JPH07105525A - 磁気記録媒体 - Google Patents
磁気記録媒体Info
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- JPH07105525A JPH07105525A JP25292493A JP25292493A JPH07105525A JP H07105525 A JPH07105525 A JP H07105525A JP 25292493 A JP25292493 A JP 25292493A JP 25292493 A JP25292493 A JP 25292493A JP H07105525 A JPH07105525 A JP H07105525A
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- JP
- Japan
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- magnetic
- recording medium
- peak value
- magnetic recording
- δmpmax
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Abstract
(57)【要約】
【構成】 この発明の磁気記録媒体は、配向方向におけ
る強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpm
ax）の極性がそれに直交する方向における磁気的相互作
用のピーク値（ΔＭvmax）の極性と異なり、かつピーク
値（ΔＭpmax）が０．３〜０．７であることを特徴とし
ている。 【効果】 この発明によれば、ノイズ特性に優れ、しか
も良好なＳＦＤが得られる磁気記録媒体とすることがで
き、高密度記録、更にはディジタル記録／再生される磁
気記録媒体に最適である。
る強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpm
ax）の極性がそれに直交する方向における磁気的相互作
用のピーク値（ΔＭvmax）の極性と異なり、かつピーク
値（ΔＭpmax）が０．３〜０．７であることを特徴とし
ている。 【効果】 この発明によれば、ノイズ特性に優れ、しか
も良好なＳＦＤが得られる磁気記録媒体とすることがで
き、高密度記録、更にはディジタル記録／再生される磁
気記録媒体に最適である。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、磁気テープに代表され
る支持体上に磁性層が設けられて成る磁気記録媒体に関
する。
る支持体上に磁性層が設けられて成る磁気記録媒体に関
する。
【０００２】
【従来の技術】支持体上に磁性層が設けられて成る磁気
記録媒体は、大量の情報を記録する最も有効な手段とし
て、オーディオ記録装置、ビデオ記録装置あるいはデー
タ記録装置等の種々の分野で利用されている。
記録媒体は、大量の情報を記録する最も有効な手段とし
て、オーディオ記録装置、ビデオ記録装置あるいはデー
タ記録装置等の種々の分野で利用されている。
【０００３】中でも、強磁性体粒子を主体とした磁性層
を備えた磁気記録媒体は、真空技術が用いられて成る磁
気記録媒体に比べて耐久性、耐環境性が優れているばか
りか、塗布等の製造技術で量産できることから、低価格
で供給することができるため、数多く市場に出回ってい
る。
を備えた磁気記録媒体は、真空技術が用いられて成る磁
気記録媒体に比べて耐久性、耐環境性が優れているばか
りか、塗布等の製造技術で量産できることから、低価格
で供給することができるため、数多く市場に出回ってい
る。
【０００４】これら磁気記録媒体に対して、一層の高密
度記録化の要求を達成するため、線記録密度の向上ある
いはトラック密度の向上が必要となってきている。トラ
ック密度の向上には、各種サーボ技術との組み合わせ
が、線記録密度の向上には磁気記録媒体を構成する強磁
性体粒子の改良，その体積含有率の向上，あるいは磁気
記録媒体表面平滑性の向上等により再生出力を高めるこ
とが行われている。
度記録化の要求を達成するため、線記録密度の向上ある
いはトラック密度の向上が必要となってきている。トラ
ック密度の向上には、各種サーボ技術との組み合わせ
が、線記録密度の向上には磁気記録媒体を構成する強磁
性体粒子の改良，その体積含有率の向上，あるいは磁気
記録媒体表面平滑性の向上等により再生出力を高めるこ
とが行われている。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】ところで、近年では、
記録／再生技術の進歩により、またディジタル記録／再
生技術の普及に伴い、特に高密度記録を行う装置では、
高い再生出力に加え、ノイズレベルの低減や、優れたＳ
ＦＤ（Switching Field Distribution）の確保が磁気記
録媒体に対して要求されるようになってきた。
記録／再生技術の進歩により、またディジタル記録／再
生技術の普及に伴い、特に高密度記録を行う装置では、
高い再生出力に加え、ノイズレベルの低減や、優れたＳ
ＦＤ（Switching Field Distribution）の確保が磁気記
録媒体に対して要求されるようになってきた。
【０００６】しかしながら、このノイズレベルの低減に
関しては、各強磁性体粒子の凝集を解消する程度のこと
が検討されているに過ぎず、依然、いかにして磁気記録
媒体を構成すればノイズレベルが低減され、しかも優れ
たＳＦＤが確保されるか見い出されていないのが現状で
ある。
関しては、各強磁性体粒子の凝集を解消する程度のこと
が検討されているに過ぎず、依然、いかにして磁気記録
媒体を構成すればノイズレベルが低減され、しかも優れ
たＳＦＤが確保されるか見い出されていないのが現状で
ある。
【０００７】この発明は、このような技術課題に対処し
て成されたもので、特にノイズレベルが小さく抑えら
れ、しかも高密度記録に最適な磁気記録媒体を提供する
ことを目的としている。
て成されたもので、特にノイズレベルが小さく抑えら
れ、しかも高密度記録に最適な磁気記録媒体を提供する
ことを目的としている。
【０００８】
【課題を解決するための手段】請求項１に記載される発
明は、支持体上に強磁性体粒子を主体とした磁性層を備
えた磁気記録媒体において、配向方向における前記強磁
性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）の
極性がそれに直交する方向における磁気的相互作用のピ
ーク値（ΔＭvmax）の極性と異なり、かつピーク値（Δ
Ｍpmax）が０．３〜０．７であることを特徴としてい
る。
明は、支持体上に強磁性体粒子を主体とした磁性層を備
えた磁気記録媒体において、配向方向における前記強磁
性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）の
極性がそれに直交する方向における磁気的相互作用のピ
ーク値（ΔＭvmax）の極性と異なり、かつピーク値（Δ
Ｍpmax）が０．３〜０．７であることを特徴としてい
る。
【０００９】請求項２に記載される発明は、請求項１記
載の強磁性体粒子がバリウムフェライト粒子を主体とし
ていることを特徴としている。請求項３に記載される発
明は、請求項２記載のバリウムフェライト粒子の平均粒
子径（ｄ）と板厚（ｔ）との比（ｄ／ｔ）が２〜６であ
ることを特徴としたものである。
載の強磁性体粒子がバリウムフェライト粒子を主体とし
ていることを特徴としている。請求項３に記載される発
明は、請求項２記載のバリウムフェライト粒子の平均粒
子径（ｄ）と板厚（ｔ）との比（ｄ／ｔ）が２〜６であ
ることを特徴としたものである。
【００１０】
【作用】本発明者等は、磁気記録媒体の高密度記録化を
達成する上で、特にＳＦＤ特性とノイズ特性に着目して
誠意研究を行ったところ、配向方向における強磁性体粒
子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）の極性が
それに直交する方向における磁気的相互作用のピーク値
（ΔＭvmax）の極性と異なり、かつピーク値（ΔＭpma
x）を０．３〜０．７とすることにより、ＳＦＤ特性と
ノイズ特性の両方に優れた磁気記録媒体が得られること
を見い出し本発明に至ったものである。
達成する上で、特にＳＦＤ特性とノイズ特性に着目して
誠意研究を行ったところ、配向方向における強磁性体粒
子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）の極性が
それに直交する方向における磁気的相互作用のピーク値
（ΔＭvmax）の極性と異なり、かつピーク値（ΔＭpma
x）を０．３〜０．７とすることにより、ＳＦＤ特性と
ノイズ特性の両方に優れた磁気記録媒体が得られること
を見い出し本発明に至ったものである。
【００１１】強磁性体粒子間の磁気的相互作用（ΔＭ）
とは、媒体をある方向に飽和直流磁化した状態からの残
留磁化を飽和残留磁化（Ｍｒ０）で規格化した値をＭｄ
（Ｈ），交流消磁した状態からの残留磁化を飽和残留磁
化（Ｍｒ０）で規格化した値をＭｒ（Ｈ）としたとき、 ΔＭ＝Ｍｄ（Ｈ）−｛１−２×Ｍｒ（Ｈ）｝ で求められるものである。
とは、媒体をある方向に飽和直流磁化した状態からの残
留磁化を飽和残留磁化（Ｍｒ０）で規格化した値をＭｄ
（Ｈ），交流消磁した状態からの残留磁化を飽和残留磁
化（Ｍｒ０）で規格化した値をＭｒ（Ｈ）としたとき、 ΔＭ＝Ｍｄ（Ｈ）−｛１−２×Ｍｒ（Ｈ）｝ で求められるものである。
【００１２】そして、本発明において、配向方向におけ
る強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpm
ax）とは、磁性層膜面に対して長手（Ｘ）方向、幅
（Ｙ）方向、垂直（Ｚ）方向の３方向間での角形比の最
も大きな方向を配向方向とし、この方向に測定したもの
である。なお、垂直（Ｚ）方向に測定する場合は、減磁
界の補正を行った後の測定値である。
る強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpm
ax）とは、磁性層膜面に対して長手（Ｘ）方向、幅
（Ｙ）方向、垂直（Ｚ）方向の３方向間での角形比の最
も大きな方向を配向方向とし、この方向に測定したもの
である。なお、垂直（Ｚ）方向に測定する場合は、減磁
界の補正を行った後の測定値である。
【００１３】この強磁性体粒子間の磁気的相互作用（Δ
Ｍ）については、IEEE Trans on Magn,vol MAG-26 No.5
1990 においてP.I.Mayo等が、またJournal of Magneti
sm and Magnetic Materials 120(1993) においてD.Spel
iotis 等が報告している。
Ｍ）については、IEEE Trans on Magn,vol MAG-26 No.5
1990 においてP.I.Mayo等が、またJournal of Magneti
sm and Magnetic Materials 120(1993) においてD.Spel
iotis 等が報告している。
【００１４】例えば、D.Speliotis 等は、バリウムフェ
ライト粒子が用いられ長手配向された磁気記録媒体にお
いては、配向方向である長手方向における磁気的相互作
用のピーク値（ΔＭpmax）は正極性を示し、それに直交
する幅方向での磁気的相互作用のピーク値（ΔＭvmax）
は負極性を示すことを示している。
ライト粒子が用いられ長手配向された磁気記録媒体にお
いては、配向方向である長手方向における磁気的相互作
用のピーク値（ΔＭpmax）は正極性を示し、それに直交
する幅方向での磁気的相互作用のピーク値（ΔＭvmax）
は負極性を示すことを示している。
【００１５】P.I.Mayo等あるいはD.Speliotis 等の報告
にもあるように、強磁性体粒子間の磁気的相互作用は、
各種磁気記録媒体で種々のふるまいをするが、本発明者
等の実験によれば、配向方向における強磁性体粒子間の
磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）とＳＦＤ特性、
配向方向における強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピ
ーク値（ΔＭpmax）とノイズ特性は、図１あるいは図２
に示すように全く異なる関係にあることが初めて分かっ
た。
にもあるように、強磁性体粒子間の磁気的相互作用は、
各種磁気記録媒体で種々のふるまいをするが、本発明者
等の実験によれば、配向方向における強磁性体粒子間の
磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）とＳＦＤ特性、
配向方向における強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピ
ーク値（ΔＭpmax）とノイズ特性は、図１あるいは図２
に示すように全く異なる関係にあることが初めて分かっ
た。
【００１６】尚、図１，２におけるＳＦＤ値は、ＶＳＭ
（Vibrating Sample Magnetometer：Digital Measureme
nt System社製 model 1660 ）によって測定されるＭ−
Ｈループの減磁曲線を微分し、求められた曲線の半値幅
を保磁力（Ｈｃ）で規格化して求めた。また、ノイズレ
ベルの測定は、ドラムテスターを用い、被測定テープを
配向方向に飽和直流磁化し、同一の領域を飽和記録電流
よりも小さい電流で逆方向に再度直流磁化した後、再生
し、スペクトラムアナライザで再生信号を測定し、その
スペクトラムを０から５ＭＨｚまで積分することにより
求めた。
（Vibrating Sample Magnetometer：Digital Measureme
nt System社製 model 1660 ）によって測定されるＭ−
Ｈループの減磁曲線を微分し、求められた曲線の半値幅
を保磁力（Ｈｃ）で規格化して求めた。また、ノイズレ
ベルの測定は、ドラムテスターを用い、被測定テープを
配向方向に飽和直流磁化し、同一の領域を飽和記録電流
よりも小さい電流で逆方向に再度直流磁化した後、再生
し、スペクトラムアナライザで再生信号を測定し、その
スペクトラムを０から５ＭＨｚまで積分することにより
求めた。
【００１７】これらの実験データを解析することによ
り、高密度記録達成に必要な優れたＳＦＤ特性とノイズ
特性の両方を満足するための条件は、配向方向における
強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpma
x）を０．３〜０．７の範囲内に制御することにより達
成されうることを本発明者等は全く新規に見い出し、本
発明に至ったのである。
り、高密度記録達成に必要な優れたＳＦＤ特性とノイズ
特性の両方を満足するための条件は、配向方向における
強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpma
x）を０．３〜０．７の範囲内に制御することにより達
成されうることを本発明者等は全く新規に見い出し、本
発明に至ったのである。
【００１８】即ち、配向方向における強磁性体粒子間の
磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）が０．３よりも
小さいと、ＳＦＤ特性が大幅に劣化し、このため、信号
を記録した際の磁化転移幅が広がり、再生出力、特に短
波長出力の低下を招いてしまう。逆に、配向方向におけ
る強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpm
ax）が０．７よりも大きいと、ノイズレベルの増大を招
いてしまい、０．３〜０．７に最適値がある。
磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）が０．３よりも
小さいと、ＳＦＤ特性が大幅に劣化し、このため、信号
を記録した際の磁化転移幅が広がり、再生出力、特に短
波長出力の低下を招いてしまう。逆に、配向方向におけ
る強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpm
ax）が０．７よりも大きいと、ノイズレベルの増大を招
いてしまい、０．３〜０．７に最適値がある。
【００１９】そして、特に好ましくは配向方向における
強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpma
x）を０．４〜０．６の範囲内に制御すると良い。ま
た、配向方向における強磁性体粒子間の磁気的相互作用
のピーク値（ΔＭpmax）の極性がそれに直交する方向に
おける磁気的相互作用のピーク値（ΔＭvmax）の極性と
異なるように制御したのは、配向方向では磁化を安定に
残すものの、それ以外の方向では磁化を残しにくくして
高密度記録時の再生信号をより高くするためである。
強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpma
x）を０．４〜０．６の範囲内に制御すると良い。ま
た、配向方向における強磁性体粒子間の磁気的相互作用
のピーク値（ΔＭpmax）の極性がそれに直交する方向に
おける磁気的相互作用のピーク値（ΔＭvmax）の極性と
異なるように制御したのは、配向方向では磁化を安定に
残すものの、それ以外の方向では磁化を残しにくくして
高密度記録時の再生信号をより高くするためである。
【００２０】ところで、配向方向における強磁性体粒子
間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）の極性、あ
るいはそれに直交する方向における磁気的相互作用のピ
ーク値（ΔＭvmax）の極性は、使用される強磁性体粒子
の形状に依存しており、バリウムフェライト粒子等の板
面に対して略垂直方向に磁化容易軸を有する強磁性体粒
子を用いることにより制御することができる。
間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）の極性、あ
るいはそれに直交する方向における磁気的相互作用のピ
ーク値（ΔＭvmax）の極性は、使用される強磁性体粒子
の形状に依存しており、バリウムフェライト粒子等の板
面に対して略垂直方向に磁化容易軸を有する強磁性体粒
子を用いることにより制御することができる。
【００２１】また、配向方向における強磁性体粒子間の
磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）も強磁性体粒子
の形状に依存するところが大きく、またその存在状態に
も大きく影響される。
磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）も強磁性体粒子
の形状に依存するところが大きく、またその存在状態に
も大きく影響される。
【００２２】そこで、配向方向における強磁性体粒子間
の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）を０．３〜
０．７の範囲に制御するには、板状比（ｄ／ｔ）が２〜
６といった比較的板状比が小さいバリウムフェライト粒
子を用いることが有効である。
の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）を０．３〜
０．７の範囲に制御するには、板状比（ｄ／ｔ）が２〜
６といった比較的板状比が小さいバリウムフェライト粒
子を用いることが有効である。
【００２３】板状比が小さいバリウムフェライト粒子を
用いることにより、粒子同士のスタッキングを抑え、こ
れにより適度なピーク値（ΔＭpmax）が得られる存在状
態に制御することができる。
用いることにより、粒子同士のスタッキングを抑え、こ
れにより適度なピーク値（ΔＭpmax）が得られる存在状
態に制御することができる。
【００２４】しかしながら、単に板状比（ｄ／ｔ）が２
〜６のバリウムフェライト粒子を用いれば、配向方向に
おける強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（Δ
Ｍpmax）が必ずしも０．３〜０．７の範囲内に制御され
るというものではなく、強磁性体粒子に合わせて結合材
樹脂等の材料の選定、乾燥温度、配向条件あるいはカレ
ンダ条件等の磁気記録媒体作成条件の設定も合わせて重
要である。
〜６のバリウムフェライト粒子を用いれば、配向方向に
おける強磁性体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（Δ
Ｍpmax）が必ずしも０．３〜０．７の範囲内に制御され
るというものではなく、強磁性体粒子に合わせて結合材
樹脂等の材料の選定、乾燥温度、配向条件あるいはカレ
ンダ条件等の磁気記録媒体作成条件の設定も合わせて重
要である。
【００２５】いずれにしても、配向方向における強磁性
体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）が
０．３〜０．７の範囲内に制御されるように、材料ある
いは処理条件の選定が必要である。
体粒子間の磁気的相互作用のピーク値（ΔＭpmax）が
０．３〜０．７の範囲内に制御されるように、材料ある
いは処理条件の選定が必要である。
【００２６】この発明に適したバリウムフェライト粒子
としては、Ｍ型、Ｗ型、あるいはこれらの固溶体もしく
はイオン置換体が挙げられる。バリウムフェライト粒子
としては、例えば次の一般式 ＡＯ・ｎ（Ｆｅ12-pＭp Ｏ18- ） （ただし、ＡはＢａ、Ｓｒ、ＰｂおよびＣａからなる群
から選ばれた少なくとも１種の金属元素を表し、Ｍは２
〜６価の金属元素から選ばれた少なくとも１種の金属元
素、Ｐは１化学式あたりの置換量であって０以上の数、
ｎは０．７〜４、αは０以上の数）で示されるものが挙
げられる。
としては、Ｍ型、Ｗ型、あるいはこれらの固溶体もしく
はイオン置換体が挙げられる。バリウムフェライト粒子
としては、例えば次の一般式 ＡＯ・ｎ（Ｆｅ12-pＭp Ｏ18- ） （ただし、ＡはＢａ、Ｓｒ、ＰｂおよびＣａからなる群
から選ばれた少なくとも１種の金属元素を表し、Ｍは２
〜６価の金属元素から選ばれた少なくとも１種の金属元
素、Ｐは１化学式あたりの置換量であって０以上の数、
ｎは０．７〜４、αは０以上の数）で示されるものが挙
げられる。
【００２７】そして、更に好ましくは、特定の金属元素
によりＦｅ原子の一部が置換されてなるも、例えば次の
一般式 ＡＯ・ｎ（Ｆｅ12-X-Y-ZＣｏX Ｍ（Ｉ）Y Ｍ（II）Z Ｏ
18- ） （ただし、ＡはＢａ、Ｓｒ、ＰｂおよびＣａから選ばれ
た少なくとも１種の元素を表し、Ｍ（Ｉ）はＺｎ、Ｎｉ
から選ばれた少なくとも１種の金属元素、Ｍ（ＩＩ）は
４〜６価の金属元素から選ばれた少なくとも１種の金属
元素、Ｘ、Ｙ、Ｚは夫々Ｃｏ、Ｍ（Ｉ）、Ｍ（ＩＩ）の
１化学式あたりの置換量、ｎは０．７〜４、αは０以上
の数）で示されるものが好ましい。
によりＦｅ原子の一部が置換されてなるも、例えば次の
一般式 ＡＯ・ｎ（Ｆｅ12-X-Y-ZＣｏX Ｍ（Ｉ）Y Ｍ（II）Z Ｏ
18- ） （ただし、ＡはＢａ、Ｓｒ、ＰｂおよびＣａから選ばれ
た少なくとも１種の元素を表し、Ｍ（Ｉ）はＺｎ、Ｎｉ
から選ばれた少なくとも１種の金属元素、Ｍ（ＩＩ）は
４〜６価の金属元素から選ばれた少なくとも１種の金属
元素、Ｘ、Ｙ、Ｚは夫々Ｃｏ、Ｍ（Ｉ）、Ｍ（ＩＩ）の
１化学式あたりの置換量、ｎは０．７〜４、αは０以上
の数）で示されるものが好ましい。
【００２８】この場合、１化学式あたりの置換量Ｘを０
以上０．７以下、Ｙを０．５以上２．０以下とすること
により、保磁力（Hc）の温度に対する変化が低減され
る。そして、更に、Ｆｅ原子の一部をＣｏ原子も含めて
置換するほうが、Ｆｅ原子の一部をＣｏ原子で置換しな
い場合に比べて飽和磁化（σｓ）を大幅に低減させるこ
となく温度係数（δHc）をも容易に制御できるため特に
好ましい。
以上０．７以下、Ｙを０．５以上２．０以下とすること
により、保磁力（Hc）の温度に対する変化が低減され
る。そして、更に、Ｆｅ原子の一部をＣｏ原子も含めて
置換するほうが、Ｆｅ原子の一部をＣｏ原子で置換しな
い場合に比べて飽和磁化（σｓ）を大幅に低減させるこ
となく温度係数（δHc）をも容易に制御できるため特に
好ましい。
【００２９】尚、４価の金属元素としてはＴｉ、Ｚｒ、
Ｈｆ、Ｓｎ等が、５価の金属元素としてはＮｂ、Ｓｂ、
Ｔａ、Ｖ等が、６価の金属元素としてはＷ、Ｍｏなどが
夫々挙げられる。
Ｈｆ、Ｓｎ等が、５価の金属元素としてはＮｂ、Ｓｂ、
Ｔａ、Ｖ等が、６価の金属元素としてはＷ、Ｍｏなどが
夫々挙げられる。
【００３０】また、バリウムフェライト粒子の保磁力
（Ｈｃ）としては、２００（Ｏｅ）未満では磁気記録媒
体における記録信号の残存が不十分になり易く、３００
０（Ｏｅ）を越えると磁気ヘッドによる信号の書込み・
消去が困難となる傾向があるため、２００〜３０００
（Ｏｅ）が好ましい。
（Ｈｃ）としては、２００（Ｏｅ）未満では磁気記録媒
体における記録信号の残存が不十分になり易く、３００
０（Ｏｅ）を越えると磁気ヘッドによる信号の書込み・
消去が困難となる傾向があるため、２００〜３０００
（Ｏｅ）が好ましい。
【００３１】また、このようなバリウムフェライト粒子
は、ガラス結晶化法、水熱合成法、共沈法などの公知の
方法により製造することができる。更に、このようなバ
リウムフェライト粒子の平均粒径としては、０．０２〜
０．２μｍであることが望ましい。平均粒径が０．０２
μｍ未満であると飽和磁化（σｓ）および保磁力（Hc）
が小さくなり、磁気記録媒体の再生出力が低下し易く、
また０．２μｍを越えると高密度記録の際に再生時のノ
イズの発生が著しくなる傾向が認められるからである。
は、ガラス結晶化法、水熱合成法、共沈法などの公知の
方法により製造することができる。更に、このようなバ
リウムフェライト粒子の平均粒径としては、０．０２〜
０．２μｍであることが望ましい。平均粒径が０．０２
μｍ未満であると飽和磁化（σｓ）および保磁力（Hc）
が小さくなり、磁気記録媒体の再生出力が低下し易く、
また０．２μｍを越えると高密度記録の際に再生時のノ
イズの発生が著しくなる傾向が認められるからである。
【００３２】
【実施例】以下、本発明の磁気記録媒体について具体例
及び比較例を参照して説明する。 ［具体例１］ （塗料組成） Ｃｏ置換Ｂａ−フェライト磁性粉 （平均粒子径45nm、板状比3.2 、保磁力1350 Oe ）100 重量部 スルホン酸金属塩基含有ポリウレタン 8 〃 （平均分子量25,000） 塩化ビニル−酢酸ビニル共重合体 4 〃 （平均分子量25,000） 酸化アルミニウム 5 〃 潤滑剤 1 〃 分散剤（レシチン） 1 〃 メチル・エチル・ケトン 45 〃 トルエン 45 〃 シクロヘキサノン 45 〃 上述の各磁性塗料組成成分を撹拌して磁性粉を十分に分
散させ、イソシアネートを４重量部添加して磁性塗料を
調整した後、この磁性塗料を厚さ９μｍのベースフィル
ム面上にリバースコータを用いて塗布し、同極性の磁極
が対向配置された配向処理装置により４Ｋガウスの長手
配向磁界を印加しつつ乾燥させ、線圧３００Ｋｇ、温度
８０℃でカレンダ処理を行なって、厚さ２μｍの磁性層
を形成し、温度６０℃の恒温槽内でキュアさせて磁気記
録媒体とした。 ［比較例１］強磁性体粒子として平均粒子径５０ｎｍ、
板状比７、保磁力１２２０（Ｏｅ）のＣｏ置換Ｂａ−フ
ェライト粒子を用いた他は具体例１と同様にして磁気記
録媒体を作成した。 ［比較例２］配向処理を施さない他は具体例１と同様に
して磁気記録媒体を作成した。 ［比較例３］強磁性体粒子として平均粒子長０．１μ
ｍ、軸比７、保磁力１４００（Ｏｅ）のメタル粒子を用
いた他は具体例１と同様にして磁気記録媒体を作成し
た。
及び比較例を参照して説明する。 ［具体例１］ （塗料組成） Ｃｏ置換Ｂａ−フェライト磁性粉 （平均粒子径45nm、板状比3.2 、保磁力1350 Oe ）100 重量部 スルホン酸金属塩基含有ポリウレタン 8 〃 （平均分子量25,000） 塩化ビニル−酢酸ビニル共重合体 4 〃 （平均分子量25,000） 酸化アルミニウム 5 〃 潤滑剤 1 〃 分散剤（レシチン） 1 〃 メチル・エチル・ケトン 45 〃 トルエン 45 〃 シクロヘキサノン 45 〃 上述の各磁性塗料組成成分を撹拌して磁性粉を十分に分
散させ、イソシアネートを４重量部添加して磁性塗料を
調整した後、この磁性塗料を厚さ９μｍのベースフィル
ム面上にリバースコータを用いて塗布し、同極性の磁極
が対向配置された配向処理装置により４Ｋガウスの長手
配向磁界を印加しつつ乾燥させ、線圧３００Ｋｇ、温度
８０℃でカレンダ処理を行なって、厚さ２μｍの磁性層
を形成し、温度６０℃の恒温槽内でキュアさせて磁気記
録媒体とした。 ［比較例１］強磁性体粒子として平均粒子径５０ｎｍ、
板状比７、保磁力１２２０（Ｏｅ）のＣｏ置換Ｂａ−フ
ェライト粒子を用いた他は具体例１と同様にして磁気記
録媒体を作成した。 ［比較例２］配向処理を施さない他は具体例１と同様に
して磁気記録媒体を作成した。 ［比較例３］強磁性体粒子として平均粒子長０．１μ
ｍ、軸比７、保磁力１４００（Ｏｅ）のメタル粒子を用
いた他は具体例１と同様にして磁気記録媒体を作成し
た。
【００３３】得られた各種磁気記録媒体の配向方向、配
向方向における強磁性体粒子間の磁気的相互作用の極性
およびピーク値（ΔＭpmax）、またそれに直交する方向
における磁気的相互作用の極性およびピーク値（ΔＭvm
ax）、ＳＦＤ、再生出力比（ＥP ）、ノイズレベルを測
定し、その結果を表１に示す。
向方向における強磁性体粒子間の磁気的相互作用の極性
およびピーク値（ΔＭpmax）、またそれに直交する方向
における磁気的相互作用の極性およびピーク値（ΔＭvm
ax）、ＳＦＤ、再生出力比（ＥP ）、ノイズレベルを測
定し、その結果を表１に示す。
【００３４】尚、配向方向、ピーク値（ΔＭpmax）、
（ΔＭvmax）およびＳＦＤの測定には、ＶＳＭ（Vibrat
ing Sample Magnetometer ：Digital Measurement Syst
em社製model 1660 ）を用いた。
（ΔＭvmax）およびＳＦＤの測定には、ＶＳＭ（Vibrat
ing Sample Magnetometer ：Digital Measurement Syst
em社製model 1660 ）を用いた。
【００３５】また、再生出力比は、磁気ヘッドとしてギ
ャップ長０．３μｍの８ｍｍＶＴＲ用ＭＩＧヘッドを備
えたドラムテスタを用い、記録波長０．５４μｍのディ
ジタル信号を各磁気記録媒体の最適電流で記録したとき
の再生出力から、またノイズレベルは各磁気記録媒体を
その配向方向に飽和直流磁化し、同一の領域を飽和記録
電流よりも小さい電流で逆方向に再度直流磁化した後、
再生し、スペクトラムアナライザで再生信号を測定し、
そのスペクトラムを０から５ＭＨｚまで積分することに
より求めた。
ャップ長０．３μｍの８ｍｍＶＴＲ用ＭＩＧヘッドを備
えたドラムテスタを用い、記録波長０．５４μｍのディ
ジタル信号を各磁気記録媒体の最適電流で記録したとき
の再生出力から、またノイズレベルは各磁気記録媒体を
その配向方向に飽和直流磁化し、同一の領域を飽和記録
電流よりも小さい電流で逆方向に再度直流磁化した後、
再生し、スペクトラムアナライザで再生信号を測定し、
そのスペクトラムを０から５ＭＨｚまで積分することに
より求めた。
【００３６】
【表１】
【００３７】表１からも具体例の磁気記録媒体では、各
比較例の磁気記録媒体に比べてＳＦＤおよびノイズレベ
ルの両方が満足されるものであることが理解できる。
尚、上記した具体例の磁気記録媒体では、単層の磁性層
で構成される磁気記録媒体についてのみ述べたが、本発
明はこれに限定されるものではなく、複数の磁性層で構
成される磁気記録媒体であっても良く、このような場合
は最表層の磁性層の構成を本発明の範囲内に制御される
ように調整すると良い。
比較例の磁気記録媒体に比べてＳＦＤおよびノイズレベ
ルの両方が満足されるものであることが理解できる。
尚、上記した具体例の磁気記録媒体では、単層の磁性層
で構成される磁気記録媒体についてのみ述べたが、本発
明はこれに限定されるものではなく、複数の磁性層で構
成される磁気記録媒体であっても良く、このような場合
は最表層の磁性層の構成を本発明の範囲内に制御される
ように調整すると良い。
【００３８】
【発明の効果】上述したように、本発明によれば、ノイ
ズ特性に優れ、しかも良好なＳＦＤが得られる磁気記録
媒体とすることができ、高密度記録に最適である。そし
て、この発明は、ノイズ特性とＳＦＤ特性の両方に優れ
ているため、ディジタル記録／再生される磁気記録媒体
に最適である。
ズ特性に優れ、しかも良好なＳＦＤが得られる磁気記録
媒体とすることができ、高密度記録に最適である。そし
て、この発明は、ノイズ特性とＳＦＤ特性の両方に優れ
ているため、ディジタル記録／再生される磁気記録媒体
に最適である。
【図１】図１は縦軸にＳＦＤを、横軸に配向方向の磁気
的相互作用（ΔＭpmax）をとり、ＳＦＤの磁気的相互作
用（ΔＭpmax）依存性を示す図である。
的相互作用（ΔＭpmax）をとり、ＳＦＤの磁気的相互作
用（ΔＭpmax）依存性を示す図である。
【図２】図２は縦軸にノイズレベルを、横軸に配向方向
の磁気的相互作用（ΔＭpmax）をとり、ノイズレベルの
磁気的相互作用（ΔＭpmax）依存性を示す図である。
の磁気的相互作用（ΔＭpmax）をとり、ノイズレベルの
磁気的相互作用（ΔＭpmax）依存性を示す図である。
Claims (3)
- 【請求項１】 支持体上に強磁性体粒子を主体とした磁
性層を備えた磁気記録媒体において、 配向方向における前記強磁性体粒子間の磁気的相互作用
のピーク値（ΔＭpmax）の極性がそれに直交する方向に
おける磁気的相互作用のピーク値（ΔＭvmax）の極性と
異なり、かつピーク値（ΔＭpmax）が０．３〜０．７で
あることを特徴とした磁気記録媒体。 - 【請求項２】 請求項１記載の強磁性体粒子がバリウム
フェライト粒子を主体としていることを特徴とした磁気
記録媒体。 - 【請求項３】 請求項２記載のバリウムフェライト粒子
の平均粒子径（ｄ）と板厚（ｔ）との比（ｄ／ｔ）が２
〜６であることを特徴とした磁気記録媒体。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP25292493A JPH07105525A (ja) | 1993-10-08 | 1993-10-08 | 磁気記録媒体 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP25292493A JPH07105525A (ja) | 1993-10-08 | 1993-10-08 | 磁気記録媒体 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07105525A true JPH07105525A (ja) | 1995-04-21 |
Family
ID=17244068
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP25292493A Pending JPH07105525A (ja) | 1993-10-08 | 1993-10-08 | 磁気記録媒体 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH07105525A (ja) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5986836A (en) * | 1997-05-26 | 1999-11-16 | Fujitsu Limited | Magnetic recording method and device |
| JP2002342913A (ja) * | 2001-05-17 | 2002-11-29 | Sony Corp | 磁気記録媒体 |
| AT515003A3 (de) * | 2013-11-08 | 2015-10-15 | MAN Truck & Bus Österreich AG | Verfahren und System zur Überwachung einer Freilaufriemenscheibe |
-
1993
- 1993-10-08 JP JP25292493A patent/JPH07105525A/ja active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5986836A (en) * | 1997-05-26 | 1999-11-16 | Fujitsu Limited | Magnetic recording method and device |
| JP2002342913A (ja) * | 2001-05-17 | 2002-11-29 | Sony Corp | 磁気記録媒体 |
| AT515003A3 (de) * | 2013-11-08 | 2015-10-15 | MAN Truck & Bus Österreich AG | Verfahren und System zur Überwachung einer Freilaufriemenscheibe |
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