあった。
【００１３】つぎに、他の従来例として図１０（ａ），
（ｂ）に示したものがある。これは４分の１波長凹状溝
１７と電波吸収体１８を組合せたドアシール装置であ
る。ただし、この場合にはチョーク構造の長手方向（Ｘ
方向）に伝搬する電波は規制されておらず、電波吸収体
１８で吸収されている。
（ｂ）に示したものがある。これは４分の１波長凹状溝
１７と電波吸収体１８を組合せたドアシール装置であ
る。ただし、この場合にはチョーク構造の長手方向（Ｘ
方向）に伝搬する電波は規制されておらず、電波吸収体
１８で吸収されている。
【００１４】さらに、別の従来例（たとえば、実公昭５
６−１６０６８号）として、図１１に示すように凹状溝
１９を設け、凹状溝１９の外側に電波吸収体２０を設け
たものがある。これも４分の１波長を達成して電波を減
衰させ、さらに電波吸収体２０で凹状溝１９より外部に
漏れ出た電波を吸収するようになっている。
６−１６０６８号）として、図１１に示すように凹状溝
１９を設け、凹状溝１９の外側に電波吸収体２０を設け
たものがある。これも４分の１波長を達成して電波を減
衰させ、さらに電波吸収体２０で凹状溝１９より外部に
漏れ出た電波を吸収するようになっている。
【００１５】また、本発明に先立ち図４に示すような凹
状溝の開口部の外側壁にドア面と平行に開口部の内側壁
の高さより低く設けたエッジ部と、前記溝の凹状部と前
記エッジ部に設けた電波吸収体とからなる電波シール装
置を発明していた。
状溝の開口部の外側壁にドア面と平行に開口部の内側壁
の高さより低く設けたエッジ部と、前記溝の凹状部と前
記エッジ部に設けた電波吸収体とからなる電波シール装
置を発明していた。
【００１６】
【発明が解決しようとする課題】このような従来の電波
シール装置では、構成図１０（ａ），（ｂ）のものは、
電波の伝搬を考えるとＸ方向の成分は規制されておら
ず、電波吸収体１８に吸収させて電波漏洩を抑えている
ので電波吸収体１８の負荷が大きいという問題があり、
また、図１１のものでは、凹状溝１９を設け、これも実
質的に４分の１波長を達成して電波を減衰させ、さら
に、電波吸収体２０を凹状溝１９の外部に設け、凹状溝
１９から外に漏洩する電波を吸収させて外部へ漏洩する
電波を抑えている。
シール装置では、構成図１０（ａ），（ｂ）のものは、
電波の伝搬を考えるとＸ方向の成分は規制されておら
ず、電波吸収体１８に吸収させて電波漏洩を抑えている
ので電波吸収体１８の負荷が大きいという問題があり、
また、図１１のものでは、凹状溝１９を設け、これも実
質的に４分の１波長を達成して電波を減衰させ、さら
に、電波吸収体２０を凹状溝１９の外部に設け、凹状溝
１９から外に漏洩する電波を吸収させて外部へ漏洩する
電波を抑えている。
【００１７】以上のように、従来は電波吸収体は４分の
１波長凹状溝で減衰させた電波のＸ方向成分またはＹ方
向成分の減衰のために用いているか、または、電波吸収
体をチョーク部の外に置いて凹状溝より漏洩した電波を
吸収しているため、チョーク部の大きさには電波の４分
の１波長の空間が必要となる。たとえば、２４５０ＭＨ
ｚの場合には、約３０.6ｍｍとなる。また、図１０
（ａ），（ｂ）、図１１に示したようにチョーク部を板
金で達成するには、複雑な折曲げやスポット溶接が必要
であるという課題があった。
１波長凹状溝で減衰させた電波のＸ方向成分またはＹ方
向成分の減衰のために用いているか、または、電波吸収
体をチョーク部の外に置いて凹状溝より漏洩した電波を
吸収しているため、チョーク部の大きさには電波の４分
の１波長の空間が必要となる。たとえば、２４５０ＭＨ
ｚの場合には、約３０.6ｍｍとなる。また、図１０
（ａ），（ｂ）、図１１に示したようにチョーク部を板
金で達成するには、複雑な折曲げやスポット溶接が必要
であるという課題があった。
【００１８】また、本発明に先立ち図４に示すような凹
状溝の開口部の外側壁にドア面と平行に開口部の内側壁
の高さより低く設けたエッジ部と、前記溝の凹状部と前
記エッジ部に設けた電波吸収体とからなる電波シール装
置は、電波漏洩値を最小にするためには、凹状溝の深さ
ｌが１９ｍｍ必要であった。
状溝の開口部の外側壁にドア面と平行に開口部の内側壁
の高さより低く設けたエッジ部と、前記溝の凹状部と前
記エッジ部に設けた電波吸収体とからなる電波シール装
置は、電波漏洩値を最小にするためには、凹状溝の深さ
ｌが１９ｍｍ必要であった。
【００１９】本発明は上記課題を解決するもので、従来
よりも小さく簡単な構造の電波シール装置を提供するこ
とを目的としている。
よりも小さく簡単な構造の電波シール装置を提供するこ
とを目的としている。
【００２０】
【課題を解決するための手段】本発明は上記目的を達成
するために、開口部を有し電波が内部に供給される本体
と、この本体の前記開口部を開閉自在に覆うドアと、前
記本体と前記ドアとが対向する部分の少なくとも一方に
設けた凹状溝と、前記凹状溝の少なくとも１つの壁面に
複数のスリット部を設けて長手方向に導体幅よりもピッ
チが大きくなるようにした壁面群と、前記凹状溝の外側
壁の開口部にドア面と平行に設けたエッジ部と前記溝の
凹状部およびエッジ部に設けた電波吸収体とからなり、
前記エッジ部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状
溝の外側と内側の両方に張りだした構成としたことを課
題解決手段としている。
するために、開口部を有し電波が内部に供給される本体
と、この本体の前記開口部を開閉自在に覆うドアと、前
記本体と前記ドアとが対向する部分の少なくとも一方に
設けた凹状溝と、前記凹状溝の少なくとも１つの壁面に
複数のスリット部を設けて長手方向に導体幅よりもピッ
チが大きくなるようにした壁面群と、前記凹状溝の外側
壁の開口部にドア面と平行に設けたエッジ部と前記溝の
凹状部およびエッジ部に設けた電波吸収体とからなり、
前記エッジ部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状
溝の外側と内側の両方に張りだした構成としたことを課
題解決手段としている。
【００２１】
【作用】本発明は上記した課題解決手段により、凹状溝
の少なくとも１つの壁面に複数のスリット部を設けて長
手方向に導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁
面群により、凹状溝の長手方向に伝搬する電波のＸ成分
が伝搬しないようにでき、凹状溝によりＹ方向の漏洩波
を減衰でき、電波漏洩を抑えることができる。さらに、
凹状溝内およびエッジ部に設けた電波吸収体の誘電性お
よび透磁性による電波圧縮効果により凹状溝の深さを４
分の１波長より短くでき、電波吸収体の電波減衰効果に
より漏洩電波をより小さくできる。さらに、前記エッジ
部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状溝の外側と
内側の両方に張りだした構成とすることにより、凹状溝
の深さをより小さくして、全体のシール構成をコンパク
トにできる。
の少なくとも１つの壁面に複数のスリット部を設けて長
手方向に導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁
面群により、凹状溝の長手方向に伝搬する電波のＸ成分
が伝搬しないようにでき、凹状溝によりＹ方向の漏洩波
を減衰でき、電波漏洩を抑えることができる。さらに、
凹状溝内およびエッジ部に設けた電波吸収体の誘電性お
よび透磁性による電波圧縮効果により凹状溝の深さを４
分の１波長より短くでき、電波吸収体の電波減衰効果に
より漏洩電波をより小さくできる。さらに、前記エッジ
部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状溝の外側と
内側の両方に張りだした構成とすることにより、凹状溝
の深さをより小さくして、全体のシール構成をコンパク
トにできる。
【００２２】
【実施例】以下、本発明の一実施例を図１から図３に基
づいて説明する。
づいて説明する。
【００２３】図に示すように、電子レンジ本体１は内部
に電波が供給されるもので、ドア２を開閉自在に設け、
ドア２に凹状溝３を設けている。凹状溝３の外側の壁面
にスリット部４を設けており、壁面の長手方向に導体幅
ａよりもピッチＰが大きくなるようにした壁面群５とよ
りなっている。さらに前記凹状溝３の外側壁の開口部に
ドア面と平行に開口部の内側壁の高さよりＬ1 （２mm）
だけ低くしたエッジ部７を設けてある。エッジ部７は、
凹状溝の外側にｋ１（５mm）内側にｋ２（５mm）だけ張
り出した構成となっている。エッジ部７は外側部分での
電波吸収体６は、厚みＬ1 、幅ｋ（１５mm）で凹状溝３
の開口部およびエッジ部を閉塞しており凹状溝３に外部
から、異物が侵入するのを防ぐカバーの役目もしてい
る。
に電波が供給されるもので、ドア２を開閉自在に設け、
ドア２に凹状溝３を設けている。凹状溝３の外側の壁面
にスリット部４を設けており、壁面の長手方向に導体幅
ａよりもピッチＰが大きくなるようにした壁面群５とよ
りなっている。さらに前記凹状溝３の外側壁の開口部に
ドア面と平行に開口部の内側壁の高さよりＬ1 （２mm）
だけ低くしたエッジ部７を設けてある。エッジ部７は、
凹状溝の外側にｋ１（５mm）内側にｋ２（５mm）だけ張
り出した構成となっている。エッジ部７は外側部分での
電波吸収体６は、厚みＬ1 、幅ｋ（１５mm）で凹状溝３
の開口部およびエッジ部を閉塞しており凹状溝３に外部
から、異物が侵入するのを防ぐカバーの役目もしてい
る。
【００２４】また、図４に比較例としてエッジ部を外側
にだけ設けた構成を示した。図４の構成では、（表１）
のNo. ２に示すように電波漏洩値を最小にするために
は、凹状溝の深さｌが１９mm必要であったのに対してエ
ッジ部を両側に設けた場合は（表１）のNo. １に示すよ
うに凹状溝の深さＬが１１mmでよい。このように深さＬ
を小さくできる。すなわち、小型の電波シール装置とす
ることができる。
にだけ設けた構成を示した。図４の構成では、（表１）
のNo. ２に示すように電波漏洩値を最小にするために
は、凹状溝の深さｌが１９mm必要であったのに対してエ
ッジ部を両側に設けた場合は（表１）のNo. １に示すよ
うに凹状溝の深さＬが１１mmでよい。このように深さＬ
を小さくできる。すなわち、小型の電波シール装置とす
ることができる。
【００２５】
【表１】
【００２６】電波吸収体６の厚みをＬ1 とし、電波吸収
体６の下方の深さをＬ2 とし、凹状溝３の深さをＬとす
ると Ｌ＝Ｌ1 ＋Ｌ2 となる。Ｌ1 を変化させたときの漏洩が最小になるＬ2
を測定すると（表２）のようになった。
体６の下方の深さをＬ2 とし、凹状溝３の深さをＬとす
ると Ｌ＝Ｌ1 ＋Ｌ2 となる。Ｌ1 を変化させたときの漏洩が最小になるＬ2
を測定すると（表２）のようになった。
【００２７】
【表２】
【００２８】ここでは、フェライトを樹脂に分散した吸
収率約８０％の電波吸収体６を用いて測定した。厚みを
大きくすることによってトータルの溝の深さＬが小さく
て済む。これは電波吸収体６の誘電性および透磁性によ
る電波圧縮効果によるものであり、厚みをさらに増すと
Ｌはもっと小さくて済む。
収率約８０％の電波吸収体６を用いて測定した。厚みを
大きくすることによってトータルの溝の深さＬが小さく
て済む。これは電波吸収体６の誘電性および透磁性によ
る電波圧縮効果によるものであり、厚みをさらに増すと
Ｌはもっと小さくて済む。
【００２９】図５は、凹状溝３の外壁にスリット部４
（２mm、１０mm）を入れ、そのピッチを変化させたとき
の漏洩値を測定した図である。ピッチ３００mmのとき
が、スリット部４がないときに相当する。スリット部４
の大きさを変えてもピッチを３０mm程度にしたときが漏
洩値が最小になっている。
（２mm、１０mm）を入れ、そのピッチを変化させたとき
の漏洩値を測定した図である。ピッチ３００mmのとき
が、スリット部４がないときに相当する。スリット部４
の大きさを変えてもピッチを３０mm程度にしたときが漏
洩値が最小になっている。
【００３０】スリット部４の効果をみるために、スリッ
ト部４の有無によって電波漏洩値がどう変化するかを比
較したのが、図６である。縦軸は漏洩値、横軸はドア２
と本体１との隙間（ギャップ）である。図６をみて判る
ようにスリット部４がある場合の方がない場合に比べて
１桁前後漏洩値が低いことが判る。
ト部４の有無によって電波漏洩値がどう変化するかを比
較したのが、図６である。縦軸は漏洩値、横軸はドア２
と本体１との隙間（ギャップ）である。図６をみて判る
ようにスリット部４がある場合の方がない場合に比べて
１桁前後漏洩値が低いことが判る。
【００３１】また、電波吸収体６の効果をみるために、
電波吸収体６の有無によって電波漏洩値がどう変化する
かを比較したのが、図７である。縦軸は漏洩値、横軸は
ドア２と本体１との隙間（ギャップ）である。図７をみ
て判るように電波吸収体６のある場合の方がない場合に
比べて１桁前後漏洩値が低いことが判る。
電波吸収体６の有無によって電波漏洩値がどう変化する
かを比較したのが、図７である。縦軸は漏洩値、横軸は
ドア２と本体１との隙間（ギャップ）である。図７をみ
て判るように電波吸収体６のある場合の方がない場合に
比べて１桁前後漏洩値が低いことが判る。
【００３２】以上のように、スリット部４だけがなくて
も、電波吸収体６だけがなくても漏波が大きいことが判
る。つまり、スリット部４と電波吸収体６は相互に影響
しあって漏波を低減する効果を有することが判る。
も、電波吸収体６だけがなくても漏波が大きいことが判
る。つまり、スリット部４と電波吸収体６は相互に影響
しあって漏波を低減する効果を有することが判る。
【００３３】つぎに、導電性のチタン酸カリウムウィス
カーを樹脂に分散した、吸収率約５０％、誘電率約４０
の電波吸収体６を用いて、Ｌ1 を２mmとして、測定した
ところ、（表３）のようになった。
カーを樹脂に分散した、吸収率約５０％、誘電率約４０
の電波吸収体６を用いて、Ｌ1 を２mmとして、測定した
ところ、（表３）のようになった。
【００３４】
【表３】
【００３５】この電波吸収体６を凹状溝３に設置して測
定した場合にも、フェライト樹脂体の場合と同様の効果
が得られた。
定した場合にも、フェライト樹脂体の場合と同様の効果
が得られた。
【００３６】図１から図３に示すように、従来のように
板金を複雑に曲げたり、スポット溶接したりすることが
なく、板金を折り曲げる構造であるので、製造工程が少
なくて済むので作りやすい。
板金を複雑に曲げたり、スポット溶接したりすることが
なく、板金を折り曲げる構造であるので、製造工程が少
なくて済むので作りやすい。
【００３７】
【発明の効果】以上の実施例から明らかなように本発明
によれば、凹状溝の少なくとも一つの壁面が長手方向に
導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群と
し、エッジ部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状
溝の外側と内側の両方に張りだした構成にしたので、電
波シール構造をより小さくすることができる。したがっ
て、ドアの厚みをより小さくできる。また、従来の構造
のように板金を複雑に曲げたり、スポット溶接したりす
ることがなく、板金を折り曲げる構造であるので、製造
工程が少なくて済むので作りやすいという効果を有す
る。
によれば、凹状溝の少なくとも一つの壁面が長手方向に
導体幅よりもピッチが大きくなるようにした壁面群と
し、エッジ部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状
溝の外側と内側の両方に張りだした構成にしたので、電
波シール構造をより小さくすることができる。したがっ
て、ドアの厚みをより小さくできる。また、従来の構造
のように板金を複雑に曲げたり、スポット溶接したりす
ることがなく、板金を折り曲げる構造であるので、製造
工程が少なくて済むので作りやすいという効果を有す
る。
【図１】本発明の一実施例の電波シール装置の要部斜視
図
図
【図２】同電波シール装置を備えた電子レンジの断面図
【図３】同電波シール装置の要部断面図
【図４】従来の電波シール装置の要部断面図
【図５】同電波シール装置のスリット部のピッチの影響
を示した図
を示した図
【図６】同電波シール装置のスリット部の効果を示した
図
図
【図７】同電波シール装置の電波吸収体の効果を示した
図
図
【図８】従来の電波シール装置を備えた電子レンジの断
面図
面図
【図９】同電波シール装置の要部拡大断面図
【図１０】（ａ）従来の他の例の電波シール装置の要部
断面図 （ｂ）同電波シール装置の要部斜視図
断面図 （ｂ）同電波シール装置の要部斜視図
【図１１】従来の別の例の電波シール装置の要部断面図
１ 本体 ２ ドア ３ 凹状溝 ４ スリット部 ５ 壁面群 ６ 電波吸収体 ７ エッジ部
Claims (1)
- 【請求項１】開口部を有し電波が内部に供給される本体
と、この本体の前記開口部を開閉自在に覆うドアと、前
記本体と前記ドアとが対向する部分の少なくとも一方に
設けた凹状溝と、前記凹状溝の少なくとも１つの壁面に
複数のスリット部を設けて長手方向に導体幅よりもピッ
チが大きくなるようにした壁面群と、前記凹状溝の外側
壁の開口部にドア面と平行に設けたエッジ部と前記溝の
凹状部およびエッジ部に設けた電波吸収体とからなり、
前記エッジ部を開口部の内側壁の高さより低く設け凹状
溝の外側と内側の両方に張りだした構成の電波シール装
置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4002696A JPH05190274A (ja) | 1992-01-10 | 1992-01-10 | 電波シール装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP4002696A JPH05190274A (ja) | 1992-01-10 | 1992-01-10 | 電波シール装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH05190274A true JPH05190274A (ja) | 1993-07-30 |
Family
ID=11536445
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP4002696A Pending JPH05190274A (ja) | 1992-01-10 | 1992-01-10 | 電波シール装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH05190274A (ja) |
-
1992
- 1992-01-10 JP JP4002696A patent/JPH05190274A/ja active Pending
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Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A977 | Report on retrieval |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A971007 Effective date: 20040115 |
|
| A131 | Notification of reasons for refusal |
Effective date: 20040127 Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A131 |
|
| A521 | Written amendment |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A523 Effective date: 20040325 |
|
| A521 | Written amendment |
Effective date: 20040326 Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A523 |
|
| A02 | Decision of refusal |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A02 Effective date: 20040518 |
|
| A521 | Written amendment |
Effective date: 20040804 Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A523 |