JPS60211343A - 核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
核磁気共鳴測定方法Info
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- JPS60211343A JPS60211343A JP59068216A JP6821684A JPS60211343A JP S60211343 A JPS60211343 A JP S60211343A JP 59068216 A JP59068216 A JP 59068216A JP 6821684 A JP6821684 A JP 6821684A JP S60211343 A JPS60211343 A JP S60211343A
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- Japan
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- free induction
- pulses
- measurement
- pulse
- linear combinations
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/46—NMR spectroscopy
- G01R33/4633—Sequences for multi-dimensional NMR
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は核磁気共鳴測定方法に関し、特に多重量子遷移
の選択的検出を行うための核磁気共鳴測定方法に関する
ものである。
の選択的検出を行うための核磁気共鳴測定方法に関する
ものである。
［従来技術］
近時、新しい核磁気共鳴測定方法として二次元核磁気共
鳴法が注目されている。これは、核磁気共鳴信号が二次
元スペクトルとして展開されるため、従来の方法に比べ
高い分解能（多重線の分離）が得られ、スペクトルの解
析が容易になるという特徴があり、適用範囲が今後大き
く広がるものと期待されている。
鳴法が注目されている。これは、核磁気共鳴信号が二次
元スペクトルとして展開されるため、従来の方法に比べ
高い分解能（多重線の分離）が得られ、スペクトルの解
析が容易になるという特徴があり、適用範囲が今後大き
く広がるものと期待されている。
更に最近、この二次元核磁気共鳴測定方法を利用し、従
来の方法では不可能であった多重量子遷移に関する情報
を抽出する測定方法（Ｍ ｕｌｔｉｐｌｅＱｕａｎｔｕ
ｍ ＮＭＲ：以下ＭＱＮＭＲと略称する）が、例えば特
開昭５４−８３８９０号に提案されている。この提案方
法は、例えば第１図に示すように３つの９０’パルスＰ
１ （非選択パルス）。
来の方法では不可能であった多重量子遷移に関する情報
を抽出する測定方法（Ｍ ｕｌｔｉｐｌｅＱｕａｎｔｕ
ｍ ＮＭＲ：以下ＭＱＮＭＲと略称する）が、例えば特
開昭５４−８３８９０号に提案されている。この提案方
法は、例えば第１図に示すように３つの９０’パルスＰ
１ （非選択パルス）。
Ｐ２ （非選択パルス）、Ｐ３（混合パルス）から成る
パルス列を使用するもので、期間τは固定で、パルスＰ
１とパルスＰ３に含まれる高周波信号にはφの位相差が
あり、自由誘導減衰信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記
憶される。前記パルスＰ１とＰ２の照射により、試料に
含まれる磁気回転共鳴子の集合の非平衡の統計的状態が
予め作られ、その後該共鳴子の該予め作られた状態を特
徴づける振動の位相に対して位相角φだけ位相変移した
混合パルスＰ３が印加される。そして、ｔｌを段階的に
変えながら測定を繰返し、更にその測定がφの値を変化
させて繰返し行われる。このようにして得られるｔｌの
値と前記位相変移の種々の値に対応して記憶された自由
誘導減衰信号の線形結合を作り、それを周波数領域へ二
重フーリエ変換することにより二次元スペクトルが得ら
れる。
パルス列を使用するもので、期間τは固定で、パルスＰ
１とパルスＰ３に含まれる高周波信号にはφの位相差が
あり、自由誘導減衰信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記
憶される。前記パルスＰ１とＰ２の照射により、試料に
含まれる磁気回転共鳴子の集合の非平衡の統計的状態が
予め作られ、その後該共鳴子の該予め作られた状態を特
徴づける振動の位相に対して位相角φだけ位相変移した
混合パルスＰ３が印加される。そして、ｔｌを段階的に
変えながら測定を繰返し、更にその測定がφの値を変化
させて繰返し行われる。このようにして得られるｔｌの
値と前記位相変移の種々の値に対応して記憶された自由
誘導減衰信号の線形結合を作り、それを周波数領域へ二
重フーリエ変換することにより二次元スペクトルが得ら
れる。
ところが、従来提案されているＭＱＮＭＲ法は自由誘導
減衰信号の検出を１つのチャンネルで行うものであり、
このような１チヤンネルによる検出では照射した高周波
パルスの周波数を基準として高周波数側又は低周波数側
のどちらか一方のみを測定するため、ＳＮ比の低下は避
けられないし、容量の大きなメモリが必要であるという
問題がある。又、照射周波数の位置にあるスペクトルビ
ークについては９０″パルスとなるパルスであっても、
照射周波数から離れたスペクトルビークについては９０
°パルスにならず、従って、照射周波数から離れるにつ
れて位相が変わってしまうことは避けられないという問
題もある。
減衰信号の検出を１つのチャンネルで行うものであり、
このような１チヤンネルによる検出では照射した高周波
パルスの周波数を基準として高周波数側又は低周波数側
のどちらか一方のみを測定するため、ＳＮ比の低下は避
けられないし、容量の大きなメモリが必要であるという
問題がある。又、照射周波数の位置にあるスペクトルビ
ークについては９０″パルスとなるパルスであっても、
照射周波数から離れたスペクトルビークについては９０
°パルスにならず、従って、照射周波数から離れるにつ
れて位相が変わってしまうことは避けられないという問
題もある。
そこで、これらの問題を解決する方法として、二次元核
磁気共鳴測定方法でない従来の核磁気共鳴測定方法で採
用されている直角位相検波方式％式％ とが考えられる。これは自由誘導減衰信号の検出を９０
’位相の異なった２つのチャンネルで行うものであり、
このＱＤ方式を用いれば、測定領域の中心に照射周波数
を設定し照射周波数の高周波数側及び低周波数側を区別
して測定できるため、同じメモリ容量であれば分解能の
向上が図れ、同じ分解能であればメモリ容量が少なくて
すむという優れた効果が得られる。しかも、１チヤンネ
ルの場合と同じ測定領域幅で考えれば、測定領域の端部
における照射周波数からのずれは１チヤンネルの場合の
半分、となり、従って照射周波数からのずれに伴う位相
のずれも減少することになる。
磁気共鳴測定方法でない従来の核磁気共鳴測定方法で採
用されている直角位相検波方式％式％ とが考えられる。これは自由誘導減衰信号の検出を９０
’位相の異なった２つのチャンネルで行うものであり、
このＱＤ方式を用いれば、測定領域の中心に照射周波数
を設定し照射周波数の高周波数側及び低周波数側を区別
して測定できるため、同じメモリ容量であれば分解能の
向上が図れ、同じ分解能であればメモリ容量が少なくて
すむという優れた効果が得られる。しかも、１チヤンネ
ルの場合と同じ測定領域幅で考えれば、測定領域の端部
における照射周波数からのずれは１チヤンネルの場合の
半分、となり、従って照射周波数からのずれに伴う位相
のずれも減少することになる。
ところが、このようなＱＤ方式を用いてＭＱＮＭＲを行
っても、照射周波数からのずれに伴う位相のずれは減少
はするものの零になるわけではないこと、及び２チヤン
ネルの検出系の位相差が正確に９０″でなかったり、２
つのチャンネルのゲインが正確に等しくなかったりとい
うハード面でのアンバランスに起因して、得られる二次
元スペクトル中の本来信号のない位置に、折返しによる
スペクトルビークや、ゴースト（Ｇｈｏｓｔ）信号が出
現してしまい、分析の障害になる。
っても、照射周波数からのずれに伴う位相のずれは減少
はするものの零になるわけではないこと、及び２チヤン
ネルの検出系の位相差が正確に９０″でなかったり、２
つのチャンネルのゲインが正確に等しくなかったりとい
うハード面でのアンバランスに起因して、得られる二次
元スペクトル中の本来信号のない位置に、折返しによる
スペクトルビークや、ゴースト（Ｇｈｏｓｔ）信号が出
現してしまい、分析の障害になる。
［発明の目的］
本発明はこの点に鑑みてなされたものであり、ＱＤ法を
用いながら上記不都合を除くことのできるＭＱＮＭＲ測
定方法を提供することを目的としている。
用いながら上記不都合を除くことのできるＭＱＮＭＲ測
定方法を提供することを目的としている。
［発明の特徴］
本発明は、磁気回転共鳴子系を包含する試料について、
選ばれた次数の多重母子遷移の選択的検出を行うための
核磁気共鳴測定方法であって、ａ）前記共鳴子に、複数
の高周波パルスから成り、最後のパルスに対しそれより
前のパルスの内の少なくとも１つのパルスの位相がφ変
移されている高周波パルス列を印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チヤンネルの検出系で検出し記憶する段階、 Ｃ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）予め定めた一連のφ
の値に前記位相変移の量を順次設定し前記段階ａ）乃至
Ｃ）を繰返す段階、ｅ）前記ｔ１の値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記一連のφの値の夫々に９０’、１８０°。
選ばれた次数の多重母子遷移の選択的検出を行うための
核磁気共鳴測定方法であって、ａ）前記共鳴子に、複数
の高周波パルスから成り、最後のパルスに対しそれより
前のパルスの内の少なくとも１つのパルスの位相がφ変
移されている高周波パルス列を印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チヤンネルの検出系で検出し記憶する段階、 Ｃ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）予め定めた一連のφ
の値に前記位相変移の量を順次設定し前記段階ａ）乃至
Ｃ）を繰返す段階、ｅ）前記ｔ１の値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記一連のφの値の夫々に９０’、１８０°。
２７０°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｅ）を夫
々繰返すことにより３つの自由誘導減衰信号の線形結合
の組を作る段階、 Ｑ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の相を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｈ）前記段階ｑ）で作られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組をｔｌと１２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成ることを特徴としている。以下、図面を用いて
本発明を詳述する。
々繰返すことにより３つの自由誘導減衰信号の線形結合
の組を作る段階、 Ｑ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の相を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｈ）前記段階ｑ）で作られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組をｔｌと１２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成ることを特徴としている。以下、図面を用いて
本発明を詳述する。
［実施例］
第２図は本発明を実施するための核磁気共鳴装置の一例
を示すブロック図である。図において磁石１が発生する
静磁場内には試料コイル２が配置され、その試料コイル
２内部の空間に測定試料が挿入される。高周波発振器３
から発生する観測核の共鳴周波数を持つ高周波信号は、
Ｏｏから３６０°まで任意の位相を選択できる可変移相
回路４によって所定の位相が与えられた後、増幅器５及
びゲート６を介して高周波パルスとして前記コイル２へ
供給され、試料に照射される。その高周波パルス照射後
コイル２に誘起された共鳴信号は、ゲート７及び受信回
路８を介して復調回路９．１０へ送られる。この復調回
路９．１０には前記高周波発振器からの高周波信号が参
照信号として送られるが、その内の一方は９０’移相回
路１１ををして送られるため、２つの復調回路は９０’
位相の異なる２チヤンネルの検出系を構成している。
を示すブロック図である。図において磁石１が発生する
静磁場内には試料コイル２が配置され、その試料コイル
２内部の空間に測定試料が挿入される。高周波発振器３
から発生する観測核の共鳴周波数を持つ高周波信号は、
Ｏｏから３６０°まで任意の位相を選択できる可変移相
回路４によって所定の位相が与えられた後、増幅器５及
びゲート６を介して高周波パルスとして前記コイル２へ
供給され、試料に照射される。その高周波パルス照射後
コイル２に誘起された共鳴信号は、ゲート７及び受信回
路８を介して復調回路９．１０へ送られる。この復調回
路９．１０には前記高周波発振器からの高周波信号が参
照信号として送られるが、その内の一方は９０’移相回
路１１ををして送られるため、２つの復調回路は９０’
位相の異なる２チヤンネルの検出系を構成している。
この２チヤンネルの検出系から得られた自由誘導減衰信
号は、Ａ−［）変換器１２．１３によってデジタル信号
に変換されてコンピュータ１４へ送られ゛、付属するメ
モリ１５へ格納される。１６は、移相回路４．ゲート６
．７及びＡ−［）変換器１２゜１３を制御するパルスプ
ログラマで、試料に照射するパルス列の順序、パルス幅
、各パルスに含まれる高周波の位相、Ａ−Ｄ変換器１２
．１３によるサンプリングのタイミングが予めプログラ
ムされており、そのプログラムに従って一連の測定が行
われる。
号は、Ａ−［）変換器１２．１３によってデジタル信号
に変換されてコンピュータ１４へ送られ゛、付属するメ
モリ１５へ格納される。１６は、移相回路４．ゲート６
．７及びＡ−［）変換器１２゜１３を制御するパルスプ
ログラマで、試料に照射するパルス列の順序、パルス幅
、各パルスに含まれる高周波の位相、Ａ−Ｄ変換器１２
．１３によるサンプリングのタイミングが予めプログラ
ムされており、そのプログラムに従って一連の測定が行
われる。
上述の如き構成を持つ装置を用いてＭＱＮＭＲノーツテ
アル三量子フィルタ（Ｔｒｉｐｌｅ Ｑｔ＋ａｎｔｕｍ
Ｆｉｌｔｅｒ）実験を行う場合を例にとり本発明を説明
する。第３図はｐ １ａｎｔｉｎｉ等によって報告され
た三母子フィルタ実験（Ｊ ｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ａ
ｍｅｒｉｃａｎＣｈｅｍｉｃａｌ ３ｏｃｉｅｔｙ Ｖ
ｏｌ、１０４． ｐ、６８００−）に用いられたパルス
列を示し、第１図のパルス列と同じく３つの９０°パル
スＰｉ 、Ｐ２ 、Ｐ３から成るが、ｔｌとτが逆にな
っている点が第１図のパルス列と異なる。期間τは固定
で、パルスＰ３に含まれる高周波の位相をＯｏとすれば
パルスＰ１に含まれる高周波の位相はφ、パルスＰ２に
含まれる高周波の位相はφ＋９０’になっている。自由
誘導減衰信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記憶される。
アル三量子フィルタ（Ｔｒｉｐｌｅ Ｑｔ＋ａｎｔｕｍ
Ｆｉｌｔｅｒ）実験を行う場合を例にとり本発明を説明
する。第３図はｐ １ａｎｔｉｎｉ等によって報告され
た三母子フィルタ実験（Ｊ ｏｕｒｎａｌ ｏｆ Ａ
ｍｅｒｉｃａｎＣｈｅｍｉｃａｌ ３ｏｃｉｅｔｙ Ｖ
ｏｌ、１０４． ｐ、６８００−）に用いられたパルス
列を示し、第１図のパルス列と同じく３つの９０°パル
スＰｉ 、Ｐ２ 、Ｐ３から成るが、ｔｌとτが逆にな
っている点が第１図のパルス列と異なる。期間τは固定
で、パルスＰ３に含まれる高周波の位相をＯｏとすれば
パルスＰ１に含まれる高周波の位相はφ、パルスＰ２に
含まれる高周波の位相はφ＋９０’になっている。自由
誘導減衰信号ＦＩＤはｔ２の期間に検出し記憶される。
表Ａは、第３図のパルス列を用いた測定において、Ｐｌ
、Ｐ２ 、Ｐ３に与えられる位相の組合わせを示す。
、Ｐ２ 、Ｐ３に与えられる位相の組合わせを示す。
表 Ａ
ＰＩ Ｐ２ Ｐ３
測定１ ０° ９０° ０° ＋
測定２ ６０’１５０’Ｏ° −
測定３ １２０° ２１０° ０° ＋測定４ １８０
° ２７０° ０° −測定５ ２４０° ３３０°
０° ＋測定６ ３００’ ３０’ Ｏｏ − 表Ａにおいて、測定１はφ＝Ｏ°に設定された測定であ
り、Ｐｌ、Ｐ２ 、Ｐ３の位相をＯｏ、９ｏ’ 、ｏ”
に夫々設定した状態で、ｔｌを例えばＯｓｅｃから２１
１ＩＳｅＣの等しいステップで５１２段階に順次変えな
がら測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩＤ信号信
号Ｉ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、記憶する
。
° ２７０° ０° −測定５ ２４０° ３３０°
０° ＋測定６ ３００’ ３０’ Ｏｏ − 表Ａにおいて、測定１はφ＝Ｏ°に設定された測定であ
り、Ｐｌ、Ｐ２ 、Ｐ３の位相をＯｏ、９ｏ’ 、ｏ”
に夫々設定した状態で、ｔｌを例えばＯｓｅｃから２１
１ＩＳｅＣの等しいステップで５１２段階に順次変えな
がら測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩＤ信号信
号Ｉ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、記憶する
。
次の測定２はφ＝６０°に設定された測定であり、Ｐｉ
、Ｐ２ 、Ｐ３の位相を６０″’、１５０°。
、Ｐ２ 、Ｐ３の位相を６０″’、１５０°。
Ｏｏに夫々設定した状態で、測定１と全く同様にｔｌを
Ｑ ｓｅａから２ ｍ５ｅｃステツプで５１２段階に順
次変えながら測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩ
Ｄ信号信号Ｉ ＤａＯ−Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、
このＦＩＤ信号は先に測定１で得られ記憶されているＦ
（１’） ａＯ〜Ｆｌ ［）ａ５１１に符号を反転し
て夫々加算（減算）されて線形結合される。
Ｑ ｓｅａから２ ｍ５ｅｃステツプで５１２段階に順
次変えながら測定を繰返すことにより、５１２個のＦＩ
Ｄ信号信号Ｉ ＤａＯ−Ｆ Ｉ Ｄａ５１１を取得し、
このＦＩＤ信号は先に測定１で得られ記憶されているＦ
（１’） ａＯ〜Ｆｌ ［）ａ５１１に符号を反転し
て夫々加算（減算）されて線形結合される。
以下全く同様に測定３〜測定６が行われ、各測定で得ら
れたＦＩＤ信号ＦＩＤａＯ〜ＦＩＤａ５１１は表１に記
載されている士の符号に従って加算又は減算され、線形
結合されたＦＩＤ信号の集合Ｓａが得られる。その線形
結合されたＦＩＤ信号の集合３ａをｔｌ及びｔ２につい
て二重フーリエ変換することにより、例えば第４図に示
すような二次元スペクトルが得られる。第４図は二重フ
ーリエ変換により得られた４つのフーリエ成分の全てを
模式的に等高線表示したものである。
れたＦＩＤ信号ＦＩＤａＯ〜ＦＩＤａ５１１は表１に記
載されている士の符号に従って加算又は減算され、線形
結合されたＦＩＤ信号の集合Ｓａが得られる。その線形
結合されたＦＩＤ信号の集合３ａをｔｌ及びｔ２につい
て二重フーリエ変換することにより、例えば第４図に示
すような二次元スペクトルが得られる。第４図は二重フ
ーリエ変換により得られた４つのフーリエ成分の全てを
模式的に等高線表示したものである。
上述の如き手順に従った測定は前記ｐ １ａｎｔｉｎｉ
等の報告において紹介されているが、それを実施する装
置としては第２図における復調回路１０（及び９０’移
相回路１１）の存在しない１チヤンネルの検出系しか持
たないものが使用されており、従って、先に述べたよう
にいくつかの欠点が存在している。
等の報告において紹介されているが、それを実施する装
置としては第２図における復調回路１０（及び９０’移
相回路１１）の存在しない１チヤンネルの検出系しか持
たないものが使用されており、従って、先に述べたよう
にいくつかの欠点が存在している。
そこで、本発明は第２図に示すように９０’位相の異な
る２チヤンネルの検出系を設けたＱＤ方式を採用してい
る。第２図の構成を用いて表Ａの測定を行うと、先に述
べた５ａ（ＦＩＤａＯ〜ＦＩＤａ５１１）に加え、もう
１チヤンネルからは９０’位相の違うＦＥＤ信号の集合
３ａ／ （ＦＩＤａＯ’〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１’ ）が
得られる。そして、このＳａ（Ｆ Ｉ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ
Ｄａ５１１）と５ａ’ （ＦＩＤａＯ’〜Ｆ Ｉ Ｄ
ａ５１１’ ）を用いて二重フーリエ変換（その内↑２
に関するフーリエ変換は複素フーリエ変換）を行うと、
例えば第５図に示すような二次元スペクトルが得られる
。第５図のスペクトルは、測定領域の中心位置に高周波
パルスが照射された場合に得られるものであり、ＱＤ方
式のため１／４のメモリ領域の中に測定領域が収まって
おり、従ってメモリ容量が節約されていることが分る。
る２チヤンネルの検出系を設けたＱＤ方式を採用してい
る。第２図の構成を用いて表Ａの測定を行うと、先に述
べた５ａ（ＦＩＤａＯ〜ＦＩＤａ５１１）に加え、もう
１チヤンネルからは９０’位相の違うＦＥＤ信号の集合
３ａ／ （ＦＩＤａＯ’〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１’ ）が
得られる。そして、このＳａ（Ｆ Ｉ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ
Ｄａ５１１）と５ａ’ （ＦＩＤａＯ’〜Ｆ Ｉ Ｄ
ａ５１１’ ）を用いて二重フーリエ変換（その内↑２
に関するフーリエ変換は複素フーリエ変換）を行うと、
例えば第５図に示すような二次元スペクトルが得られる
。第５図のスペクトルは、測定領域の中心位置に高周波
パルスが照射された場合に得られるものであり、ＱＤ方
式のため１／４のメモリ領域の中に測定領域が収まって
おり、従ってメモリ容量が節約されていることが分る。
同じメモリ容量を使用すれば分解能を向上させることが
できる。
できる。
ところが、このように単に検出系を２チヤンネルにして
表への測定を行うと、検出しているのはあくまで期間ｔ
２におけるＦＩＤ信号であるから、ｔ２について複素フ
ーリエ変換して得られるＦ２の軸に関しては照射周波数
の高周波側と低周波側を区別できるので折返しは発生し
ていないが、複素フーリエ変換されていない方の軸Ｆ１
に関しては第５図から分るように折返しが発生してしま
い、複雑なピークが大乱れて存在する実際のスペクトル
では、この軸Ｆ１に関する折返しが分析の障害になる。
表への測定を行うと、検出しているのはあくまで期間ｔ
２におけるＦＩＤ信号であるから、ｔ２について複素フ
ーリエ変換して得られるＦ２の軸に関しては照射周波数
の高周波側と低周波側を区別できるので折返しは発生し
ていないが、複素フーリエ変換されていない方の軸Ｆ１
に関しては第５図から分るように折返しが発生してしま
い、複雑なピークが大乱れて存在する実際のスペクトル
では、この軸Ｆ１に関する折返しが分析の障害になる。
そこで、この折返しをなくす方法として、表Ａに示した
測定に加え、以下に示すような表８の測定を行うことに
より、Ｆ１軸についても疑似的にＱＤ方式を適用するこ
とが考えられる。
測定に加え、以下に示すような表８の測定を行うことに
より、Ｆ１軸についても疑似的にＱＤ方式を適用するこ
とが考えられる。
表 Ｂ
ＰＩ Ｆ２ Ｐ３
測定７ ０° １８０° ９０° ＋
測定８ ６０° ２４０° ９０° −測定９ １２０
° ３００° ９０° ＋測定１０ １８０’ Ｏ’
９０° −測定１１ ２４０’ ６０° ９０° ＋測
定１２ ３００’ １２０° ９ｏ° −この付は加え
られた表８の測定は、表△の測定におけるＦ２とＦ３の
位相を９０’変移させたものであり、表Ａの測定で得ら
れた５ａ（ＦＩＯａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１）とＳａ′
（ＦＩＤａｏ′〜ＦＩＤ８５１１′）が１１に関する
１つの検出系から得られたＦＩＤ信号とすれば、表８に
おける測定７〜測定１２によって得られるＳｂ、（ＦＩ
ＤｂＯ〜ＦＩＤｂ５１１） トＳｂ ’ （Ｆ ＴＤｈ
Ｏ’ 〜Ｆ ｒｏｂｓ１ｔ’ ） Ｇｆ、実際には存在
しないがｔｌに関し９０”位相の異なるもう１チヤンネ
ルの検出系から得られたＦＩＤ信号に該当するべきもの
である。従って、この表Ａの測定で得られたＳａ （Ｆ
Ｔ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１） 、 ３ａ ’
（Ｆ ｒｏａｏ’ 〜Ｆ ＩＤａ５１１’ ）と表Ｂ（
１）ＭＩｌ定Ｔ−得うレタＳｂ （Ｆ Ｔ １）ｂＯ〜
Ｆ Ｉ Ｄｂ５１１）とＳｂ ’ （Ｆ Ｉ Ｄｂｏ’
〜Ｆ Ｉ Ｄｂ５ｉｉ’ ） ヲｌｌ形結合（例えば
加算又は減算）し、ｔｌ、ｔ２の両方について複素フー
リエ変換を行えば、得られる二次元スペクトルは第６図
（ａ）に示すようにＦｌ。
° ３００° ９０° ＋測定１０ １８０’ Ｏ’
９０° −測定１１ ２４０’ ６０° ９０° ＋測
定１２ ３００’ １２０° ９ｏ° −この付は加え
られた表８の測定は、表△の測定におけるＦ２とＦ３の
位相を９０’変移させたものであり、表Ａの測定で得ら
れた５ａ（ＦＩＯａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１）とＳａ′
（ＦＩＤａｏ′〜ＦＩＤ８５１１′）が１１に関する
１つの検出系から得られたＦＩＤ信号とすれば、表８に
おける測定７〜測定１２によって得られるＳｂ、（ＦＩ
ＤｂＯ〜ＦＩＤｂ５１１） トＳｂ ’ （Ｆ ＴＤｈ
Ｏ’ 〜Ｆ ｒｏｂｓ１ｔ’ ） Ｇｆ、実際には存在
しないがｔｌに関し９０”位相の異なるもう１チヤンネ
ルの検出系から得られたＦＩＤ信号に該当するべきもの
である。従って、この表Ａの測定で得られたＳａ （Ｆ
Ｔ ＤａＯ〜Ｆ Ｉ Ｄａ５１１） 、 ３ａ ’
（Ｆ ｒｏａｏ’ 〜Ｆ ＩＤａ５１１’ ）と表Ｂ（
１）ＭＩｌ定Ｔ−得うレタＳｂ （Ｆ Ｔ １）ｂＯ〜
Ｆ Ｉ Ｄｂ５１１）とＳｂ ’ （Ｆ Ｉ Ｄｂｏ’
〜Ｆ Ｉ Ｄｂ５ｉｉ’ ） ヲｌｌ形結合（例えば
加算又は減算）し、ｔｌ、ｔ２の両方について複素フー
リエ変換を行えば、得られる二次元スペクトルは第６図
（ａ）に示すようにＦｌ。
Ｆ２の両輪について折返しが除かれた正しいものとなる
筈である。
筈である。
ところが実際には、先に述べた２チヤンネルの検出系の
アンバランスや、ＱＤ法によって減少はするものの零に
はならない位相のずれにより折返しが完全には消えず、
得られる二次元スペクトル中に、第６図（ｂ）において
。で囲んで示すように、ゴースト信号が現れてしまうこ
とは避けられない。
アンバランスや、ＱＤ法によって減少はするものの零に
はならない位相のずれにより折返しが完全には消えず、
得られる二次元スペクトル中に、第６図（ｂ）において
。で囲んで示すように、ゴースト信号が現れてしまうこ
とは避けられない。
そこで、本発明においては、以下に示す表Ｃ及び表りの
測定を更に付加することによりゴーストを除去している
。 表 Ｃ ＰＩ Ｆ２ Ｆ３ 測定１３ ０’ ２７０’ １８０’ ＋測定１４ ６
０” ３３０’ １８０’ −測定１５ １２０’ ３
０° １８０’ ＋測定１６ １８０’ ９０’ １８
０’ −測定１７ ２４０’ １５０’ １８０’ ＋
測定１８ ３００’ ２１０” １８０° −表 Ｄ ＰＩ Ｆ２ Ｐ３ 測定１９ ０’ Ｏ’ ２７０’ ＋ 測定２０ ６０’ ６０° ２７０’ −測定２１ １
２０’ １２０’ ２７０’ 十測定２２ １８０’
１８０’ ２７０’ 〜測定２３ ２４０’ ２４０’
２７０’ ＋測定２４ ３００’ ３００’ ２７０
’ −表Ｃにおける測定は、先に説明した表８の測定に
おけるＦ２とＦ３の位相を更に９０’変移させたもので
あり、表りの測定はその表Ｃの測定におけるＰ２とＰ３
の位相を更に、９０°変移させたものであり、共に表Ａ
１表８の測定と全く同様に測定が行われ、表Ｃの測定で
は５Ｏ（ＦＩＤｃＯ〜Ｆ１［）ｃ５１１）とｓＣ／ （
ＦＩＤｃＯ’〜ｌ” Ｉ［）ｃ５１１’ ）が、表りの
測定では５ｄ（ＦＩＤｄＯ〜Ｆ Ｉ Ｄｄ５１１）とｓ
ｄ’ （ＦＩＤｄＯ’〜Ｆ Ｉ ［）ｄ５１１’ ）が
得られる。
測定を更に付加することによりゴーストを除去している
。 表 Ｃ ＰＩ Ｆ２ Ｆ３ 測定１３ ０’ ２７０’ １８０’ ＋測定１４ ６
０” ３３０’ １８０’ −測定１５ １２０’ ３
０° １８０’ ＋測定１６ １８０’ ９０’ １８
０’ −測定１７ ２４０’ １５０’ １８０’ ＋
測定１８ ３００’ ２１０” １８０° −表 Ｄ ＰＩ Ｆ２ Ｐ３ 測定１９ ０’ Ｏ’ ２７０’ ＋ 測定２０ ６０’ ６０° ２７０’ −測定２１ １
２０’ １２０’ ２７０’ 十測定２２ １８０’
１８０’ ２７０’ 〜測定２３ ２４０’ ２４０’
２７０’ ＋測定２４ ３００’ ３００’ ２７０
’ −表Ｃにおける測定は、先に説明した表８の測定に
おけるＦ２とＦ３の位相を更に９０’変移させたもので
あり、表りの測定はその表Ｃの測定におけるＰ２とＰ３
の位相を更に、９０°変移させたものであり、共に表Ａ
１表８の測定と全く同様に測定が行われ、表Ｃの測定で
は５Ｏ（ＦＩＤｃＯ〜Ｆ１［）ｃ５１１）とｓＣ／ （
ＦＩＤｃＯ’〜ｌ” Ｉ［）ｃ５１１’ ）が、表りの
測定では５ｄ（ＦＩＤｄＯ〜Ｆ Ｉ Ｄｄ５１１）とｓ
ｄ’ （ＦＩＤｄＯ’〜Ｆ Ｉ ［）ｄ５１１’ ）が
得られる。
表Ａと表Ｃを比較するとＰ２とＰ３の位相が夫々１８０
°異なっており、従って表への測定により得られる３ａ
、 Ｓａ ’ と表Ｃの測定により得られる３ｃ、３
ｃ’ を夫々加算し、３ａ ＋３ｃとＳａ’＋Ｓｃ’を
めれば、表Ａの測定と表Ｃの測定で符号が反転するゴー
スト成分は零となる。
°異なっており、従って表への測定により得られる３ａ
、 Ｓａ ’ と表Ｃの測定により得られる３ｃ、３
ｃ’ を夫々加算し、３ａ ＋３ｃとＳａ’＋Ｓｃ’を
めれば、表Ａの測定と表Ｃの測定で符号が反転するゴー
スト成分は零となる。
同様に、表８と表りを比較するとＰ２とＰ３の位相がや
はり夫々１８０°異なっており、従って、表Ｂの測定に
より得られるｓｂ、ｓｂ’ と表りの測定により得られ
るＳｄ 、 Ｓｄ ’ を夫々加算し、３ｂ ＋３ｄと
Ｓｂ’ ＋Ｓｄ’をめれば、表８の測定と表りの測定で
符号が反転するゴースト成分は零となる。
はり夫々１８０°異なっており、従って、表Ｂの測定に
より得られるｓｂ、ｓｂ’ と表りの測定により得られ
るＳｄ 、 Ｓｄ ’ を夫々加算し、３ｂ ＋３ｄと
Ｓｂ’ ＋Ｓｄ’をめれば、表８の測定と表りの測定で
符号が反転するゴースト成分は零となる。
そこで、ｓａ ＋Ｓｃ 、 ３ａ ’ ＋ｓａ ’ と
ｓｂ＋３ｄ 、３ｂ’ ＋３ｄ’を線形結合（例えば加
算又は減算）Ｌ／、ｔｌ、ｔ２の両方について複素フー
リエ変換を行えば、第６図（ａ）に示すようにゴースト
も除かれた二次元スペクトルが得られ、正しい分析を行
うことが可能となる。
ｓｂ＋３ｄ 、３ｂ’ ＋３ｄ’を線形結合（例えば加
算又は減算）Ｌ／、ｔｌ、ｔ２の両方について複素フー
リエ変換を行えば、第６図（ａ）に示すようにゴースト
も除かれた二次元スペクトルが得られ、正しい分析を行
うことが可能となる。
尚、上記手順による測定及び処理を行っても、２チヤン
ネルの検出系のアンバランスに起因するゴースト信号が
出現する可能性がある。その場合には、上記表Ａ〜表り
の測定についてすべての位相に９０°を加えた測定と、
１８０°を加えた測定と、２７０°を加えた測定とを更
に行い、夫々の位相の測定で得られたデータを線形結合
すれば、ゴーストを除去することができる。
ネルの検出系のアンバランスに起因するゴースト信号が
出現する可能性がある。その場合には、上記表Ａ〜表り
の測定についてすべての位相に９０°を加えた測定と、
１８０°を加えた測定と、２７０°を加えた測定とを更
に行い、夫々の位相の測定で得られたデータを線形結合
すれば、ゴーストを除去することができる。
第７図及び第８図は本発明による効果を説明するための
二次元スペクトルを示し、第７図（ａ）及び第８図（ａ
）は第５図に対応する折返しもゴーストも出現している
スペクトル′、第７図（ｂ）及び第８図（ｂ）は第６図
（ａ）に対応するもので、本発明により折返しもゴース
トも除去されたスペクトルである。
二次元スペクトルを示し、第７図（ａ）及び第８図（ａ
）は第５図に対応する折返しもゴーストも出現している
スペクトル′、第７図（ｂ）及び第８図（ｂ）は第６図
（ａ）に対応するもので、本発明により折返しもゴース
トも除去されたスペクトルである。
上記説明は三量子フィルタについて行ったが、二量子フ
ィルタや四量子フィルタについても全く同様に応用でき
る。
ィルタや四量子フィルタについても全く同様に応用でき
る。
上述した説明では、１つの位相φのもとでｔｌを例えば
５１２段階に変えた測定を行い、この測定をφを変えて
繰返すという手順を採用したが、逆に１つの１１の値の
もとでφを何段階かに変えた測定を行い、この測定をｔ
ｌを５１２段階に変えて繰返すという手順で行っても、
得られるデータの数は全く同じであり、等価である。そ
の場合には、測定手順は以下のようになる。
５１２段階に変えた測定を行い、この測定をφを変えて
繰返すという手順を採用したが、逆に１つの１１の値の
もとでφを何段階かに変えた測定を行い、この測定をｔ
ｌを５１２段階に変えて繰返すという手順で行っても、
得られるデータの数は全く同じであり、等価である。そ
の場合には、測定手順は以下のようになる。
ａ）試料中の磁気回転共鳴子に、複数の高周波パルスか
ら成り、最後のパルスに対しそれより前のパルスの内の
少なくとも１つのパルスの位相がφ変移されている高周
波パルス列を印加する段階、ｂ）該高周波パルス列印加
後ｔ２という時間にわたって前記共鳴子の自由誘導減衰
信号を位相が互いに９０”異なる２チヤンネルの検出系
で検出する段階、 Ｃ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の暢を順次
設定し前記段階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）前記位
相変移の種々の値に対応して検出された自由誘導減衰信
号の線形結合の組を作る段階、ｅ）前記一連のφの値の
夫々に９０°、１８０°。
ら成り、最後のパルスに対しそれより前のパルスの内の
少なくとも１つのパルスの位相がφ変移されている高周
波パルス列を印加する段階、ｂ）該高周波パルス列印加
後ｔ２という時間にわたって前記共鳴子の自由誘導減衰
信号を位相が互いに９０”異なる２チヤンネルの検出系
で検出する段階、 Ｃ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の暢を順次
設定し前記段階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）前記位
相変移の種々の値に対応して検出された自由誘導減衰信
号の線形結合の組を作る段階、ｅ）前記一連のφの値の
夫々に９０°、１８０°。
２７０°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｄ）を夫
々繰返すことにより更に３つの自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ０）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間↑１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｆ）を繰返す段階、ｈ）前記段階Ｑ、）で得
られた自由誘導減衰信号の線形結合の組をｔｌとｔ２に
ついて周波数領域へ二重フーリエ変換する段階。
々繰返すことにより更に３つの自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ０）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間↑１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｆ）を繰返す段階、ｈ）前記段階Ｑ、）で得
られた自由誘導減衰信号の線形結合の組をｔｌとｔ２に
ついて周波数領域へ二重フーリエ変換する段階。
更に本発明は、多量子コヒーレンスについても応用でき
る。第９図は、多量子コヒーレンスの−つである三ｍ子
コヒーレンス実験に用いられるパルス列の一例を示す。
る。第９図は、多量子コヒーレンスの−つである三ｍ子
コヒーレンス実験に用いられるパルス列の一例を示す。
このパルス列は９０”パルス、１８０’パルス、９００
パルス、９０＠パルスの４つのパルス列から成り、表Ｅ
に示すシーケンスで各パルスの位相が設定される。
パルス、９０＠パルスの４つのパルス列から成り、表Ｅ
に示すシーケンスで各パルスの位相が設定される。
表 Ｅ
ＰＩ Ｐ２ Ｐ３ Ｐ４
測定１ ０’ Ｏ” ９０° ０゜
測定２ ６０’ ６０° １５０° Ｏ。
測定３１２０° １２０° ２１０’ Ｏ’測定４ １
８０’ １８０° ２７０’ ０’測定５ ２４０’
２４０’ ３３０” Ｏ９測定６３００° ３００’
３０’ Ｏ８ただしこの測定の場合には、表Ｅにおける
Ｐ３の位相のみを＋３０°した表Ｆの測定を併せて行う
必要がある。
８０’ １８０° ２７０’ ０’測定５ ２４０’
２４０’ ３３０” Ｏ９測定６３００° ３００’
３０’ Ｏ８ただしこの測定の場合には、表Ｅにおける
Ｐ３の位相のみを＋３０°した表Ｆの測定を併せて行う
必要がある。
表 Ｆ
Ｐｉ Ｐ２ Ｐ３ Ｐ４
測定７０° ０６１２０’ ０゜
測定８ ６０’ ６０’ １８０’ ０゜測定９ １２
０’ １２０° ２４０° ０゜測定１０ １８０’
１８０’ ３００’ ０’測定１１ ２４０° ２４０
’ Ｏ’ ０’測定１２ ３００” ３００’ ６０”
０゜そして、表Ｅの測定で得られたデータと表Ｆの測
定で得゛られたデータを加算又は減韓し、更に同じ測定
を表Ｅ、ＦにおけるＰ４の位相を９０°。
０’ １２０° ２４０° ０゜測定１０ １８０’
１８０’ ３００’ ０’測定１１ ２４０° ２４０
’ Ｏ’ ０’測定１２ ３００” ３００’ ６０”
０゜そして、表Ｅの測定で得られたデータと表Ｆの測
定で得゛られたデータを加算又は減韓し、更に同じ測定
を表Ｅ、ＦにおけるＰ４の位相を９０°。
１８０°、２７０’に変えて行い、得られたデータを先
の説明と同じように線形結合して二重フーリエ変換すれ
ば良い。
の説明と同じように線形結合して二重フーリエ変換すれ
ば良い。
第１図は提案方法に使用されるパルス列を示す図、第２
図は本発明を実施するための核磁気共鳴装置の一例を示
すブロック図、第３図は三吊子フィルタ実験に用いられ
るパルス列を示す図、第４図は従来報告されている手順
に従って得られた二次元スペクトルを模索式的に等高線
表示で表わした図、第５図はＱＤ方式を採用して得られ
る二次元スペクトルを示す図、第６図（ａ）は本発明に
よりゴーストが除かれた二次元スペクトルを示す図、第
６図（ｂ）はゴーストが出現している二次元スペクトル
を示す図、第７図及び第８図は本発明による効果を説明
するための図、第９図は三石子コヒーレンス実験に用い
られるパルス列を示す図である。 １：磁石、２：試料コイル、３：高周波発振器、４：可
変移相回路、６，７：ゲート、 ９．１０：復調回路、１１：９０°移相回路、１２．１
３：Ａ−Ｄ変換器、１４：コンピュータ、１５：メモリ
、１６：パルスプログラマ。 特許出願人 日本電子株式会社 代表者 伊藤 −夫 第２図 Ｆｚ −□−−−ヤ Ｆｚ ２Ｎ２ ２ 手続補正書 く自発） 昭和６０年３月２９日 １、事例の表示 昭和５９年特許願第６８２１６号 ２、発明の名称 核磁気共鳴測定方法 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 東京都昭島市中神町１４１８番地（Ｔ Ｅ Ｌ
０４２５ （’４３） １１６５）５、補正の内容 明細書の発明の名称の欄を「核磁気共鳴測定方法」と補
正する。
図は本発明を実施するための核磁気共鳴装置の一例を示
すブロック図、第３図は三吊子フィルタ実験に用いられ
るパルス列を示す図、第４図は従来報告されている手順
に従って得られた二次元スペクトルを模索式的に等高線
表示で表わした図、第５図はＱＤ方式を採用して得られ
る二次元スペクトルを示す図、第６図（ａ）は本発明に
よりゴーストが除かれた二次元スペクトルを示す図、第
６図（ｂ）はゴーストが出現している二次元スペクトル
を示す図、第７図及び第８図は本発明による効果を説明
するための図、第９図は三石子コヒーレンス実験に用い
られるパルス列を示す図である。 １：磁石、２：試料コイル、３：高周波発振器、４：可
変移相回路、６，７：ゲート、 ９．１０：復調回路、１１：９０°移相回路、１２．１
３：Ａ−Ｄ変換器、１４：コンピュータ、１５：メモリ
、１６：パルスプログラマ。 特許出願人 日本電子株式会社 代表者 伊藤 −夫 第２図 Ｆｚ −□−−−ヤ Ｆｚ ２Ｎ２ ２ 手続補正書 く自発） 昭和６０年３月２９日 １、事例の表示 昭和５９年特許願第６８２１６号 ２、発明の名称 核磁気共鳴測定方法 ３、補正をする者 事件との関係 特許出願人 住所 東京都昭島市中神町１４１８番地（Ｔ Ｅ Ｌ
０４２５ （’４３） １１６５）５、補正の内容 明細書の発明の名称の欄を「核磁気共鳴測定方法」と補
正する。
Claims (4)
- （１）磁気回転共鳴子を包含する試料について、選ばれ
た次数の多重量子遷移の選択的検出を行うための核磁気
共鳴測定方法であって、 ａ）前記共鳴子に、複数の高周波パルスから成り、最後
のパルスに対しそれより前のパルスの内の少なくとも１
つのパルスの位相がφ変移されている高周波パルス列を
印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チヤンネルの検出系で検出し記憶する段階、 Ｃ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）予め定めた一連のφ
の値に前記位相変移の鰻を順次設定し前記段階ａ）乃至
Ｃ）を繰返す段階、ｅ）前記ｔ１の値と前記位相変移の
種々の値に対応して記憶された自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記一連のφの値の夫々に９０°、１８０°。 ２７０°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｅ）を夫
々繰返すことにより３つの自由誘導減衰信号の線形結合
の組を作る段階、 ｑ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 ｈ）前記段階Ｑ〉で作られた自由誘導減衰信号の線形結
合の組を１１とｔ２について周波数領域へ二重フーリエ
変換する段階 とから成る核磁気共鳴測定方法。 - （２）前記高周波パルス列は、３つの９０’パルスから
成り、その内の特定の２つの９０’パルスの間隔がｔｌ
に選ばれる特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴測定
方法。 - （３）磁気回転共鳴子を包含する試料について、選ばれ
た次数の多重量子遷移の選択的検出を行うための核磁気
共鳴測定方法であって、 ａ）前記共鳴子に、複数の高周波パルスから成り、最後
のパルスに対しそれより前のパルスの内の少なくとも１
つのパルスの位相がφ変移されている高周波パルス列を
印加する段階、 ｂ）該高周波パルス列印加後ｔ２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を位相が互いに９０°異
なる２チヤンネルの検出系で検出する段階、 Ｃ）予め定めた一連のφの値に前記位相変移の吊を順次
設定し前記段階ａ）及びｂ）を繰返す段階、ｄ）前記位
相変移の種々の値に対応して検出された自由誘導減衰信
号の線形結合の組を作る段階、ｅ）前記一連のφの値の
夫々に９０°、１８０°。 ２７０°を夫々加えたφについて前記ａ）乃至ｄ）を夫
々繰返すことにより更に３つの自由誘導減衰信号の線形
結合の組を作る段階、 ｆ）前記４つの自由誘導減衰信号の線形結合の組を加算
又は減算して自由誘導減衰信号の線形結合の組を作る段
階、及び、 Ｑ）前記高周波パルス列中の特定のパルス間隔として与
えられる展開時間ｔ１をその１増分だけ変化して前記段
階ａ）乃至ｆ）を繰返す段階、ｈ）前記段階ｑ）で得ら
れた自由誘導減衰信号の線形結合の組をｔｌとｔ２につ
いて周波数領域へ二重フーリエ変換する段階 とから成る核磁気共鳴測定方法。 - （４）前記高周波パルス列は、３つの９０″パルスから
成り、その内の特定の２つの９０’パルスの間隔が１１
に選ばれる特許請求の範囲第３項記載の核磁気共鳴測定
方法。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59068216A JPS60211343A (ja) | 1984-04-05 | 1984-04-05 | 核磁気共鳴測定方法 |
| US06/717,378 US4626783A (en) | 1984-04-05 | 1985-03-29 | Nuclear magnetic resonance spectroscopy for selective detection of multiple quantum transitions |
| GB08508423A GB2159627B (en) | 1984-04-05 | 1985-04-01 | Nuclear magnetic resonace spectrometry for selective detection of multiple quantum transitions |
| DE19853512249 DE3512249A1 (de) | 1984-04-05 | 1985-04-03 | Nmr-spektroskopieverfahren und nmr-spektrometer zur durchfuehrung dieses verfahrens |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP59068216A JPS60211343A (ja) | 1984-04-05 | 1984-04-05 | 核磁気共鳴測定方法 |
Related Child Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1888289A Division JPH021531A (ja) | 1989-01-27 | 1989-01-27 | 核磁気共鳴測定方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60211343A true JPS60211343A (ja) | 1985-10-23 |
| JPH0146824B2 JPH0146824B2 (ja) | 1989-10-11 |
Family
ID=13367378
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59068216A Granted JPS60211343A (ja) | 1984-04-05 | 1984-04-05 | 核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4626783A (ja) |
| JP (1) | JPS60211343A (ja) |
| DE (1) | DE3512249A1 (ja) |
| GB (1) | GB2159627B (ja) |
Families Citing this family (12)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61204552A (ja) * | 1984-12-14 | 1986-09-10 | Jeol Ltd | ２次元核磁気共鳴測定方法 |
| US4736328A (en) * | 1985-09-23 | 1988-04-05 | General Electric Company | Apparatus for shifting the phase of transmitter and receiver analog baseband signals in an NMR system |
| DE3543123A1 (de) * | 1985-12-06 | 1987-06-11 | Spectrospin Ag | Verfahren zur aufnahme von kernresonanzspektren |
| US4789832A (en) * | 1987-01-14 | 1988-12-06 | Jeol Ltd. | Three-dimensional NMR spectroscopy |
| DE3853297T2 (de) * | 1988-04-20 | 1995-10-26 | Hall | Untersuchung einer probe mittels magnetischer kernresonanz. |
| DE3839820A1 (de) * | 1988-11-25 | 1990-05-31 | Spectrospin Ag | Verfahren zum selektiven anregen von nmr-signalen |
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| GB8508423D0 (en) | 1985-05-09 |
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